modelos unificados de inflación, energia obscura y materia obscura
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Modelos Unificados deModelos Unificados deInflación,Inflación,
Energia Obscura y Energia Obscura y Materia ObscuraMateria Obscura
Campos EscalaresCampos Escalares
DilatonDilaton RadionRadion InflatonInflaton HiggsHiggs QuintaesenciaQuintaesencia Materia ObscuraMateria Obscura Brans-DickeBrans-Dicke
InflatónInflatón QuintaesenciaQuintaesencia Materia ObscuraMateria Obscura
Teorias y ModelosTeorias y Modelos
Teoría de CuerdasTeoría de Cuerdas Teoría de BranasTeoría de Branas Modelo EstandarModelo Estandar Brans-DickeBrans-Dicke
Teoría de BranasTeoría de Branas
Las Ecuaciones de CampoLas Ecuaciones de Campo
kk00=8=8/M/M4422 (M (M44 masa de Planck 4d) masa de Planck 4d)
k=0,k=0,§§ 1 1 masa del BHmasa del BH
El MetodoEl Metodo HaciendoHaciendo
Se obtiene:Se obtiene:
El MetodoEl Metodo ConCon
Se obtiene:Se obtiene:
EjemploEjemplo
F=B aF=B ass
B y s constantes. B y s constantes. ==00aa-3-3
Donde 3Donde 3=6-s y =6-s y 00=6B/s=2B/(2-=6B/s=2B/(2-))
V(a)=s/6 V(a)=s/6
G(a)=kG(a)=k00/3 /3 TT(1+(1+bbTT) ) L(a)=L(a)=
Limite (Limite (TT¿¿1/1/bb ))G(a)G(a)¼¼ k k00/3 /3 TT))
Recordemos: Recordemos: TT==00aa-3-3+M a+M a-3-3
V(V()=V)=V00 sinh sinh2q2q[[MM]]
V(V()=V)=V00 sinh sinh2q2q[[MM]]
-0.6 -0.6 ·· ·· -0.9 -0.9
V(V()=V)=V00 sinh sinh2q2q[[MM]]
-0.6 -0.6 ·· ·· -0.9 -0.9
V(V()=V)=V00 sinh sinh2q2q[[MM]]
-0.6 -0.6 ·· ·· -0.9 -0.9
Limite Limite TTÀÀ1/1/bb )) G(a) G(a)¼¼kk00/3/3bbTT22
XX´́ a a33
Se obtiene:Se obtiene:
m = 1 - m = 1 - //
Dinámica InflacionariaDinámica Inflacionaria
Cantidad de Inflación (NCantidad de Inflación (N¼¼50)50)
El parametro “slow-roll” (El parametro “slow-roll” (<1)<1)
Amplitud de las Perturbaciones (AAmplitud de las Perturbaciones (Ass¼¼ 2 2££1010-5-5)
Campo Escalar DominanteCampo Escalar Dominante
Se obtiene:Se obtiene:
Y´a3
A´k00/3, B´b0, y C´0
Campo Escalar DominanteCampo Escalar Dominante
El potencial:El potencial:
Y´a3
Inflación Inflación !! DM DM DMDM!! V=V V=V00(cosh((cosh()-1) )-1) Con Con 22==88/M/M44
22 VV00Cosh(Cosh())¼¼ V V00exp(-exp(-))
=1 =1 )) V Vendend¼¼ 2 222//bb
N¼ 1/2b(VN-Vend)/2
As2¼8/75 V43/(M4
42)
¼¼ 2 222/(/(bbV)V)
n = 1 – 4/(N+1)
Inflación Inflación !! DM DM DMDM!! V=V V=V00(cosh((cosh()-1) )-1) Con Con 22==88/M/M44
22 = 20, V= 20, V00¼¼(3(3££1010-27-27MM44))44
VVendend¼¼ 2 222//bb
=2.33£1054GeV4
N¼ 1/2b(VN-Vend)/2 = 70
As2¼8/75 V43/(M4
42) ¼ (2£105)2
1/1/bb=2.88=2.88££10105151GeVGeV44
n = 0.94
El Inflaton como SFDMEl Inflaton como SFDMJames Lidsey, Tonatiuh Matos and Luis A. Ureña,James Lidsey, Tonatiuh Matos and Luis A. Ureña,
Phys.Rev.,Phys.Rev.,D66D66(2002)023514(2002)023514. . bb 2.88 2.8810105151GeVGeV44
ii 1.94 M 1.94 Mplpl V Vi i 1.63 1.6310105656GeVGeV44
endend 1.90 M 1.90 Mplpl V Vendend 2.33 2.3310105454GeVGeV44
MMpbh pbh 10 109 9 MMpl pl t tevapevap 10 10-16 -16 s s 00 10 10-18 -18
EinstEinst < 1.80 M < 1.80 Mplpl Einst.Einst. << << bb pbhpbh > 1.06 M > 1.06 Mplpl
expexp > 0.01 M > 0.01 Mplpl
ConclusiónConclusión
En Cosmología de BranasEn Cosmología de Branas El inflatón puede decaer enEl inflatón puede decaer en
Energia ObscuraEnergia Obscura OO
Materia ObscuraMateria Obscura