mecanismos de conveccion

Universidad Autónoma De Santo Domingo

Facultad de Ingeniería y Arquitectura.

Escuela de Ingeniería Electromecánica

Mecanismos de Convección.

Nombre:

David Aquino Luciano AI-4254

Asignatura:

Transferencia De Calor

Clave de asignatura:

IEM 362

Profesor:

Ing. Gerald Napoleón

Transferencia de Calor – IEM 362.

30 Noviembre 2011

Santo Domingo

INDICE

Pag.

Resumen 3

Mecanismos de convección 4

Propiedades que intervienen en el mecanismo de convección 4

Parámetros de mecanismos de convección 5

Descripción matemática de la transferencia de calor por convección 6

Ecuación de continuidad 6 Ecuación de navier-stoke 8 Ecuación de la energía 10

Ejemplos industriales de convección forzada 14

Capa limite 15

Números adicionales 16

Numero de Reynolds 16 Numero de nusselt 16 Numero de prandtl 17

Flujo laminar 18

Flujo turbulento 19

Problema básico 19

Transporte de Masa asociado a convección 20

Convección de Masa 20

Conclusión 22

Referencias 23

Mecanismos de Convección Página 2


Resumen

Veremos a continuación que la convección es un mecanismo de transferencia de calor en

donde se interrelaciona un fluido con movimiento masivo, se destacaran sus manifestaciones,

propiedades, análisis matemáticos y leyes que facilitaran la determinación de los diferentes

comportamientos del movimiento de los fluidos, también destacaremos los parámetros

utilizados para medir los rangos que se dan en la convección.



MECANISMOS DE CONVECCION

La convección es el mecanismo transferencia de calor a través de un fluido con movimiento masivo de éste. En la convección existe movimiento del fluido a nivel macroscópico mientras que en la conducción existe movimiento a nivel microscópico, atómico o molecular, pero no a nivel macroscópico, entendiendo como nivel macroscópico movimiento de volúmenes relativamente grandes del fluido.

La convección se clasifica en natural y forzada.

Convección forzada: es cuando el flujo es causado por medios externos, como un ventilador, una bomba o vientos atmosféricos, obliga al fluido a fluir mediante medios externos.

Convección natural: el movimiento del fluido es debido a causas naturales, como el efecto de flotación, el cual se manifiesta con la subida del fluido caliente y el descenso del fluido frio.

La convección forzada se clasifica a su vez en externa e interna dependiendo de si el flujo de fluido es interna o externa. El flujo de un fluido se clasifica como interno o externo dependiendo de si se fuerza al fluido a fluir por un canal confinado (superficie interior) o por una superficie abierta. El flujo de un fluido no limitado por una superficie (placa, alambre, exterior de un tubo) es flujo externo. El flujo por un tubo o ducto es flujo interno si ese fluido está limitado por completo por superficies sólidas. El flujo de líquidos en un tubo se conoce como flujo en canal abierto si ese tubo está parcialmente lleno con el líquido y se tiene una superficie libre.

La velocidad de transferencia de calor a través de un fluido es mucho mayor por convección que por conducción. Cuanto mayor es la velocidad del fluido mayor es la velocidad de transferencia de calor.

La transferencia de calor por convección depende de las propiedades del fluido, de la superficie en contacto con el fluido y del tipo de flujo.

PROPIEDADES QUE INTERVIENEN EN EL MECANISMO DE CONVECCIÓN.

Entre las propiedades del fluido se encuentran: la viscosidad dinámica m, la conductividad térmica k, la densidad r. También se podría considerar que depende de la viscosidad cinemática n, puesto que n = m /r .



Entre las propiedades de la superficie que intervienen en la convección están la geometría y la aspereza. El tipo de flujo, laminar o turbulento, también influye en la velocidad de transferencia de calor por convección.

En cualquier caso, la velocidad de transferencia de calor por convección siempre es proporcional a la diferencia de temperatura entre la superficie y el fluido.

Este hecho se modela matemáticamente mediante la Ley de Enfriamiento de Newton:

q-punto = h (Ts - Tf) o

Q-punto = h As ( Ts - Tf )

Donde Ts es la temperatura de la superficie en contacto con el fluido y Tf es la temperatura del fluido lo suficientemente lejos de dicha superficie.

La influencia de las propiedades del fluido, de la superficie y del flujo se cuantifica en el coeficiente de película o coeficiente de transferencia de calor por convección (h) .

PARAMETROS DE MECANISMOS DE CONVECCION

La experiencia muestra que la transferencia de calor por convección depende con intensidad de los parámetros viscosidad dinámica μ, conductividad térmica k, densidad ρ y calor especifico C p del fluido, así como de la velocidad del fluido V. También depende de la configuración geométrica y aspereza de la superficie solida, además del tipo de flujo del fluido (el que sea laminar o turbulento). Por tanto, se espera que las relaciones de la transferencia de calor por convección sean un tanto complejas debido a su dependencia de tantas variables. Esto no es sorprendente, ya que la convección es el mecanismo más complejo de transferencia de calor.

Otros parámetros que podemos encontrar en el estudio de la transferencia de calor por convección, son los parámetros de similitud, estos son importantes pues nos permiten aplicar los resultados obtenidos para una superficie que experimenta un conjunto de condiciones a superficies geométricamente similares que experimentan condiciones por completo diferentes. Estas condiciones varían, por ejemplo con la naturaleza del fluido, la velocidad del fluido y/o con el tamaño de la superficie.

Estos parámetros son:

1. Numero de Reynolds.2. Numero de Prandtl.3. Numero de Schmidt

Además están tambien los parámetros adimensionales dependientes:

- Numero de Nusselt.- Numero de Sherwood.



DESCRIPCIÓN MATEMÁTICA DE LA TRANSFERENCIA DE CALOR POR CONVECCIÓN

ECUACIÓN DE CONTINUIDAD

El primer principio a revisar es, indudablemente, el de la conservación de masa en un sistema cerrado o el de continuidad de masa a través de un sistema abierto. De la termodinámica extraemos la expresión de conservación de la masa para un volumen de control

Donde M cv es la masa instantánea contenida dentro del volumen de control (cv), mientras que m es la razón del flujo de masa en la entrada y la salida del volumen de control. En la transferencia de calor por convección, estamos usualmente interesados en la velocidad y distribución de temperatura en una región de flujo próxima, o que interactúa con una pared solida; de aquí que el volumen de control a considerar es infinitesimalmente pequeño ∆X∆Y dibujado alrededor de una posición fija (x, y) en un campo de flujo. (Figura 1.1).


FIGURA 1.1


En la figura el campo de flujo es en dos dimensiones, es decir, el mismo en algún plano paralelo a el plano de la figura 1.1; en un campo de flujo tridimensional, el volumen de control de interés será el paralelo ∆x∆y∆z. Tomando u y v como las componentes de la velocidad en el punto (x,y), la ecuación de conservación de la masa requiere que

O, dividiendo por las dimensiones constantes de volumen de control (∆x∆y),

En flujo tridimensional, mediante argumentos análogos se obtiene

Donde w es la componente de la velocidad en la dirección z. Esta expresión de conservación de masa se puede escribir como

O

En esta expresión V es el vector velocidad V(u, v, w), representa el operador “derivada sustancial o total”, encentrado frecuentemente en la transferencia de masa y calor por convección.

ECUACIONES DE NAVIER-STOKE

Del análisis dinámico de impulso o sistemas de propulsión, tenemos que el balance de fuerzas instantáneo en un volumen de control requiere que


DDt


(1.11)

Donde n es la dirección elegida para el análisis y y son las proyecciones de la velocidad del fluido y las fuerzas en la dirección n. Esta ecuación es reconocida como el principio de momentum o el teorema de momentum: en esencia, esta ecuación es el volumen de control formulado de la segunda ley del movimiento newton. Donde en adicción a los términos para las fuerzas y masa x aceleración, ahora tenemos el impacto debido al flujo de momentum en la entrada del volumen de control, más la reacción asociada con el flujo de momentum fuera del volumen de control. En el flujo bidimensional Figura 1.2 escribimos dos balance de fuerzas, uno en la dirección x y el otro para la dirección y.

Ahora considerando la forma especial dada por la EC. 1.11, cuando aplicada a las dimensiones finitas del volumen de control ∆x∆y dibujado alrededor del punto (x,y) en la Figura 1.2 considere primero el balance de fuerzas en la dirección x, Figura 1.2 (a), mostrando el volumen de control, iremos el sentido de el impacto y las fuerzas de reacción asociadas con el flujo de momentum a través del volumen de control. Figura 1.2 (b), vemos que las fuerzas mas clásicas representadas por el esfuerzo normal, esfuerzo tangencial, y el cuerpo de fuerza en la dirección x por unidad de volumen (x).

Proyectando todas estas fuerzas en el eje x obtenemos

y dividiendo por ∆x∆y en el limite ∆x∆y → 0,

Conforme a la ecuación de conservación de la masa la cantidad en el paréntesis es igual a cero; por lo tanto

(1.14)

Luego, relacionamos los esfuerzos y a el campo de flujo para obtener la relación constitutiva


vn Fn

σ xτ xy

τ xyσ x


(1.15)

(1.16)

Estas relaciones son de origen empírico: resumen la observación experimental que un paquete de fluido no ofrece resistencia a un cambio de forma, pero resiste la tasa de tiempo de un cambio de forma. Las ecuaciones anteriores definen la medida del coeficiente de viscosidad μ. Combinando las Ecuaciones 1.14 – 1.16 se obtienen las ecuaciones de NAVIER – STOKES.

De particular interés es el caso, cuando el flujo se puede tratar como incompresible y la viscosidad μ se puede considerar como constante. Entonces la ecuación de momentum en X se reduce a

(1.18)

Una ecuación similar se puede derivar de el balance de fuerzas en la dirección Y para un flujo tridimensional en (X,Y,Z) ^ (U,V,W), en un sistema cartesiano, las tres ecuaciones de momentum para ρ y μ ≈ de flujo constante son

(Coordenadas Rectangulares)

Formas alternativas de las ecuaciones anteriores, en notación vectorial se escriben como



Donde F es el cuerpo del vector fuerza por unidad de volumen (X,Y,Z).

ECUACION DE LA ENERGIA

Para el volumen de control de diferencial ∆X ∆Y en Figura 1.3 la primera ley de la termodinámica requiere que

Conforme al flujo de energía del diagrama bosquejado en la Figura 1.3 el grupo de términos antes citado, que dan lugar a la primera ley de la termodinámica se expresan analíticamente

Ensamblando estas expresiones (1.25) en el enunciado de conservación de la energía y usando las relaciones constitutivas (1.25) y (1.26), además dividiendo por ∆x∆y

Donde es el vector de flujo de calor y Φ es la función de disipación viscosa. La cantidad en el paréntesis en el miembro de la izquierda de la ecuación es igual a cero.

En el caso especial donde el flujo puede ser modelado como incompresible y bidimensional, la función de disipación viscosa se reduce a


(qx' ' , q y' ' )q ' '


(1.27)

Expresando esta ecuación en términos de la entalpia, usamos la definición termodinámica ; donde

En adición podemos expresar los flujos de calor direccionales y en términos del gradiente de temperatura; eso es, invocamos la ley de Fourier de conducción de calor

Luego


h=e+( 1ρ ) p

q y' 'qx

' '


Finalmente, sabemos de la ecuación de conservación de la masa que el ultimo termino en el paréntesis es igual a cero, en conclusión la primera ley de la termodinámica se reduce a

(1.31)

En orden a expresar la ecuación (1.31) en términos de temperatura, resulta atractivo remplazar la entalpia específica en el lado izquierdo por el producto de “calor especifico x temperatura”. Esta situación es correcta solo en casos donde el fluido actúa como un gas ideal. En general, el cambio en la entalpia especifica para una sustancia en una sola fase esta expresada por la relación canoníca para la entalpia

(1.32)

Donde T es el coeficiente de expansión térmica,

(1.36)

Conjuntamente a las ecuaciones (1.32) – (1.36) tenemos

En otras palabras, el lado izquierdo de la ecuación de la energía es

La formulación de temperatura de la primera ley de la termodinámica es por lo tanto



Con las siguientes formas especiales:

- Gas ideal (β = 1/T) :

- Liquido incompresible (β = 0) :

La mayoría de los problemas de convección en este libro obedecen un modelo simple: es decir, fluido de conductividad constante (k), cero generación de calor interna, disipación viscosa despreciable μΦ, y efecto de compresibilidad (βTDP/Dt).

La ecuación de la energía para este modelo es

O en términos de sistemas de coordenadas rectangulares:

EJEMPLOS INDUSTRIALES DE CONVECCIÓN FORZADA

- Precalentamiento del agua de realimentación de caldera a través de un intercambiador de calor aprovechando la temperatura de los gases de combustión, don el agua se hace pasar impulsada por una bomba.

- Transferencia de calor al aire del ambiente a través de un radiador de automóvil, por el cual circula agua para enfriar el motor de combustión interna del mismo.

- El uso de un ventilador para proporcionar enfriamiento por aire mediante convección forzada de los componentes eléctricos calientes sobre un arreglo de tarjetas de circuitos impresos. (Informática).

- En el uso de ventiladores para enfriar espacios de cocinas en restaurantes.- El uso de ventiladores para dirigir y proporcionar velocidad al aire de enfriamiento de

espacios de oficinas y grandes plazas.- El uso de sustancias refrigerantes para operar en un ciclo de refrigeración en una

nevera, bomba de calor, etc.

CAPA LÍMITE

En mecánica de fluidos, la capa límite o capa fronteriza de un fluido es la zona donde el movimiento de éste es perturbado por la presencia de un sólido con el que está en contacto.



La capa límite se entiende como aquella en la que la velocidad del fluido respecto al sólido en movimiento varía desde cero hasta el 99% de la velocidad de la corriente no perturbada.1

La capa límite puede ser laminar o turbulenta; aunque también pueden coexistir en ella zonas de flujo laminar y de flujo turbulento. En ocasiones es de utilidad que la capa límite sea turbulenta. En aeronáutica aplicada a la aviación comercial, se suele optar por perfiles alares que generan una capa límite turbulenta, ya que ésta permanece adherida al perfil a mayores ángulos de ataque que la capa límite laminar, evitando así que el perfil entre en pérdida, es decir, deje de generar sustentación aerodinámica de manera brusca por el desprendimiento de la capa límite.

El espesor de la capa límite en la zona del borde de ataque o de llegada es pequeño, pero aumenta a lo largo de la superficie. Todas estas características varían en función de la forma del objeto (menor espesor de capa límite cuanta menor resistencia aerodinámica presente la superficie: ej. forma fusiforme de un perfil alar).

La capa límite se estudia para analizar la variación de velocidades en la zona de contacto entre un fluido y un obstáculo que se encuentra en su seno o por el que se desplaza. La presencia de esta capa es debida principalmente a la existencia de la viscosidad, propiedad inherente de cualquier fluido. Ésta es la causante de que el obstáculo produzca una variación en el movimiento de las líneas de corriente más próximas a él. La variación de velocidades, como indica el principio de Bernoulli, conlleva una variación de presiones en el fluido, que pueden dar lugar a efectos como las fuerzas de sustentación y de resistencia aerodinámica.

En la atmósfera terrestre, la capa límite es la capa de aire cercana al suelo y que se ve afectada por la convección debida al intercambio diurno de calor, humedad y momento con el suelo.

En el caso de un sólido moviéndose en el interior de un fluido, una capa límite laminar proporciona menor resistencia al movimiento.

NÚMEROS ADIMENSIONALES

En el análisis de la convección es práctica común quitar las dimensiones a las expresiones físico-matemáticas que modelan el mecanismo y agrupar las variables, dando lugar a los números adimensionales. En convección se emplean los siguientes números adimensionales:

Número de REYNOLDS ( Re ).-

Representa la relación que existe entre las fuerzas de inercia y las fuerzas viscosas que actúan sobre un elemento de volumen de un fluido. Es un indicativo del tipo de flujo del fluido, laminar o turbulento.



Donde Uf es la velocidad del flujo del fluido a una distancia lo suficientemente alejada de la superficie.

Lc es la longitud característica: para una placa plana Lc = distancia al borde de ataque de la placa. Para un tubo de sección circular Lc = Diámetro ( D ). Para un tubo de sección no circular Lc = Diámetro hidraúlico ( Dhid ).

n es la viscosidad cinemática.

Un valor grande del número de Reynolds indica régimen turbulento.

Un valor pequeño del número de Reynolds indica régimen laminar.

El valor del número de Reynolds para el cual el flujo se vuelve turbulento es el número crítico de Reynolds. Este valor crítico es diferente para las diferentes configuraciones geométricas.

Para una placa plana Re crítico = 5 E5.

Para tubos: si Re < 2300 el flujo es laminar. Si 2300 < Re < 10000 el flujo es de transición. Si Re > 10000 el flujo es turbulento.

El número de Reynolds sólo se utiliza en convección forzada.

Número de NUSSELT ( Nu ).-

Representa la relación que existe entre el calor transferido por convección a través del fluido y el que se transferiría si sólo existiese conducción.

Se considera una capa de fluido de espesor L con sus superficies a diferentes temperaturas T1 y T2, T1 > T2, DT = T1 - T2, como se muestra en la figura:

El flujo de calor debido a la convección será: q-punto convección = h DT , mientras que el flujo de calor si sólo existiera conducción sería q-punto conducción = k ( DT / L ). Dividiendo ambas expresiones:



En general: donde Lc es la longitud característica.

Para un tubo circular: donde D es el diámetro interior del tubo.

Para un tubo no circular:

Donde Dhid es el diámetro hidráulico = ( 4 Ac ) / p .

Ac: área de la sección transversal del tubo.

p: perímetro de la sección transversal

Cuanto mayor es el número de Nusselt más eficaz es la convección

Un número de Nusselt de Nu = 1, para una capa de fluido, representa transferencia de calor a través de ésta por conducción pura.

El número de Nusselt se emplea tanto en convección forzada como natural

Número de PRANDTL (Pr) .-

Representa la relación que existe entre la difusividad molecular de la cantidad de movimiento y la difusividad molecular del calor o entre el espesor de la capa límite de velocidad y la capa límite térmica:

El número de Prandtl va desde menos de 0.01 para los metales líquidos hasta más de 100.000 para los aceites pesados. El Pr es del orden de 10 para el agua. Los valores del número de Prandtl para los gases son de alrededor de 1, lo que indica que tanto la cantidad de movimiento como de calor se difunden por el fluido a una velocidad similar. El calor se difunde con mucha rapidez en los metales líquidos ( Pr << 1 ) y con mucha lentitud en los aceites ( Pr >> 1 ) en relación con la cantidad de movimiento. Esto indica que la capa límite



térmica es mucho más gruesa para los metales líquidos y mucho más delgada para los aceites, en relación con la capa límite de velocidad. Cuanto más gruesa sea la capa límite térmica con mayor rapidez se difundirá el calor en el fluido.

El número de Prandtl se emplea tanto en convección forzada como natural.

FLUJO LAMINAR.-

Es uno de los dos tipos principales de flujo en fluido. Se llama flujo laminar o corriente laminar, al movimiento de un fluido cuando éste es ordenado, estratificado, suave. En un flujo laminar el fluido se mueve en láminas paralelas sin entremezclarse y cada partícula de fluido sigue una trayectoria suave, llamada línea de corriente. En flujos laminares el mecanismo de transporte lateral es exclusivamente molecular.

El flujo laminar es típico de fluidos a velocidades bajas o viscosidades altas, mientras fluidos de viscosidad baja, velocidad alta o grandes caudales suelen ser turbulentos. El número de Reynolds es un parámetro adimensional importante en las ecuaciones que describen en que condiciones el flujo será laminar o turbulento. En el caso de fluido que se mueve en un tubo de sección circular, el flujo persistente será laminar por debajo de un número de Reynolds crítico de aproximadamente 2040.1 Para números de Reynolds más altos el flujo turbulento puede sostenerse de forma indefinida. Sin embargo, el número de Reynolds que delimita flujo turbulento y laminar depende de la gemoetría del sistema y además la transición de flujo laminar a turbulento es en general sensible a ruido e imperfecciones en el sistema.

FLUJO TURBULENTO.-

El flujo turbulento o corriente turbulenta es el movimiento de un fluido que se da en forma caótica, en que las partículas se mueven desordenadamente y las trayectorias de las partículas se encuentran formando pequeños remolinos aperiódicos, como por ejemplo el agua en un canal de gran pendiente. Debido a esto, la trayectoria de una partícula se puede predecir hasta una cierta escala, a partir de la cual la trayectoria de la misma es impredecible, más precisamente caótica.



PROBLEMA BÁSICO

El problema básico en convección consiste en conocer el valor del coeficiente de película h. Una vez conocido este coeficiente es inmediato calcular la potencia térmica puesta en juego mediante la Ley de Enfriamiento de Newton: Q-punto = h A ( Tt - Ts ).

El análisis de la convección está basado en datos experimentales que se presentan mediante las llamadas correlaciones. Existen casos que permiten abordarlos analíticamente, pero son los menos y no son prácticos desde el punto de vista ingenieril entonces, h = ( Nu k ) / L .

Para el cálculo del número de Nusselt hay que distinguir entre convección forzada y natural. En convección forzada el número de Nusselt es función del número de Reynolds y de Prandtl, Nu = f (Re, Pr).

El método de cálculo de la potencia térmica puesta en juego en la convección es el siguiente:

a) Se analizan las condiciones en la que tiene lugar la convección (geometría de la superficie, convección natural o forzada, tipo de flujo) para seleccionar la correlación adecuada.

b) A partir de la correlación adecuada y los datos conocidos se calcula el número de Nusselt.c) Una vez conocido el número de Nusselt se calcula el coeficiente de película: h = ( Nu k ) / L.

d) Se calcula la potencia térmica mediante la Ley de enfriamiento de Newton: Q-punto = h ( Tf - Ts ).

TRANSPORTE DE MASA ASOCIADO A CONVECCIÓN

Se estudia en este capítulo principalmente la transmisi6n de calor por convección, Incluyéndose a1 final un estudio de la transferencia de especies químicas por convección de Masa con gradientes de concentración, por el enorme parecido en la formulaci6n matemática de ambos problemas.



Por participar un fluido en movimiento (convección con el movimiento) quedan acoplados el problema térmico y el fluido dinámico y habría que resolver las ecuaciones completas de Navier-Stokes para calcular el campo de temperaturas y 10s flujos de calor, en particular el flujo en la pared a = -kV,T, donde n indica que el gradiente se toma en la direcci6n normal a la pared. Esta enorme dificultad hace que en la práctica ingenieril se limite el estudio casi exclusivamente a1 flujo global de calor entre el fluido y la pared con la f6rmula de Newton (1701):

Que define h, la transmitancia térmica, que se determina con ayuda de correlaciones empíricas obtenidas a partir de 10s experimentos, aunque cada vez son mis numerosos 10s programas de ordenador para la resolución numérica del problema concreto de que se trate, obteniéndose además del flujo de calor global, su distribución y 10s campos de temperatura y velocidades en el fluido.

Se va a estudiar también otro problema de convección mis complicado: la convección con cambio de fase, per0 no se consideraran otros problemas de gran inter&, como la convección térmica en gases a altas velocidades (disipación, compresibilidad, bloqueo térmico), ni en Gases enrarecidos, ni en metales líquidos (altas temperaturas y flujos de calor a presiones normales), ni en sistemas reactantes, ni en flujos irradiados, ni cerca de la regi6n critica de 10s fluidos, ni en lechos fluid izados, ni la inducida por gradientes de tensión superficial o de concentración, convecci6n de Marangoni, etc.

CONVECCIÓN DE MASA

Hasta ahora se ha considerado la difusión de masa, la cual es la transferencia de masa debida a un gradiente de concentración. A continuación se considerara la convección de masa (o transferencia de masa por convección), la cual es la transferencia de masa entre una superficie y un fluido en movimiento, debido tanto a la difusión de masa como al movimiento de toda la masa de fluido.

Se menciono con anterioridad que el movimiento del fluido mejora de manera considerable la transferencia de calor, al quitar el fluido calentado que está cerca de la superficie y reemplazarlo por el fluido más frio que se encuentra más alejado.

La analogía entre la convección de calor y la de masa se cumple tanto para convección forzada como para la natural, para el flujo laminar como para el turbulento, así como para los flujos internos y externo.

Como la convección de calor, la de masa también es compleja debido a las complicaciones asociadas con el flujo de fluidos, como la configuración geométrica de la superficie, el régimen, la velocidad de flujo y la variación de las propiedades del fluido y de la composición. Por lo tanto, hay que apoyarse en relaciones experimentales para determinar la transferencia de masa.



CONCLUSIÓN

En la convección existen movimientos de fluidos que se desplazan de manera normal o

forzada; donde podemos destacar que la convección forzada es la que se aplica mediante un

ventilador, bomba o dispositivo que interviene en el accionamiento del fluido y la



convección normal es la que se manifiesta mediante aspectos normales, como son la subida

de un fluido caliente y el descenso de un fluido frio.

A estos movimientos de fluidos se ha visto la necesidad de estudiarlos más a fondo y por eso

se han realizado análisis de la convección como práctica común de quitar las dimensiones a

las expresiones físico-matemáticas que modelan el mecanismo y agruparlas en variables,

dando lugar a los números adimensionales.

REFERENCIAS:

- libro "Transferencia de calor" - Autor: Junus A. Çengel - Editorial: McGraw-Hil (páginas 406-407, 449-450 , 499-500 ).

http://termodinamica.4t.com/conveccion.htm


http://termodinamica.4t.com/conveccion.htm

http://www.mcgraw-hill.es/


http://www.telecable.es/personales/albatros1/calor/transferencia_de_calor_05_conveccion.htm

http://es.wikipedia.org/wiki/Capa_l%C3%ADmite


http://es.wikipedia.org/wiki/Capa_l%C3%ADmite

http://www.telecable.es/personales/albatros1/calor/transferencia_de_calor_05_conveccion.htm

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