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Die Temperatur in den obersten Erdschichten bis zu einer Teufe von ca. 10 m variiert jeweils zeitversetzt mit den Jahreszeiten entsprechend der Umgebungstemperaturen. Tieferliegende Schichten werden von dem Jahreswechsel der Umgebungstemperatur nicht erfasst.
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Beispiel : 0,5 m Betonwand , Periodische Temperaturschwingung über den Tag um eine Mittellage von 20° mit einer Amplitude von 20°C
Übertemperatur (Zeit) an Oberfläche
-25-20-15-10-505
10152025
0 20000 40000 60000 80000 100000
Zeit [s]
Übe
rtem
pera
tur [
°C]
Temperaturverlauf zu verschieden Zeiten im Körper
-25
0
250 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6
Abstand von der Oberfläche [m]
Übe
rtem
pera
tur [
°C]
0 4320 8640 1296017280 21600 25920 3024034560 38880 43200 4752051840 56160 60480 6480069120 73440 77760 8208086400 Hüllkurve (positiv) Hüllkurve (negativ)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Arten der Kondensation:
• Kondensation auf Oberflächen (tw<ts)
‐ Filmkondensation
Bildung eines zusammenhängenden Flüssigkeitsfilmes
‐ Tropfenkondensation
Tropfenbildung auf teilweise benetzbarer Wand
‐ Kondensation von Dämpfen mit Inertgasen (z.B. feuchte Luft)
‐ Kondensation von Dampfgemischen (z.B. Rektifikation)
• Spontane Kondensation
‐ Homogene Kondensation
Bildung von Flüssigkeitstropfen bei Unterkühlung des Dampfes
‐ Heterogene Kondensation
Flüssigkeit bildet sich an Kondensationskeimen
FilmTropfen αα ⋅≈ 10
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Filmkondensation:(aus Baehr und Stephan)
Tropfenkondensation:(aus Baehr und Stephan)
Heterogene Kondensation:(aus Baehr und Stephan)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfees wird nur die Filmkondensation behandelt !
I. ruhende oder schwach bewegte reine Dämpfe
Gültigkeit: Dampfgeschwindigkeit für Wasser<5m/s; Kältemittel<0,5m/s
a) Laminare Filmströmung
Ausgangspunkt: Wasserhauttheorie nach Nusselt
Wärmetransport durch den Film erfolgt nur durch Wärmeleitung
so dass gilt:
Ziel: Bestimmung der Filmdicke δ, da λ des Films bekannt ist
Ausgangspunkt: Navier‐Stokes‐Gleichung für x‐Komponente
(Impulsbilanz des Films)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
1. Integration:
1. RB: keine Schubspannung an der Phasengrenze
Bestimmung der 1. Integrationskonstante C1
2. Integration:
2. RB: Haftbedingung an der Wand
Bestimmung der 2. Integrationskonstante C2
Mittlere Filmgeschwindigkeit: Kontinuitätsgleichung:
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
Nach Elimination von wm ergibt sich die Filmdicke zu:
Und nach Einsetzen in Ausgangsgleichung ergibt sich αx
Auslegungsfall ( gegeben)
Nachrechnungsfall (Länge bzw. Fläche gegeben):Energiebilanz für Längenelement dl
Einsetzen von αx und T.d.V. liefert
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
Ergebnis der Integration
Und nach Einsetzen in αx
Nachrechnungsfall
Der mittlere Wärmeübergangskoeffizient ergibt sich zu
a) Auslegungsfall
b) Nachrechnungsfall
Abfließende Kondensatmenge nimmt stromabwärts zuund damit die Schichtdicke α verkleinert sich
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
Berechnungsgleichungen für die Praxis:
Reynolds-Zahl:
Nusselt-Zahl:
Kennzahl F:
Daraus ergibt sich folgende allgemeine Form:
a) Auslegungsfall
b) Nachrechnungsfall
Tabelle mit Konstanten für die verschiedenen Bereichesiehe Umdruck S. 20
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
b) Turbulente FilmströmungEs treten größere, unregelmäßige Wellen auf der Oberfläche des Films aufbessere Durchmischung, α steigt wenn Re zunimmt
i) Auslegungsfall: ii) Nachrechnungsfall
Gültigkeit: Re>Rekr, 1<=Pr<=100)
lokal: iterative Lösung mit Aus‐
legungsfall nötig
mittel:
Ansatz für Übergangsgebiet:
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
Korrekturen
a) Kondensation auf waagerechten Rohren
b) Kondensation auf waagerechten Rohrbündeln
c) Kondensation im waagerechtem Rohr
d) Kondensation von überhitzten Dämpfen
Achtung: Treibende Temperaturdifferenz ist weiter
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
II. Filmkondensation bei strömendem DampfDampfstrom übt nicht vernachlässigbare
Wandschubspannung auf den Film aus
Wirken Wandschubspannung und Schwerkraft in die gleiche Richtung, dann Verbesserung von α
Bei entgegengesetzter Richtung kann Flüssigkeits-stau entstehen
Modifizierung der Nusselt-Zahl um Wandschub-spannung τP
Berechnung Rohrreibungsbeiwert λR bei Zweiphasen-strömung mit Lockhart/Martinelli-Verfahren(Skript S. 75 und Umdruck S. 24-26)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Kondensation reiner Dämpfe
II. Filmkondensation bei strömendem Dampf
a) laminare Filmströmung (Re<Rekr)
mit
b) turbulente Filmströmung (Re>Rekr)
c) Überlagerung bei gleichgerichteter Wirkung von Schwerkraft und Phasenreibung
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Wärmeübergang bei Verdampfung
Anwendung:
• Dampferzeugung in Kraftwerken
• Kühlung von Bauteilen(Film-, Tauch-, Sprühkühlung)
z. B. Sprühkühlung im Gießprozess
• Teilprozess in verschiedenen Apparaten(z.B. Wärmerohr, Wärmepumpe, Rektifikation, Kühlschrank)
Arten der Verdampfung:
• BehältersiedenVerdampfung einer Flüssigkeit im Behälter(z. B. Kochtopf)
• StrömungssiedenVerdampfung einer Flüssigkeit die im Kanalströmt (z.B. Dampferzeugerrohre im Kraftwerk)
• EntspannungsverdampfungDruck sinkt unter Siededruck (z.B. Strömungdurch Ventile)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Wärmeübergang bei Verdampfung
I. Behältersieden
A
B
aus Langeheinecke ; 2008
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Wärmeübergang bei Verdampfung
I. Behältersieden
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Wärmeübergang bei Verdampfung
II. Strömungssieden
aus Elsner ; 1993
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Wärmeübergang bei VerdampfungStrömungsformen
a…Blasenströmung; b…Pfropfenströmung; c…Schaumströmung; d…Strähnen-Ringströmung; e…Ringströmung; f…Sprühströmung
aus Baehr und Stephan ; 2008
a…Blasenströmung; b…Pfropfenströmung; c…Schichtenströmung; d…Wellenströmung; e…Schwallströmung; f…Ringströmung; g…Sprühströmung
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Wärmeübergang bei Verdampfung
Stabilität beim Sieden
aus Baehr und Stephan ; 2008
Die beiden äußeren Schnittpunkte sind stabil
Mittlerer Punkt ist labil
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Konvektion und Phasenübergang:
Wärmeübergang bei Verdampfung
Stabilität beim Sieden
aus Baehr und Stephan ; 2008
Elektrisch beheiztes Rohr Unmittelbar vor Erreichenvon qmax=2,2.105 W/(m².K)Siedendes R11 (p=0,1 MPa)
Elektrisch beheiztes Rohr im Augenblick des Durch-Brennens (burnout)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
1. Wesentliche Grundlagen
a) Energiebilanz der Strahlung
b) Planck‘sches Gesetz
c) Wien‘sches Verschiebungsgesetz
d) Stefan Boltzmann‘sches Gesetz
bzw.
Emission
Wärmestrom
Strahlungs-energiestrom
Absorption Transmission
Reflexion„1“
Strahlungsenergiestrom (an „1“)
ausgesendeter Energiestrom„Flächenhelligkeit“
Gl. (1)
Energiebilanz
bzw.
Strahlungsbilanz (Gl.(1) / )
Reflexions-grad
Absorptions-grad
Transmissions-grad
Strahlungsgleichgewicht
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
1. Wesentliche Grundlagen
Energiestromdichte des schwarzen Strahlers
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
2. ZweiflächenstrahlungsaustauschWiederholung Grundlagenvorlesung
Ausgangspunkt: - 2 strahlungsundurchlässige graue Flächen = 0 τ = 0; 0 < ε < 1
- strahlungsdurchlässiges Zwischenmedium τ = 0
Strahlungsaustauschkoeffizient
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
3. Mehrflächenstrahlungsaustausch
Ausgangspunkt: - 2 strahlungsundurchlässige graue Flächen = 0 τ = 0; 0 < ε < 1
- strahlungsdurchlässiges Zwischenmedium τ = 0- ähnliche Herleitung wie beim Zweiflächenstrahlungsaustausch
Ergebnis: - N Gleichungen zur Bestimmung der unbekannten Flächenhelligkeiten
a) Temperatur gegeben b) Nettowärmestrom gegeben
Lösungsmethoden:a) Iterative Lösung nach Gauß-Seidel-Verfahrenb) Lösung nach Matrizenverfahrenc) Lösung nach Netzwerkmethoded) Vereinfachte Näherungsmethoden
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
4. Gasstrahlung
Gase sind im Gegensatz zu Festkörpern im größten Teil des Spektrums für Wärme-strahlen durchlässig und senden in diesen Bereichen auch keine Strahlung aus.Sie strahlen nur in begrenzten Banden.
Ursache der Gasstrahlung:
- Infolge von Molekülzusammenstößen führen Atome Schwingungen und Rotationen aus
Wenn freie Ladungsträger vorhanden werden elektromagnetische Strahlen ausgesendet
relevante Gase
- wichtige strahlungsaktive Gase sind CO2 und H2O
- N2, O2 und O2 bestehen aus gleichartigen Atome, besitzen keine freie Ladungenund senden daher keine Wärmestrahlung aus
- andere Gase wie CO, CH4 und SO2 vernachlässigbar (da geringe Konzentration)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
4. Gasstrahlung
Emissionsspektrum von Wasserdampf bei großer Schichtdicke und AtmosphärendruckKondratyev, K. Y. A., Radiation in the atmosphere, Academic Press New York, 1969
Emissionsspektrum von Kohlendioxid bei 20°C und 100 cm SchichtdickeEckert, E. R. G., Einführung in den Wärme- und Stoffaustausch, Springer-Verlag, 1966
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
4. Gasstrahlung
Emissionsgrad von H2O und CO2
ε=f(pG,sgl,TG)
pG …Partialdruck des Gases; TG …Temperatur des Gases
sgl … optische DichteFV49,0sgl⋅
⋅=
Emissionsspektrum von CO2 bei Atmosphärendruck (aus VDI Wärmeatlas)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
4. Gasstrahlung
Emissionsgrad von H2O bei Atmosphärendruck (aus VDI Wärmeatlas)
Druckkorrekturfaktor für Wasserdampf (aus VDI Wärmeatlas)
OHOH 22'f εε ⋅=
Emissionsgrad Wasserdampf
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
4. GasstrahlungEmissionsgrad von Gasmischungen
εΔεεε −+= OHCO 22
Korrektur Δε für den Gesamtemissionsgrad infolge von Bandenüberlappungenbei Gasmischungen aus Kohlendioxid und Wasserdampf bei verschiedenenGastemperaturen a) 130°C, b) 540°C und c) 920°C und darüber (aus VDI WA )
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
5. Strahlungsaustausch Gas-Wand (Zweieraustausch)
z.B. Modell für Heizungskessel oder
Feuerungsraum (Brennkammer)
( )4wwg
4ggwwgw TTFQ ⋅−⋅⋅= εεσ&
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ −+
=
∞
1A111
1
g
gw
εε
ε⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ −+
=
∞
1A111
1
w
wg
εε
ε
εg…Emissionsgrad des Gases bei TG, εw…Absorptionsgrad bei Tw, A…Absorptionsgrad der Wand, ε00…Emissionsgrad des Gases bei unendlicher Schichtdicke
23,02CO, =∞ε 90,0OH, 2
=∞ε 98,022 COOH, =+∞ε
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
6. Strahlungsaustausch mit Sekundärstrahlung (Dreieraustausch)
z.B. Gut in Ofenräumen (Trocknung) oder
Thermoelement in Feuerungsraum
( )4s
4gsgsgs TTFQ −⋅⋅⋅= σε&
( ) ( )4w
4gwgwgw TTFQ −⋅⋅⋅= σε&
( ) ( )4s
4wswsws TTFQ −⋅⋅⋅= σε&
wsgss QQQ &&& +=
wsgw QQ && =
( )4s
4gseffs TTFQ −⋅⋅⋅= σε&
( )4s
4gs
gww
s
ws
ws TTF1
FF11Q −⋅⋅⋅
⋅+= σ
εε
&
( ) ( )[ ]U1
A111A wgssggs −
−⋅−⋅+⋅⋅=
εφεε
( ) ( )[ ]U1
A111A sgswggw −
−⋅−⋅+⋅⋅=
εφεε
( )sw
gswws U1
1AAϕ
εε ⋅
−
−⋅⋅=
w
ssws F
F⋅= ϕφ 10 s ≤≤ φ
( ) ( ) ( ) ( ) ( )[ ]ssgswg 1A11A11U φεφε −+−⋅−⋅−⋅−=
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Strahlung:
6. Strahlungsaustausch mit Sekundärstrahlung (Dreieraustausch)
Einzelaustauschgrade εgs, εgw, εws Emission in Abhängigkeit von demEmissionsgrad des Gases εg und dem Absorptionsgrad des Solids AS (AW=0,8)
Effektiver Austauschgrad εeff in Abhängigkeit vom Emissionsgrad des Gases εg unddem Absorptionsgrad des Solids AS (AW=0,8)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
Stofftransport
Definition:
Unter Stofftransport versteht man den Transport einer oder mehrererKomponenten eines Gemisches fluider oder fester Stoffe innerhalb einer Phase oder über Phasengrenzflächen hinweg.
Arten der Stoffübertragung
Diffusion: Stofftransport durch makroskopisch wahrnehmbare Relativbewegung einzelner Stoffe in einer Phase
Stoffübergang: Stofftransport innerhalb einer Phasebis an die Phasengrenzfläche
Stoffdurchgang: Stofftransport über die Phasengrenzflächehinweg
Treibende Kraft für Stofftransport: Konzentrations-, Partialdruckgradienten
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
1. Diffusion
- Von selbst verlaufende, gegenseitige Vermischung verschiedener Stoffe
- Geschwindigkeit, mit der Gase diffundieren, hängt u.a. von der Teilchengeschwindigkeit ab.
Tennwand
... wird entfernt --> Ausgleichsvorgang
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
1. Diffusion
Ausgangspunkt: binäre Mischung der Komponenten A und B
a) Molekularer Transport wird durch das 1. FICK‘scheGesetz beschrieben (entspricht dem FOURIER‘schenErfahrungsgesetz der Wärmeleitung) (ruhendes System)
Diffusion Wärmeleitung
DAB…Diffusionskoeffizient [m²/s]ζA…Massenkonzentration [kg A/m³]
(ζA=mA/V)ξA…Masseanteil [kg A / kg] (ξA=mA/m)pA…Partialdruck [Pa] (pA=ζA
.RA.T)
λ…Wärmeleitkoeffizient[W/(m.K)]
t… Temperatur [°C]
! Kein konvektiver Transport berücksichtigt!
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
1. Diffusion
b) Konvektiver Transport berücksichtigt makroskopischen Stofftransport (bewegtes System)
Schwerpunktgeschwindigkeit ws wird über Impulsbilanz berücksichtigt
Massenstromdichte = molekularer Transport + konvektiver Transport
2 Grenzfälle
i. Schwerpunktgeschwindigkeit ws=0 (1. Fick‘sches Gesetz)
ii. Einseitige Diffusion ( =0) STEFAN‘sches Gesetz
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
1. Diffusion
a) Einseitige Diffusion – STEFAN‘sches Gesetz
Beispiel: Verdunstung einer Flüssigkeit in einem Glasröhrchen(z.B feuchte Luft)
1 DimensionalP=const.; t=const.
Lösung:
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
1. Diffusion
a) Einseitige Diffusion – STEFAN‘sches Gesetz
1 DimensionalP=const.; t=const.
Vergleich zur stationären Wärmeleitung (ebener Fall)
Zylinder-, Kugelwand Wissensspeicher S. 40-41
bei kleinen Partialdruckdifferenzen (pA1-pA2<<p)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
1. Diffusion
b) Äquimolare Diffusion
Destillation (aus Baehr)
Es treten gleichviele Teilchen von A nach B wie auch von B nach A
BeispieleDestillation von ZweistoffgemischenDiffusion zwischen zwei Gasbehältern
Äquimolare Diffusion zwischen 2 Behältern (aus Baehr)pA=pB; TA=TB
c) Nichtäquimolare Diffusion
Diffusionsstromdichten von A und B sind nicht gleich (z.B. Kohlevergasung)
2 CO2
2 CO2 C + O2 2 CO
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
1. Diffusion
Diffusionskoeffizient DAB
a) Experimentelle Bestimmung sehr schwierig und aufwendig (selten)
a) Näherungsmethoden (z.B. nach der kinetischen Gastheorie)siehe Literatur: VDI-Wärmeatlas (Da-10);
Poling et al.; The Properties of Gasesand Liquids(www.knovel.com)
b) Empirische Gleichungen (z.B. Wasserdampf in Luft)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
2. Konvektiver Stoffübergang
konvektiver Stofftransport zwischen einer Oberfläche (feste Wand, Flüssigkeit) und einem strömenden Fluid (Analog zum Wärme-übergang)
Stoffübergang Wärmeübergang
β…Stoffübergangskoeffizient [m/s]ζA,W…Massenkonzentration an der Wand
[kg A/m³]ζA,F… Massenkonzentration in der
Kernströmung [kg A/m³]pA,W…Partialdruck an der Wand [Pa]pA,F… Partialdruck in der Kern-
strömung [Pa]RA…spez. Gaskonstante [J/(kg*K)]
α…Wärmeübergangskoeffizient[W/(m²*K)]
tW…Temperatur an der Wand[°C]
tF… Temperatur in der Kern-strömung [kg A/m³]
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StoffübergangstheorienZiel: Ermittlung des Stoffübergangskoeffizienten β
a) Filmtheorie nach Lewis/Whitman (1924)von fester oder flüssiger Oberfläche (ebene Platte) wird Stoff A an strömendes Fluid übertragen
Konzentration und Geschwindigkeit ändert sich nur in y-RichtungStoffübergang findet in wandnahen Fluidfilm der Dicke δ stattFilmdicke nur bei bekannten β bestimmbar
Korrektur des Stoffübergangskoeffizienten bei großen Stoffstromdichten
Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
2. Konvektiver Stoffübergang
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StoffübergangstheorienZiel: Ermittlung des Stoffübergangskoeffizienten β
b) Grenzschichttheorie
Stoffübergang erfolgt auch in wandnaher SchichtKonzentration und Geschwindigkeit ändern sich in alle KoordinatenachsenÄnderung des Konzentrationsprofils in dünner, wandnaher Schicht groß im Vergleich zur Änderung in Richtung der übrigen Koordinatenachsen nur Diffusion in y-Richtung
Analogie zwischen Wärme- und Stoffübertragung
Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
2. Konvektiver Stoffübergang
Sherwood-Zahl: Nusselt-Zahl:
Schmidt-Zahl: Prandtl-Zahl:
Ähnlichkeitskennzahlen für erzwungene Konvektion
WärmeübergangStoffübergang
Lewis-Zahl:Stofftransport
Wärmetransport
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StoffübergangstheorienZiel: Ermittlung des Stoffübergangskoeffizienten β
b) Grenzschichttheorie
Zusammenhang zwischen α und β
Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
2. Konvektiver Stoffübergang
Sonderfall:Lewis‘sches Gesetz
a) Intensität von Wärme- und Stoffaustausch sind gleich Sc=Pr(Le=1)
b) k3=1: bei turbulent ausgebildeten Strömungen
Für große Stoffstromdichten Korrektur von β(z.B. Kondensation mit Inertgasen)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
2. Konvektiver Stoffübergang
Stoffübergangstheorien
Ziel: Ermittlung des Stoffübergangskoeffizienten β
c) Penetrationstheorie (Oberflächenerneuerungstheorie)von Higbie (1935) und Dankwerts (1951)
Anders als bei Film- und Grenzschichttheorie handelt es sich um instationären Diffusionsvorgang
beide Phasen haben nur kurzzeitig Kontakt (z.B. Luftblase in Wasser)
Stoffübergangskoeffizient ist umgekehrt proportional der Wurzel aus Kontaktzeit
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
3. Differenzialgleichung für Konzentrationsfeld
Analog zur Energietransportgleichung (Fluid)
Ziel: Berechnung des Konzentrationsfeldes
ZeitlicheÄnderung
Transport durchMitführen
MolekularerTransport
Quelle/Senke
Vereinfachungen:- konstante Stoffwerte: DAB= const.- sehr kleine Diffusionsstromdichte: = 0- keine Quellen/Senken: = 0
Fourier‘sche DGL2. Fick‘sches Gesetz
1D Ebene Platte (instationär)
1D Ebene Platte (stationär)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
3. Differenzialgleichung für Konzentrationsfeld
Lösung der DGL für das Konzentrationsfeld analog zu Temperaturfeld
Randbedingungen:
1. Art: Konzentration an der Wand ist gegeben (z.B. bei Verdunstung an der Wasseroberfläche(analog Temperaturfeld: Temperatur an der Wand gegeben)
2. Art: Diffusionsstromdichte normal zur Oberfläche ist bekannt(analog Temperaturfeld: Wärmestromdichte gegeben)
3. Art: Diffusionsstromdichte an der Oberfläche ergibt sich aus dem Konzentrationsgradienten an der Oberfläche(analog Temperaturfeld: Wärmestromdichte an der Oberfläche ergibt sich aus dem Temperaturgradienten)
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Lehrveranstaltung Wärme- und Stoffübertragung
Stoffübertragung:
3. Differenzialgleichung für Konzentrationsfeld
Lösung der DGL für das Konzentrationsfeld analog zu Temperaturfeld
Instationäre Lösung mit Hilfe bekannter Ähnlichkeitskennzahlen
WärmeleitungDiffusion
Biot-Zahl
Fourier-Zahl
DimensionslosesPotential
DimensionsloserParameter
Eindringkoeffizient
Nutzung bekannter Methoden
- Gröber-Lösung (Diagramme)- Modell der einseitig unendlich ausgedehnten Wand
(halbunendliche Wand)- Periodische Randbedingungen