elektrotechnik i zusammenfassung & formelsammlungfh.xelerus.de/et1/zf_fs_et1.pdf ·...
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Elektrotechnik I Zusammenfassung &Formelsammlungfloba
1 Grundbegri!e
• Elementarladung: e = 1, 6022 · 10!9C
• el. Strom = geordnete Bewegung von Ladungen im Stromkreis, jede Bewegung vonel. Ladung ist mit Magnetfeld verbunden
Strom: I =!Q
!t=
!Qp !!Qn
!t
!Cs
= A"
• Stromdichte: !J =I!A
=!Q
!t · A
!Am2
"" I = !J · !A = J · A · cos "
• Spannung: U =W
Q
!JC
= V" #
analog:W
s=
F · ss
= F
$
# Spannung = el. Kraft, Ladung = el. Weg, Strom = el. Geschwindigkeit
• Leistung: P =W
t= U · I
!Js
= V A = W"
• linearer Leiter: A = const. & d$ l
# I ist gleichmaßig verteilt
# J hat uberall den selben Wert
# U fallt gleichmaßig uber l ab
• el. Feldstarke: E =U
l
!Vm
" %# Spannung auf Lange bezogen
&
2 Wirkwiderstand
• Ohmsches Gesetz: R =U
I
!VA
= ""
Leitwert: S =I
U= R!1
!AV
= "!1 = S"
• Wirkleistung: P(th) = R · I2 =U2
R
1
• spezifischer Widerstand: R = # · l
A" # = R · A
l=
U
I· A
l=
E
J[" m]
spezifischer Leitwert: $ = #!1
!Sm
"
• nichtlinearer/di#erenteller (= nichtohmscher) Widerstand: Rd =dU
dI
• Temp.abh. des Widerstands: R! = R20! C%1+"20! C(%!20" C)+&20! C(%!20" C)2
&
• Warmeenergie: Wth = c · m · !T
3 Quellen
• keine Leistungsabgabe bei Leerlauf und Kurzschlussmaximale Leistungsabgabe wenn Ri = RL (aber: ' = 0, 5)
• ideale Quellen: U ist unabhangig von I (Spannungsquelle) bzw. I ist unabhangigvon U (Stromquelle)
• lineare Quellen:'
U = Ri · I + Uq
I = Gi · U ! Iq
Achtung! Strome sind hier negativ, da Quelle negative Leistung abgibt!
Ri =Uq
IkURi = Ri · I(k)
Gi =Ik
U0IGi = Gi · U(0)
2
4 Netze an Gleichspannungen
• Arbeitspunktbestimmung:
UA = U1 = Uq + Ri · I1 = Uq !Ri · IA
UA = U2 = RV · I2 = RV · IA
# IA =Uq
Ri + RV
• Leistungsanpassung: Pmax, wenn Ri = RV (aber: ' = 0, 5)
• Knotensatz:(
I = 0 am KnotenMaschensatz:
(U = 0 in einem Maschenumlauf
• Potentialdi#erenz = Spannung, z.B. UAB = (A ! (B
0-Potential einer Schaltung:wenn 0-Potential geerdet ist:
3
• Parallelschaltung von Widerstanden:1Re
=( 1
Rkbzw. Ge =
(Gk
# Verhaltnisse:I1
I2=
G1
G2
#=
R2
R1
$und auch
I1
I=
G1
Ge
# Der Ersatzwiderstand ist immer kleiner als jeder Einzelwiderstand:
Re =1
1R1
+ 1R2
=R1 · R2
R1 + R2= R1 · R2
R1 + R2
• Reihenschaltung von Widerstanden: Re =(
Rk bzw.1
Ge=
( 1Gk
# Verhaltnisse:U1
U2=
R1
R2
#=
G2
G1
$und auch
U1
U=
R1
Re
• Ersatzquellen und Uberlagerungssatz: Jede lineare Schaltung kann durch eine Er-satzquelle (Spannungs- ODER Stromquelle) ersetzt werden.
– Bestimmung des Innenwiderstands Ri = G!1i :
Spannungsquellen durch Kurzschlusse, Stromquellen durch Unterbrechnungersetzen und an den Klemmen in die Schaltung “rechnerisch hineinmessen”
– Bestimmung der Quellenspannung Uqe:Uqe = Leerlaufspannung U0 an den Klemmen[oder]Bestimmung des Kurzschlussstroms Iqe:Iqe = Kurzschlussstrom Ik an den Klemmen
! Sind sowohl Spannungs- als auch Stromquellen vorhanden:
1. alle Spannungsquellen durch einen Kurzschluss ersetzen und die Ergeb-nisse fur die Stromquellen berechnen
2. alle Stromquellen durch eine Unterbrechnung ersetzen und die Ergebnissefur die Spannungsquellen berechnen
3. beide Ergebnisse addieren
4
5 Elektrisches Feld
entsteht bei el. Ladungen in einem Raumgebietnur durch auftretende Krafte (z.B. auf Probekorper) indirekt nachweisbar!speziell: el. Stromungsfeld: entsteht bei geordneter Bewegung el. Ladungen (= el. Strom)
5.1 Homogenes Stromungsfeld
• !E = const.
# im linearen Leiter (# !J = const.)
# in jedem Punkt haben !E & !J die gleiche Lange und Betrag
• Feldlinien:
# auf jede Ladung wirkt die Kraft !F = Q · !E (damit wirkt die Kraft bei pos.Ladungen in Feldrichtung, bei neg. Ladungen entgegengesetzt)
# Stromdichte ist damit auch proportional zur Feldstarke: !J =I!A
= $ · !E
• el. Feldstarke ist proportional zur Spannung:W = !F ·!l | : QW
Q=
!F
Q·!l # U = !E ·!l = E · l · cos "
# Spannungen = Aquipotentiallinien/-flachen (= “Hohenlinien”, stets senkrechtzu !E & !J !):
# keine Spannungsunterschiede auf Aquipotentialflachen/-linien!
5
5.2 Inhomogenes Stromungsfeld
• !E %= const. # !E = f(!s)
• Weg und Spannung werden in infinitisimal kleine Teilstrecken unterteilt und auf-summiert:
dU = !E(!s) · d!s # U12 ="P2)
"P1
!E(!s) · d!s
• ebenso bei dem Strom: dI = !J( !A) · d !A # I =)
"A
!J( !A) · d !A
5.3 Homogenes elektrostatisches Feld
• durch idealen Isolator unterbrochener Stromkreis im stationaren Zustand:
= Plattenkondensator mit der Ladung Q (eigentlich +Q1 = 0, 5Q und!Q2 = !0, 5Q)
# Aquipotentialflachen nur an Plattenoberflachen, solange kein el. LeitenderGegenstand in das el. Feld gebracht wird
• Feldlinien von pos. Ladung zu neg. Ladungen
# Quellenfeld, da Feldlinien 1 Anfang & 1 Ende haben(magnetisches Feld = Wirbelfeld; Feldlinien in sich geschlossen)
• Influenz = Ladungstrennung in einem el. Leiter im elektrost. Feld
# el. Flussdichte/Verschiebungsdichte !D =Q!A
= )0 · )r · !E
!Cm2
=A sm2
",
)0 = 8, 8542 · 10!12 A sV m
# Q!A
= )0 · )r · !E " !E =Q
)0 · )r · !A" Q = )0 · )r · !E* +, -
"D
· !A
6
5.4 Inhomogenes elektrostatisches Feld
• Influenz, el. Flussdichte/Verschiebungsdichte: !D(!s) = )0 · )r · !E(!s),Ladung: dQ = !D · d !A " Q =
)
"A
!D · d !A =)
"A
)0 · )r · !E · d !A
• Punktladungen
– Potential eines von dem Abstand r entf. Punktes zu einer Punktladung Q:
((r) =1
4* · )0 · )r· Q
r
– Potential eines von dem Abstand ri entf. Punktes zu den Punktladungen Qi:
((r1, r2, . . . ) =(
(i =1
4* · )0 · )r·#( Qi
ri
$
– Feldstarke eines von dem Abstand r entf. Punktes zu einer Punktladung Q:
!E =Q
)0 · )r · !A=
Q
4* · )0 · )r · r2
– Kraft die auf 2 Punktladungen wirkt:
!F = Q2 · !E1 = Q2 · Q1
4* · )0 · )r · r2(Coulomb-Gesetz)
5.5 Permittivitat
• zwischen Platten eines Kondensators ist statt Vakuum (0, )r = 1) ein anderer
Isolator: )r =D
D0=
Q
Q0()r!Permittivitatszahl)
# Permittivitat: ) = )0 · )r• unpolare Sto#e (Ladungsschwerpunkte fallen auf einen Punkt zusammen) im el.
Feld: Orientierungspolarisation
# Ausrichtung des Dipols
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• polare Sto#e (permanente Dipole) im el. Feld: Polarisation1. homogenes Feld: 2. inhomogenes Feld:
# Krafte unterschiedlich, wodurchder Dipol in das Gebiet hohererFeldstarke gezogen wird
• )r ist stets großer oder gleich 1:
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5.6 Kapazitive Eintore
• beim Einschalten der Spannung in einen Stromkreis mit einem Kondensator fließtStrom, bis der er auf die angelegte Spannung aufgeladen ist
# Kapazitat: C =Q
U
!A sV
=CV
= F"
• lineare kapazitive Eintore: Q(U) = C · U mit C = const.nichtlineare kapazitive Eintore: C = f(U) # Q(U) = C(U) · U
# di#erenzielle Kapazitat: Cd =dQ
dU
• Schaltungen:Reihenschaltung ParallelschaltungU =
(U U = const.
Q = const. Qe =(
Qk1Ce
=( 1
CkCe =
(Ck
# Reihenschaltung: Ce immer kleiner als Ck
• Kapazitat eines Plattenkondensators:
D =Q
A=
C · UA
, D = )0 · )r · E = )0 · )r · U
l
# C = )0 · )r · A
l
• Kapazitat eines Koaxkabels:
Q =)
"A
!D(!r)d !A = !D(!r) · 2*!r!l = )0 · )r · !E(!r) · 2*!r!l " !E(!r) =Q
)0 · )r · 2*!l· 1!r
U =Q
C=
"ra)
"ri
!E(!r)d!r =Q
)0 · )r · 2*!l· ln !ra
!ri
# C =)0 · )r · 2*!l
ln!ra
!ri
• Kapazitat zwischen 2 konzentrischen Metallkugeln:
C =4* · )0 · )r1!ri! 1
!ra
# !ra &': C = 4* · )0 · )r · !ri
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6 Magnetisches Feld
= Wirbelfeld (Feldlinien in sich geschlossen)
• Ursache: Bewegung von Ladungen
# Elektromagnet: el. Strom in Leiter = bewegte Ladungen
# Dauermagnet: Bewegung von Elektronen um Atomkern
• Pole: Kraftwirkung am starkstenGebiet zwischen den Polen = indi#erente Zone: schwachere Kraftwirkung
• Feldlinien beim stromdurchflossenen Leiter: Rechte-Hand-RegelKein Magnetfeld im innern des Leiters durch Kompensation vorhanden (Untertei-lung in Einzelstrome)!
6.1 Magnetische Flussdichte
= Intensitat eines Magentfeldes
# !B =!F
I ·!l
!N
A m=
JA m2
=V AsA m2
=V sm2
= T"
• magnetischer Fluss bei homogenen Magnetfeldern: $ = !B · !A ( !B ( !A)!V sm2
· m2 = V s = Wb"
inhomogenes Magnetfeld: d$ = !B( !A) · d !A # $ =)
"A
!B( !A) · d !A
• magnetische Feldstarke: !B = µ0 · µr · !H
#weitere Analogie: !H =
Um
!l
$
# materialunabhangig (im Gegensatz zur Flussdichte)
# magnetische Feldkonstante: µ0 = 4* · 10!7 V sAm
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• Durchflutung (= magnetische Spannung):% =
(Ik = N · I =
)
"A
!Jd !A
% = !H ·!l =)
"s
!Hd!s mit !l!Lange der Feldlinie
• Feldstarken wichtiger Bauteile:
– linearer stromdurchflossener Leiter: B = µ0 · µr · I
2*r, H =
I
2*r
– Kreisringspule: H =N · I* · D
– Mitte einer Zylinderspule: H ) N · Il
6.2 Materie im Magnetfeld – Ferromagnetismus
• Permeabilitat (Art magnetische Leitfahigkeit der Feldlinien): µ = µ0 · µr
relative Permeabilitat: µr =B
B0
# meisten Sto#e: µr ) 1µr < 1: diamagnetischµr > 1: paramagnetischµr * 1: ferromagnetisch (Eisen, Cobalt, Nickel)
• Ferromagnetismus nur bei Feststo#en mit bestimmten Kristallstrukturen
• ferromagnetische Sto#e bestehen aus Weißschen Bezirken (= “Elementarmagne-te”), die ausgerichtet werden konnen
# dauerhaftes Magnetfeld (Permanentmagnet)
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• Neukurve eines Ferromagnetischen Sto#es:
a)-c) Weißschen Bezirke wachsen
d) Sattigung, Steigung nur noch mit µ0 (wie im Vakuum)
• Hystereseschleife eines Ferromagnetischen Sto#es:
Br = Remanenzflussdichte, die bleibt, wenn H abgestellt wirdHc = Koerzitivfeldstarke, die fur die vollstandige Entmagnetisierung benotigt wird
• ferromagnetische Eigentschaft ist temp.abh.!
# therm. Energie erschwert Ausrichtung der Weißschen Bezirke
# Br wird mit steigender Temp. kleiner
# wenn T = Curie-Temperatur verschwindet Ferromagnetismus sprunghaft (770" Cbei Eisen)
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• Magnetostriktion = Anderung der geometrischen Abmessungen ferromagnetischerSto#e, die in ein Magnetfeld gebracht werden
# Ursache des Brummens bei Transformatoren im Wechselstrombetrieb
• magnetisch harte Sto#e: breite Hystereseschkurve (fur Dauermagneten, schwererentmagnetisierbar)magnetisch weiche Sto#e: enge Hystereseschkurve (fur Transformatoren)
# bei weichen Sto#en, keine Darstellung in Hysteresekurve, sondern eine mitt-lere Magnetisierungskurve
6.3 Magnetische Kreise
• magnetische Quellenspannung: % =(
I [A] (Durchflutung)
magnetischer Strom: $ = !B · !A [Wb] (magnetischer Fluss)
magnetischer Widerstand: Rm =%$
!A
Wb=
1H
"
magnetischer Leitwert: & =1
Rm=
$%
!WbA
= H"
bei ferromagnetischen Sto!en: & = f(H)!
• magnetischer Spannungsabfall bei Luftspalt: Vm = !H ·!l (analog: U = !E ·!l)
• Leitwert eines Magnetischen Kreises wird kleiner, wenn Eisenweg durch Luftspaltunterbrochen ist:
# Streufluss, $ges = $L + $#
# Streufaktor: + =$#
$L(von Geometrie und Sattigung des Eisens abh.)
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6.4 Kraft auf eine bewegte Ladung
• auf die Ladung Q, die sich mit der Geschwindigkeit !v durch ein Magnetfeld derFlussdichte !B bewegt, wird die Lorentz-Kraft !F ausgeubt:!F = Q ·
.!v + !B
/
• auf einen mit dem Strom I durchflossenen Leiter, der sich in einem Magnetfeld derFlussdichte !B mit der Lange !l (die Uberschneidung!) befindet, wird die Lorentz-Kraft !F ausgeubt:!F = I ·
.!l + !B
/
• Anwendung der Lorentz-Kraft: Hallelement
• Lorentz-Krafte auf 2 stromdurchflossene (unendlich lange, sich im Vakuum befin-dende) Leiter:
magn. Flussdichte eines Leiters im Abstand r: B1 =µ0 · I1
2* · r
mit B =F
I · l bzw. F2 = I2 ·.!l + !B1
/ergibt sich: F2 =
µ0 · I1 · I2 · l2* · r
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6.5 Energietransport
• durch el. und magn. Feld: Pointingvektor !S = !E + !H
!Vm
· Am
=Wm2
"
# P =)
"A
!Sd !A
• Nachweis an Koaxleitungsanordnung:
# bei Umpolung zeigt !S immernoch in die selbe Richtung,also wird auch bei Wechselstrom Energie nur in die eine Richtung transpor-tiert: von der Quelle weg
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7 Analogien zwischen Mechanik, el. und magn. Strom, Kreisenund Feldern
Mechanik El. Strom/Kreis/Feld Magn. Strom/Kreis/FeldWeg:
!s [m]
el. Ladung:
Q [C]
—
Geschwindigkeit:
!v =!shms
iel. Fluss:
I = QhCs = A
imagn. Strom:
$ = !B · !A [Wb]
— el. Stromdichte:
!J =I!A
hAm2
imagn. Flussdichte:
!B =$!A
[T] (s. unten)
mech. Kraft/Spannung:
!F =W
!s
»J
m= N
–el. Kraft/Spannung:
U =W
Q
»J
C= V
–
Spannungsabfall (an C):
U = !E ·!l
Durchflutung (Quellenspan-
nung):
% =(
I [A]
Spannungsabfall:
Vm = !H ·!lReibungskraft:
R =!F
!v# !FR = R · !v
el. Widerstand:
R =U
I[!]
el. Leitwert:
G =I
U[S]
magn. Widerstand:
Rm =%$
hA
Wb = 1H
i
magn. Leitwert:
& =$%
hWbA = H
i
mech. Leistung:
P = !F · !v = R · !v2 =!F 2
R[W]
el. Leistung:
P = U · I = R · I2 =U2
R[W]
magn. Leistung:
P = % · $ [W]
— el. Flussdichte:
!D =Q!A
= )0 · )r · !Eh
Cm2 = A s
m2
imagn. Flussdichte:
!B =$!A
= µ0 ·µr · !H =!F
I ·!l[T]
— el. Feldstarke:
!E =U!l
hCm2 = A s
m2
imagn. Feldstarke:
!H =Um
!l=
I · N!l
=%!l
hAm
i
— Permittivitat:
) = )0 · )rPermeabilitat:
µ = µ0 · µr
rel. Permittivitat/ Permitti-
vitatszahl:
)r =D
D0=
Q
Q0
rel. Permeabilitat/ Permeabi-
litatszahl:
µr =B
B0el. Feldkonstante:
)0 = 8, 8542 · 10!12 A sV m
magn. Feldkonstante:
µ0 = 4* · 10!7 V sAm
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8 Zeitabhangige Großen
• Frequenz, Periodendauer, Kreisfrequenz: f =1T
, , = 2*f = 2*1T
• Spitze-Spitze-Wert: upp = umax ! umin
Scheitelwert u = großter Betrag einer periodischen Spannung
• Sinusspannung: u(t) = u cos(,t + (u)Sinusstrom: i(t) = i cos(,t + (i)Phasendi#erenz: ( = (u ! (i
# Wenn die Spannung dem Strom vorauseilt, ist ( positiv (per Definition).
• Gleichwert/arithmetischer Mittelwert: i =1T
T)
0idt (= 0 bei reinen Wechselspannungen)
• Gleichrichtwert/arithmetischer Mittelwert einer gleichgerichteten Spannung:
|i| =1T
T)
0|i|dt
• E#ektivwert/quadratischer Mittelwert: U(e!) =
01T
T)
0i2dt
Nur fur Strome und Spannungen definiert!Leistung: P = U(e!) · I(e!), wenn ( = 0
• Scheitelfaktor C =ScheitelwertE#ektivwert
Formfaktor F =E#ektivwert
Gleichrichtwert
# Verhaltniszahlen wichtiger Funktionen:Sinus Dreieck Rechteck
C,
2,
3 ...F 1, 155 1,1107 ...
# bei Sinus: U =u,2
und I =i,2
• Leistung (( = 0): P (t) = R.i cos(,t + (i)
/2
# Die (Momentan)leistung schwingt mit der doppelten Frequenz des Stromsbzw. der Spannung.
P = |P (t)| = 0, 5Pmax
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• komplexe Darstellung von Sinusspannungen/-stromen:u(t) = u · ej($t+%u)
u(t) = u · cos(,t + (u) + j · u · sin(,t + (u)
# Re(u(t)) = u(t) = u cos(,t + (u)
Vereinfachte komplexe Darstellug von Sinusspannungen/-stromen:
Spitzenwertzeiger u = u · ej%.= u(t)/ej$t
/
E#ektivwertzeiger U = U · ej% =u,2
· ej%.= u(t)/(ej$t ·
,2)
/
• Spannung und Strom an Grundelementen:zeitliche Darstellung komplexe Darstellung
R i(t) = i sin(,t + (i)uR(t) = R · i(t)
i(t) = i · ej$t · ej%i =,
2 · I · ej$t
uR(t) = R · i(t) = R · I ·,
2 · ej$t
uR(t) = u · ej$t · ej%u = U ·,
2 · ej$t
# U = R · I
L uL(t) = L · di
dt
uL(t) = L ·d
.i sin(,t + (i)
/
dtuL(t) = ,L · i · cos(,t + (i)
uL(t) = L · di
dt= L ·
d.i · ej$t · ej%i
/
dtuL(t) = j,L · i · ej$t ·ej%i = j,L ·
,2 · I ·ej$t
uL(t) = u · ej$t · ej%u = U ·,
2 · ej$t
# UL = j,L · I = XL · I
C uC(t) =1C
·)
idt
uC(t) =1C
·)
i sin(,t + (i)dt
uC(t) = ! 1,C
· i cos(,t + (i)
uC(t) =1C
)idt =
1C
)i · ej$t · ej%idt
uC(t) =1
j,C· i·ej$t ·ej%i =
1j,C
·,
2·I ·ej$t
uC(t) = u · ej$t · ej%u = U ·,
2 · ej$t
# UC =1
j,C· I = XC · I
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