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Apresentação da defesa de mestrado 'Relaxação magnética em ligas magnéticas diluídas'TRANSCRIPT
Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas
Krissia de Zawadzki
Instituto de Fısica de Sao Carlos - Universidade de Sao Paulo
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 1 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Sumario
1 Introducao
2 Nuvem Kondo e NMR
3 Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1
4 Resultados numericos
5 Conclusoes
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 2 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Um pouco de historia
Um pouco de historia
1936: Mınimo de resistividade 𝜌 a baixas temperaturas
7 𝜌𝑚𝑖𝑛 contrariava a teoria de resistividade dos metais
3 1964: espalhamento anomalo residual seria associado a impurezasmagneticas
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Inıcio do problema Kondo
Inıcio do problema Kondo
Resistivity
𝜌(𝑇 ) = 𝜌0+𝑐𝑚 ln( 𝜇𝑇 )+𝑎𝑇2+𝑏𝑇 5
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
A Nuvem Kondo
A Nuvem Kondo
𝑅𝑘
3 𝑅𝐾 ∝ 1𝑇𝐾
7 Para 𝑇𝐾 e 𝑣𝐹 tıpicos𝜉𝐾 ∼ 1𝜇m
7 mesoscopico? Efeito Kondoem nanoestruturas ?
3 Diversas abordagensteoricas e experimentais emMateria Condensada
Medida da nuvem Kondo
Estimativa qualitativa[1]
𝜉𝐾 = ~𝑣𝐹 /𝑘𝐵𝑇𝐾
[1]BORDA, L. Phys Rev B, 75(4), 2007.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
A Nuvem Kondo
A Nuvem Kondo
𝑅𝑘
3 𝑅𝐾 ∝ 1𝑇𝐾
7 Para 𝑇𝐾 e 𝑣𝐹 tıpicos𝜉𝐾 ∼ 1𝜇m
7 mesoscopico? Efeito Kondoem nanoestruturas ?
3 Diversas abordagensteoricas e experimentais emMateria Condensada
Medida da nuvem Kondo
Estimativa qualitativa[1]
𝜉𝐾 = ~𝑣𝐹 /𝑘𝐵𝑇𝐾
[1]BORDA, L. Phys Rev B, 75(4), 2007.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
A Nuvem Kondo
A Nuvem Kondo
𝑅𝑘
3 𝑅𝐾 ∝ 1𝑇𝐾
7 Para 𝑇𝐾 e 𝑣𝐹 tıpicos𝜉𝐾 ∼ 1𝜇m
7 mesoscopico? Efeito Kondoem nanoestruturas ?
3 Diversas abordagensteoricas e experimentais emMateria Condensada
Medida da nuvem Kondo
Estimativa qualitativa[1]
𝜉𝐾 = ~𝑣𝐹 /𝑘𝐵𝑇𝐾
[1]BORDA, L. Phys Rev B, 75(4), 2007.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
A Nuvem Kondo
A Nuvem Kondo
𝑅𝑘
3 𝑅𝐾 ∝ 1𝑇𝐾
7 Para 𝑇𝐾 e 𝑣𝐹 tıpicos𝜉𝐾 ∼ 1𝜇m
7 mesoscopico? Efeito Kondoem nanoestruturas ?
3 Diversas abordagensteoricas e experimentais emMateria Condensada
Medida da nuvem Kondo
Estimativa qualitativa[1]
𝜉𝐾 = ~𝑣𝐹 /𝑘𝐵𝑇𝐾
[1]BORDA, L. Phys Rev B, 75(4), 2007.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Medidas de NMR em ligas metalicas
Medidas de NMR em ligas metalicas
14
12
10
8
6
4
2
0
-2
-4
-6
-8
-10
-12
-14
-16
K 10 15 20 25 30
50 30 20 15 10 5 1
M
N
C
B
T(K)
K
10
T+29(K )
3-1
Trabalhos experimentais
Ligas CuFe a temperaturas 𝑇 < 𝑇𝐾[2]
I Polarizacao de Fe na presenca de 𝐻induzindo 𝜎(𝑟) nos e− de conducao aoredor da impureza de Fe
I Resultados analogos aos de NMR
Knight shift
𝜒(𝑟, 𝑇 ) = 𝑓(𝑟)𝑔( 𝑇𝑇𝐾 )
[2]BOYCE, J.B.;SLICHTER, C.P. Phys Rev Lett, 32(2), 1974.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Medidas de NMR em ligas metalicas
Medidas de NMR em ligas metalicas
14
12
10
8
6
4
2
0
-2
-4
-6
-8
-10
-12
-14
-16
K 10 15 20 25 30
50 30 20 15 10 5 1
M
N
C
B
T(K)
K
10
T+29(K )
3-1
Trabalhos experimentais
Ligas CuFe a temperaturas 𝑇 < 𝑇𝐾[2]
I Polarizacao de Fe na presenca de 𝐻induzindo 𝜎(𝑟) nos e− de conducao aoredor da impureza de Fe
I Resultados analogos aos de NMR
Knight shift
𝜒(𝑟, 𝑇 ) = 𝑓(𝑟)𝑔( 𝑇𝑇𝐾 )
[2]BOYCE, J.B.;SLICHTER, C.P. Phys Rev Lett, 32(2), 1974.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Trabalhos precedentes
Trabalhos precedentes
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Proposta
Proposta
A taxa NMR permite medir 𝑅𝐾?
A geometria afeta a nuvem Kondo ?
𝑅 𝑘
z
x
y
+∞
−∞
+∞
−∞ +∞
Abordagem inicial: Geometria esferica
3 Ponta de prova distante daimpureza 𝑅≫ 1
7 Dificuldade analoga a experimental
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Resultados
Resultados
1
𝑇1=
𝑓 𝑛
𝑐 𝜀
Funcao espacial
𝑊 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝑅)
𝑘𝑅
𝑊 (𝜀,𝑅) na energia caracterıstica
𝑊𝐹 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝐹𝑅)
𝑘𝐹𝑅
𝑘𝑅 = 𝑘𝐹𝑅(1 + 𝜀
𝐷
)Componentes de 1/𝑇1
Escalar:
|𝑐𝜀|2 → (1−𝑊 2𝐹 )
2
Matricial:
|𝑓𝑛|2 →𝑊 2𝐹
Vetorial:
|𝑐𝜀𝑓𝑛|2 → (1−𝑊𝐹 )𝑊𝐹
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Resultados
Resultados
1
𝑇1=
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
𝑓 𝑛
𝑐 𝜀
Funcao espacial
𝑊 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝑅)
𝑘𝑅
𝑊 (𝜀,𝑅) na energia caracterıstica
𝑊𝐹 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝐹𝑅)
𝑘𝐹𝑅
𝑘𝑅 = 𝑘𝐹𝑅(1 + 𝜀
𝐷
)Componentes de 1/𝑇1
Escalar:
|𝑐𝜀|2 → (1−𝑊𝐹 )2
Matricial:
|𝑓𝑛|2 →𝑊 2𝐹
Vetorial:
|𝑐𝜀𝑓𝑛|2 → (1−𝑊𝐹 )𝑊𝐹
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Resultados
Resultados
1
𝑇1=
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
+
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
𝑓 𝑛
𝑐 𝜀
Funcao espacial
𝑊 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝑅)
𝑘𝑅
𝑊 (𝜀,𝑅) na energia caracterıstica
𝑊𝐹 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝐹𝑅)
𝑘𝐹𝑅
𝑘𝑅 = 𝑘𝐹𝑅(1 + 𝜀
𝐷
)Componentes de 1/𝑇1
Escalar:
|𝑐𝜀|2 → (1−𝑊𝐹 )2
Matricial:
|𝑓𝑛|2 →𝑊 2𝐹
Vetorial:
|𝑐𝜀𝑓𝑛|2 → (1−𝑊𝐹 )𝑊𝐹
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Resultados
Resultados
1
𝑇1=
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
+
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
+
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
𝑓 𝑛
𝑐 𝜀
Funcao espacial
𝑊 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝑅)
𝑘𝑅
𝑊 (𝜀,𝑅) na energia caracterıstica
𝑊𝐹 (𝜀,𝑅) =sin(𝑘𝐹𝑅)
𝑘𝐹𝑅
𝑘𝑅 = 𝑘𝐹𝑅(1 + 𝜀
𝐷
)Componentes de 1/𝑇1
Escalar:
|𝑐𝜀|2 → (1−𝑊𝐹 )2
Matricial:
|𝑓𝑛|2 →𝑊 2𝐹
Vetorial:
|𝑐𝜀𝑓𝑛|2 → (1−𝑊𝐹 )𝑊𝐹
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Taxa de relaxacao para 𝑘𝐹𝑅 ≫ 1
Taxa de relaxacao para 𝑘𝐹𝑅 ≫ 1
1
𝑇1=
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
+
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
+
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
1
𝑇1∝ sin(𝑘𝐹𝑅+ 𝜃)
(𝑘𝐹𝑅)2𝑓(𝑇/𝑇𝐾)
𝑘𝐹𝑅 >> 1
10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1
kB T
0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
(kFR)2
kT
( 1 T1
) vet
1e1
kFRπ =200.3
kFRπ =100.3
kFRπ =70.3
kFRπ =50.3
kFRπ =30.3
kFRπ =10.3
Componentes de 1/𝑇1(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
≫(
1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Taxa de relaxacao para 𝑘𝐹𝑅 ≫ 1
Condutancia em nanoestruturas
V𝑤
V
V𝑑
V𝑑
V𝑤 V𝑤
10-2 10-1 100 101 102 103 104
T/TK
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
Gs G 2
Λ =2.25
Λ =3.00
Λ =2.50
𝒢𝑠𝑖𝑑𝑒(𝑇 ) = 𝒢2𝛽𝜋Γ
𝒵
∑𝜙,𝜓
|⟨𝜙|𝑓0|𝜓⟩|2
𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒
𝛽𝐸𝜓𝒢𝑠𝑒𝑡(𝑇 ) = 𝒢2
𝛽𝜋Γ
𝒵
∑𝜙,𝜓
|⟨𝜙|𝑐𝑑|𝜓⟩|2
𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒
𝛽𝐸𝜓
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1
Desenvolvimentos: Hamiltonianos 𝐻𝐴 e 𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒, diagonalizacao NRG ecalculo perturbativo de 1/𝑇1
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
O sistema quantico
O sistema quantico - I
Hamiltoniano de Anderson
𝐻 =
𝐻𝑐𝑜𝑛𝑑⏞ ⏟ ∑k𝜇
𝜀k𝑐†k𝜇𝑐k𝜇
𝜀 = 𝑣𝐹𝐷
(𝑘 − 𝑘𝐹 )
+𝐷
−𝐷
𝑘𝐹
DoS
𝜌 = 𝑁2𝐷
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
O sistema quantico
O sistema quantico - I
Hamiltoniano de Anderson
𝐻 =
𝐻𝑐𝑜𝑛𝑑⏞ ⏟ ∑k𝜇
𝜀k𝑐†k𝜇𝑐k𝜇+
𝐻𝑑⏞ ⏟ ∑𝜇
𝜀𝑑𝑐†𝑑𝜇𝑐𝑑𝜇 + 𝑈𝑛𝑑↑𝑛𝑑↓
𝜀 = 𝑣𝐹𝐷
(𝑘 − 𝑘𝐹 )
+𝐷
−𝐷
𝑘𝐹
DoS
𝜌 = 𝑁2𝐷
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
O sistema quantico
O sistema quantico - I
Hamiltoniano de Anderson
𝐻 =
𝐻𝑐𝑜𝑛𝑑⏞ ⏟ ∑k𝜇
𝜀k𝑐†k𝜇𝑐k𝜇+
𝐻𝑑⏞ ⏟ ∑𝜇
𝜀𝑑𝑐†𝑑𝜇𝑐𝑑𝜇 + 𝑈𝑛𝑑↑𝑛𝑑↓ +
𝐻𝑖𝑛𝑡⏞ ⏟ √Γ
𝜋
∑k𝜇
(𝑒𝑖k.d𝑐†k𝜇𝑐𝑑𝜇 +𝐻.𝑐.)
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Hamiltonianos de Anderson e NRG
Hamiltoniano de Anderson na base de Lanczos
𝐻𝑁 =1
𝒟𝑁
(𝑁−1∑𝑛=0
𝑡𝑛(𝑓†𝑛𝑓𝑛+1 +𝐻.𝑐.) +
√2𝑉 (𝑐†𝑑𝑓0 +𝐻.𝑐.) +𝐻𝑑
)NRG
...... ......𝑓𝑛−9𝑓𝑛−9 𝑓𝑛−2𝑓𝑛−2 𝑓𝑛−1𝑓𝑛−1 𝑓𝑛𝑓𝑛
𝑓𝑛+1𝑓𝑛+1 𝑓𝑛+2𝑓𝑛+2
......𝑓𝑛+9𝑓𝑛+9
......
𝑒− 𝑒−𝑒−𝑒−
0 5 10 15 20 25 30 35
N
0
1
2
3
4
5
6
EN
(Q=0,S=0)
(Q=1,S=1/2)
(Q=0,S=1)
5 10 15 20 25 30 35
N
0
1
2
3
4
5
6
EN
(Q=0,S=1/2)
(Q=1,S=0)
(Q=1,S=1)
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Base contınua
Base contınua
Operadores 𝑐𝜀 e 𝑑𝜀
𝑐𝜀𝜇 =1√𝜌
∑k
𝛿(𝜀− 𝜀𝑘)𝑒𝑖k.d𝑐k𝜇
𝑑𝜀𝜇 =1√𝜌
∑k
𝛿(𝜀− 𝜀𝑘)𝑒𝑖k.R𝑐k𝜇
Gram Schmidt
𝑐𝜀𝜇 = 1√1−𝑊 2
(𝑑𝜀𝜇 −𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇)
{𝑐†𝜀𝜇, 𝑑𝜀′𝜇′} = sin(𝑘|��−𝑑|)𝑘|��−𝑑|
𝛿(𝜀− 𝜀′)𝛿𝜇,𝜇′
𝑊 (𝜀,𝑅) = sin(𝑘𝑅)𝑘𝑅
𝑘𝑅 = 𝑘𝐹𝑅(1 + 𝜀
𝐷
)
𝑐 𝜀
𝑐 𝜀
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Base contınua
Base contınua
Operadores 𝑐𝜀 e 𝑑𝜀
𝑐𝜀𝜇 =1√𝜌
∑k
𝛿(𝜀− 𝜀𝑘)𝑒𝑖k.d𝑐k𝜇
𝑑𝜀𝜇 =1√𝜌
∑k
𝛿(𝜀− 𝜀𝑘)𝑒𝑖k.R𝑐k𝜇
Gram Schmidt
𝑐𝜀𝜇 = 1√1−𝑊 2
(𝑑𝜀𝜇 −𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇)
{𝑐†𝜀𝜇, 𝑑𝜀′𝜇′} = sin(𝑘|��−𝑑|)𝑘|��−𝑑|
𝛿(𝜀− 𝜀′)𝛿𝜇,𝜇′
𝑊 (𝜀,𝑅) = sin(𝑘𝑅)𝑘𝑅
𝑘𝑅 = 𝑘𝐹𝑅(1 + 𝜀
𝐷
)
𝑐 𝜀
𝑐 𝜀
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Base contınua
Base contınua
Operadores 𝑐𝜀 e 𝑑𝜀
𝑐𝜀𝜇 =1√𝜌
∑k
𝛿(𝜀− 𝜀𝑘)𝑒𝑖k.d𝑐k𝜇
𝑑𝜀𝜇 =1√𝜌
∑k
𝛿(𝜀− 𝜀𝑘)𝑒𝑖k.R𝑐k𝜇
Gram Schmidt
𝑐𝜀𝜇 = 1√1−𝑊 2
(𝑑𝜀𝜇 −𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇)
{𝑐†𝜀𝜇, 𝑑𝜀′𝜇′} = sin(𝑘|��−𝑑|)𝑘|��−𝑑|
𝛿(𝜀− 𝜀′)𝛿𝜇,𝜇′
𝑊 (𝜀,𝑅) = sin(𝑘𝑅)𝑘𝑅
𝑘𝑅 = 𝑘𝐹𝑅(1 + 𝜀
𝐷
)𝑐 𝜀
𝑐 𝜀
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
A ponta de prova
O sistema quantico - II
Hamiltoniano da ponta de prova
𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒 = −𝐴[Ψ†
↑(��)Ψ↓(��)𝐼− +Ψ†↓(��)Ψ↑(��)𝐼+
] Ψ𝜇(��) =∑��
𝑒𝑖����𝑐𝑘𝜇
Abordagem teorica
Taxa de relaxacaolongitudinal 1/𝑇1
[3]
𝐵0 = 0en
ergi
acampo magnetico
𝑚𝑠 = +1/2
𝑚𝑠 = −1/2
Δ𝐸 = 𝐸↑ − 𝐸↓
1
𝑇1=
4𝜋
~∑𝐼,𝐹
𝑃𝐼 |⟨𝐼|𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒|𝐹 ⟩|2𝛿(𝐸𝐼 − 𝐸𝐹 ) ⟨𝐼|𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒|𝐹 ⟩
[3]PINTO, J. W. M.; FROTA, H. O. Int Jour Mod Phys, 24(31), 2010.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Desenvolvimento analıtico - coeficientes de NRG
Taxa de relaxacao na base de Lanczos
𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒 = −𝐴 [ Φ†0↑Φ0↓ + 𝜑†↑𝜑↓ + (Φ†
0↑𝜑↓ + 𝜑†↑Φ0↓) ] I− +𝐻.𝑐.
Φ0𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀√
1 −𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
analıtico
𝜑𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
numerico
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(∫ℐ𝑚+
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀+ (−1)𝑛∫ℐ𝑚−
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀
)𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
𝜑(𝑅) na Base de Lanczos
𝜑𝜇(𝑅) ≡∑𝑛
𝛾𝑛𝑓𝑛𝜇
Autoestados desacoplados
|Ψ⟩ = |𝜓⟩|𝜓⟩ 𝐸Ψ = 𝐸𝜓 + ��𝜓
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Desenvolvimento analıtico - coeficientes de NRG
Taxa de relaxacao na base de Lanczos
𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒 = −𝐴 [ Φ†0↑Φ0↓ + 𝜑†↑𝜑↓ + (Φ†
0↑𝜑↓ + 𝜑†↑Φ0↓) ] I− +𝐻.𝑐.
Φ0𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀√
1 −𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
analıtico
𝜑𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
numerico
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(∫ℐ𝑚+
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀+ (−1)𝑛∫ℐ𝑚−
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀
)𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
𝜑(𝑅) na Base de Lanczos
𝜑𝜇(𝑅) ≡∑𝑛
𝛾𝑛𝑓𝑛𝜇
Autoestados desacoplados
|Ψ⟩ = |𝜓⟩|𝜓⟩ 𝐸Ψ = 𝐸𝜓 + ��𝜓
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Desenvolvimento analıtico - coeficientes de NRG
Taxa de relaxacao na base de Lanczos
𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒 = −𝐴 [ Φ†0↑Φ0↓ + 𝜑†↑𝜑↓ + (Φ†
0↑𝜑↓ + 𝜑†↑Φ0↓) ] I− +𝐻.𝑐.
Φ0𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀√
1 −𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
analıtico
𝜑𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
numerico
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(∫ℐ𝑚+
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀+ (−1)𝑛∫ℐ𝑚−
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀
)𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
𝜑(𝑅) na Base de Lanczos
𝜑𝜇(𝑅) ≡∑𝑛
𝛾𝑛𝑓𝑛𝜇
Autoestados desacoplados
|Ψ⟩ = |𝜓⟩|𝜓⟩ 𝐸Ψ = 𝐸𝜓 + ��𝜓
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Desenvolvimento analıtico - coeficientes de NRG
Taxa de relaxacao na base de Lanczos
𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒 = −𝐴 [ Φ†0↑Φ0↓ + 𝜑†↑𝜑↓ + (Φ†
0↑𝜑↓ + 𝜑†↑Φ0↓) ] I− +𝐻.𝑐.
Φ0𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀√
1 −𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
analıtico
𝜑𝜇(𝑅) ≡∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑊 (𝜀,𝑅)𝑐𝜀𝜇
numerico
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(∫ℐ𝑚+
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀+ (−1)𝑛∫ℐ𝑚−
𝑊 (𝜀,𝑅)𝑑𝜀
)𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
𝜑(𝑅) na Base de Lanczos
𝜑𝜇(𝑅) ≡∑𝑛
𝛾𝑛𝑓𝑛𝜇
Autoestados desacoplados
|Ψ⟩ = |𝜓⟩|𝜓⟩ 𝐸Ψ = 𝐸𝜓 + ��𝜓
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
𝑛 caracterıstico
𝑘𝐹𝑅 = 𝑛𝜋
𝒩𝑘𝐹𝑅 =
⌈log(𝑘𝐹𝑅)
log(√Λ)
⌉ 0 5 10 15 20 25 30−0.08
−0.06
−0.04
−0.02
0.00
0.02
0.04NKFR
kFRπ =103
0 5 10 15 20 25 30−0.03
−0.02
−0.01
0.00
0.01
0.02
NKFR
kFRπ =102
0 5 10 15 20 25 30−0.008
−0.006
−0.004
−0.002
0.000
0.002
0.004NKFR
kFRπ =10
0 5 10 15 20 25 30−0.002
−0.001
0.000
0.001
0.002
0.003
0.004
0.005
NKFR
kFRπ =1
n
γn(R
)Λn
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(𝒮𝑚+(𝑅) + (−1)𝑛𝒮𝑚−(𝑅))𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
𝑛 caracterıstico
𝑘𝐹𝑅 = (𝑛+ 12 )𝜋
𝒩𝑘𝐹𝑅 =
⌈log(𝑘𝐹𝑅)
log(√Λ)
⌉+ 1
0 5 10 15 20 25 30−0.04
−0.02
0.00
0.02
0.04
0.06
0.08
NKFR
kFRπ −1
2=103
0 5 10 15 20 25 30−0.015
−0.010
−0.005
0.000
0.005
0.010
0.015
0.020
NKFR
γ0
kFRπ −1
2=102
0 5 10 15 20 25 30−0.04
−0.02
0.00
0.02
0.04
0.06
0.08
NKFR
γ0
kFRπ −1
2=10
0 5 10 15 20 25 30−0.5
−0.4
−0.3
−0.2
−0.1
0.0
0.1
0.2
0.3
γ0
NKFR
kFRπ −1
2=1
n
γn(R
)Λn
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(𝒮𝑚+(𝑅) + (−1)𝑛𝒮𝑚−(𝑅))𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 19 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Componentes de 1/𝑇1
Componentes de 1/𝑇1
(1
𝑇1
)
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
⟨𝜙|Φ†0↑Φ0↓|𝜓⟩
𝑐𝑡𝑒.
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
∑𝑛
𝛾𝑛⟨𝜙|(Φ†0↑𝑓𝑛↓ + 𝑓†𝑛↑Φ0↓)|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
(1−𝑊 2(𝜀,𝑅)
) |∑𝑛 𝛾𝑛(𝑅)⟨𝜙|𝑓†𝑛|𝜓⟩|2
𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒𝛽𝐸𝜓(𝑘𝐹𝑅) −
2
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
∑𝑛,𝑚
𝛾𝑛𝛾𝑚⟨𝜙|𝑓†𝑛↑𝑓𝑚↓|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
𝑒−𝛽𝐸
𝜓
⟨𝜙|𝜑†
↑𝜑↓|𝜓⟩2
(𝑘𝐹𝑅)−4
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 20 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Componentes de 1/𝑇1
Componentes de 1/𝑇1
(1
𝑇1
)
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
⟨𝜙|Φ†0↑Φ0↓|𝜓⟩
𝑐𝑡𝑒.
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
∑𝑛
𝛾𝑛⟨𝜙|(Φ†0↑𝑓𝑛↓ + 𝑓†𝑛↑Φ0↓)|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
(1−𝑊 2(𝜀,𝑅)
) |∑𝑛 𝛾𝑛(𝑅)⟨𝜙|𝑓†𝑛|𝜓⟩|2
𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒𝛽𝐸𝜓(𝑘𝐹𝑅) −
2
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
∑𝑛,𝑚
𝛾𝑛𝛾𝑚⟨𝜙|𝑓†𝑛↑𝑓𝑚↓|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
𝑒−𝛽𝐸
𝜓
⟨𝜙|𝜑†
↑𝜑↓|𝜓⟩2
(𝑘𝐹𝑅)−4
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 20 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Componentes de 1/𝑇1
Componentes de 1/𝑇1
(1
𝑇1
)
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
⟨𝜙|Φ†0↑Φ0↓|𝜓⟩
𝑐𝑡𝑒.
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
∑𝑛
𝛾𝑛⟨𝜙|(Φ†0↑𝑓𝑛↓ + 𝑓†𝑛↑Φ0↓)|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
(1−𝑊 2(𝜀,𝑅)
) |∑𝑛 𝛾𝑛(𝑅)⟨𝜙|𝑓†𝑛|𝜓⟩|2
𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒𝛽𝐸𝜓(𝑘𝐹𝑅) −
2
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
∑𝑛,𝑚
𝛾𝑛𝛾𝑚⟨𝜙|𝑓†𝑛↑𝑓𝑚↓|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
𝑒−𝛽𝐸
𝜓
⟨𝜙|𝜑†
↑𝜑↓|𝜓⟩2
(𝑘𝐹𝑅)−4
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 20 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Componentes de 1/𝑇1
Componentes de 1/𝑇1
(1
𝑇1
)
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
⟨𝜙|Φ†0↑Φ0↓|𝜓⟩
𝑐𝑡𝑒.
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
∑𝑛
𝛾𝑛⟨𝜙|(Φ†0↑𝑓𝑛↓ + 𝑓†𝑛↑Φ0↓)|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
(1−𝑊 2(𝜀,𝑅)
) |∑𝑛 𝛾𝑛(𝑅)⟨𝜙|𝑓†𝑛|𝜓⟩|2
𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒𝛽𝐸𝜓(𝑘𝐹𝑅) −
2
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
∑𝑛,𝑚
𝛾𝑛𝛾𝑚⟨𝜙|𝑓†𝑛↑𝑓𝑚↓|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
𝑒−𝛽𝐸
𝜓
⟨𝜙|𝜑†
↑𝜑↓|𝜓⟩2
(𝑘𝐹𝑅)−4
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 20 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Limites e Taxa de relaxacao
Limites e Taxa de relaxacao
(1
𝑇1
)=
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
+
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
+
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
𝑐𝑡𝑒.
∝ sin(𝑘𝐹𝑅)
(𝑘𝐹𝑅)2
∑𝜙,𝜓
|⟨𝜙||𝑓𝑛||𝜓⟩|2𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒𝛽𝐸𝜓
𝑘 𝐹𝑅≫
1∝ sin(𝑘𝐹𝑅)
2
(𝑘𝐹𝑅)4
∑𝜙,𝜓
𝑒−𝛽𝐸𝜙 |⟨𝜙|𝑓†𝑛↑𝑓𝑚↓|𝜓⟩|2
𝑘𝐹 𝑅≪
1
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Parametros do modelo
𝐻 =∑𝑘
𝜀𝑘𝑐†𝑘𝑐𝑘 +
√Γ
𝜋
∑𝑘
(𝑐†𝑘𝑐𝑑 +𝐻.𝑐.) + 𝜀𝑑𝑐†𝑑𝑐𝑑 + 𝑈𝑛𝑑↑𝑛𝑑↓
𝐷 = 1
𝜀𝑘 =𝑣𝐹𝐷
(𝑘 − 𝑘𝐹 )
Γ = 1 𝜀𝑑 = −15.0 𝑈 = 30.0
+D−D DΛ
DΛ2
DΛ3
...-DΛ
- DΛ2 -
DΛ3
...
ε = 0
Λ = 3.0 𝐸𝑚𝑖𝑛 = 1.0𝑒− 9 𝐸𝑈𝑉 = 40.0 𝛽0 = 0.2
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 22 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Resultados numericos
Resultados numericos da contribuicao vetorial (1/𝑇1)𝑣𝑒𝑡 como funcao datemperatura e da distancia 𝑅.
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Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Taxa de relaxacao em funcao da distancia
Taxa (1/𝑇1)𝑣𝑒𝑡 - dependencia espacial
0 50 100 150 2000
1
2
3
4
5
6
7
8
9 1e−7T=10−6
0 50 100 150 2000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.51e−5T=10−5
0 50 100 150 2000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0 1e−4T=10−4
0 50 100 150 2000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
4.5 1e−3T=10−3
0 50 100 150 2000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
4.5 1e−2T=10−2
0 50 100 150 2000.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
4.5 1e−1T=10−1
kFRπ −1
2
( 1 T1
) vet(kFR)2
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 24 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Taxa de relaxacao em funcao da distancia
Taxa (1/𝑇1)𝑣𝑒𝑡 - dependencia espacial
0 100 200 300 400 500 600 700
kFR
10-7
10-6
10-5
10-4
10-3
10-2
10-1
100
101
( 1 T1
) vet(kFR)2
T=10−6
T=10−5
T=10−4
T=10−3
T=10−2
T=10−1
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 24 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
𝑘𝐹𝑅 = (𝑛 + 1/2)𝜋
Contribuicao vetorial - 𝑘𝐹𝑅 = (𝑛+ 1/2)𝜋 𝑛 ∈ Z
10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1
kB T
0
1
2
3
4
5
(kFR)2
kT
( 1 T1
) vet
1e1
kFRπ −1
2=200
kFRπ −1
2=100
kFRπ −1
2=70
kFRπ −1
2=50
kFRπ −1
2=30
kFRπ −1
2=10
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 25 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
𝑘𝐹𝑅 = 𝑛𝜋
Contribuicao vetorial- 𝑘𝐹𝑅 = 𝑛𝜋 𝑛 ∈ Z
10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2
kB T
0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
(kFR)2
kT
( 1 T1
) vet
1e−1
kFRπ =200
kFRπ =100
kFRπ =70
kFRπ =50
kFRπ =30
kFRπ =10
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 26 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
𝑘𝐹𝑅 = 𝑛𝜋 e 𝑘𝐹𝑅 = (𝑛 + 1/2)𝜋
Sobreposicao 𝑘𝐹𝑅 = 𝑛𝜋 e 𝑘𝐹𝑅 = (𝑛+ 1/2)𝜋
10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1
kB T
0
1
2
3
4
5
(kFR)2
kT
( 1 T1
) vet
1e1
n=200
n=100
n=70
n=50
n=30
n=10
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 27 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
𝑘𝐹 qualquer
Contribuicao vetorial- caso geral
10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1
kB T
0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
(kFR)2
kT
( 1 T1
) vet
1e1
kFRπ =200.3
kFRπ =100.3
kFRπ =70.3
kFRπ =50.3
kFRπ =30.3
kFRπ =10.3
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 28 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Interpretacao fısica
Interpretacao fısica
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
∝ sin(𝑘𝐹𝑅+ 𝜃)
(𝑘𝐹𝑅)2𝑓(𝑇/𝑇𝐾)
V𝑤
V
V𝑑1/𝑇1 ∝ 𝒢𝑠𝑖𝑑𝑒(𝑇/𝑇𝐾) para 𝑘𝐹𝑅≪ 1
Dois canais: 𝜑𝑛(𝑓𝑛) da banda deconducao acoplada a impureza e outrodos orbitais 𝑐𝜀 acoplados a ponta deprova
Espalhamento cruzado de eletronsentre os orbitais 𝜑𝑛 e 𝑐𝜀
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 29 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Conclusoes
Taxa de relaxacao magnetica longitudinal 1/𝑇1 no modelo de Ander-son de uma impureza pode ser decomposta em tres componentes:escalar, vetorial e matricial.
Quando a ponta de prova esta distante da impureza, 1/𝑇1 e escritacomo o produto de uma funcao espacial - relacionada a oscilacoes deFriedel - por uma funcao da temperatura.
A dependencia em 𝑇 de 1/𝑇1 e mapeada na curva universal 𝒢𝑠𝑖𝑑𝑒(𝑇/𝑇𝐾)da condutancia de um dispositivo lateralmente acoplado a um pontoquantico.
Para 𝑇 ≪ 𝑇𝐾 o sinal NMR decai a zero sem informacao sobre 𝑅𝐾 ,o que ratifica a dificuldade experimental de medir a nuvem Kondoatraves da taxa de relaxacao.
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 30 / 31
Introducao Nuvem Kondo e NMR Preparacao analıtica para calculo numerico de 1/𝑇1 Resultados numericos Conclusoes Agradecimentos
Agradecimentos
Instituto de Fısica de Sao Carlos (IFSC)
FAPESP (2012/02702-0) pelo apoio financeiro
Banca examinadora
Todos os presentes
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
NRG
Discretizacao da banda de conducao
+D−D DΛ
DΛ2
DΛ3
...-DΛ
- DΛ2 -
DΛ3
...
ε = 0
Intervalos logarıtmicos
I𝑚± = [𝐷Λ−𝑚−1, 𝐷Λ−𝑚]
(𝑚 = 0, 1, 2, ...)
3 log: invariante por 𝜀𝑘 → 𝜀𝑘/Λ
7 linear?: energias caracterısticasinexistentes
Operadores fermionicos
𝑎𝑚𝜇 =Λ𝑚/2√
𝐷(1− Λ−1)
∫ℐ𝑚+
𝑐𝜀𝜇𝑑𝜀,
𝑏𝑚𝜇 =Λ𝑚/2√
𝐷(1− Λ−1)
∫ℐ𝑚−
𝑐𝜀𝜇𝑑𝜀,
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 2 / 17
NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Mudanca de base e Transformacao de Lanczos
Mudanca de base e Transformacao de Lanczos
Transformacao de Lanczos
𝑓𝑛𝜇 =∑𝑚
(𝑢𝑛𝑚 𝑎𝑚𝜇 + 𝑣𝑛𝑚 𝑏𝑚𝜇)
Impureza acoplada com 𝑓0
𝐻𝑖𝑛𝑡 =√2𝑉
(𝑐†𝑑𝑓0 + 𝑓†0𝑐𝑑
) Hamiltoniano de hopping
𝐻𝑐𝑜𝑛𝑑 =
∞∑𝑛=0
𝑡𝑛(𝑓†𝑛𝑓𝑛+1 + 𝑓†𝑛+1𝑓𝑛)
...... ......𝑓𝑛−9𝑓𝑛−9 𝑓𝑛−2𝑓𝑛−2 𝑓𝑛−1𝑓𝑛−1 𝑓𝑛𝑓𝑛
𝑓𝑛+1𝑓𝑛+1 𝑓𝑛+2𝑓𝑛+2
......𝑓𝑛+9𝑓𝑛+9
......
𝑒− 𝑒−𝑒−𝑒−
𝑡𝑛 = 𝐷Λ−𝑛2
1− Λ−(𝑛+1)
√1− Λ−(2𝑛+3)
√1− Λ−(2𝑛+1)
1 + Λ−1
log Λ≈ 𝒟𝑛 = 𝐷
1− Λ−1
log ΛΛ−𝑛
2
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
NRG - Diagonalizacao iterativa
NRG - Diagonalizacao iterativa
1
𝒟𝑁𝐻𝑡𝑟𝑢𝑛𝑐𝑐𝑜𝑛𝑑 =
𝑁−1∑𝑛=0
𝑡𝑛(𝑓†𝑛𝑓𝑛+1 + 𝑓†
𝑛+1𝑓𝑛) 𝑡𝑁 < 𝛾𝑘𝐵𝑇
truncamento
Transformacao de Renormalizacao
𝜏 [𝐻𝑁−1] ≡ 𝐻𝑁
𝐻𝑁 =√Λ𝐻𝑁−1 +
𝑡𝑁−1
𝒟𝑁(𝑓
†𝑁−1𝑓𝑁 +𝐻.𝑐.)
Base de estados de 𝐻𝐴
|𝑄,𝑆, 𝑆𝑧, 𝑟⟩
Iteracao 𝑁 = −1
Base primitivana iteracao 𝑁
DiagonalizacaoElementosde matriz
|0⟩
𝑐†𝑑↑(↓)|0⟩
𝑐†𝑑↑𝑐†𝑑↓|0⟩
𝑁= 0
⟨𝑞′, 𝑠′||𝑓†𝑁 ||𝑞, 𝑠⟩
𝑁+1
𝑁+1
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Elementos de matriz
Elementos de matriz
⟨𝜙||𝑓†𝑛||𝜓⟩𝑁 = − 𝑡𝑛+1
𝑡𝑛⟨𝜙||𝑓†𝑛+2||𝜓⟩𝑁 + 𝒟𝑁
𝑡𝑛Δ𝐸𝑁 ⟨𝜙||𝑓†𝑛+1||𝜓⟩𝑁
⟨𝜙||𝑐†𝑑||𝜓⟩𝑁 = − 𝑡0√2𝑉
⟨𝜙||𝑓†1 ||𝜓⟩𝑁 + 𝒟𝑁√2𝑉
Δ𝐸𝑁 ⟨𝜙||𝑓†0 ||𝜓⟩𝑁
𝑜 𝑜
⟨𝜙|
|𝜓⟩
1
1
𝑁𝑊
0
1
-1
0 12
⟨𝜙|
|𝜓⟩
1
1
𝑁𝐸
0
1
-1
0 12
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 5 / 17
NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Hamiltonianos na base de Lanczos {𝑓𝑛}
Hamiltonianos na base contınua {𝑐𝜀, 𝑐𝜀}
Hamiltoniano perturbado
�� = 𝐻𝐴 + ��𝑐
𝐻𝐴 =
∫ 𝐷
−𝐷𝜀𝑐†𝜀𝜇𝑐𝜀𝜇𝑑𝜀+
√Γ
𝜋
∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀(𝑐†𝜀𝑐𝑑 + 𝑐†𝑑𝑐𝜀) +𝐻𝑑 ��𝑐 =
∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝜀 𝑐†𝜀𝜇𝑐𝜀𝜇
Autoestados desacoplados
|Ψ⟩ = |𝜓⟩|𝜓⟩ 𝐸Ψ = 𝐸𝜓 + ��𝜓
𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒 = −𝐴 [
∫∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑑𝜀′𝒩𝑅(𝜀)𝒩𝑅(𝜀′)𝑐†𝜀𝜇𝑐𝜀′𝜈 +
∫∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑑𝜀′𝑊 (𝜀,𝑅)𝑊 (𝜀′, 𝑅)𝑐†𝜀𝜇𝑐𝜀′𝜈
+
∫∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑑𝜀′𝒩𝑅(𝜀)𝑊 (𝜀′, 𝑅)𝑐†𝜀𝜇𝑐𝜀′𝜈 +
∫∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀 𝑑𝜀′𝑊 (𝜀,𝑅)𝒩𝑅(𝜀′)𝑐†𝜀𝜇𝑐𝜀′𝜈 ] I− +𝐻.𝑐.
𝒩𝑅(𝜀) = 1−𝑊 (𝜀,𝑅)
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Hamiltonianos na base de Lanczos {𝑓𝑛}
Hamiltonianos na base de Lanczos {𝑓𝑛}
𝐻𝑐𝑜𝑛𝑑 =∑𝑚±
E𝑚±(Λ)(𝑎†𝑚𝜇𝑎𝑚𝜇 − 𝑏†𝑚𝜇𝑏𝑚𝜇
)𝐻𝑖𝑛𝑡 =
√2𝑉(𝑐†𝑑𝑓0 + 𝑓†
0 𝑐𝑑)
E𝑚±(Λ) =
∫I𝑚±
𝑑𝜀∫I𝑚±
𝑑𝜀
𝜀
=±𝐷(1 − Λ−1)
log ΛΛ
−𝑚
𝑓0𝜇 =1√2
∑𝑚
(1 − Λ−1
𝐷
)1/2
Λ−𝑚/2
(𝑎𝑚𝜇 + 𝑏𝑚𝜇)
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 7 / 17
NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Taxa de relaxacao
Taxa de relaxacao na base de Lanczos
𝐻𝑝𝑟𝑜𝑏𝑒 =−𝐴 [ Φ†0↑Φ0↓ + 𝜑†↑𝜑↓ + (Φ†
0↑𝜑↓ + 𝜑†↑Φ0↓) ] I− +𝐻.𝑐..
𝜑𝜇(𝑅) =∑𝑛
𝛾𝑛𝑓𝑛𝜇 {𝑓†𝑛𝜈 , 𝜑𝜇(𝑅)} = 𝛾𝑛 =∑𝑚
𝑢𝑛𝑚(𝜁+𝑚 + (−1)𝑛𝜁−𝑚)
𝜁±𝑚 = {𝑎†𝑚±𝜈 , 𝜑𝜇(𝑅)} = 𝛿𝜇,𝜈Λ𝑚/2√
𝐷(1− Λ−1)
∫ℐ𝑚±
𝑑𝜀 𝑊 (𝜀,𝑅)
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(𝒮𝑚+(𝑅) + (−1)𝑛𝒮𝑚−(𝑅))𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 8 / 17
NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Componentes de 1/𝑇1
Componentes de 1/𝑇1
(1
𝑇1
)
(1
𝑇1
)𝑠𝑐𝑎
⟨𝜙|Φ†0↑Φ0↓|𝜓⟩
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
∑𝑛
𝛾𝑛⟨𝜙|(Φ†0↑𝑓𝑛↓ + 𝑓†𝑛↑Φ0↓)|𝜓⟩
4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
(1−𝑊 2(𝜀,𝑅)
) |∑𝑛 𝛾𝑛(𝑅)⟨𝜙|𝑓†𝑛|𝜓⟩|2
𝑒𝛽𝐸𝜙 + 𝑒𝛽𝐸𝜓
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
∑𝑛,𝑚
𝛾𝑛𝛾𝑚⟨𝜙|𝑓†𝑛↑𝑓𝑚↓|𝜓⟩
𝑐𝑡𝑒. (𝑘𝐹𝑅) −
2
(𝑘𝐹𝑅)−4
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 9 / 17
NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Contribuicao vetorial
Contribuicao vetorial
⟨𝜙|𝜑†𝜇(𝑅)Φ0𝜈(𝑅)|𝜓⟩ = ⟨𝜙|𝜑†𝜇(𝑅)|𝜓⟩⟨𝜙|∫ 𝐷
−𝐷𝑑𝜀
√1−𝑊 (𝜀)2 𝑐𝜀𝜈 |𝜓⟩
⟨𝜙|𝑐𝜀𝜈 |𝜓⟩ = 𝛿(𝐸𝜙 − 𝐸𝜓 − 𝜀),
⟨𝜙|𝜑†𝜇(𝑅)Φ0𝜈(𝑅)|𝜓⟩ = ⟨𝜙|𝜑†𝜇(𝑅)|𝜓⟩√1−𝑊 (𝐸𝜙 − 𝐸𝜓))2
(1
𝑇1
)𝑣𝑒𝑡
=4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
|⟨𝜙|𝜑†𝜇(𝑅)|𝜓⟩|2(1−𝑊 (𝐸𝜙−𝐸𝜓)2)𝑒−𝛽(𝐸𝜙)𝑓𝐹𝐷(𝐸𝜙−𝐸𝜓)
𝑓𝐹𝐷(𝜀) =1
1 + 𝑒−𝛽𝜀
Krissia de Zawadzki Relaxacao magnetica em ligas magneticas diluıdas 10 / 17
NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Contribuicao matricial
Contribuicao matricial
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
=4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
𝑒−𝛽𝐸𝜙⟨𝜙|𝜑†↑(𝑅)𝜑↓(𝑅)|𝜓⟩
2𝛿(𝐸𝜙 − 𝐸𝜓),
⟨𝜙|𝜑†𝜇(𝑅)𝜑𝜈(𝑅)|𝜓⟩ = ⟨𝜙|𝜓⟩∑𝑛,𝑚
𝛾𝑛𝛾𝑚⟨𝜙|𝑓†𝑛𝜇𝑓𝑚𝜈 |𝜓⟩,
(𝐸𝜙 − 𝐸𝜓)⟨𝜙||𝑓†𝑛𝑓𝑚||𝜓⟩ = 𝑡𝑛−1⟨𝜙||𝑓†𝑛−1𝑓𝑚||𝜓⟩+ 𝑡𝑛⟨𝜙||𝑓†𝑛+1𝑓𝑚||𝜓⟩− 𝑡𝑚−1⟨𝜙||𝑓†𝑛𝑓𝑚−1||𝜓⟩ − 𝑡𝑚⟨𝜙||𝑓†𝑛𝑓𝑚+1||𝜓⟩.
⟨𝑞′, 𝑠′, 𝑠′𝑧, 𝑟′| 𝑓†𝑛↑𝑓𝑚↓ |𝑞, 𝑠, 𝑠𝑧, 𝑟⟩ =
⎛⎝ 𝑠′ 12
𝑠+ 12
𝑠′𝑧12
𝑠𝑧 − 12
⎞⎠⎛⎝ 𝑠 12
𝑠± 12
𝑠𝑧 − 12
𝑠𝑧 +12
⎞⎠× ⟨𝑞′, 𝑠′, 𝑟′|| 𝑓†
𝑛𝑓𝑚 ||𝑞, 𝑠, 𝑟⟩.
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Contribuicao matricial
Contribuicao matricial
𝑛
𝑚
𝑓†0𝑓0
𝑓†1𝑓0
𝑓†2𝑓0
𝑓†𝑁−1𝑓0
𝑓†𝑁𝑓0 𝑓†𝑁𝑓1 𝑓†𝑁𝑓2 𝑓†𝑁𝑓𝑁−1 𝑓†𝑁𝑓𝑁
𝑓†𝑛𝑓𝑚
𝑓†𝑛−1𝑓𝑚
𝑓†𝑛+1𝑓𝑚
𝑓†𝑛𝑓𝑚−1 𝑓†𝑛𝑓𝑚+1
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Coeficientes da transformacao de RG
𝑈𝑛(𝑧) =∞∑𝑚=0
𝑢𝑛𝑚𝑧𝑚
=
√1 − Λ−(2𝑛+1)
2Λ𝑛(𝑛−1)/2
(1
1 − 𝑧Λ−(𝑛+1/2)
)×
⎧⎪⎪⎪⎪⎪⎨⎪⎪⎪⎪⎪⎩
(𝑛−2)/2∏𝑟=0
1 − 𝑧Λ2𝑟+1/2
1 − 𝑧Λ−(2𝑟+1/2), 𝑛 par
(𝑛−3)/2∏𝑟=0
1 − 𝑧Λ2𝑟+3/2
1 − 𝑧Λ−(2𝑟+3/2), 𝑛 ımpar
0 10 20 30 40 50
m
−0.4
−0.2
0.0
0.2
0.4
u10,m
Λ=3.0
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Coeficientes da transformacao de RG - 𝑢𝑛𝑚
Coeficientes da transformacao de RG - 𝑢𝑛𝑚
𝑛 par
𝑢𝑛𝑚 ∝ Λ−𝑚/2
𝑛 ımpar
𝑢𝑛𝑚 ∝ Λ−3𝑚/2
0 5 10 15 20 25 30 35
m
−0.6
−0.4
−0.2
0.0
0.2
0.4
0.6
un,m
n=0
n=2
n=4
n=6
n=8
n=10
n=12
n=14
n=16
n=18
0 5 10 15 20 25 30 35
m
−0.8
−0.6
−0.4
−0.2
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8n=1
n=3
n=5
n=7
n=9
n=11
n=13
n=15
n=17
n=19
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
𝑛 caracterıstico
𝑘𝐹𝑅 = 𝑛𝜋
𝒩𝑘𝐹𝑅 =
⌈log(𝑘𝐹𝑅)
log(√Λ)
⌉ 0 5 10 15 20 25 30−0.08
−0.06
−0.04
−0.02
0.00
0.02
0.04NKFR
kFRπ =103
0 5 10 15 20 25 30−0.03
−0.02
−0.01
0.00
0.01
0.02
NKFR
kFRπ =102
0 5 10 15 20 25 30−0.008
−0.006
−0.004
−0.002
0.000
0.002
0.004NKFR
kFRπ =10
0 5 10 15 20 25 30−0.002
−0.001
0.000
0.001
0.002
0.003
0.004
0.005
NKFR
kFRπ =1
n
γn(R
)Λn
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(𝒮𝑚+(𝑅) + (−1)𝑛𝒮𝑚−(𝑅))𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
Coeficientes da transformacao de RG - 𝛾𝑛
𝑛 caracterıstico
𝑘𝐹𝑅 = (𝑛+ 12 )𝜋
𝒩𝑘𝐹𝑅 =
⌈log(𝑘𝐹𝑅)
log(√Λ)
⌉+ 1
0 5 10 15 20 25 30−0.04
−0.02
0.00
0.02
0.04
0.06
0.08
NKFR
kFRπ −1
2=103
0 5 10 15 20 25 30−0.015
−0.010
−0.005
0.000
0.005
0.010
0.015
0.020
NKFR
γ0
kFRπ −1
2=102
0 5 10 15 20 25 30−0.04
−0.02
0.00
0.02
0.04
0.06
0.08
NKFR
γ0
kFRπ −1
2=10
0 5 10 15 20 25 30−0.5
−0.4
−0.3
−0.2
−0.1
0.0
0.1
0.2
0.3
γ0
NKFR
kFRπ −1
2=1
n
γn(R
)Λn
𝛾𝑛(𝑅) =∑𝑚
(𝒮𝑚+(𝑅) + (−1)𝑛𝒮𝑚−(𝑅))𝑢𝑛𝑚𝑢0𝑚
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NRG Analıtico Taxa de relaxacao Coeficientes da transformacao de RG Consideracoes sobre a contribuicao matricial
Consideracoes sobre a contribuicao matricial
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
=4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
𝑒−𝛽𝐸𝜙⟨𝜙|𝜑†↑(𝑅)𝜑↓(𝑅)|𝜓⟩
2𝛿(𝐸𝜙 − 𝐸𝜓 − ~𝜔),
(1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
=4𝜋
~𝑍∑
|𝜙⟩,|𝜓⟩
𝑒−𝛽𝐸𝜙
⟨𝜙|𝜑†↑𝜑↓|𝜓⟩
2𝑑(𝐸𝜙(𝑧))−𝐸𝜓(𝑧)
𝑑𝑧
~𝜔=𝐸𝜓−𝐸𝜙
,
Susceptibilidade da impureza
𝜒𝑖𝑚𝑝 ∝∑
|𝜙⟩|𝜓⟩
|⟨𝜙|𝑐𝑑↑𝑐𝑑↓|𝜓⟩|2Susceptibilidade da banda de conducao(
1
𝑇1
)𝑚𝑎𝑡
∝ 𝜒𝑓𝑛 ∝∑
|𝜙⟩|𝜓⟩
|⟨𝜙|𝑓𝑛↑𝑓𝑚↓|𝜓⟩|2
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