1/10/2002 Étude des événements di-leptons + 4 jets dans le run ii de lexpérience d0 à fermilab....

1/10/2002 Auguste Besson, soutenance de thèse, ISN-Grenoble.

ÉÉtude des tude des éévvéénements nements di-leptons + 4 jets dans le Run IIdi-leptons + 4 jets dans le Run II de l’exp de l’expéérience D0 rience D0 àà Fermilab. Fermilab.

ÉÉtude des tude des éévvéénements nements di-leptons + 4 jets dans le Run IIdi-leptons + 4 jets dans le Run II de l’exp de l’expéérience D0 rience D0 àà Fermilab. Fermilab.

InterprInterpréétation dans le cadre de la tation dans le cadre de la recherche de particules recherche de particules

supersymsupersyméétriques se dtriques se déésintsintéégrant en R-grant en R-paritparitéé viol violéée (couplage e (couplage ’’122122))

Auguste BessonAuguste Besson

Soutenance de thèse

1/10/2002 Auguste Besson, soutenance de thèse, ISN-Grenoble. 2

PlanPlanPlanPlan

I.I. Le TeVatron et D0Le TeVatron et D0

II.II. Mesure de la pureté de l’argon Mesure de la pureté de l’argon liquide du calorimètreliquide du calorimètre

III.III. Supersymétrie et Supersymétrie et phénoménologie en R-parité phénoménologie en R-parité violéeviolée

IV.IV. Analyse des premières donnéesAnalyse des premières données


I.I. Le détecteur D0 et le TeVatronLe détecteur D0 et le TeVatron• Le TeVatronLe TeVatron

AméliorationsAméliorations

PerformancesPerformances

• Le détecteur D0Le détecteur D0AméliorationsAméliorations

Détecteur centralDétecteur central

CalorimètreCalorimètre

DéclenchementDéclenchementII.II. Pureté de l’argon liquidePureté de l’argon liquide

III.III. Supersymétrie et phénoménologie en RPVSupersymétrie et phénoménologie en RPV

IV.IV. Premières donnéesPremières données


Le TeVatronLe TeVatronLe TeVatronLe TeVatron

• DDéébut Run II : but Run II : 11erer Mars 2001 Mars 2001

• ÉÉnergienergie– De 1.8 De 1.8 àà 1.96 TeV 1.96 TeV

• LuminositLuminositéé– Nouvel injecteur : Nouvel injecteur :

Main injectorMain injector– Nombre de paquets : Nombre de paquets :

6 x 6 6 x 6 → → 336 x 36 6 x 36 – production antiprotons production antiprotons – Recyclage des Recyclage des

antiprotons :antiprotons :

Recycler Recycler (Run IIb)(Run IIb)

Main Injector & Recycler

Tevatron

p source

Booster

p

p CDFDØ


Le TeVatronLe TeVatronLe TeVatronLe TeVatron

Run 1bRun 1b Run 2aRun 2a Run 2bRun 2bDateDate 1990-961990-96 2001-20042001-2004 ~ 2004-2007~ 2004-2007

p/paquet p/paquet (10(101111)) 2.32.3 2.72.7 2.72.7pbar/paquer pbar/paquer (10(101010)) 5.55.5 3.03.0 1010

paquetspaquets 6 x 66 x 6 36 x 3636 x 36 140 x 103140 x 103Longueur des paquets Longueur des paquets

(cm)(cm)6060 3737 3737

Temps entre les paquets Temps entre les paquets (ns)(ns)

~ 3500~ 3500 396396 132 ?132 ?

interactions/croisementinteractions/croisement 2.52.5 2.32.3 4.84.8 angle de croisement angle de croisement

((rad)rad)00 00 136136

p/p emittance p/p emittance (mm mrad)(mm mrad) 2323/13/13 2020/15/15 2020/15/15s s (TeV)(TeV) 1.81.8 1.961.96 1.961.96

L instantanéeL instantanée (10(103131cmcm-2-2ss--

11))0.160.16 8.6 (2.8)8.6 (2.8) 5252

∫∫Ldt Ldt (pb(pb-1-1/semaine)/semaine) 3.23.2 17.317.3 105105∫∫Ldt Ldt totaletotale ~ 0.13~ 0.13 ~ 2~ 2 ~ 15~ 15


Run IIa : Run IIa : Luminosité actuelleLuminosité actuelleRun IIa : Run IIa : Luminosité actuelleLuminosité actuelle

Luminosité maximale atteinteLuminosité maximale atteinte = 3 = 3 x 10x 103131 cm cm-2-2ss-1-1

Facteur 3 manquantFacteur 3 manquant

• ∫ ∫L.dt L.dt ddélivréeélivrée ~ 65 pb~ 65 pb-1-1 (1(1erer septembre) septembre)


Le dLe détecteur étecteur DØDØLe dLe détecteur étecteur DØDØ

• Run IRun I- excellent calorimexcellent calorimètreètre

- LAr/U, hermLAr/U, herméétique, tique, compensationcompensation

• Run II upgradeRun II upgrade- trackingtracking

- DDéétecteur de vertextecteur de vertex au siliciumau silicium

- DDéétecteur de tracestecteur de tracesà fà fibres scintillantesibres scintillantes- solsoléénoide noide

- 2 Teslas2 Teslas- Pied de gerbePied de gerbe- DDéétecteur muonstecteur muons- ÉÉlectroniquelectronique- Calibration Calo.Calibration Calo.- Syst- Systèème de dme de dééclenchementclenchement

1/10/2002 9

Le dLe déétecteur tecteur centralcentral

Le dLe déétecteur tecteur centralcentral

• Détecteurs de trace:Détecteurs de trace:– Détecteur de vertex au siliciumDétecteur de vertex au silicium

6 barils de 4 couches6 barils de 4 couches12 disques centraux “F”12 disques centraux “F”4 disques avant “H”4 disques avant “H”

Primaires: Primaires: vertex vertex = 15-30 = 15-30 m(r-m(r-)) Second.: Second.: vertex vertex = 40 = 40 m(r-m(r-); 100 ); 100 m(r-z)m(r-z)

– Détecteur de traces à fibres scintillantesDétecteur de traces à fibres scintillantesfibres scintillantes + VLPCfibres scintillantes + VLPC8 “super couches”; |8 “super couches”; |ηη| | ≤≤ 1.7 1.7résolution position ~ 100 résolution position ~ 100 µmµm

• Preshower et ICDPreshower et ICD– Solénoide: 2 TSolénoide: 2 T– Détecteur de pied de gerbeDétecteur de pied de gerbe

résolution: 1.4 mm/e- de 10 GeVrésolution: 1.4 mm/e- de 10 GeV– Détecteur intercryostatDétecteur intercryostat

scintillateurs scintillateurs 1.1<||<1.4

1.2 m

p

p


LeLe calorimcalorimèètretreLeLe calorimcalorimèètretre

• Échantillonnage : Échantillonnage : Argon liquideArgon liquide• Absorbeur : Absorbeur : U/Cu,Acier.U/Cu,Acier.

– compact et hermétiquecompact et hermétique||| < 4.2 (| < 4.2 ( 2 2oo))– Compensation Compensation e/e/ 1 1– Pureté argon importante Pureté argon importante

< 0.15 ppm< 0.15 ppm– Segmentation fineSegmentation fine5000 tours5000 tours x x = 0.1 x 0.1 = 0.1 x 0.1

• Résolution :Résolution :

ee: :

Had.: Had.: EE/E ~ 45% / √E/E ~ 45% / √E

Z

y

x

p

U absorbeur3, 4 or 6 mm

EMEMEMEM

FHFHFHFH

CHCHCHCH OHOHOHOH

MHMH

IHIHIHIHEMEMEMEM

L. Ar. gap 2.3 mm

2

222

2)23.0()202.0(

)004.0(EEE

E


SystSystèème de dme de dééclenchementclenchement SystSystèème de dme de dééclenchementclenchement

• LuminositLuminosité instantanée :é instantanée : ~ x 50x 50

• Temps de croisement :Temps de croisement : 3.5 3.5 µs µs → 396 ns → 132 ns ?→ 396 ns → 132 ns ?

• Section efficace totale : Section efficace totale : ~ 45 mb~ 45 mb

• Système de déclenchement :Système de déclenchement : 3 niveaux successifs3 niveaux successifs– Niveau 1 ~ 10 kHzNiveau 1 ~ 10 kHzélectroniqueélectronique– Niveau 2 ~ 1 kHzNiveau 2 ~ 1 kHzPréprocesseursPréprocesseurs– Niveau 3 ~ 30 HzNiveau 3 ~ 30 HzInformatiqueInformatique

• Exemple EM_HIExemple EM_HIN1 : Tour de 15 GeVN1 : Tour de 15 GeVN3 : candidat e.m. N3 : candidat e.m.

pT > 15 GeV ; pT > 15 GeV ; <1.5 <1.5


I.I. D0 et le TeVatronD0 et le TeVatron

II.II. Mesure de la pureté de Mesure de la pureté de l’argon liquide du l’argon liquide du calorimètrecalorimètre

• La cellule test de mesure de l’argonLa cellule test de mesure de l’argon (A.T.C.)(A.T.C.)Importance de la mesureImportance de la mesurePrésentation de la cellule Présentation de la cellule Cryogénie, électroniqueCryogénie, électronique

• Source Source FonctionnementFonctionnementCalibration, erreursCalibration, erreurs

• Source Source • Résultats des mesuresRésultats des mesures

Mesure du paramètre Mesure du paramètre III.III. Supersymétrie et Supersymétrie et phénoménologie en RPVphénoménologie en RPVIV.IV. Premières donnéesPremières données


• Calorimètre DØ:Partie active : Argon liquide

(LAr)

• Gerbe électromagnétique

Ionisation de l’argon liquide Charge collectée Coups ADC puis GeV

• Pureté de l’Argon liquide

Toute molécule électronégative (O2 ) absorbe les e- et donc diminue le signal.

E=10kV/cm, gap=2mm (ATLAS LARG-NO-53)• Nécessite une pureté ~ 0.5 ppm• Mesure précise de la pollution

Pollution (ppm)Pollution (ppm)Pollution (ppm)Pollution (ppm) (

ch

arg

e c

ollecté

) /

(ch

arg

e id

éale

)(c

harg

e c

ollecté

) /

(ch

arg

e id

éale

) (

ch

arg

e c

ollecté

) /

(ch

arg

e id

éale

)(c

harg

e c

ollecté

) /

(ch

arg

e id

éale

)

Pourquoi mesurer la pureté de Pourquoi mesurer la pureté de l’argon ?l’argon ?

Pourquoi mesurer la pureté de Pourquoi mesurer la pureté de l’argon ?l’argon ?


• ALPHAALPHA 5.5 MeV, T = 430 ans5.5 MeV, T = 430 ans

• BETABETA

3.5 MeV, T = 1 an, 3.5 MeV, T = 1 an,

40 kBq40 kBq

Am241

Ru106 Gap : d = 2.15 mm

Gap : d = 2.15 mm

Principe: 2 sources radioactives Principe: 2 sources radioactives et et

Principe: 2 sources radioactives Principe: 2 sources radioactives et et

• Électrodéposition des sources sur une électrode Électrodéposition des sources sur une électrode d’acierd’acier inoxydable.inoxydable.• Immersion dans l’Argon liquide (Immersion dans l’Argon liquide (à à ~ 90 K).~ 90 K).• Ionisation, dérive des charges par un champ Ionisation, dérive des charges par un champ électrique électrique EE ajustable. ajustable.• Distance (gap) entre les électrodes : Distance (gap) entre les électrodes : dd = 2.15 = 2.15 mmmm..• La charge collectée dépend de la pollution La charge collectée dépend de la pollution pp et et de de EE..


• Cryostat utilisé auCryostat utilisé au Run I Run I (1992-96)(1992-96)• LAr stocké pendant 5 ans dans LAr stocké pendant 5 ans dans un dewarun dewar (~ 80 000 litres)(~ 80 000 litres)• Améliorations du Run IIAméliorations du Run II

– Nouvelle source Nouvelle source – Nouvelle électronique (préAmplis, Pulsers, etc.)Nouvelle électronique (préAmplis, Pulsers, etc.)– Programme d’acquisition en LabWindows/CVIProgramme d’acquisition en LabWindows/CVI– Ajout d’un système de pollution d’OAjout d’un système de pollution d’O22 pour la calibration pour la calibration– Vérification complète du cryostatVérification complète du cryostat (détection de fuite, vannes, (détection de fuite, vannes,

etc.)etc.)• Calibration du systCalibration du systèmeème (2000)(2000)• Mesures de la pureté du dewarMesures de la pureté du dewar

– Juillet 2000 et octobre 2000 (avant le remplissage des Juillet 2000 et octobre 2000 (avant le remplissage des calorimètres)calorimètres)

• Mesures des calorimètresMesures des calorimètres– DDécembreécembre 2000 et 2000 et ddéc. 2001éc. 2001

Histoire de Histoire de l’ATCl’ATC

Histoire de Histoire de l’ATCl’ATC


DispositDispositif de if de l’ATCl’ATC

DispositDispositif de if de l’ATCl’ATC


Cables Cables signauxsignaux

Hautes Hautes tensionstensions

sourcessources

ÉÉchangeur LN2changeur LN2


Mesures avec la source Mesures avec la source Mesures avec la source Mesures avec la source

• Particule Particule : : hautement ionisante,hautement ionisante,

ÉÉnergie deposé sur ~ 20 nergie deposé sur ~ 20 mm courant courant constantconstant

• Balayage en champ E (~20 valeurs)Balayage en champ E (~20 valeurs)• Charge collectée = Charge collectée = f (E,p)f (E,p)• ~ 50 000 évts / valeur~ 50 000 évts / valeur• Signal normalisé :Signal normalisé :

piedestalpulser

piedestalsignalEQ )(

PiedestalPiedestalSignalSignal PulserPulser


Alpha : principes de la mesureAlpha : principes de la mesureAlpha : principes de la mesureAlpha : principes de la mesure

),()()( 0 pEAbsErecombinQEQ

)1(),(),( ),(/ pEdedpEpEAbs

pEpE /),( avec la longueur d’absorptionavec la longueur d’absorption

• RecombinaisoRecombinaiso

nn

• Charge collectéeCharge collectée

• AbsorptionAbsorption

)1ln(1

)(

Erecombin )1( bEecEa

((a,b,ca,b,c = constantes) = constantes)

avecavec

Paramètre (trapping constant):

= 0.142 0.014 cm2.kV-1.ppm

1/10/2002Alpha: absorptionAlpha: absorptionAlpha: absorptionAlpha: absorption

Expression théorique Expression théorique de l’absorptionde l’absorption

Expression théorique Expression théorique de l’absorptionde l’absorption

E (kV/cm)E (kV/cm)E (kV/cm)E (kV/cm)

p (ppm)p (ppm)p (ppm)p (ppm)

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

p (ppm)p (ppm) E (k

V/cm

)

E (kV/c

m)


Absorption: exempleAbsorption: exempleAbsorption: exempleAbsorption: exemple

E (kV/cm)

Abs

orpt

ionFit de Fit de Abs(E,p)Abs(E,p) vs vs EE

(argon du dewar):(argon du dewar):– Noir : fit = 0.37 ppmNoir : fit = 0.37 ppm– bleu : fit - 0.1 ppmbleu : fit - 0.1 ppm– rouge: fit + 0.1ppmrouge: fit + 0.1ppm


Ab

sorp

tio

Ab

sorp

tio

nnA

bsorp

tio

Ab

sorp

tio

nn


Alpha : estimation des erreursAlpha : estimation des erreursAlpha : estimation des erreursAlpha : estimation des erreurs• Erreurs statistiques :Erreurs statistiques :

– Stat. et ajustement ~ Stat. et ajustement ~ 0.07 ppm 0.07 ppm

• Erreurs systématiques :Erreurs systématiques :– Haute tension ~ 2 %Haute tension ~ 2 %– Gap entre les electrodes : Gap entre les electrodes : dd = 2.15 = 2.15 0.05 0.05 mmmm– Erreurs sur les paramètres: Erreurs sur les paramètres:

a = 474 a = 474 1.4 kV/cm 1.4 kV/cmb = 0.143 b = 0.143 0.006 cm/kV 0.006 cm/kVc = 0.403 c = 0.403 0.010 0.010

– Trapping constant Trapping constant = 0.142 = 0.142 0.014 0.014

• Autres systématiques :Autres systématiques :– ÉÉlectronique et non linearités des préamp.lectronique et non linearités des préamp.– Effets de la temperature, etc.Effets de la temperature, etc.

Calibration nécessaireCalibration nécessaire


• CalibrationCalibration- - pollution connue en Opollution connue en O22

• Erreurs sur la Erreurs sur la pollutionpollution- Volume d’argon - Volume d’argon

liquide :liquide :

8-10 litres 8-10 litres 5 % 5 %- Volume d’O- Volume d’O22 : :

8.3 8.3 0.1 cm 0.1 cm33

- Pression d’O- Pression d’O22 :: 15 15 0.5 P.S.I. 0.5 P.S.I.

Calibration Calibration (2)(2)Calibration Calibration (2)(2)

Measured / nominal

E (kV/cm)E (kV/cm)

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion

Erreur sur la pollution Erreur sur la pollution nominale ~ 10 %nominale ~ 10 %

Erreur sur la pollution Erreur sur la pollution nominale ~ 10 %nominale ~ 10 %


ÉÉchantillchantillonargononargon

Pollution Pollution nominale nominale

Pollution Pollution MeasuréMeasuréee

Bouteille Bouteille 11

0.1 0.1 0.07 0.07 0.04 0.04 0.12 0.12


0.1 0.1 0.07 0.07 0.05 0.05 0.12 0.12


0.1 0.1 0.07 0.07 0.06 0.06 0.12 0.12


0.1 0.1 0.07 0.07 0.11 0.11 0.12 0.12


0.1 0.1 0.07 0.07 0.12 0.12 0.12 0.12

PolluéPollué 0.40 0.40 0.11 0.11 0.43 0.43 0.12 0.12

PolluéPollué 0.50 0.50 0.12 0.12 0.45 0.45 0.12 0.12

PolluéPollué 0.52 0.52 0.12 0.12 0.49 0.49 0.12 0.12

PolluéPollué 0.63 0.63 0.16 0.16 0.58 0.58 0.13 0.13

PolluéPollué 0.69 0.69 0.15 0.15 0.77 0.77 0.13 0.13

PolluéPollué 0.90 0.90 0.20 0.20 0.40 0.40 0.13 0.13

PolluéPollué 0.97 0.97 0.14 0.14 1.01 1.01 0.14 0.14

PolluéPollué 1.05 1.05 0.18 0.18 1.21 1.21 0.15 0.15

PolluéPollué 1.30 1.30 0.25 0.25 1.34 1.34 0.16 0.16

PolluéPollué 3.50 3.50 0.39 0.39 3.84 3.84 0.23 0.23

PolluéPollué 4.00 4.00 0.44 0.44 4.04 4.04 0.30 0.30

PolluéPollué 5.00 5.00 0.55 0.55 5.075.07 0.35 0.35

: résultats de la : résultats de la calibrationcalibration

: résultats de la : résultats de la calibrationcalibration

Nom

inale

(p

pm

)N

om

inale

(p

pm

)

Mesuré (ppm)Mesuré (ppm)


Nominal Pollution Nominal Pollution (ppm)(ppm)

mesure du paramètre mesure du paramètre (trapping (trapping constant)constant)

mesure du paramètre mesure du paramètre (trapping (trapping constant)constant)

• relie:la longueur d’absorption , le champ E, la pollution p:

• principale source d’erreur pour les mesures absolues.• Valeur expérimentale:

•Nos mesures:

pEpE /),(

= 0.141 = 0.141 0.011 cm 0.011 cm22.ppm/kV.ppm/kV = 0.141 = 0.141 0.011 cm 0.011 cm22.ppm/kV.ppm/kV

Para

mètr

e

Para

mètr

e


(Andrieux et al. NIM A 427, 568 -1999)(Andrieux et al. NIM A 427, 568 -1999)


moyennemoyennemoyennemoyenne


• CaractéristiquesCaractéristiques– spectre continuspectre continu– particule peu ionisanteparticule peu ionisante

• La trace traverse le gapLa trace traverse le gap– 22ee gap utilisé pour un gap utilisé pour un

déclenchement en déclenchement en coincidence coincidence diminue le diminue le bruitbruit

• Pas d’expression théoriquePas d’expression théorique– Ajustement empiriqueAjustement empirique

Source Source Source Source

)(2)(),( EbeEgEcdapedestalpulser

pedestalpESignal

avec avec a, b, c, d, ga, b, c, d, g paramparamètres du fitètres du fit..


: param: paramètres vs pollutionètres vs pollution: param: paramètres vs pollutionètres vs pollution

BdApol A et B donnés A et B donnés

par la par la calibrationcalibration.

A et B donnés A et B donnés par la par la

calibrationcalibration.


Pollution (ppm)Pollution (ppm)Err

eu

r su

r la

mesu

re (

pp

m)

Err

eu

r su

r la

mesu

re (

pp

m)

Sensibilité des 2 sourcesSensibilité des 2 sourcesSensibilité des 2 sourcesSensibilité des 2 sources


: exemple d’une mesure du N.E.C. : exemple d’une mesure du N.E.C. : exemple d’une mesure du N.E.C. : exemple d’une mesure du N.E.C.

N.E.C.N.E.C.N.E.C.N.E.C.

E (kV/cm)E (kV/cm)

Sig

nal /

Sig

nal m

ax

Sig

nal /

Sig

nal m

ax


Récapitulatif des mesuresRécapitulatif des mesuresRécapitulatif des mesuresRécapitulatif des mesures

Mesures compatibles et Mesures compatibles et stablesstables

ÉchantillonÉchantillon ALPHAALPHA BETABETA DateDate

DewarDewar 0.340.340.10.155

-- Juil. 2000Juil. 2000

DewarDewar 0.330.330.10.155

-- Oct. 2000Oct. 2000

C.C.C.C. 0.490.490.10.155

0.380.380.110.11 Déc. 2000Déc. 2000

N.E.C.N.E.C. 0.160.160.10.155

0.210.210.100.10 Déc. 2000Déc. 2000

C.C.C.C. 0.070.070.10.122

0.100.100.090.09 Déc. 2001Déc. 2001

N.E.C.N.E.C. 0.110.110.10.122

0.090.090.090.09 Déc. 2001Déc. 2001

S.E.C.S.E.C. 0.170.170.10.122

0.140.140.100.10 Déc. 2001Déc. 2001

(ppm)(ppm)(ppm)(ppm)


Pureté Argon liquide: Pureté Argon liquide: conclusionconclusion

Pureté Argon liquide: Pureté Argon liquide: conclusionconclusion

• Erreurs sur les mesures :Erreurs sur les mesures : Mesures absolues et estimation des Mesures absolues et estimation des

erreurs.erreurs. IInférieures nférieures à à 0.15 ppm 0.15 ppm• Stabilité des mesures sur 1 anStabilité des mesures sur 1 an.. Pureté excellente pour les 3 calorimètres Pureté excellente pour les 3 calorimètres

< 0.5 ppm< 0.5 ppm Réponse du calorimètre non déteriorée Réponse du calorimètre non déteriorée

par les impuretéspar les impuretés Permet d’étalonner les cellules internes Permet d’étalonner les cellules internes

du calorimètre du calorimètre (3 x 4 sources (3 x 4 sources ))

• Mesure du paramètre Mesure du paramètre (trapping (trapping constant)constant)


I.I. D0 et le TeVatronD0 et le TeVatronII.II. Pureté de l’argonPureté de l’argon

III.III.Supersymétrie et Supersymétrie et phénoménologie en RPVphénoménologie en RPV

• Pourquoi la supersymétrie ?Pourquoi la supersymétrie ?• Supergravité Supergravité • R-parité R-parité

Définition, couplages Définition, couplages , , ’ et ’ et ’’’’Conséquences Conséquences

• Générateurs pour la SusyGénérateurs pour la Susy• TopologiesTopologies• Spectres de masse et sections efficacesSpectres de masse et sections efficaces

Processus dominants, rapports de Processus dominants, rapports de branchementsbranchements

• Simulation rapide et courbes Simulation rapide et courbes d’exclusiond’exclusion

IV.IV. Premières donnéesPremières données


Pourquoi la Supersymétrie ?Pourquoi la Supersymétrie ?Pourquoi la Supersymétrie ?Pourquoi la Supersymétrie ?

• Larges succès du Modèle StandardLarges succès du Modèle Standard

• Insuffisances du S.M.Insuffisances du S.M.– nombreux paramètres libres nombreux paramètres libres (3 couplages, 4 (3 couplages, 4 CKM, 9 masses, 2 secteur Higgs)CKM, 9 masses, 2 secteur Higgs)– Nombre de famille de fermionsNombre de famille de fermions– Hiérarchie entre les masses des fermionsHiérarchie entre les masses des fermions– Brisure symétrie électrofaibleBrisure symétrie électrofaible– Quid de la Gravitation ?Quid de la Gravitation ?

• Corrections radiatives Corrections radiatives à la masse du Higgs : à la masse du Higgs :

– Problèmes de hiérarchieProblèmes de hiérarchie

• Convergence des constantes de couplageConvergence des constantes de couplage

S.M. = Théorie effective S.M. = Théorie effective àà basse énergie basse énergie d’une théorie plus fondamentale.d’une théorie plus fondamentale.


SUSY: une symétrie fermion-SUSY: une symétrie fermion-bosonboson

SUSY: une symétrie fermion-SUSY: une symétrie fermion-bosonboson

• Particule Standard Particule Standard partenaire SUSY partenaire SUSY– mmêmes nombres quantiquesêmes nombres quantiques– spin différent de ½spin différent de ½– MMêmes masses … êmes masses … maismais– ExpérimentalementExpérimentalement aucune particule SUSY aucune particule SUSY

détectée détectée

La SUSY est une symétrie briséeLa SUSY est une symétrie brisée..• Modèle Standard Supersymétrique Modèle Standard Supersymétrique

MinimalMinimal- Modèle le plus général- Modèle le plus général

- > 100 paramètres- > 100 paramètres


ModModèle mSUGRAèle mSUGRAModModèle mSUGRAèle mSUGRA

ModModèles plus restrictifs èles plus restrictifs Supergravité Supergravité (mSUGRA) =(mSUGRA) = Susy Susy localelocale + gravitation. + gravitation.

5 5 paramètres:paramètres:• mm00 : : masse commune des masse commune des sfermionssfermions à l’échelle GUTà l’échelle GUT• mm1/21/2 : : masse commune des masse commune des jauginosjauginos à l’échelle GUTà l’échelle GUT• tan tan : : rapport des valeurs moyennes dans le vide rapport des valeurs moyennes dans le vide

des 2 doublets de Higgsdes 2 doublets de Higgs• Sign Sign : : signe du paramsigne du paramètre de mélange des ètre de mélange des

HiggsinosHiggsinos• AA00 : : couplage trilinéaire commun couplage trilinéaire commun à l’échelle GUTà l’échelle GUT

• Équations du Groupe de Renormalisation Équations du Groupe de Renormalisation masses des particules SUSY.masses des particules SUSY.


Supersymétrie : NomenclatureSupersymétrie : NomenclatureSupersymétrie : NomenclatureSupersymétrie : Nomenclature

• Symbole Symbole • Fermion Fermion s-fermion s-fermion / / Boson Boson suffixe-inosuffixe-ino• 2 doublets de Higgs nécessaires2 doublets de Higgs nécessaires• Mélange des jauginosMélange des jauginos• Particule SUSY la plus légère (Particule SUSY la plus légère (LSPLSP) souvent ) souvent

p~

01

~


• Potentiel SUSY : Potentiel SUSY :

L,Q,D,E = supermultiplets L,Q,D,E = supermultiplets (particule standard + (particule standard + superpartenaire)superpartenaire)

i,j,k = 1,2,3i,j,k = 1,2,3 (indices sur les familles)(indices sur les familles) 9 + 27 + 9 = 45 nouveaux couplages de Yukawa9 + 27 + 9 = 45 nouveaux couplages de Yukawa nombres Leptoniques (nombres Leptoniques ( and and ’) ou Baryoniques (’) ou Baryoniques (’’) ’’)

non conservésnon conservés définition R-parité : nombredéfinition R-parité : nombre quantiquequantique discret multiplicatifdiscret multiplicatif

B= Baryon nb, L=nb Lepton, S=spinB= Baryon nb, L=nb Lepton, S=spin

RRpp= +1 = +1 particule SM particule SM

RRpp= -1 = -1 particule SUSY particule SUSY

R-p conservé R-p conservé W Wrpvrpv nul nul

RPV non exclu théoriquementRPV non exclu théoriquement

R-parité R-parité R-parité R-parité

WWW RpVMSSMSUSY

kjikjikjiijkRpV DDUDQLELLW ijkijk

''' avecavec

RRpp = (-1) = (-1)3B+2S+L3B+2S+L

c~e

s

122'


R-parité conservée/violée : R-parité conservée/violée : conséquencesconséquences

R-parité conservée/violée : R-parité conservée/violée : conséquencesconséquences

• R-p conservée:R-p conservée:- LSP stable et candidat à la matière sombre LSP stable et candidat à la matière sombre - Particules susy produites par pairesParticules susy produites par paires

• R-p non conservée:R-p non conservée: violation des nombres B ou L violation des nombres B ou L

• Désintégration de la LSPDésintégration de la LSP- À l’intérieur du détecteur À l’intérieur du détecteur (avec ou sans vertex déplacé)(avec ou sans vertex déplacé)- En dehors du détecteur En dehors du détecteur (~ analyses Rp conservé)(~ analyses Rp conservé)

• Signature Susy différenteSignature Susy différente– Peu EtPeu Etmissmiss

– Plus de leptons Plus de leptons (( or or ’)’) et de jets et de jets ((’ or ’ or ’’)’’)

• production simpleproduction simple- via via ’ or ’ or ’’ @ TeVatron’’ @ TeVatron- section efficace section efficace ( (’’ijkijk))22

llgggqqqpp jijiji

~~,~~,~~,~~,~~,~~,~~ 000

q g

q_

q~

q~

_(+1)

(+1)

(-1)

(-1)

(+1)

kd

ju

il~

~

i'ijk

(+1)

(+1)

(-1)

01

~e~

e

c

s'122


couplage couplage ’’122122couplage couplage ’’122122

• 1 scalaire1 scalaire

et 2 fermionset 2 fermions

Désintégration LSPDésintégration LSP01

~e~

e

c

s

'122

122'

ev~

s

sc~

e

ss~

e

s

e~c

ss~

e

ss~

e

c

01

~~

s

s

'122OUOU


Susygen: collisionneurs Susygen: collisionneurs hadroniqueshadroniques

Susygen: collisionneurs Susygen: collisionneurs hadroniqueshadroniques

• Nouvelle version ppbarNouvelle version ppbar– 11erer générateur ppbar à inclure la RPV générateur ppbar à inclure la RPV

Désintégrations directes et indirectesDésintégrations directes et indirectes

Productions résonantesProductions résonantes – Sections efficacesSections efficaces

Pour chaque type de processusPour chaque type de processus– RGE: RGE: prog. prog. SuspectSuspect..– Modèles:Modèles: SUGRA, MSSM, GMSBSUGRA, MSSM, GMSB– Options:Options:Mélanges des sfermions, phases, dim.supp.Mélanges des sfermions, phases, dim.supp.– IInterface avec l’environnement D0nterface avec l’environnement D0

• Tests/comparaisons Susygen/IsajetTests/comparaisons Susygen/Isajet– RGE et spectres de massesRGE et spectres de masses– Sections efficacesSections efficaces– Rapports de branchementsRapports de branchements– Utilisation en simulation rapideUtilisation en simulation rapide

Spectres de Spectres de massemasse

des jauginosdes jauginos

Spectres de Spectres de massemasse

des jauginosdes jauginos

mm00 = 300 = 300 GeVGeVtan tan = 5 = 5 < 0< 0AA00 = 0 = 0

Chargino 2 etChargino 2 etNeutralino 3 :Neutralino 3 :Désaccord de Désaccord de ~20%~20%Pour mPour m1/21/2 >400 >400 GeVGeV

Susygen Susygen (rouge)(rouge)Isajet Isajet (bleu)(bleu)

1/10/2002 42

• SUGRASUGRA

Production de pairesProduction de paires Charginos/Neutralinos Charginos/Neutralinos

dominantedominante

Production de pairesProduction de paires Charginos/Neutralinos Charginos/Neutralinos

dominantedominante

AA00 = 0 = 0mm00 = 100 = 100tan tan = 5 = 5 < 0< 0

mm1/21/2

Secti

on

s e

fficaces (

pb

)S

ecti

on

s e

fficaces (

pb

)

±±00

squarkssquarks

±±±±

0000

Section efficace de production de paires Section efficace de production de paires en fonction de men fonction de m1/21/2

Section efficace de production de paires Section efficace de production de paires en fonction de men fonction de m1/21/2

1/10/2002 43

• mSUGRAmSUGRA

AA00 = 0 = 0mm00 = 300 = 300tan tan = 5, 15 = 5, 15 < 0 ou > 0< 0 ou > 0

mm1/21/2

Paires dominantes Paires dominantes Charginos/Neutralinos Charginos/Neutralinos dans une large zone dans une large zone

de l’espacede l’espacedes paramètresdes paramètres

Section efficace de production de paires en Section efficace de production de paires en fonction de mfonction de m1/21/2

Section efficace de production de paires en Section efficace de production de paires en fonction de mfonction de m1/21/2

tan tan = 5; = 5; < 0 < 0 tan tan = 15; = 15; < 0 < 0

tan tan = 15; = 15; > 0 > 0tan tan = 5; = 5; > 0 > 0

Secti

on

s e

fficaces (

pb

)S

ecti

on

s e

fficaces (

pb

)

squarks squarks Masse et section efficaceMasse et section efficace

squarks squarks Masse et section efficaceMasse et section efficace

tan tan = = 55 < 0< 0AA00 = 0 = 0

Section efficaceSection efficaceSquark-squark +Squark-squark +Squark-antisquarkSquark-antisquark

• Section efficace paires de squarks et/ou gluinosSection efficace paires de squarks et/ou gluinosDépend uniquement de leur masse.Dépend uniquement de leur masse.

Squarks dominantsSquarks dominants

Contraintes LEPContraintes LEPContraintes LEPContraintes LEP

tan tan = 5 ; = 5 ; < 0 ; A < 0 ; A00 = 0 = 0

(mh-max scenario)(mh-max scenario)

RPCRPC: Higgs h : Higgs h mmhh > 91 GeV > 91 GeV

• Limites LEP en RPV Limites LEP en RPV ’’122122

– Chargino 1 : Chargino 1 : mm > 103 GeV > 103 GeV– Sélectron R : Sélectron R : m > 93 GeVm > 93 GeV– Neutralino 1 : Neutralino 1 : mm00 >~ 40 GeV >~ 40 GeV

mm1

/2

1/2

(G

eV

)(G

eV

)

mm00 (GeV) (GeV)


• Modèle mSUGRAModèle mSUGRA (m(m00 ; m ; m1/21/2 ; A ; A00 ; sign ; sign ; tan ; tan ); ); • LSPLSP• Particules susy produites par paires Particules susy produites par paires Tous les types de paires produitsTous les types de paires produitsCascades de désintégrations: 2 LSPCascades de désintégrations: 2 LSP• Couplage dominant Couplage dominant ’’122122

• Désintégration de la LSP dans le détecteurDésintégration de la LSP dans le détecteur ’’1jk1jk >~ 10 >~ 10-3-3

LSP LSP 1 e + 2 jets 1 e + 2 jets• LSP particule de MajoranaLSP particule de Majorana

– 2 électrons m2 électrons mêême signe (L.S.) possibleme signe (L.S.) possible

Production de paires + RPV: canal di-Production de paires + RPV: canal di-electronelectron

Production de paires + RPV: canal di-Production de paires + RPV: canal di-electronelectron

État final : 2 L.S. électrons + 4 jetsÉtat final : 2 L.S. électrons + 4 jets

01

~

01

~e~

e

c

s'122

Bruit de fond standard très basBruit de fond standard très bas


122122’ : Désintégrations directes et ’ : Désintégrations directes et indirectesindirectes

122122’ : Désintégrations directes et ’ : Désintégrations directes et indirectesindirectes

• Exemple: désintégration directe du Neutralino 2 en RPVExemple: désintégration directe du Neutralino 2 en RPV

Désintégrations RPV des sparticules autres que la LSP Désintégrations RPV des sparticules autres que la LSP négligeablesnégligeables

>0

<0

couplagecouplage couplagecouplage

Rap

port

de b

ran

ch

em

en

t R

PV

Rap

port

de b

ran

ch

em

en

t R

PV

Br <3%Br <3%

Limite Limite de de 122122’’

Rap

port

de b

ran

ch

em

en

t R

PV

Rap

port

de b

ran

ch

em

en

t R

PV

Limite Limite de de 122122’’

122122’ : valeur minimale’ : valeur minimale122122’ : valeur minimale’ : valeur minimale

• Couplage Couplage ’ faible ’ faible distance de vol de la LSP non distance de vol de la LSP non négligeablenégligeable

Valeur minimale accessibleValeur minimale accessible

du couplage du couplage 122122’’ pour pour

une distance de vol de 1 cmune distance de vol de 1 cm

• Limite sur le couplageLimite sur le couplage ’’122122

• Jusqu’à mJusqu’à m00 < 500 GeV < 500 GeV

: vol < 1 cm.: vol < 1 cm.• Large région accessible jusqu’à Large région accessible jusqu’à

• Production simple:Production simple:

tan tan = 5 = 5 < 0< 0AA00 = 0 = 0

’’122122 < 0.04 < 0.04

’’122122 >~ 5.10 >~ 5.10--

44

’’122122 >~ 5.10 >~ 5.10--

33

Lignes de niveau de Lignes de niveau de 122122’’

pour une distance de pour une distance de vol de 1 cmvol de 1 cm

’’122122 >~ 10 >~ 10-2-2


Rapport de branchement LSPRapport de branchement LSP→→ee±±

+2jets+2jetsRapport de branchement LSPRapport de branchement LSP→→ee±±

+2jets+2jets

• Désintégration LSP eDésintégration LSP e±± ouou + 2 jets + 2 jets

>0

<0

0 0 “bino-like” pour “bino-like” pour < 0 < 00 0 “wino-like” pour “wino-like” pour > 0 > 0

< 0 < 0 → → Br(ejj) ~ 50%Br(ejj) ~ 50% > 0 > 0 → → Br(ejj) ~ 10%Br(ejj) ~ 10%

Rap

port

de b

ran

ch

em

en

t e

Rap

port

de b

ran

ch

em

en

t e

±± +

2 jets

+ 2

jets


En résumé…En résumé…En résumé…En résumé…

• Production de Production de ±±00 dominante dominante• mm1/21/2 paramètre le plus significatif paramètre le plus significatif• Production de squarks favorisée à Production de squarks favorisée à

petit mpetit m00 (< 100 GeV), petit tan (< 100 GeV), petit tan (<5) et (<5) et < 0 < 0

• Production de sleptons négligeableProduction de sleptons négligeableSauf à grand mSauf à grand m1/21/2 et petit m et petit m00

• Section efficace totale supérieure pour Section efficace totale supérieure pour >0 par rapport à >0 par rapport à <0 <0

• Cas Cas >0 très défavorable: >0 très défavorable: Br(LSPBr(LSPjj) dominant jj) dominant

• Désintégrations directes en RPV Désintégrations directes en RPV négligeablesnégligeables

• Couplage Couplage ’’122122 : sensibilité jusqu’à ~10 : sensibilité jusqu’à ~10-4-4


Étude en simulation rapideÉtude en simulation rapideÉtude en simulation rapideÉtude en simulation rapide

• P.G.S. P.G.S. simulation rapide paramétrisant D0simulation rapide paramétrisant D0

• Balayage dans l’espace des paramètresBalayage dans l’espace des paramètres– 1000 évts/point1000 évts/point

• Bruit de fond: Bruit de fond: Drell-Yan, ttbar,Drell-Yan, ttbar,

ZZ++--ee++ee- - + jets, ZZ,WZ,WW, + jets, ZZ,WZ,WW,

• Coupures: Coupures: – pTpTel1el1 15 ; pT 15 ; pTel2el2 10 GeV ; | 10 GeV ; |elel|<1.1 ; |<1.1 ; – Mee Mee 76-106 GeV 76-106 GeV

– pTjet pTjet 20 GeV; | 20 GeV; |jetjet|<2.5 ;|<2.5 ;RR(jet-el) (jet-el) > 0.7> 0.7

m0 : m0 : 50 50 à 550, pas de 50 GeVà 550, pas de 50 GeVm1/2 : m1/2 : 80 80 à 300, pas de 10 GeVà 300, pas de 10 GeVtan tan : : 5, 105, 10Sign Sign : : <0 et >0<0 et >0A0 : A0 : 00

R = √(R = √(22 + + 22))


Contours d’exclusions attendusContours d’exclusions attendusContours d’exclusions attendusContours d’exclusions attendus

• Limites à 90% c.l.Limites à 90% c.l.

• CasCas

• Bas mBas m00: : contribution squarkscontribution squarks

• Pour 2 fbPour 2 fb-1-1::mmsquarksquark >~ 700 GeV >~ 700 GeV

mmneutralino 1 neutralino 1 >~ 95 GeV>~ 95 GeV

mm1

/2

1/2

(G

eV

)(G

eV

)

mm0 0 (GeV)(GeV)

tan tan = 5 = 5 < 0< 0AA00 = 0 = 0


I.I. D0 et le TeVatronD0 et le TeVatronII.II. Pureté de l’argonPureté de l’argonIII.III. Supersymétrie et phénoménologie en RPVSupersymétrie et phénoménologie en RPV

IV.IV.Analyse des premières Analyse des premières donnéesdonnées

• Luminosité et déclenchementLuminosité et déclenchement• Identification des électrons et des Identification des électrons et des

jetsjets• CoupuresCoupures• Bruit de fondBruit de fond

e-fake, identification de la chargee-fake, identification de la chargeCalibration, erreursCalibration, erreurs

• Quelques événements significatifsQuelques événements significatifs


Luminosité et déclenchementLuminosité et déclenchementLuminosité et déclenchementLuminosité et déclenchement

• Données duDonnées du 02/2002 02/2002 → → 06/200206/2002• Luminosité intégrée : 9.7 pbLuminosité intégrée : 9.7 pb-1 -1 (~10% (~10%

Run I)Run I) • Trigger EM_HI:Trigger EM_HI:

– un candidat e.m. de grand pTun candidat e.m. de grand pTdans la région |dans la région || < 0.8| < 0.8– Non prescalé. Non prescalé. – EM_HI EM_HI 8.8 pb 8.8 pb-1-1 – Évaluation de l’efficacitéÉvaluation de l’efficacitéà partir des données à partir des données application au M.C.application au M.C.


Identification de l’électronIdentification de l’électronIdentification de l’électronIdentification de l’électron

• Critères de sélectionCritères de sélection– ffEMEM = EM/E > 0.90 = EM/E > 0.90

22(HMx8)(HMx8) < 20 < 20 (EM(EM1,2,3,41,2,3,4, , , , , z, zvertexvertex, log E), log E)

– Isolation: Isolation: EEtottot R =0.4 ; R =0.4 ; EEcorecore R =0.2R =0.2

ffisoiso = (E = (Etottot - E - Ecorecore)/ E)/ Ecorecore < 0.15 < 0.15

– Coupure fiducielle: Coupure fiducielle: ||elel|<1.1 OU ||<1.1 OU |elel|>1.5|>1.5

R = √(R = √(22 + + 22))

22(HMx8)(HMx8) des candidats electrons des candidats electronsFraction e.m. des candidats electronsFraction e.m. des candidats electrons


JetsJetsJetsJets

• Critères de sélection. Critères de sélection. (Cone 0.7(Cone 0.7))

– Fraction e.m.: Fraction e.m.: 0.05 < EM0.05 < EMfracfrac <0.95 <0.95

– Fraction dans le « Coarse hadronique » : Fraction dans le « Coarse hadronique » : CHCHfracfrac <0.4<0.4

– Conditions sur les cellules chaudesConditions sur les cellules chaudes

– ||jetjet|<2.6 ; |<2.6 ;

RR(jet-el) (jet-el) > 0.7> 0.7

Fraction e.m. des candidats jetsFraction e.m. des candidats jets


CoupuresCoupuresCoupuresCoupures

• Sélection des eSélection des e et des jetset des jets– EM_HI déclenché EM_HI déclenché – pTpTel1el1 15 ; pT 15 ; pTel2el2 10 GeV 10 GeV – pTpTjetjet 20 GeV; | 20 GeV; |jetjet|<2.5 ; |<2.5 ; RR(jet-jet) (jet-jet) > 0.7> 0.7

RR(jet-el) (jet-el) > 0.7> 0.7

– |Z|Zvertexvertex| < 25 cm | < 25 cm

• Coupures examinéesCoupures examinées– Trace associée au candidat eTrace associée au candidat e

– Signe de la charge des électrons Signe de la charge des électrons O.S.: +-, -+ O.S.: +-, -+ L.S.: ++, --L.S.: ++, --


Bruit de fond standardBruit de fond standardBruit de fond standardBruit de fond standard

• Simulation complèteSimulation complète

• Processus inclusifsProcessus inclusifs

(+jets)(+jets)

• Luminosité M.C.Luminosité M.C.

> data> data

(pb) error (pb) N events L (pb-1)

Zee

Minv 2-60 569 29 11000 19.3

Minv 60-130 184 9 15000 81.5

Minv 130-250 1.36 0.07 13000 9.56 k

Minv 250-500 0.115 0.006 22000 191 k

Minv 500+ 0.0046 0.0005 5500 1195 kZ

Minv 2-60 569 29 10000 17.6

Minv 60-130 184 9 15000 81.5

Minv 130-250 1.36 0.07 10000 7.35 k

Minv 250-500 0.115 0.006 10000 87 k

Minv 500+ 0.0046 0.0005 5000 1087 k

WZ 2.42 1 20250 8.4 k

WW 8.04 3 37750 4.7 k

ZZ 1.07 0.5 21250 19.8 kZ 36.5 7.5 9750 267W 44.8 9 10000 223

We 1920 170 20000 10.4

t-t dielectrons 0.6133 0.16 1000 1.63 k

p10.11

p10.15


Fond instrumental: Jets + e + faux Fond instrumental: Jets + e + faux ee

Fond instrumental: Jets + e + faux Fond instrumental: Jets + e + faux ee

• Faux électron:Faux électron: 00 associé à une trace, associé à une trace, de basse f.e.m., etc.de basse f.e.m., etc.

• Évaluation à partir des données Évaluation à partir des données multi-jetsmulti-jets

– Sélection par trigger Jet Sélection par trigger Jet + veto trigger e.m.+ veto trigger e.m.– Rapport bin à bin Rapport bin à bin nb enb e reconstruit / nb jets reconstruit / nb jets en fonction du pTen fonction du pT

• Application aux évts Application aux évts e + jetse + jets – e + faux e + jetse + faux e + jets

0.94 événements attendus pour 8.8 pb0.94 événements attendus pour 8.8 pb-1-1

C.C. : p = (1.5 C.C. : p = (1.5 0.2) x 10 0.2) x 10-4-4

E.C. : p = (1.4 E.C. : p = (1.4 0.7) x 10 0.7) x 10-4-4

Nb

d’é

vts

Nb

d’é

vts


Erreur sur la détermination de la Erreur sur la détermination de la chargecharge

Erreur sur la détermination de la Erreur sur la détermination de la chargecharge

• Sélection de 2 électronsSélection de 2 électrons dans le pic du Zdans le pic du Z– pTe1 > 15 GeVpTe1 > 15 GeV– pTe2 > 10 GeVpTe2 > 10 GeV– 2 traces associées2 traces associées– 86 < Mee < 9886 < Mee < 98

• L’erreur dépend du pTL’erreur dépend du pT

Sélection signe opposé même signe totaldans pic Z 67 6 73hors pic Z 62 2 64

Taux d’erreur ~ 4 %Taux d’erreur ~ 4 %Taux d’erreur ~ 4 %Taux d’erreur ~ 4 %

)1)(1.(

)1(.2.

..

..

ppNN

ppNN

totalSO

totalSL

Masse invariante Masse invariante Sert à évaluer le B.d.F.Sert à évaluer le B.d.F.


Sélection avec 2 traces Sélection avec 2 traces associéesassociées


• B.d.F. Monte-carlo B.d.F. Monte-carlo 157 157 21 evts 21 evts..• DATA : DATA : 145 evts.145 evts.

Erreur sur Luminosité, efficacités IDs, résolutionErreur sur Luminosité, efficacités IDs, résolutionMultiplicité en jets : efficacités jets, M.C. Multiplicité en jets : efficacités jets, M.C.

Data (noir)Data (noir)

B.d.F.B.d.F.

Nombre de jetsNombre de jetsMasse invariante eeMasse invariante ee


B.d.F.B.d.F.Data (noir)Data (noir)

EM frac.EM frac.

pT el 2pT el 2

isolationisolation

pT el 1pT el 1


B.d.F.B.d.F.Data (noir)Data (noir)

22 Hmx8 Hmx8ET / pTET / pT



Accord DATA – M.C. à améliorerAccord DATA – M.C. à améliorer


Événements sélectionnésÉvénements sélectionnésÉvénements sélectionnésÉvénements sélectionnés

• Sélection 2 traces associéesSélection 2 traces associées

• Sélection avec 2 eSélection avec 2 e de mde même signeême signe

2 traces associées total 0 jet 1 jet 2 jets 3 jets 4 + jetsDonnées 145 127 16 2 0 0S.M. Monte-Carlo 156 ± 20.7 125.4 ± 19.6 26.0 ± 4.3 3.8 ± 0.7 0.6 ± 0.4 0.012 ± 0.01e-fake 0.94 ± 0.3 0.04 ± 0.02 0.61 ± 0.2 0.2 ± 0.1 0.06 ± 0.02 0.03 ± 0.01Total B.d.F. 157 125.7 26.6 4.0 0.66 0.013

Erreur : section efficace + statistique + luminosité (15%)

10 événements avec leptons de m10 événements avec leptons de mêême signe.me signe.

2 traces associées total 0 jet 1 jet 2 jets 3 jets 4 + jetsDonnées 10 8 1 1 0 0S.M. Monte-Carlo 0.17 ± 0.16 0.16 ± 0.15 0.005 0.005 0 0e-fake 0.47 ± 0.15 0.02 ± 0.01 0.3 ± 0.1 0.1 ± 0.05 0.03 ± 0.01 0.02 ± 0.01wrong sign 12.0 ± 3.4 9.6 ± 3.2 2.0 ± 1.2 0.3 ± 0.2 0.05 ± 0.05 0.001 ± 0.001Total B.d.F. 12.6 ± 3.4 9.8 ± 3.2 2.3 ± 1.2 0.4 ± 0.2 0.08 ± 0.1 0.02 ± 0.01

Bon accord relatif ; e-fake Bon accord relatif ; e-fake



Et (calo) / pT (trace)Et (calo) / pT (trace)Masse invariante MeeMasse invariante Mee

Coupure « mCoupure « mêême signe »me signe »Coupure « mCoupure « mêême signe »me signe »

8 evts / 10 proches du pic du Z8 evts / 10 proches du pic du Z


2 électrons de m2 électrons de même signe de plus grand ême signe de plus grand pTpT

2 électrons de m2 électrons de même signe de plus grand ême signe de plus grand pTpT

e1e1 e2e2 0 jets0 jets

ppTT(cal) = 83.8(cal) = 83.8

ppTT(CFT) = (CFT) = 42.742.7

= 0.57= 0.57 = 0.65= 0.65

chargecharge = -1= -1

ppT T (cal) = 74.2(cal) = 74.2

ppT T (CFT) = (CFT) = 36.436.4

= 0.60= 0.60

= 3.71= 3.71


Mee = 157.5 GeV Mee = 157.5 GeV ; ;

Missing Et = 3.6 Missing Et = 3.6 GeVGeV

Run 152300; event 36803628Run 152300; event 36803628

D Run 2 Preliminary

2 électrons back to back2 électrons back to back = 3.06 rad= 3.06 rad

MMeeee = 157.5 GeV = 157.5 GeV


Recherche d’événements à grande multiplicité en Recherche d’événements à grande multiplicité en jets :jets :

2 électrons de m2 électrons de même signeême signe + 2 jets + 2 jets

Recherche d’événements à grande multiplicité en Recherche d’événements à grande multiplicité en jets :jets :

2 électrons de m2 électrons de même signeême signe + 2 jets + 2 jets


ppTT(cal) = 60.8(cal) = 60.8

ppTT(CFT) = (CFT) = 68.468.4

= 0.39= 0.39 = 5.58= 5.58


ppT T (cal) = 27.2(cal) = 27.2

ppT T (CFT) = (CFT) = 36.736.7

= 1.18= 1.18

= 2.19= 2.19


ppT T (cal) = (cal) = 27.5 / 27.5 / 24.824.8

= 1.44 / 0.07= 1.44 / 0.07

= 3.43 / 1.21= 3.43 / 1.21

Mee = 87.2 GeV Mee = 87.2 GeV ; Missing Et = 16.1; Missing Et = 16.1

Run 146452; évt 6623841Run 146452; évt 6623841Run 146452; évt 6623841Run 146452; évt 6623841

D Run 2 Preliminary

2 jets2 jets

probablement :probablement : Z + 2 jets Z + 2 jetsMMeeee = 87.2 GeV = 87.2 GeV


Sur les données…Sur les données…Sur les données…Sur les données…

• Multiplicité des jetsMultiplicité des jets• Simulation/reconstruction à ajuster Simulation/reconstruction à ajuster

pour les variables cinématiques pour les variables cinématiques des électronsdes électrons

• Mauvaise attribution de la charge Mauvaise attribution de la charge vs pTvs pT

• Autres triggersAutres triggers• Taux de e-fake Taux de e-fake (précision (précision luminosité luminosité

))


ConclusionConclusionConclusionConclusion

• ActivitésActivités– Préparation du Run IIPréparation du Run II– Simulation Simulation – Analyses des premières donnéesAnalyses des premières données

Période clé Période clé • PerspectivesPerspectives

– Découverte de la susy: nécessité d’explorer Découverte de la susy: nécessité d’explorer toutes les hypothèses. toutes les hypothèses.

RPV = topologies particulièresRPV = topologies particulières– D0: programme de physique très riche D0: programme de physique très riche

20072007


annexesannexesannexesannexes


La collaboration DØLa collaboration DØLa collaboration DØLa collaboration DØ

~ 600 physiciens~ 600 physiciens~ 50 institutions~ 50 institutions 18 pays18 pays

6 labos IN2P3 + CEA6 labos IN2P3 + CEA~ 60 fran~ 60 franççais.ais.dont 15 thésardsdont 15 thésards


1.2 m

p

p

Le dLe déétecteur de vertex (SMT)tecteur de vertex (SMT) Le dLe déétecteur de vertex (SMT)tecteur de vertex (SMT)

• Détecteur au siliciumDétecteur au silicium– 6 barils de 4 couches6 barils de 4 couches– 12 disques centraux “F”12 disques centraux “F”– 4 disques avants “H”4 disques avants “H”– 790 000 voies d’électronique790 000 voies d’électronique

• PerformancesPerformances– Reconstruction des vertexReconstruction des vertex

Primaires:Primaires: vertex vertex = 15-30 = 15-30 m(r-m(r-)) Second.:Second.: vertex vertex = 40 = 40 m(r-m(r-); 100 ); 100 m(r-z)m(r-z)

– Couverture Couverture < 3< 3– Résistance aux radiationsRésistance aux radiations 1Mrad1Mrad

– B-tagging:B-tagging: ~ 50 % efficacit~ 50 % efficacitéé,,

0.5% taux de faux etiquetage 0.5% taux de faux etiquetage

(jets gluons/quarks l(jets gluons/quarks léégers)gers)

Barils

50 cm

Disques F Disques H

1/2 du détecteur

Crucial pour top/bCrucial pour top/b


Le dLe déétecteur de traces (CFT)tecteur de traces (CFT) Le dLe déétecteur de traces (CFT)tecteur de traces (CFT)

• Détecteur à fibres scintillantesDétecteur à fibres scintillantes– Fibres scintillantes 830 Fibres scintillantes 830 µm diam.µm diam.– ||ηη| | ≤≤ 1.7; rayon : 20-50 cm 1.7; rayon : 20-50 cm– 8 “super couches” ; angle stereo 3 deg.8 “super couches” ; angle stereo 3 deg.– 74 000 voies de lectures reliées à74 000 voies de lectures reliées à

Des VLPC (Visible Light Photon Counters)Des VLPC (Visible Light Photon Counters)

• PerformancesPerformances– Ident. Ident. /e/e±±; ; Signe des eSigne des e±± – Résolution position ~ 100 Résolution position ~ 100 µmµm

InstrumentInstrumentéé àà ~100% ~100%


• PreshowersPreshowers- scintillateurs + absorbeurs Pb- scintillateurs + absorbeurs Pb

- Central (CPS) : monté sur le solenoide (|| < 1.2)

- Avant (FPS) : monté sur les calos bouchons

(1.4 <||<2.5)

• ICD (Inter Cryostat Detector)ICD (Inter Cryostat Detector)- scintillateurs - scintillateurs 1.1<||<1.4

• PerformancesPerformances- position: 1.4 mm/e- de 10 GeVposition: 1.4 mm/e- de 10 GeV- Déclenchement E.M. bas pTDéclenchement E.M. bas pT- Séparation Séparation / / 00

- Déclenchement niv.1Déclenchement niv.1- Preshower avant: pas encore de lecture

DDéétecteurs de pied de tecteurs de pied de gerbegerbe

DDéétecteurs de pied de tecteurs de pied de gerbegerbe

ICDICD

FPSFPS


North End CapNorth End CapNorth End CapNorth End Cap

LeLe calorimcalorimèètre tre (2)(2)

LeLe calorimcalorimèètre tre (2)(2)

South End CapSouth End CapSouth End CapSouth End Cap

Central Cal.Central Cal.Central Cal.Central Cal.

1/10/2002 76

Les chambres Les chambres àà muonsmuons

Les chambres Les chambres àà muonsmuons

• Tubes prop. Tubes prop. àà d déérive (PDT) rive (PDT) et Scintillateurs: et Scintillateurs: 3 couches A,B,C3 couches A,B,C

• Toroide Toroide entre couche A et Bentre couche A et B

• PerformancesPerformances– Mesure de l’impulsion peu préciseMesure de l’impulsion peu précise

(matching tracker central)(matching tracker central)– Bonne résolution en tempsBonne résolution en temps

des scintillateurs (~2.5 ns)des scintillateurs (~2.5 ns)

Rejection des cosmiquesRejection des cosmiques

ddééclenchementclenchement

Candidat Z Candidat Z ++--MM = 55 GeV = 55 GeV


Absorption: exempleAbsorption: exempleAbsorption: exempleAbsorption: exemple

E (kV/cm)

Abs

orpt

ionFit de Fit de Abs(E,p)Abs(E,p) vs vs EE

(argon du dewar):(argon du dewar):– Noir : fit = 0.37 ppmNoir : fit = 0.37 ppm– bleu : fit - 0.1 ppmbleu : fit - 0.1 ppm– rouge: fit + 0.1ppmrouge: fit + 0.1ppm


Ab

sorp

tio

Ab

sorp

tio

nnA

bsorp

tio

Ab

sorp

tio

nn


Température (K)Température (K)Température (K)Température (K)

ATC: diagramme de phaseATC: diagramme de phaseATC: diagramme de phaseATC: diagramme de phase

Pre

ssio

n (

bar

ab

solu

)P

ressio

n (

bar

ab

solu

)P

ressio

n (

bar

ab

solu

)P

ressio

n (

bar

ab

solu

)

Ar à ~ 91 K et ~ 1.5 barAr à ~ 91 K et ~ 1.5 bar


• RecetteRecette– Remplir avec de Remplir avec de

l’argon très pur l’argon très pur < 0.1 ppm< 0.1 ppm– Polluer d’une Polluer d’une

quantité d’Oquantité d’O2 2 connue connue (par exemple 0.5 (par exemple 0.5

ppm)ppm)– Mélanger, attendre Mélanger, attendre

2 heures2 heures– Mesurer.Mesurer.

Étalonnage de la source Étalonnage de la source Étalonnage de la source Étalonnage de la source

pollueurpollueur

ArrivéeArrivée ArAr

Arrivée OArrivée O22

Vers le Vers le cryostatcryostat


Alpha : C.C. et calibration, Alpha : C.C. et calibration, exempleexemple

Alpha : C.C. et calibration, Alpha : C.C. et calibration, exempleexemple

Measured / nominal

C.C.C.C.C.C.C.C.

E (kV/cm)E (kV/cm)

Ab

sorp

tion

Ab

sorp

tion


: erreurs : erreurs : erreurs : erreurs

pollution pollution mesuréemesurée

ErreurErreur

0.2 ppm0.2 ppm 0.120.12

0.3 ppm0.3 ppm 0.120.12

0.5 ppm0.5 ppm 0.120.12

1.0 ppm1.0 ppm 0.140.14

2.0 ppm2.0 ppm 0.180.18

3.0 ppm3.0 ppm 0.230.23

5.0 ppm5.0 ppm 0.350.35

Ajustement linéaireAjustement linéaire Donne l’erreur finaleDonne l’erreur finale

Erreur vs Erreur vs pollution pollution

nominale (ppm)nominale (ppm)

Erreur vs Erreur vs pollution pollution

nominale (ppm)nominale (ppm)

Pollution (ppm)Pollution (ppm)

Err

eu

r su

r la

mesu

re (

pp

m)

Err

eu

r su

r la

mesu

re (

pp

m)


: exemple d’une mesure du C.C.: exemple d’une mesure du C.C.: exemple d’une mesure du C.C.: exemple d’une mesure du C.C.

E (kV/cm)E (kV/cm)

Sig

nal /

Sig

nal m

ax

Sig

nal /

Sig

nal m

ax

C.C.C.C.C.C.C.C.


: exemple d’une mesure du S.E.C.: exemple d’une mesure du S.E.C.: exemple d’une mesure du S.E.C.: exemple d’une mesure du S.E.C.

S.E.C.S.E.C.S.E.C.S.E.C.

E (kV/cm)E (kV/cm)

Sig

nal /

Sig

nal m

ax

Sig

nal /

Sig

nal m

ax


Relation pollution - signal du calorimètreRelation pollution - signal du calorimètreRelation pollution - signal du calorimètreRelation pollution - signal du calorimètre

)1(

),(1

),(2),( ),(/ pEde

d

pE

d

pEpEAbs

pEpE /),( avec la longueur d’absorptionavec la longueur d’absorption

correction équivalente dans chaque correction équivalente dans chaque cellule cellule

• Perte en signal: type Perte en signal: type

• Perte en résolutionPerte en résolution Pollution de 5 ppm Pollution de 5 ppm absorption de 0.80, soit 20 % de absorption de 0.80, soit 20 % de perte du signal.perte du signal. Perte équivalente en “statistique”Perte équivalente en “statistique” Corrections a posteriori.Corrections a posteriori.


• Corrections radiatives Corrections radiatives de la masse du Higgsde la masse du Higgs

• Or Or Si (GUT) Si (GUT)

• Réglage fin Réglage fin à 25 décimales…à 25 décimales…

Le problème de hiérarchieLe problème de hiérarchieLe problème de hiérarchieLe problème de hiérarchie

22

0

22

0

2~ mmmm

HH

mmHH Masse du Higgs effective Masse du Higgs effectivemm00 Masse non corrigée Masse non corrigéemmHH Corrections radiatives Corrections radiatives

GeV10~ 1615262

GeV10mH

Apparition d’une nouvelle physique à l’ordre du TeV ?Apparition d’une nouvelle physique à l’ordre du TeV ? Soit pas de particule scalaire fondamentaleSoit pas de particule scalaire fondamentale Soit Soit une théorie qui annule ces divergence quadratiques une théorie qui annule ces divergence quadratiques


Le problLe problèème de hiérarchie me de hiérarchie résolurésolu

Le problLe problèème de hiérarchie me de hiérarchie résolurésolu

• Les corrections Les corrections radiatives deviennent:radiatives deviennent:

• Contributions f/b Contributions f/b opposées.opposées.

• MêMême pour des me pour des differences de masses de differences de masses de l’ordre de 1 TeV,l’ordre de 1 TeV,

Les divergences quadratiques Les divergences quadratiques disparaissent.disparaissent.

22~

2bb

mmm

Les masses des particulesLes masses des particulesSUSY sont attendues SUSY sont attendues ààl’ordre du TeV.l’ordre du TeV.


Construction d’une théorie Construction d’une théorie SUSYSUSY

Construction d’une théorie Construction d’une théorie SUSYSUSY

• Particule Standard Particule Standard partenaire SUSY partenaire SUSY

Générateurs SUSY : spineurs anti-Générateurs SUSY : spineurs anti-commutatifscommutatifs

+ Action invariante sous une + Action invariante sous une transformation susytransformation susy

= le lagrangien se transforme comme = le lagrangien se transforme comme une derivée totale.une derivée totale.

+ alg+ algèbre SUSY fermée èbre SUSY fermée

+ invariance de jauge+ invariance de jauge

+ termes de brisures SUSY “soft” (pas de + termes de brisures SUSY “soft” (pas de div.quad.)div.quad.)

BosonFermionQFermionBosonQ ||;||


Modèle Standard Modèle Standard Supersymétrique Minimal Supersymétrique Minimal

(MSSM)(MSSM)

Modèle Standard Modèle Standard Supersymétrique Minimal Supersymétrique Minimal

(MSSM)(MSSM)• Minimal Supersymmetric Standard Minimal Supersymmetric Standard

Model (MSSM) ~ le plus général.Model (MSSM) ~ le plus général.• MSSM > 100 paramMSSM > 100 paramètres ètres (masses, angles de (masses, angles de

mélanges, CP violating phases, etc.)mélanges, CP violating phases, etc.)

Attention Attention à :à :– Courant neutre changeant la saveur (FCNC)Courant neutre changeant la saveur (FCNC)– Violation CPViolation CP

• LSP = Lightest SUSY Particle, LSP = Lightest SUSY Particle, généralement généralement 0

1~


Convergence des constantesConvergence des constantes de de couplagescouplages

Convergence des constantesConvergence des constantes de de couplagescouplages

ModModèle Standardèle Standard Modèle SUSYModèle SUSYÉchelle d’énergie Q (GeV)Échelle d’énergie Q (GeV)

1/1/ii


• R-parité conservée R-parité conservée (production par paires):(production par paires):

• R-parité violéeR-parité violée– Production résonanteProduction résonante

section efficace section efficace ( (’’ijkijk))22 Si le couplage RPV Si le couplage RPV est élevé (est élevé (1010-2-2))

– Double productionDouble production+ désintégration LSP en RPV+ désintégration LSP en RPV

Production SUSY au TevatronProduction SUSY au TevatronProduction SUSY au TevatronProduction SUSY au Tevatron

llgggqqqpp jijiji

~~,~~,~~,~~,~~,~~,~~ 000

01

~e~

e

c

s'122

(+1)

kd

ju

il~

~

i'ijk

(+1)

(+1)

(-1)

q g

q_

q~

q~

_(+1)

(+1)

(-1)

(-1)

La section efficace La section efficace ne dépend pas du couplage RPVne dépend pas du couplage RPV


Constraintes expérimentales sur les Constraintes expérimentales sur les couplages RPVcouplages RPV

Constraintes expérimentales sur les Constraintes expérimentales sur les couplages RPVcouplages RPV

• Limites indirectes (processus Limites indirectes (processus àà basse énergie) basse énergie)- Universalité e-- Universalité e--- - Désintégration double-beta sans - Désintégration double-beta sans

neutrinosneutrinos

- Désintégration top - Universalité des courants chargés- Désintégration top - Universalité des courants chargés

- Violation de parité atomique - etc.- Violation de parité atomique - etc.

• Limites Limites àà 2 2 pour m = 100 GeV pour m = 100 GeV (limites dépendent des masses)(limites dépendent des masses)

• Limites fortesLimites fortes

sur les produitssur les produits

de couplagesde couplages- désintégrationdésintégration

du proton:du proton:

’’’’11k 11k . . ’’11k11k < 10 < 10-22-22

Barger et al. Phys.Rev. D40 (89)Ledroit, Sajot GDR-S-008 (98)Allanach et al., PRD 60 (99)

~~

u

ud

u

ddkk

~~

d_e+

pp

squarks squarks Masse et section Masse et section

efficaceefficace

squarks squarks Masse et section Masse et section

efficaceefficace• Section efficace paires de squarks et/ou gluinosSection efficace paires de squarks et/ou gluinos

Dépend uniquement de leur masse.Dépend uniquement de leur masse.

mm00 = 100, 300, 500 = 100, 300, 500 GeVGeVtan tan = 5 = 5 < 0< 0AA00 = 0 = 0

Susygen Susygen (rouge)(rouge)Isajet Isajet (bleu)(bleu)

Section efficaceSection efficaceSquark-squark +Squark-squark +Squark-antisquarkSquark-antisquark

Sections efficacesSections efficacesSections efficacesSections efficaces

• Section efficace totaleSection efficace totale

> 0.1 pb> 0.1 pb

Pour mPour m1/21/2 < 230 GeV < 230 GeV

tan tan = 5 = 5 < 0< 0AA00 = 0 = 0


mSUGRA RPC: contraintes LEPmSUGRA RPC: contraintes LEPmSUGRA RPC: contraintes LEPmSUGRA RPC: contraintes LEP

1:1:YellowYellow: no Minimal SUGRA : no Minimal SUGRA solution: no EWSB or tachyonic solution: no EWSB or tachyonic particles; particles; 2:2:Light blueLight blue: regions inconsistent : regions inconsistent with the measurement of the with the measurement of the electroweak parameters at LEP1; electroweak parameters at LEP1; 3:3:Green:Green: regions excluded by regions excluded by chargino searches; chargino searches; 4:4:RedRed: regions excluded by : regions excluded by selectron or stau standard selectron or stau standard searches; searches; 5:5:Dark BlueDark Blue: regions excluded by : regions excluded by the search for hZ; the search for hZ; 6:Brown: regions excluded by the 6:Brown: regions excluded by the neutralino stau cascade searches. neutralino stau cascade searches. 7:7:MagentaMagenta: regions excluded by : regions excluded by the search for heavy stable the search for heavy stable charged particles applied to charged particles applied to staus. staus. • R-parité conservéeR-parité conservée

• mmtoptop = 175 GeV = 175 GeV


multiplicité des jetsmultiplicité des jetsmultiplicité des jetsmultiplicité des jets

Multiplicité Multiplicité des jetsdes jets

+ grande pour+ grande pour MC (pythia)MC (pythia)

Multiplicité Multiplicité des jetsdes jets

+ grande pour+ grande pour MC (pythia)MC (pythia)

pT du jet 1pT du jet 1

CDF.PRL (1996) 448multiplicité Jet for Zee events, pT>15

n JETS CDF Run I DATA MC

N(nj>=1) / N(nj>=0) 0.19 0.20 0.45

N(nj>=2) / N(nj>=1) 0.21 0.18 0.33

N(nj>=3) / N(nj>=2) 0.21 0.35

Problème MC?


B.d.F.B.d.F.


Studying events with high jet multiplicity :Studying events with high jet multiplicity :2 leptons + 3 jets, only 1 track match2 leptons + 3 jets, only 1 track match

Studying events with high jet multiplicity :Studying events with high jet multiplicity :2 leptons + 3 jets, only 1 track match2 leptons + 3 jets, only 1 track match


ppTT(cal) = 22.6(cal) = 22.6

ppTT(CFT) = (CFT) =

= 0.77= 0.77 = 4.17= 4.17


ppT T (cal) = (cal) = 22.022.0

= 2.40= 2.40

= 1.13= 1.13

chargecharge = 0= 0

ppT T (cal) = (cal) = 17.1 / 16.7 / 15.9 17.1 / 16.7 / 15.9

= -0.49 / -0.79 / 0.94= -0.49 / -0.79 / 0.94

= 3.57 / 0.73 / 1.12= 3.57 / 0.73 / 1.12

Mee = 60.3 ; Missing Et = 11.3Mee = 60.3 ; Missing Et = 11.3

Run 149344; event 7295723Run 149344; event 7295723Run 149344; event 7295723Run 149344; event 7295723

D Run 2 Preliminary

3 jets3 jets


Studying events with high jet multiplicity :Studying events with high jet multiplicity :2 opposite sign leptons + 2 jets, not in Z peak2 opposite sign leptons + 2 jets, not in Z peak

Studying events with high jet multiplicity :Studying events with high jet multiplicity :2 opposite sign leptons + 2 jets, not in Z peak2 opposite sign leptons + 2 jets, not in Z peak


ppTT(cal) = (cal) = 43.043.0

ppTT(CFT) = (CFT) = 22.222.2

= 0.57= 0.57 = 1.50= 1.50

chargecharge = +1= +1

ppT T (cal) = 21.0(cal) = 21.0

ppT T (CFT) = (CFT) = 19.819.8

= -0.23= -0.23

= 4.76= 4.76


ppT T (cal) = (cal) = 19.9 / 19.9 / 17.717.7

= -0.72 / -0.79= -0.72 / -0.79

= 1.29 / 5.85= 1.29 / 5.85

Mee = 64.9 GeV ; Mee = 64.9 GeV ; Missing Et = 37.4Missing Et = 37.4

Run 151911; event 27000396Run 151911; event 27000396Run 151911; event 27000396Run 151911; event 27000396

D Run 2 Preliminary

2 jets2 jets

Most probably :Most probably : Zee event Zee eventWith one electronWith one electronbadly measured, badly measured, producing producing overestimated Et miss.overestimated Et miss.


Contributions des fondsContributions des fondsContributions des fondsContributions des fonds


Luminosité Luminosité Luminosité Luminosité

• émittance transverse dans l’anneau d’accumulationémittance transverse dans l’anneau d’accumulation• interaction faisceau-faisceau dans le TeVatroninteraction faisceau-faisceau dans le TeVatron• vide au niveau de CDFvide au niveau de CDF• stabilité donc temps de vie des faisceauxstabilité donc temps de vie des faisceaux• durée du faisceau de proton de 150 GeV dans l’injecteurdurée du faisceau de proton de 150 GeV dans l’injecteur• pertes d’antiprotons lors de leur accélérationpertes d’antiprotons lors de leur accélération• pertes dans les transfertspertes dans les transferts

• « inefficacité » de D0 (Experiment to tape efficiency)« inefficacité » de D0 (Experiment to tape efficiency)~ 60 %~ 60 %

1/10/2002 Étude des événements di-leptons + 4 jets dans le run ii de lexpérience d0 à fermilab....

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