1. Úvod 2. současný pohled na strukturu hmoty 3. superhorké a superhusté stavy hmoty
DESCRIPTION
Mění se vlastnosti částic uvnitř velmi hustého a horkého prostředí? aneb jak studujeme vlastnosti silné interakce. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Mění se vlastnosti částic uvnitř velmi hustého a horkého prostředí? aneb
jak studujeme vlastnosti silné interakce
1. Úvod
2. Současný pohled na strukturu hmoty
3. Superhorké a superhusté stavy hmoty
3.1 Nejteplejší a nejhustší hmota v laboratoři 3.2 Stavová rovnice takové hmoty 3.3 Jak a jaké veličiny měříme? 3.4 Fázové přechody
4. Jak zkoumat vlastnosti částic v takovém prostředí 4.1 Jak získat horkou a hustou jadernou hmotu
4.2 Proč využívat vektorové mezony? 4.3 Jak zachytit di-leptonové páry? 4.4 Jak výsledky analyzovat?
4. Co se zatím zjistilo?
5. Závěr
Vladimír Wagner
Ústav jaderné fyziky AVČR, 250 68 Řež, E_mail: [email protected], WWW: hp.ujf.cas.cz/~wagner/
„No dobrá,“ řekla kočka a tentokrát se ztrácela pomalounku od konečku ocasu až po škleb; ten chvíli ještě potrval, když už ostatek zmizel. „Kočku bez šklebu, to už jsem viděla kolikrát,“ pomyslila si Alenka,“ale škleb bez kočky! Něco tak zvláštního jsem jakživ neviděla!“ Lewis Carroll: „Alenka v Kraji divů”
Budovaný urychlovač LHC
Proč: Studium hmoty existující ve vesmíru Pochopení fundamentálních vlastností silných interakcí a vakua
Dosažená teplota: ~ 180 MeV = 2,1×1012 K Dosažená hustota: ~ 4 ρ0 = 1018 kg/m3
Jak: Urychlovač – produkce husté a horké hmoty (možnost prokázal urychlovač BEVALAC) Experimentální zařízení – studium této hmoty
Výbuch supernovy SN 2006gyv představách malíře
SIS, RHIC a LHC jsou kuchyně pro vaření hadronové a kvark-gluonové polévky
80. léta – začátek studia horké a husté hadronové hmotyZačátek 21. století – studium kvark- gluonového plazmatu studium změn vlastností částic (hadronů) v takové hmotě
Jak získat nejhustší a nejteplejší hmotu v laboratoři
Složení hmoty
Hmota je složena z částic - mezi nimi působí interakce
Důležité nástroje pro popis mikrosvěta:
1) Speciální teorie relativity - rychlosti blízké rychlosti světla, kinetická energie srovnatelná s klidovou2) Kvantová fyzika - velmi malé hodnoty veličin kvantový a pravděpodobnostní charakter, Heisenbergův princip neurčitosti
Atomová fyzika, fyzikální chemie
Jaderná fyzika
Fyzika elementárních částic
Superstrunové teorie? (rozměr 10-35 m)?
Hustota vody 103 kg/m3 Hustota jádra ~1018 kg/m3RATOM/RJÁDRO ~ 105 → VATOM/VJÁDRO ~ 1015
Standardní modelHmota je tvořena částicemi (fermiony s=1/2), mezi kterými působí interakce, které jsou zprostředkovány výměnou částic (bosony s=celé číslo 0 1)
Tři druhy interakcí: 1) Silná - kvantová chromodynamika (působí pouze na kvarky a z nich složené hadrony –baryony a mezony)
2) Elektromagnetická - kvantová elektrodynamika 3) Slabá - elektroslabá teorie
+ antičástice
Gravitace stojí mimo standardní model – je velmi slabá a v mikrosvětě se neprojevuje
tvoří běžnou hmota za normálních podmínek
výměnný charakterinterakcí
baryony – tři kvarky
mezony – kvark a antikvark
elektrický náboj
barevný náboj
Hadronyinteragují silně
složeny z kvarků
Stavová rovnice – fáze jaderné hmoty
E/A = f(P) = f(ρ,T) „měkká“ jakopružná guma
vodaled
pára
plazma
„tvrdá“ jako ocelová koule
atomové jádro nitro neutro-
nových hvězd
jaderná srážka
počátek vesmíru
Jak měřit teplotu?
Jak měřit tlak?
1) Energetické spektrum vyzařovaných částic2) Poměr mezi produkcí různých izotopů nebo částic3) Spektra brzdných fotonů
Jak určit transformovanou kinetickou energii?
1) Určení počtu produkovaných částic.2) Ztracená kinetická energie v podélném směru3) Různá centralita srážky → různá velikost přeměněné energie
Velikost kolektivních toků jaderné hmoty
Jak určit hustotu?
Jak měřit rychlost rozpínání a rozměr?
1) Dopplerův posuv v energetických spektrech vyzařovaných částic2) Interferometrie identických částic
1) Určení rozměru a jeho změny v předchozím případě a znalost celkové hmotnosti a energie
Rozdělení nukleonů při srážce Kolektivní toky nukleonů
Fázový přechod jaderné kapaliny v hadronový plyn.
Fázové přechody jaderné hmoty a vody (H2O) a tvar příslušných potenciálů – jsou podobné, prvního druhu
Ohřívaná voda
Ohřívaná jaderná hmota
Nová forma jaderné hmoty - kvark-gluonové plazma
V normálním prostředí jsou barevné kvarky uvězněny v hadronech silnou interakcí zprostředkovanou gluony
Uvěznění a asymptotická volnost kvarků jsou základní vlastností kvantové chromodynamiky – teorie silných interakcí
David J. Gross, H. David Politzer a Frank Wilczek – Nobelova cena za fyziku 2004 právě za studium silné interakce a roli asymptotické volnosti
kvark-gluonové
plazma
Při vysoké hustotě energie, vysoké teplotě či hustotě – uvolnění kvarků z hadronů, velká hustota gluonů → kvark-gluonové plazma
Frank Wilczek
Srážky jader na urychlovačiET > 10 GeV/n
Velký třeskv čase kratším než 10 μs
Změny vlastností částic (hadronů) uvnitř horké a husté hmoty
M(hadronu) > M(kvarků)
M(atomu) < M(jádra)+M(elektronů)
Proč 64 kg a ne <1.4 kg?
mu = 1 - 5 MeV md = 3 - 9 MeV
Hmotnosti volných kvarků (tzv. proudové hmotnosti) u a d mají původ v Higgsově mechanismu a jsou poměrně nízké:
mp = 938 MeV mn = 940 MeV
p = uud n = udd
Nukleony jsou mnohem komplikovanější mnohočásticový systém tzv. konstituentních kvarků a vakua z kvark-antikvarkových párů a gluonů vázaný silnou interakcí
Hmotnost hadronů dána vlastnostmi silné interakce a symetriemi (jejich narušeními) s ní spojených – chirální symetrie
vazebná energie
M(jádra) < M(protonů)+M(neutronů)
Platí:
Ale:
Mění se s hustotou energie v prostředí a intenzitou interakce
(studujeme hadronovou hmotu)D
otýk
áme
se
pů
vod
u h
mot
nos
ti
Největší současný urychlovač těžkých jader - RHIC
Jak získat hustou a horkou hmotu?
Srážky při relativistických energiích
E = 1.5 GeV/nukleonE = 10.6 GeV/nukleon
Simulace frankfurtské skupiny WWW stránky H. Webera
(energie na nukleon blízká nebo několikrát větší než jeho klidové energii)
Protony - červenéNeutrony - bíléExcitované nukleony - modréMezony - zelené
Simulace hydrodynamického modeluUrQMD
Srážky při ultrarelativistických energiích
E = 5000 GeV/nukleonE = 200 GeV/nukleon
Simulace frankfurtské skupiny WWW stránky H. Webera
(energie na nukleon větší než 100 GeV vysoce převyšuje jeho klidovou energii)
Protony - červenéNeutrony - bíléExcitované nukleony - modréMezony - zelené
Simulace hydrodynamického modeluUrQMD
Cesta vzniklých částic a jejich zachycení detektory experimentu Phenix
Srážka jader zlata z pohledu experimetu Phenix
Vyznačeny dráhy detekovaných částic
Doba existence horké a husté jaderné hmoty: ~ 10-22sCesta vzniklých částic k detektorům : ~ 10 ns = 10-9 s
Vektorové mezony a jejich vlastnosti
Detekce e+e- párů
určení invariantní hmotnosti vektorového mezonu
mezon Dominantní P(e+e-) m [MeV] Γ [MeV] τc [fm=10-15m] rozpad ρ0 ππ 4,5.10-5 770 MeV 149,2 1,3 ω π+π-π0 6,9.10-5 782 MeV 8,49 23,4 Φ K+K- 2,9.10-5 1019 MeV 4,26 46,3
Detekce rozpadu na pár elektron a pozitron → nepoznamenaná informace o vlastnostech částic
Spin vektorových mezonů je 1, skalárních pak je 0
Změna hmotnosti i doby života
c
c
s23100,3fm/c1
c
fmMeV
c
c
3,197
průměr jader: od 2 fm do 16 fm
Spektrometr High AcceptanceDi-lEpton Spectrometer
svazek
Mezinárodní experimentální zařízení pracující na urychlovači SIS v GSI Darmstadt
Cíl: Studium vlastností vektorový mezonů uvnitř jaderného media
Nutno splnit: 1) Efektivní identifikace elektronů a pozitronů na pozadí obrovského množství hadronů 2) Co nejefektivnější výběr případu vhodných případů už během nabírání dat 3) Co nejpřesnější určení hybnosti zaznamenaných částic (určení invariantní hmotnosti)
Rozložený spektrometr HADES
Srdce spektrometr – Čerenkovův detektor
Plyn C4F10
Reaguje jen na částice, které se pohybují rychlostí větší než rychlost světla v daném prostředí
Závisí na indexu lomu prostředín
1cos
Hraniční rychlost: βmin = 1/n
Elektron me=0,511 MeV/c2 → lehce dosáhne potřebné rychlosti
Mezony více než 200 krát těžší
Jak určit hybnost částic? – magnet a mnohodrátové driftové komory
Supravodivý magnetB ~ 0,9 T
heliové teploty
Změní směr pohybu nabitých částic
Relativistické rychlosti →nutnost velké intenzity pole
z dráhy určíme hybnost
Čtyři vrstvy komor, dvě před magnetem a dvě za magnetem
Mnohodrátová komora – několik vrstev drátů v různém směru. Určení místa z polohy a doby driftu náboje
Přesnost v řádu desítek μm
Komory před magnetem
Komory za magnetem
Jak sbírat jen užitečné případy – TOF stěna ze scintilátorů
Scintilační detektory – velmi dobré časové rozlišení ~130 ps
1) Určení rychlosti z doby letu2) Určení polohy z polohy tyče a rozdílu času
v levém a pravém fotonásobiči3) Určení náboje z ionizačních ztrát – jak
velký byl signál ve scintilátoru
Možnost vytvářet rychlý trigr – počet částic (čím větší tím centrálnější srážka)
Pomoc při identifikaci – TOF a detektor spršek
d p
Výběr částic s rychlostí světla pomocí TOF
Detektor spršek: pozitrony a elektrony produkují v olovu elektromagnetické spršky
Odlišení leptonů od hadronů
e+
e-
Čerenkov drátové komory a magnet TOF a sprškový detektor
Nutnost plného pochopení produkce a rozpadu standardních, dobře známých částic
Pozorování počtu produkovaných mezonů π v závislosti na hybnosti (vyjádřená v ekvivalentních kinematických veličinách)
Možnost určit teplotu zdrojů, které je produkují
Musí souhlasit s výsledky předchozích experimentů !
Souhlasí
Stejně tak musí souhlasit produkce nukleonů, jejich multiplicity, úhlová rozdělení
Testy v experimentu se srážkami p + p při energii 2,2 GeV
ee
R0
REXP = 15,3 ±1,8 RSIM = 15,6 ± 0,9
Hlavní úkol: otestovat přesnost určení efektivity detekce dileptonových párů
Terč kapalný H2 Svazek: 107 p/s
Hadronové a dileptonové kanály rozpadu mezonů π0 a η jsou velice dobře známy
Další zdroje di-leptonů – komplikované pozadí
Zdroje párů e+e-:
Kombinatorické pozadí – kombinace elektronu a pozitronu s různých zdrojů velmi důležité jeho popsání
π+π- anihilace
Δ – Dalitzův rozpad
brzdné zářenírozpad mezonu η
M(e+e-) [GeV/c2]
Au+Au1 GeV/n
kombinato-rické pozadí
η → e+e-
pn
10-10
10-8
10-6
0.4 0.8 1.2
φ→e+e-
ρ→ e+e-
ω→e+e-
Dileptonový „koktejl“
Důležité hybnostní rozlišení
Vytváří se tzv. dileptonový koktejl
pn
++
K
p
e+
e-
e+
e-
kombinatoricképozadí
koktejl
Předpověď- rozpad částic ve vakuuA – jen částice rozpadající se uvnitř horké a husté hmotyB – i částice rozpadající se vně horké a husté hmoty
HADESCERES – SPS CERN
a) Dileptonový koktejl – experiment body s chybami
b) Poměr experiment ku koktejl A
HADES: právě probíhající experiment
Detekce a dileptonových
rozpadů
Částice detekované v HADESU současně s detekcí
protonu v přední stěně
(nový detektorový systém HADESu)
Velmi předběžné
Produkce mezonů ω ve srážkách p + p a d + p
Závěr
• Srážky těžkých jader - možnost studia i velmi horké a husté hmoty vyskytující se jinak jen ve vesmíru
• Hlavním úkolem je pochopení vlastností systému interagujícího silnou interakcí a silné interakce samotné.
• Podrobné studium vlastností hadronů uvnitř horké a husté hmoty pomocí dileptonových párů – ideální objekty jsou vektorové mezony ρ, ω a Φ
• Spektrometr HADES – ideální přístroj pro takové studium
• Pozorovaná data ukazují náznaky změn hmotnosti vektorových mezonů
• Po dokončení výstavby začal spektrometr nabírat fyzikální data, důležitý je přechod k těžším systémům a provedení systematického studia srážek různých systémů za různých energiích
• Účast českých fyziků z ÚJF AVČR, příležitost i pro studenty