z.elekes et al
DESCRIPTION
Spectroscopic Study of Neutron Shell Closures via Nucleon Transfer in the Near-Dripline Nucleus 23 O. Phys. Rev. Lett. 98, 102502 (2007). Z.Elekes et al. 概要. ● 22 O(d,p) 23 O 22 O + n 反応を使って 23 O の neutron single particle energy を 測った。 - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Spectroscopic Study of Neutron Shell Closures via Nucleon Transfer
in the Near-Dripline Nucleus 23O
Z.Elekes et al.
Phys. Rev. Lett. 98, 102502 (2007)
概要●22O(d,p)23O 22O + n 反応を使って 23O の neutron single particle energy を 測った。
●4.0MeV (d3/2) と 5.3MeV (pf shell の state) の共鳴状態が見つかった。
●s1/2 と d3/2 state のエネルギー差 4.0MeV は N=16 の shell gap に対応する。
●1.3MeV は N=20 の shell gap に対応し Z=8 では魔法数が消滅している。
24Oにおける魔法数 N=20の消滅魔法数 N=16の出現
(理論)
p
sd
pf
陽子
p
sd
pf
中性子
2
68
14
2
68
1416
0s1/2
0p3/2
0p1/2
0d5/2
30Si
1s1/2
0d3/21620
0s1/2
0p3/2
0p1/2
0d5/21s1/2
20 0d3/2
~4MeV
29Al
~6MeV
24O
T.Otsuka et al.,Phys. Rev.Lett. 87, 082502 (2001)
Z=8、 N=14 22O の二重閉殻構造ガンマ線インビーム分光法
22O22O*γ線
18O と 20O の場合の約2倍に相当
Invariant Mass Method (不変質量法)
2nO
2nOO*
)PP()EE(M 222223
)MM(ME nOO*rel 2223
nrelex SEE
3/2+
1/2+22O + n2.7MeV
23O
Level 図
Erel
22O
n
22OD
p
22On
23O*
reaction22O(d,p)23O 22O + n
Pn
P22O
Sn
Setup
二次ビーム : 22O ● purity 40% ● 34MeV/nucleon
● 600cps
入射核破砕片分離装置RIPS (RIKEN Projectile fragment Separator)
一次ビーム : 40Ar 94MeV/nucleon
60nA
一次ターゲット : 9Be 3mm
Setup
CD2:30mg/cm2
5mm
2
22
AE
ZE
8Z
O 同位体を識別
The excitation energy spectrum of 23O
Two peaks 4.00(2) MeV and 5.30(4) MeVResolution ~200 keV(FWHM)Total angle-integrated cross section σ(4.0 MeV)=0.84 ±0.17 mb σ(5.3 MeV)=0.33 ±0.10 mb
Gate of neutron light outputs (A) > 10 MeVee 23 ns < TOF < 48 ns (13 MeV < E < 53 MeV)
運動量移行 pn
outn
out
OO*nin
OPPPPP 222322
散乱角度22O(d,p)23O 反応により中性子が 22O に持ち込んだ運動量 Pn がわかる。
/Pbl nn (半古典的)
23O の第一励起状態の軌道角運動量 L
reaction22O(d,p)23O 22O + n
Angular distribution for the 4 MeV inelastic channel
DWBA calculation with the code DWUCK Optical potential Entrance channel : 16O + d Exit channel : 17O + p
● D-wave● spectroscopic factor Sexp(4MeV) = 0.5 ± 0.1
Excited states of 23O
N=16 shell gap
~7MeVSmall spectroscopic
ほとんど励起されないはず but実験からは比較的大きい全断面積σ(5.3 MeV)=0.33 ±0.10 mb
MCSM 計算だと‥ σ(p3/2) ~ 0.5mb Sexp(5.3MeV) ~ 1.0 σ(f7/2) ~ 20mb Sexp(5.3MeV) ~ 0.02
USD05 計算だと‥
5.3MeV は pf shell の state p3/2 Sexp(5.3MeV) ~ 1.0 f7/2 Sexp(5.3MeV) ~ 0.02
N=20 shell gap
結論● 不変質量法と (d,p) 反応を用いて 23O の single particle energy を調べた。●4.0MeV と 5.3MeV の二つの非束縛状態を見つけた。●shell model 計算と比較すると、 4.0MeV の非束縛状態は中性子の d2/3 state であり、 N=16 の魔法数を作り出すことを示している。 この結果は、束縛される酸素同位体が A=24 までであることを説明 できる(フッ素は少なくとも A=29 まで束縛される)。●6.0MeV の非束縛状態は fp shell の state に対応し、 sd shell と fp shell の shell gap が 1.3MeV と小さくなり、 Z=8 では N=20 の魔法数が消滅する という直接的な証拠になった。
22O
中性子 d5/2 hole state は (d,p) 反応ではほとんど populate されない。
fp
22O
d5/2
s1/2
d3/2
中性子
23O
fp
22O
d5/2
s1/2
d3/2
中性子
23O