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Studio e sviluppo di algoritmi per la selezione
del canale H bb a CDF II
Stefano Camarda
Relatore: Dr. Donatella Lucchesi
CoRelatore: Dr. Silvia Amerio
18 ottobre 2007
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2
Il Bosone di Higgs nel Modello Standard
Simmetria di gauge elettrodebole
SU 3SU 2L⊗U 1Y di colore
Simmetria di gauge forte
Non e` possibile inserire i termini di massa senza violare la simmetria di gauge
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3
Il Bosone di Higgs nel Modello Standard
Simmetria di gauge elettrodebole
SU 3SU 2L⊗U 1Y di colore
Simmetria di gauge forte
Non e` possibile inserire i termini di massa senza violare la simmetria di gauge
H
Termini di massa
Campo scalare Bosone di Higgs
Rottura spontanea di simmetria:● potenziale a fondo di bottiglia● valore di aspettazione nel vuoto
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4
Il Bosone di Higgs nel Modello Standard
Simmetria di gauge elettrodebole
SU 3SU 2L⊗U 1Y di colore
Simmetria di gauge forte
Non e` possibile inserire i termini di massa senza violare la simmetria di gauge
Campo scalare Bosone di Higgs
Rottura spontanea di simmetria:● potenziale a fondo di bottiglia● valore di aspettazione nel vuoto
H
Termini di massa
● Particella scalare (spin 0)
● Interpretazione della massa
● Non ancora osservata
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5
Limiti di massa del bosone di Higgs
● Limiti di coerenza della teoria
● Ricerca diretta al collider e+e LEPM
H > 114.4 GeV/c2 95% CL
● Fit globale dei parametri del Modello StandardM
H = 76 GeV/c2
MH < 144 GeV/c2 95% CL
+3324
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6
Limiti di massa del bosone di Higgs
● Limiti di coerenza della teoria
● Ricerca diretta al collider e+e LEPM
H > 114.4 GeV/c2 95% CL
● Fit globale dei parametri del Modello StandardM
H = 76 GeV/c2
MH < 144 GeV/c2 95% CL
+3324
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7
Limiti di massa del bosone di Higgs
MLimit
= 144 GeV● Limiti di coerenza della teoria
● Ricerca diretta al collider e+e LEPM
H > 114.4 GeV/c2 95% CL
● Fit globale dei parametri del Modello StandardM
H = 76 GeV/c2
MH < 144 GeV/c2 95% CL
+3324
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8
Limiti di massa del bosone di Higgs
● Limiti di coerenza della teoria
● Ricerca diretta al collider e+e LEPM
H > 114.4 GeV/c2 95% CL
● Fit globale dei parametri del Modello StandardM
H = 76 GeV/c2
MH < 144 GeV/c2 95% CL
+3324
MLimit
= 144 GeV
114.4 < MH < 182 Gev/c2
95% CL
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9
Collider pp Tevatron e Rivelatore CDF II
● Energia nel centro di massa: 1.96 TeV
● Luminosità massima: 3.2 x 1032 cm2 s1
● Intervallo di collisione: 396 ns
Collider Detector at Fermilab
Circonferenza 6.3 Km
● Scoperta del top (1994)● Oscillazione B
S
● Misure di precisione Mt e M
W
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10
Rivelatore CDF IIy
x
● Sistema di tracciatura
– Rivelatore al silicio SVX
– Camere a deriva COT
● Magneti superconduttori
– Campo magnetico 1.5 T
● Sistema calorimetrico
– Calorimetri elettromagnetici
– Calorimetri adronici
● Rivelatori di muoni
– Camere a fili
– Scintillatori
z
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11
y
x
● Sistema di tracciatura
– Rivelatore al silicio SVX
– Camere a deriva COT
● Magneti superconduttori
– Campo magnetico 1.5 T
● Sistema calorimetrico
– Calorimetri elettromagnetici
– Calorimetri adronici
● Rivelatori di muoni
– Camere a fili
– Scintillatori
Rivelatore CDF II
z
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z
y
x
Rivelatore CDF II
● Sistema di tracciatura
– Rivelatore al silicio SVX
– Camere a deriva COT
● Magneti superconduttori
– Campo magnetico 1.5 T
● Sistema calorimetrico
– Calorimetri elettromagnetici
– Calorimetri adronici
● Rivelatori di muoni
– Camere a fili
– Scintillatori
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z
y
x
Rivelatore CDF II
● Sistema di tracciatura
– Rivelatore al silicio SVX
– Camere a deriva COT
● Magneti superconduttori
– Campo magnetico 1.5 T
● Sistema calorimetrico
– Calorimetri elettromagnetici
– Calorimetri adronici
● Rivelatori di muoni
– Camere a fili
– Scintillatori
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Ricerca del bosone di Higgs a CDF II
MHiggs
≤ 135 GeV/c2
Decadimento dominante in bb
MHiggs
≥ 135 GeV/c2
Decadimento dominante in WW
Finora analizzati canali di Higgs con produzione associata di bosoni vettori W, Z
Canali meno probabili ma piu` facilmente identificabili
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Ricerca del bosone di Higgs a CDF II
MHiggs
≤ 135 GeV Decadimento dominante in bb
MHiggs
≥ 135 GeV Decadimento dominante in WW
Finora analizzati canali di Higgs con produzione associata di bosoni vettori W, Z
Canali meno probabili ma piu` facilmente identificabili
Canale di analisi proposto: H bb inclusivo
Difficile distinzione del segnale dal fondoSensibile nella regione M
H ≤ 135 GeV/c2
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16
Selezione del campione
Vita media: ~ 1 psLunghezza di decadimento: L ~ 1 mmVertice secondario
adroni B
Selezioni di TriggerDue jet con almeno una traccia con parametro di impatto > 120 m per ogni jet
Selezioni offlineIdentificazione di due bjet tramite la ricostruzione di un vertice secondario
Jet
Vertice secondario
Parametro di impatto
Vertice primario
Selezione di eventi con due bjet ad alta Energia trasversa nello stato finale
{
Un jet e` un insieme di particelle generate nel processo di adronizzazione il cui asse coincide con la direzione del partone originario
Numero di eventi nel campione selezionato
NB ~ 532˙000
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Eventi di segnale attesi
Eventi attesi NS = L
NS ~ 25 eventi
Luminosita` integrata del campione
Sezione d'urto del processo gg Hbb:
Efficienza di trigger e selezioni offline valutata tramite simulazione Monte Carlo
Significanza statistica del campione selezionato: N S/N B~1/29
= 0.68 pb
= 3.17%
L = 1.15 fb1}
MH = 120 GeV/c2
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Composizione del campione di dati
Massa invariante del vertice secondario
Tipologie di jet presenti nel campione selezionato
● Quark b● Quark c● Quark leggeri (u, d, s) e gluoni
Identificazione
Distribuzioni Monte Carlo utilizzate per eseguire un fit sul campione di dati selezionato
Jet
Vertice secondario
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Composizione del campione di datiRisultati
Frazione di coppie bb
Fit di massima verosimiglianza
Fit alle frazioni: le distribuzioni Monte Carlo sono variate entro gli errori statistici
2/ n.d.f. = 49 /47
0.90±0.02
Risultati del fit di composizione del fondo
N. Jet
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Studio del segnale per la ricerca di variabili discriminanti
Simulazioni Monte Carlosegnale: H bb (M
H = 120 GeV/c2)
fondo: produzione diretta di coppie bb
Analisi delle variabili discriminanti
Ottenere la miglior distinzione del segnale dal fondo prevalente
Il fondo prevalente e` costituito da coppie bb
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Studio del segnale per la ricerca di variabili discriminanti
Risonanza nello spettro di massa invariante
Irraggiamento nel piano trasverso alla direzione di collisione
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22
Studio del segnale per la ricerca di variabili discriminanti
Processi radiativi Particella scalare a spin nullo: decadimento isotropo
cos(
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Selezione mediante reti neurali
Algoritmi di classificazione sviluppati nell'ambito dell'intelligenza artificiale
Rigorosa descrizione matematica:● Approssimazione di funzioni continue ● ipersuperficie di classificazione nello
spazio delle variabili
Reti Neurali Artificiali
output della rete neurale 0 eventi di fondo1 eventi segnale
probabilita` che l'evento sia segnale
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24
Risultati
Selezione su variabili poco correlate alla massa invariante
Strategia I
Succesiva analisi:Fit sullo spettro di massa invariante
Output di rete neurale
1/21Significanza massima nella regione di massa invariante 90130 Gev/c2
Selezione su tutte le variabili Strategia II
Output di rete neurale
Significanza massima al variare di un taglio sull'output della rete neurale 1/20
Succesiva analisi:Fit sulla distribuzione dell'output della rete neurale
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Prospettive
Ulteriori miglioramenti previsti:
● Identificazione piu` raffinata dei bjet
● Aumento dell'accettanza nella ricostruzione dei bjet
● Miglioramento della risoluzione dell'energia dei jet e quindi dello spettro di massa invariante
● Nuovi trigger per la ricerca del canale H bb
Risultati incoraggianti
Successiva analisi con procedura di fit
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Conclusioni
L'analisi del canale proposto in questa tesi puo` contribuire significativamente alla ricerca dell'Higgs all'esperimento CDF II nella regione a bassa massa
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Backup
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28
W+ W Z
Il Bosone di Higgs nel Modello Standard
Simmetria di gauge elettrodebole
SU 3SU 2L⊗U 1Y di colore
Simmetria di gauge forte
4 Bosoni di gauge 8 Bosoni di gauge
Ga gluoni
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29
e e
W+ W Z
Il Bosone di Higgs nel Modello Standard
Simmetria di gauge elettrodebole
SU 3SU 2L⊗U 1Y di colore
Simmetria di gauge forte
8 Bosoni di gauge
6 quark
Ga gluoni
u (up) c (charm) t (top)(d (down) s (strange) b (bottom)
6 leptoni
i D
i D
Non e` possibile inserire i termini di massa senza violare la simmetria di gauge
Interazione elettrodebole Interazione Forte
4 Bosoni di gauge
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30
e e
W+ W Z
Il Bosone di Higgs nel Modello Standard
Simmetria di gauge elettrodebole
SU 3SU 2L⊗U 1Y di colore
Simmetria di gauge forte
8 Bosoni di gauge
6 quark
Ga gluoni
u (up) c (charm) t (top)(d (down) s (strange) b (bottom)
6 leptoni
Campo scalare Bosone di Higgs
Rottura spontanea di simmetria:● potenziale a sombrero● valore di aspettazione nel vuoto
H
Termini di massa
4 Bosoni di gauge
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31
e e
W+ W Z
Il Bosone di Higgs nel Modello Standard
Simmetria di gauge elettrodebole
SU 3SU 2L⊗U 1Y di colore
Simmetria di gauge forte
8 Bosoni di gauge
6 quark
Ga gluoni
u (up) c (charm) t (top)(d (down) s (strange) b (bottom)
6 leptoni
Campo scalare Bosone di Higgs
Rottura spontanea di simmetria:● potenziale a sombrero● valore di aspettazione nel vuoto
H
4 Bosoni di gauge
● Particella scalare (spin 0)
● Interpretazione della massa
● Non ancora osservata
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32
● Limiti teorici di coerenza della teoria:130 < M
H < 180 GeV/c2
Limiti di massa del bosone di Higgs
Unitarieta` della matrice di scattering e stabilita` del vuoto alla scala di grande unificazione ~1016
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33
Limite sulla sezione d'urto dell'Higgs al Tevatron
MHiggs
< 135 GeV Decadimento principale in bbProduzione associata a bosoni vettori
WH l bbZH bbZH l l− bb
MHiggs
> 135 GeV Decadimento principale in WW
H W W− l l− Nuovo canale di analisi: H bb inclusivo
Sensibile nella regione MH ≤ 135 GeV/c2
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34
Trigger e ricostruzione offline per il canale H bb
Selezione di eventi arrichiti in coppie di jet da quark b ad alto momento trasverso
Caratteristica distintivaAlta vita media: ~ 1 ps
Lunghezza di decadimento per jet di impulso P ~ 30 GeV:L = = P/m ~ 1 mm
Mesoni B
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35
Trigger e ricostruzione offline per il canale H bb
Selezione di eventi arrichiti in coppie di jet da quark b ad alto momento trasverso
Trigger High_Pt_Bjet
Selezioni Calorimetriche:● 2 jet di Energia trasversa E
T> 15 GeV
Sistema di tracciatura:● Per ogni Jet, una traccia con
parametro di impatto d0>120 m {
Ricostruzione di un vertice secondario all'interno del jet
VerticePrimario
VerticeSecondario
Lunghezza di decadimento
Parametro di impattoSelezioni offline{
Ricostruzione di due jet di ET > 28 GeV
Identificazione di due bjet
Mesoni B ~ 1 psL ~ 1 mm
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36
Segnale atteso e fondo osservato
Segnale Ipotesi di fondo prevalente
b
b
bb decay Creazione diretta di coppie bb:
g g b b q q bb ~ 6 nb
Stima dell'efficienza di trigger e selezioni tramite simulazione Monte Carlo:
3.17%
Luminosita` integrata:L = 1.15 fb1
(gg H bb) = 0.68 pb
NS ~ 25 eventi
Eventi attesiN
S = L
Fondo Osservato:N
B ~ 532˙000
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37
Composizione del campione di dati
Composizione dei singoli jet
non correlazione tra I due jet di un evento:Coppie di bb nei dati ~ 0.952 = 90%
Il fondo e` composto in prevalenza di coppie bb
Fit di massima verosimiglianza con distribuzioni di dati e Monte Carlo
Fit alle frazioni – statistica finita
Termini aggiuntivi nella funzione di Likelyhood
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Selezione del campione
Vita media: ~ 1 psLunghezza di decadimento: L ~ 1 mmadroni B
Selezioni di Trigger● Due jet ● Una traccia con parametro di
impatto > 120 m per ogni jet
Selezioni offlineIdentificazione di due bjet tramite la ricostruzione di un vertice secondario
Jet
Vertice secondario
Parametro di impatto
Vertice primario
Sistema calorimetrico Ricostruzione di jet adronici
Sistema di tracciatura Ricostruzione di traiettorie di particelle
Selezione di eventi con due quark b ad alta Energia trasversa nello stato finale
{
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Significanze