operasi adiabatik
DESCRIPTION
permasTRANSCRIPT
OPERASI ADIABATIK
Operasi ini biasanya dilakukan di beberapa jenis packed tower, sering dengan aliran
berlawanan arah dari gas dan liquid. Persamaan umum akan dikembakan dahulu, untuk
meneliti operasi yang spesifik.
Hubungan Dasar
Mengacu pada Gambar 7.9, yang menampilkan sebuah menara dari unit luas penampang.
Sebuah neracca massa untuk komponen A diatas bagian paling bawah dari tower
(envelope I) adalah
Demikian pula, sebuah neraca entalpi adalah
Persamaan ini dapat dipalikasikan untuk seluruh tower dengan menempatkan subskrip 2
di istilah yang tidak bernomor.
Persamaan laju cukup kompleks dan akan dikembangkan dengan cara Olander.
Mengacu pada gambar 7.10, dimana merupakan bagian dari tower tinggi diferensial dZ
dan menunjukan liquid dan gas mengalir berdampingan, dipisahkan oleh gas-liquid
antarmuka (interface). Perubahan temperatur, kelembaban, dll, adalahh diferensila diatas
bagian ini.
Permukaan antarmuka dari bagian ini adalah dS. Jika permukaan antarmuka spesidik
per packed volume adalah α (tidak sama dengan packing surface αp). sejak volume
packing per unit luas penampang adalah dZ, maka dS = a dZ. Jika packing yang tidak
lengkap dibasahi dengan liquid, permukaan dari perpindahan massa αM, dimana antarmuka
liquid –gas akan lebih kecil daripada itu untuk perpindahan panas αH, karena perpindahan
panas juga dapat terjadi diantara packing dan fluida. Catat bahwa αM berhubungan dengan
αV di Chapter 6. Laju perpindahan kemudian adalah;
Massa, sebagai laju masa per luas penampang area tower :
Panas sensible, sebagai laju energi per luas permukaan area tower:
Gas:
Liquid:
adalah tekanan uap dari A di temperatur antarmuka , dan adalah tekanan
parsial di sejumlah gas (bulk). Di persamaan (7.33), radiasi diabaikan dan koefisien ,
diamna menyumbangkan efek perpindahan massa di perpindahan panas, diganti koefisien
konveksi biasa (lihat chapter 3). Persamaan laju ditulis seolah-olah perpindahan di arah
gas ke interface ke liquid, tetapi mereka dapat diterapkan langsung untuk semua situasi,
tanda yang benar untuk fluks akan dikembangkan secara otomatis
Sekaran kita membutuhkan rangkaian neraca entalpi berdasarkan sketsa envelopes di
gambar 7.10.
Envelope I:
Laju entalpi masuk =
Laju entalpi keluar =
[ ]
Istilah kedua adalah entalpu untuk uap yang dipindahkan [ingat bahwa dan
mempunyai tanda berlawanan di Persamaan (7.32)
Laju masuk – laju keluar = laju perpindahan panas
[ ]
Jika diperoleh dari diferensial dari persamaan (7.13) disubtitusi, maka diringkas
menjadi
Envelope II:
Laju entalpi mauk =
Disini istilah kedua adalah entalpi dari perpindahan material, sekarang liquid.
Laju entalpi keluar =
Laju keluar = laju masuk + laju perpindahan panas
Jika persamaan (7.30) di subtitusikan dan orde kedua diferensial diabaikan, ini
akan menjadi
Envvelope III:
Laju entalpi masuk =
Laju entail keluar =
Laju entalpi masuk = laju entalpi keluar (operasi adiabatic)
Subtitusi persamaan (7.30) dan persamaan diferensial (7.13) untuk dilakukan, dan
istilah diabaikan, menjadi
[ ]
Sekarang ini akan diaplikasikan di operasi adiabatic.
Pendingin Air dengan Udara
Air dihangatkan dengan melewati penukar panas, kondesnser, dan sejenisnya, didinginkan
dengan mengkontakkan dengan udara atmosfer untuk digunakan kembali. Kalor laten
water sangat besar sehingga hanya sejumlah kecil evaporasi memporduksi efek
pendinginan yang besar. Karena laju perpindahan massa biasanya kecil, tingkat suhu secara
umum cukup rendah, dan hubungan Lewis berlaku cukup baik untuk sistem udara-air.
Hubungan dari bagian sebelumnya dapat diringkas dengan baik dengan membuat
pendekatan yang masuk akal
Demikian, jika istilah panas sensible di persamaan (7.41) diabaikan dibandingkan
dengan panas laten, kita memiliki
Disini istilah terakhir di kanan mengabaikan Y’ dimana muncul di definisi CS. Integrasi,
pada asumsi selanjutnya bahwa L’ pada dasarnya konstat (sedikit evaporasi), memberikan
Neraca entalpi ini dapat ditampilkan secara grafik dengan memplot entalpi gas H’ terhadap
seperti pada gambar 7.11. Garis ON pada grafik menunjukan persamaan (7.43) dan
melewati titik yang menunjukan kondisi terminal dari kedua fluida. Sejauh
lebih
kecil dibandingingkan L’, bentuk garis lurus dan kemiringan . Kurva
kesetimbangan di gambar diplot untuk kondisi gas di antarmuka gas-liquid, yaitu entalpi
dari saturated gas di setiap temperatur.
JIka laju pperpindahan massa kevil, seperti biasanya, persamaan (7.32) dapat dituis
dan persamaan (7.37) menjadi
Ketika panas sensible dari perpindahan uap diabaikan, persamaan (7.39) menjadi
Subtitusi persamaan (7.33) dan 7.45) ke persamaan (7.42) memberikan
Jika
, maka ini menjadi
Untuk kasus special dimana r = 1, istilah dalam kurung adalah entalpi gas. Pembatasan
bahwa r=1 membutuhkan Le = 1 (udara-air), dan (huruf ini akan benar
hanya pengisian menyeluruh irigasi tower, meskipun untuk kontak udara-air, nilai r
setinggi 2, telah diamati dengan laju liquid rendah. Dengan pemahaman ini, persamaan
(7,48) adalah
dimana ditandai disana bawha koefisien transfer massa digunakan dengan gaya dorong
entalpi. Menggabungkan persamaan (7.42),(7.46),(7.49) kemudian memberikan
Pada posisi di alat yang sesuai untuk titik U di garis operasi (gambar 7.11), titik T
menunjukan kondisi antarmuka dan jarak TR gaya dorong entalpi di dalam fasa
gas. Dengan membuat konstuksi seperti segitiga RTU di beberapa tempat sepanjang garis
operasi, sesuai dengan nilai dan dapat diperoleh. Persamaan (7.50) kemudian
memberikan asumsi adalah konstan.
Intergral tersebut dapat dievaluasi secara grafik dan tinggi packed Z terhitung. Integral
entalpi dari persaman (7.51) terkadang memberikan penafsiran lain, maka
Dimana bagian tengah dari persamaan ini adalah jumlah rata-rata gaya dorong dibagai ke
perubahan entalpi. Ini adlah ukuran kesulitan dari perpindahan entalpi, disebut, nomor
unit perpindahan entalpi gas . Akibatnya
dimana tinggi dari unit perpindahan entalpi gas . lebih sering disukai
daripada sebagai ukuran dari kinerja packing sejak ini kurang bergantung terhadap laju
alir dan mempunyai dimensi panjang yang simple.