modelación física y matemática de la fluido-dinámica en el ct
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7/26/2019 Modelación Física y Matemática de La Fluido-dinámica en El Ct
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CONAMET/SAM-2006
MODELACIÓN FÍSICA Y MATEMÁTICA DE LA FLUIDO-DINÁMICA EN ELCONVERTIDOR TENIENTE
M. Rosales1, C. León
1, A. Moyano
2, A. Valencia
3, R. Paredes
1, R. Fuentes
1.
1 IM2 S.A. filial Codelco-Chile
2 FCN, Codelco-Chile3 Universidad de Chile, Fac. de Ciencias Físicas y Matemáticas
e-mail: [email protected]
lectrometalurgia
RESUMEN
Mediante la modelación física y matemática se estudió el comportamiento del oleaje tridimensional y el
movimiento de los gases dentro de un Convertidor Teniente. El modelo matemático considera las fases
gaseosa, metal blanco y escoria e incorpora el modelo k-e para la descripción de la turbulencia. El
modelo físico considera una maqueta de acrílico a escala 1:5, la cual fue llenada con agua y aceite de
comer para simular el movimiento de la escoria. Se estableció, una altura de 1750 mm como base para las
simulaciones tanto experimentales como matemáticas.
Para un flujo de soplado de 1300 Nm3/min y un número de Froude Fr= 10.6, el nivel total de baño debe
ser superior a los 1600 mm, para mantener un modo de oleaje favorable y evitar así el desgaste prematuro
del revestimiento refractario. No se observa splashing de importancia y el hump, producto del aire que
emerge desde las toberas, es moderado. Los ensayos con dos fases, tanto matemáticos y físicos,
demostraron que la fase liviana (escoria) tiende a desplazarse principalmente hacia la zona de
decantación. El espesor de la fase liviana en el estado de reposo fue de 40 mm, alcanzando los 114.75
mm cuando el baño se encuentra en movimiento. Se tiene que la amplitud del oleaje en distintos puntos
del CT oscila entre los 52 y 88 mm aproximadamente. Por su parte, las frecuencias oscilan entre los 1.2 y
1.4 Hz.
Tanto el modelo físico como el modelo matemático permiten concluir que desde el punto de vista fluido-
dinámico, el Convertidor Teniente es capaz de fundir tasas de concentrado seco que superan ampliamentelas 3000 TPD. Ambos modelos también son capaces de predecir la fluido-dinámica de la escoria y su
distribución espacial a lo largo del Convertidor, como también el splashing generado en la zona de
toberas.
Palabras Claves: Convertidor de Cobre tipo Teniente; Fluidodinámica; Oleaje
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1. INTRODUCCIÓN
El reactor Convertidor Teniente (CT) fue
diseñado en los primeros años de la década de los
70 y respondía a las necesidades de expansión y
reemplazo de equipos de las fundiciones deCODELCO CHILE. Desde entonces ha seguido un
proceso de mejoras que lo han convertido en una
de las alternativas de fusión-conversión a nivel
internacional. El aire inyectado en un CT, a través
de una línea de toberas, produce dentro del metal
fundido un baño de tres fases altamente turbulento.
Las altas velocidades de entrada del aire en el
líquido producen la formación de un jet y
oscilaciones en el baño. El flujo de aire afecta los
procesos químicos y físicos que ocurren en el
convertidor, tales como la tasa de conversión, la
eficiencia de oxígeno, mezcla, splashing y
acreciones en las toberas.Themelis et al. [1] derivaron una ecuación para
describir la trayectoria del jet de aire en un líquido.
Ellos reportaron resultados teóricos y
experimentales para chorros de aire dentro del
agua para diferentes números de Froude. Hoefele y
Brimacombe [2] han estudiado experimentalmente
el comportamiento de la descarga del aire dentro
de un líquido. Se establecieron dos régimen de
flujo, uno de injección estable y otro de burbujas,
en función del número de Froude y la razón entre
las densidades de gas a líquido. Ellos
correlacionaron la penetración de los jets con la
ecuación: l/d=10.7 Fr 0.92 (ρg/ρl)0.35, donde Fr es elnúmero de Froude basado en el diámetro de la
tobera. Ellos concluyeron que la caída brusca de
presión tiene la desventaja de una pobre
penetración del aire dentro del baño, ascendiendo
el jet cercano a las paredes.Rosales et al [3] han conducido simulaciones
numéricas para estudiar las ondas producidas en la
superficie libre del baño en el CT. Los resultados
muestran una buena correlación con datos
experimentales. Ondas longitudinales se forman
debido a la reflexión y transmisión de las
oscilaciones generadas en la zona de línea de
toberas. En un trabajo previo, Valencia et al. [4]
estudió la fluidodinámica en un modelo con agua
donde se incluía solo una sección del CT con una
sola tobera sumergida. Ellos estudiaron la
influencia del número de Froude sobre la dinámica
del baño en particular considerando la mezcla delflujo en el baño, estabilidad del jet y splashing. Se
encontró que el flujo correspondía a un jet
inestable, el cual se mueve dentro por las paredes,
colapsando en algunos instantes.
En este trabajo, se estudia la fluidodinámica en
un CT, donde se incluye 3 fases, una gaseosa y dos
líquidas que representan la escoria y metal blanco.
La inyección se realiza través de 49 toberas
sumergidas. Las observaciones experimentales del
fenómeno se llevaron a cabo en una maqueta a
escala 1:5 dentro de un recipiente de acrílico lleno
de agua. Las amplitudes y frecuencias promedio
de las oscilaciones de la superficie del baño sedeterminan en 4 puntos de la superficie del baño.
Nomenclatura
d Diámetro de la tobera, m.
Fr Número de Fraude en función del diámetro de la tobera, uo/[g(ρl/ρg-1)d]0.5
k Energía cinética turbulenta, m2/s2
uo Velocidad del gas en la tobera, m/s
Símbolos Griegos
ε Disipación Turbulenta, m2/s3
μt Viscosidad Turbulenta, kg/msρl Densidad de la fase líquida
ρg Densidad de la fase gaseosa
Metal
Blanco
Gase
EscoriaLínea de toberas
Figura 1. Convertidor Teniente
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k G
k C ρ
ε ε −+ C
x xu
xt
k l
j
t
j
i
i
2
2
)()(
ε ε
ε
σ
μ μ ε ρ ε ρ
ε ⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡
∂∂
⎟⎟ ⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ +
∂∂
=∂∂
+∂∂
ε ρ −+ G
σ μ ρ ρ
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣ ∂⎟⎟ ⎠⎜⎜⎝
⎛ +∂=∂+
k
jk
t
j
i
i x
k uk xk t )()( μ ⎡ ∂ ⎞∂∂∂
∂ x
SF F + (2)
gu puut
u
→
→→→→→
+∇+∇−=⋅⋅∇+∂
ρ μ ρ 2
→→
ρ
∂
2. MODELO MATEMÁTICO
La geometría y mallado se realizó utilizando la
plataforma GAMBIT. Por su parte, la construcción
del modelo matemático y su resolución numérica,
fue mediante la plataforma FLUENT.Para el movimiento del baño se utilizó el modelo
multifásico VOF. En la formulación del VOF, para
cada fase del modelo se introduce una variable: la
fracción de volumen de la fase en la celda
computacional. En cada volumen de control, las
fracciones de volumen de todas las fases suman la
unidad.
El modelo VOF usa las ecuaciones de
conservación de masa y momentum para fluídos
incompresibles, para describir la fluidodinámica
tanto de la fase liquida como de la fase gaseosa:
0u =⋅∇→→
(1)
Aquí las propiedades de los fluidos están dadas
por:
gl t xF t xF t x ρ ρ ρ
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡−+=
→→→
),(1),(),( (3)
eff geff l t xF t xF t x ,, ),(1),(),( μ μ μ
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡−+=
→→→
(4)
F es la fracción de volumen local del fluido en el
punto (x,t), el valor puede ser unitario en la fase
líquida y cero en la fase gaseosa.
El subíndice “l” y “g” indica las fases líquida y
gaseosa, respectivamente. El modelo resuelve la
ecuación escalar de la advección para la cantidad
F. Esta ecuación establece que F se mueve con el
fluído,
0=∇⋅+∂∂ →→
F ut
F (5)
El modelo de continuidad de la fuerza
superficial (CSF, sigla en inglés) se usa para
modelar la fuerza debido a la tensión superficial
FSF que actúa sobre la interfase gas-líquido. El
modelo CSF reemplaza la fuerza superficial
debido a la tensión superficial por una fuerza
continua FSF actuando sobre todos los elementos
en la región interfacial de transición,
)(2
1
),(),(
gl
SF
t xF t xF
ρ ρ
κ σ ρ
+
∇=
→→→
(6)
De este modo, la fuerza de tensión superficial
localizada en la región interfacial se convierte en
una fuerza de volumen, a través de una función
delta de Dirac concentrada sobre la superficie. La
curvatura está definida en términos de la
divergencia de la superficie normal de la fase
secundaria,
→
→→∇
n
=n
κ (7)
En esta investigación el modelo de turbulencia k-
ε estándar, se extiende para el uso en sistemas
multifásicos.
La energía de turbulencia, k, y su velocidad de
disipación ε, se obtienen de las siguientes
ecuaciones de transporte:
(8)
(9)
En estas ecuaciones, Gk representa la generación
de energía cinética turbulenta debido a que los
gradientes de velocidad media; Clε y C2ε son
constantes; σk y σε son los números de Prandtl
turbulentos para k y ε, respectivamente.
En este modelo, la viscosidad efectiva en las
ecuaciones de momentum es la suma de la
viscosidad molecular y turbulenta,
t eff μ μ μ += (10)
ε
ρ μ μ
2k
C t = (11)
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Salida
Chimenea
a) Modelo real del CT. b) Zoom Línea Toberas
Figura 2. Modelo Matemático del Convertidor Teniente.
La geometría y mallado (ver Figura 2) se realizó
utilizando la plataforma GAMBIT. Por su parte, la
construcción del modelo matemático y su
resolución numérica, fue mediante la plataformaFLUENT. El dominio de cálculo se discretizó en
112987 volúmenes de control compuesta por
elementos tetrahédricos. El acoplamiento de
presión-velocidad se obtiene usando el algoritmo
SIMPLEC. Para los cálculos se utiliza un paso de
tiempo de Δt= 2 x 10-4.
Para las condiciones de Borde se tiene:
Flujo Total por Toberas : 1303 Nm3/min
Presión de Salida Chimenea : 0 Pa
Carcasa y Culatas : Paredes.
Altura de Baño : 1750 mm.
En la condición de operación real, el nivel del
metal blanco es de 1300 mm, y el espesor de la
capa de escoria sobre éste es de 450 mm. Se
considera ρ= 5200 kg/m3 y μ= 0.004 kg/ms para el
metal blanco y para la escoria un ρ= 3000 kg/m3 y
μ= 0.004 kg/ms . El número de Froude basado en
el diámetro de la tobera es de Fr=10.6. La
visualización experimental de la fluidodinámica se
realiza en un modelo de acrílico a escala 1:5 (ver
Figura 3 y 4) llenado con agua y aceite de comer
(ρaceite=920 kg/m3).
Figura 3. Vista Isométrica Modelo Físico CTescala 1:5
Figura 4. Vista Línea de Toberas Modelo Físico
CT escala 1:5.
3. RESULTADOS Y DISCUSIÓN
Para establecer el nivel de baño crítico al cual se
presenta un oleaje nocivo para las paredes de los
refractarios, se realizaron ensayos experimentales
con un número de Froude de 10.6 y usando agua
como única fase. Se variaron los niveles entre los
1370 mm y 1750 mm de altura, encontrándose que
para alturas menores a 1600 mm (Figura 5) se
produce un oleaje intenso entre la pared de la línea
de toberas y la pared opuesta. Para una altura
mayor (Figura 6 y Figura 7), el oleaje tiende a
disminuir y la pared opuesta a la línea de toberas,
ya no es golpeada por una gran masa de agua que
emerge desde las toberas debido al desplazamientoejercido por el aire. Tomando una altura de baño
fija de 1750 mm se procede a hacer las
simulaciones matemáticas y experimentales con
tres fases (agua, aceite de comer y aire, para la
maqueta; escoria, metal blanco y aire para el
modelo matemático, con las propiedades
mencionadas en el punto anterior). En los primeros
segundos del modelo matemático se observa un
nivel de escoria parejo a lo largo del equipo (ver
Figura 8 a)). Existe un hump de baja altura con un
oleaje de baja amplitud. La zona de decantación se
observa sin oleaje. Se observa una onda que viajadesde la zona de reacción hacia la zona de
decantación.
Culata Metal
Blanco
Zona de
DecantaciónLínea de
Toberas
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A medida que el flujo entra en régimen (ver
Figura 8 b) la escoria tiende a desplazarse hacia
una de las culatas lejos de la línea de toberas. Se
observa un hump mucho más pronunciado y oleaje
moderado en la zona de decantación.
El desplazamiento de la escoria y la variación
del espesor de ésta a lo largo del tiempo se puedeobservar en la Figura 9. El menor espesor se
produce en la culata de metal blanco y zona de
agitación de toberas como se muestra en la Figura
9 b).
En la Figura 10 y Figura 11 se muestra el
espesor de aceite cuando el líquido bifásico del
modelo experimental se encuentra en reposo y en
movimiento. En la Figura 10 b) y Figura 11 b) se
observa el mayor espesor y desplazamiento del
aceite debido al ascenso del aire proveniente de
toberas en la zona de reacción. El nivel de líquidotiende a bajar en la zona de decantación debido a
la masa de agua que emerge por el empuje del aire
saliente y al desplazamiento del aceite hacia la
culata.
a) Vista Culata Escoria b) Vista Línea de Toberas
Figura 5. Nivel 1400 mm
a) Vista Culata Escoria b) Vista Culata Metal Blanco
Figura 6. Nivel 1600 mm
a) Vista Culata Escoria b) Vista Culata Metal Blanco
Figura 7. Nivel 1750 mm
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a) 10.05 seg b) 16.01 seg
Figura 8. Distribución de Densidades del Baño de Metal Blanco y Escoria.
a) 10.05 seg b) 16.06 seg
Figura 9. Espesor de Escoria.
a) En Reposo b) En movimiento
Figura 10.Vista Culatas Espesor de escoria en Modelo Experimental.
a) En Reposo b) En movimiento
Figura 11. Vista Lateral Espesor Escoria en Modelo Experimental
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Línea de Toberas
Salida Chimenea
Zona Decantación Zona de Reacción
Culata
Metal
Blanco
Culata Escoria
A
B
D
C
Figura 12. Puntos de Medición del Modelo Experimental.
Tabla I. Frecuencia y Amplitud del Oleaje
A B C D A B C D
1750 87.75 71.8 52 54.5 1.4 1.33 1.23 1.17 188.8
Altura Total
Baño, [mm]
Amplitud de Oleaje [mm] Frecuencia de Oleaje, [Hz] Hump
[mm]
La amplitud, frecuencia y altura del hump que
caracterizan el oleaje se presentan en la Tabla I y
fueron medidos en los puntos que se muestran en
la Figura 12.
El espesor en el estado de reposo fue de 40 mm
alcanzando los 114.75 mm cuando el baño se
encuentra en movimiento.
4.
CONCLUSIONES
Para un flujo de soplado de 1300 Nm3
/min con unnúmero de Froude Fr= 10.6 se debe operar con un
nivel total de baño superior a 1600 mm, para
mantener un modo de oleaje favorable y evitar así
el desgaste prematuro del revestimiento
refractario. El oleaje obtenido durante la
simulación no es de intensidad peligrosa para la
operación. No se observa splashing de importancia
y el hump, producto del aire que emerge desde las
toberas, es moderado. Los ensayos con dos fases,
tanto matemáticos y físicos, demostraron que la
fase liviana (escoria) tiende a desplazarse
principalmente hacia la zona de decantación. El
espesor de la fase liviana en el estado de reposofue de 40 mm alcanzando los 114.75 mm cuando
el baño se encuentra en movimiento. Se tiene que
la amplitud del oleaje en distintos puntos del CT
oscila entre los 52 y 88 mm aproximadamente. Por
su parte, las frecuencias oscilan entre los 1.2 y 1.4
Hz.
REFERENCIAS
[1] N.J. Themelis, P. Tarassoff, J. Szekely, “Gas-
Líquid Momentum Transfer in a CopperConverter”, Transactions of the Metallurgical
Society of AIME 245,1969, 2425-2433.
[2] E. Hoefele, J.Brimacombe, “Flow regimes in
Submerged Gas Injection”, Metallurgical
Transactions., Process Metallurgy 10 B, 1979,
631 – 648.
[3] M.Rosales, P.Ruz, R. Fuentes, A. Valencia, A.
Moyano, J. Bobadilla, “Gravity waves in the
Teniente Converter “, Pyrometallurgy of
Copper Book, Vol. 2, COPPER 2003, 485-
498.
[4] A. Valencia, R. Paredes, M. Rosales, E.
Godoy, J. Ortega, “Fluid Dynamics of
Submerged Gas Injection into Liquid in a
Model of Copper Converter”, International
Communications in Heat and Mass Transfer,
31, 2004, 21 -30.