la rivelazione di onde gravitazionali ii tempo necessario: 1 h e 1/2
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La Rivelazione diOnde Gravitazionali
II
TEMPO NECESSARIO: 1 h e 1/2TEMPO NECESSARIO: 1 h e 1/2
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Contenuto della Lezione
Antenne interferometriche
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Rivelazione Interferometrica di OG
L-L
L+L
hLL2
1=
Measure L m Target h
(NS/NS @15 Mpc)
L m
t = 0 t = /4 t = t = 3/4 t = T
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4gw L h
πφλ
= ⋅
Un semplice rivelatore
radGW1110−≈φ
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4gw L h
πφλ
= ⋅
Un semplice rivelatore
Molte sorgenti di rumore possono intervenirenel limitare la sensinbilità richiesta
(Rumori di spostamento e di fase)
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Un semplice rivelatore
))cos(21()(cos2yyxxinyyxxinout LkLkPLkLkPP −+=−=
inMax
out PLd
dP
λπ
=⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛
Massima variazione di Potenza al variare della differenzadi cammino ottico dei due bracci si ha a Pout = Pin/2
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Delay Lines o cavità Fabry-Perot per aumentare l’effetto
Delay-Lines possono essere utilizzate per incrementare il cammino ottico della luce nei 2 bracci dell’interferometro.
c
NLS
2=τ
•Storage time
•Cavità Fabry-Perot
πτ F
c
LS =
c
FhLπφ 4=
π2F
N =
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v7
Trattazione delle cavità FP (I)
€
ψin = Ke iχ
ψ1 = unknown
ψ 2 = e−iklψ1
ψ 3 = ir2ψ 2
ψ 4 = e−iklψ 3
Mirror 2
€
ψr
€
ψ1
Mirror 1
€
ψin
l
€
ψ2
€
ψ4
€
ψ3
€
ψt
Stata stazionario:
€
ψ1 = t1ψ in + ir1ψ 4
€
ψ1 =t1
1+ r1r2e−2ikl
ψ in
ψ 4 =ir2t1
1+ r1r2e−2ikl
ψ in
€
ψr = ir1ψ in + t1ψ 4 = ir1 + r2e
−2ikl
1+ r1r2e−2ikl
ψ in
ψ t = t2ψ 2 =t1t2e
−ikl
1+ r1r2e−2ikl
ψ in
Onda Riflessa:
Onda Transmessa:
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v7
Trattazione delle cavità FP (II)
€
ψr
2= Ar
2
ψ t
2= At
2
Ampiezza dell’onda:
€
Ar =r1
2r22 + 2r1r2 cos2kl
1+ r12r2
2 + 2r1r2 cos2kl
At =1
1+ r12r2
2 + 2r1r2 cos2klt1t2
€
L = (2m +1)λ
4se
€
Ar = min =r2 − r11− r1r2
;At = MAX =t1t2
1− r1r2
€
Ar = MAX =r2 + r1
1+ r1r2
;At = min =t1t2
1+ r1r2
€
L = mλ
The light resonates into the cavity if its phase is increased by exactly 2π each two reflections
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v7
Trattazione delle cavità FP (III)
€
F =FSR
FWHM≈
π r1r2
1− r1r2
Finesse:
Recycling factor :
€
FI =
ψ3;L=(2m +1)
λ
4
ψ in
=t1
2
(1− r1r2)2
Main cavity features
Cavity cut-off:
€
ωc = 2πFWHM
2= π
c
2FL=
1
τ s
€
FSR =c
2L
Free Spectral Range:where
full width @ half max
Storage time
note
€
N =F
2π
Round trip number:
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v7
Trattazione delle cavità FP (IV)
€
Lopt = FL2
π
1
1+ (ω /ωc )2
Lunghezza Ottica della cavità (si noti che dipende dalla frequenza)
In un interferometro con cavità FP il rumore originariamente a spettro bianco nel sistema (ad esempio lo shot noise) risulta deformato e dipende dalla frequenza di cut-off ωc.
FP-+Michelson ITF
Il formalismo per calcolare il campo e.m. d’uscita del Michelson+FP è analogo a quello usato nel caso del Michelson semplice, in cui però la riflettività degli specchi è stata sostituita con quella delle cavità FP:
€
r1 = A(1)r
€
r2 = A(2)r (exercise!)
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v7
FP+Michelson ITF, amplificazione del segnale ( sintesi)
•Cavità Fabry-Perot : amplifica la trasduzione lunghezza -fase
•Finesse alta d/dL più grande
•Aspetto negativo: linterferometro funziona solo se le FP sono in risonanza
€
dϕ r
dL≈ −2k
2F
π
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Cos’è il rumore
Il rumore si manifesta nella variazione casuale di grandezze fisiche
Non esiste una legge oraria che lo determini Caratterizzabile solo attraverso variabili statistiche
Un processo si dice STAZIONARIO se la misura delle sue proprietà statistiche è indipendente dall’epoca in cui essa viene effettuata.
>< x Media >><−< 2)( xxVarianza
2)(
2lim)( fX
TfS TTx ∞→= Potenza
Spettrale[X2 Hz-1]
dttXtXT
tXtXtCT
T
Tx )()(1
lim)()()(2/
2/
ττ +⋅=+⋅= ∫−
∞→ Auto Correlazione
∫∞
>=<0
2 )( dffSx xττπτ dfCfS xx )2cos()()(
0∫∞
=
Densità Spettrale Lineare [X Hz-1/2]
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Lo Shot-Noise
€
N =Pinτ
2hω=
Pinτλ
4πhc
Numero di fotoni al fotodiodo in un tempo τ
τλπσ
in
N
P
c
NN
h41==
La fluttuazione di potenza si manifesta come un errore sulla misura del segnale
•Shot-Noise
€
σN
N=
σ φ
φ=
4πhc
λPinτ
λ
4πLh=
σ h
h→→σ h =
1
L
λhc
4π Pin τ
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L’interferometro riciclato
20 W 1 kW
•1) Si usano laser ad alta potenza (20 W)
•2) La luce viene “ricircolata” nell’interferometro per aumentare la potenza del fascio
SPECIFICHE
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Fluttuazioni della pressione di radiazione
2
2 2rp
Ph
m L c
πω λ
⋅=
h%
Si riduce lo Shot-Noise ma si incrementano le fluttuazioni della
pressione di Radiazione sugli specchi
)(~
)(~
)(~ 22 fhfhfh rpshot +=
2mfcPopt λπ=Potenza ottimale alla frequenza f
cPF /=
MfLfhQL
hπ
)(~
=
Quantum LimitI bracci devono essere lunghiin ogni caso
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v8
Std readout: meter/mechanics: back-action
€
˜ h meter =1
LFP
cshot
F 2P+
cRP
(Mν 2)2F 2P
€
< ˜ x RP >2=1
M ⋅2πν 2
˜ P shot
c
M = massa sospesa dello specchio;
F e P non possono crescere senza indurre un’azione meccanica
M può esser scelto in modo da ridurre l’effetto €
cshot = cshot (constshot );cRP = cRP (constRP )
Densità spettrale di rumore di spostamentodovuto alla Pressione di Radiazione sugli specchi sospesi
tuning
€
3⋅10−21 / Hz @10Hz ≥ ˜ h TN ≥ ˜ h meter
F,P,L,m thermal noise
SQL è oggi ancora lontano ma, se si riesce ad alzare P ed il thermal noise è basso come è possibile ottimizzare…
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Quantum Limit
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Quantum Limit
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Quantum Limit
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Rumore Sismico•Specchi sospesi
•Uso di multipendoli
•Abbassare le frequenze caratteristiche
•Realizzare un isolamento su 6 d.o.f.
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Rumore Termico
)(4)(~2 fTkfF B β=
Teorema di fluttuazione e dissipazione:
•Rumore Termico: specchi, fili, penduli
•Possibile cura: redurre le dissipazioni o raffreddare gli specchi sospesi
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Rumore indotto dalle fluttuazioni in frequenza del laser
c
LLk laser==
ωφ c
LLk laser==
ωφ~~
•1) Tecniche per rendere stabile la frequenza del laser
•2) Si cerca di rendere il cammino ottico della luce il più uguale possibile (metri)
PRECAUZIONI
Abbiamo tutti gli ingredienti per comprendere le ragionidel disegno di un’antenna interferometrica
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Schema di un’antenna interferometrica
bassa dissipazione Isolamento Sismico
Recycling
Fabry-Perot
VuotoStabilità di Frequenza
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AngularAlignment
Matrix
Laser
Virgo Diagram
Ref.Cav. Freq. Stab.
0-2Hz Δυ=10-4Hz1/2
Common mode Freq. Stab.
2-10000Hz Δυ=10-6Hz1/2
F=30
F=30
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La sensibilità di un’antenna
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Il Network di antenne interferometriche
TAMA600 m
300 m4 & 2 km
AIGO
3 km
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Materiale Didattico
Testi utile
P.R.Saulson: Fundamentals of Interferometric Gravitational Wave Detection (Cap.5,6,7).
D.G.Blair: The detection of gravitational waves (1992)
G Pizzella: Fisica sperimentale del campo gravitazionale, La Nuova Italia scientifica (1993)
TESINE POSSIBILI
a)Rassegna sui segnali gravitazionali attesi in relazione alle sensibilità degli apparati
b) Tesina sulla descrizione dell’effetto nei vari sistemi di riferimento
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Sintesi della lezione
1) La derivazione formale delle OG nell’ambito di RG)
2) Discussione critica degli ordini di grandezza in gioco
3) rassegna della sorgenti di OG (senza entrare in complicati dettagli astrofisici)
4) Il principio di funzionamento dei rivelatori
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Assegnazione Tesine
1) Bilancia di Torsione (Dicke-Brajinsy)2) Test della legge Quadratica Inversa: Rassegne su una o più tecniche3) Esperimenti di Quinta Forza4) Misure della costante della Gravitazione Universale5) Le verifiche della LLI (e, più in generale, della Relatività Speciale)
(http://math.ucr.edu/home/baez/physics/Relativity/SR/experiments.html)6) Le verifiche della LPI7) I 3 test standard della Relatività Generale: problematiche sperimentali e limiti sui PPN8) Approfondire il quadro Generale sui limiti per i vari parametri post-Newtoniani9) L’Esperimento di Pound-Rebka: tecnica e significati10) Rassegna sui segnali gravitazionali attesi in relazione alle sensibilità degli apparati11) Tesina sulla descrizione dell’effetto nei vari sistemi di riferimento12) La misura sulla Pulsar 1913 + 1613) Rassegna sulle sorgenti di OG e sulle possibilità di rivelazione14) I rivelatori a barra15) I Rivelatori interferometrici di OG (anche un problema specifico)16) L’esperimento LISA