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La diffraction I) Le principe d’Huygens - Fresnel
1) Mise en évidence et définition de la diffraction
Définition :
La diffraction est le phénomène d’éparpillement de la lumière que l’on observe lorsqu’une onde lumineuse est matériellement limitée dans sa propagation.
Écran
Laser He – NeSource à l’infini
Figure de diffraction de S donnée par la fente étroite
Mise en évidence du phénomène de diffraction
Fente réglable
Diffraction par des ouvertures rectangulaires
Diffraction par un bord
La diffraction I) Le principe d’Huygens - Fresnel
1) Mise en évidence et définition de la diffraction
2) Le principe d’Huygens - Fresnel
La diffraction I) Le principe d’Huygens - Fresnel
1) Mise en évidence et définition de la diffraction
2) Le principe d’Huygens - Fresnel
a) Énoncé
Soit () une ouverture plane éclairée par une source ponctuelle S monochromatique de fréquence .Envisageons un découpage de () en éléments de surface dS(P) mésoscopiques centrés sur des points courants P de ()
Lumière incidente P
dSP
P’
()
(L) Écran
M
Énoncé du principe d’Huygens – Fresnel
. Chaque élément de surface se comporte comme une source ponctuelle fictive secondaire, émettant une ondelette sphérique dont l’amplitude complexe instantanée en P (juste après P) est proportionnelle à l’amplitude complexe instantanée de l’onde émise par S en P (juste avant P) et à l’élément de surface dS(P).
Pour le calcul de l’éclairement en un point M :
Énoncé du principe d’Huygens – Fresnel
Pour le calcul de l’éclairement en un point M :
. Les sources fictives secondaires sont cohérentes entre elles.
La diffraction I) Le principe d’Huygens - Fresnel
1) Mise en évidence et définition de la diffraction
2) Le principe d’Huygens - Fresnel
a) Énoncé
b) Conséquences
Lumière incidente P
dSP
P’
()
(L)Écran
M
D’après le principe d’Huygens – Fresnel :
daP(M,t) = A(P,M).t(P). exp(jt).exp[– jP(M)].dS(P)
Puis par intégration sur toute la pupille diffractante :
a(M,t) = exp(jt). t(P).exp[– jP(M)].dS(P)Σ
A(P,M).
La diffraction II) L’approximation de Fraunhofer : diffraction à l’infini
1) Énoncé
Onde plane
incidente
k0
u0
Onde plane
diffractée
k
u
xy
z()
Pupille diffractante
P
dSP
Diffraction de Fraunhofer
Diffraction de Fraunhofer
f1
S
F1
u0
x
L1
u
f'2
M
Y
z
L2
O1O2
y
Pupille Écran
X
Diffraction de Fraunhofer
Dans le cas de Fraunhofer, les ondes sont planes :A(M,P) = A = Cste.
a(M,t) = exp(jt).A. exp[– jP(M)].dS(P)Σt(P).
t(P), la fonction caractéristique de la pupille, est donnée. Il nous reste à trouver P(M) puis à intégrer sur ().
La diffraction II) L’approximation de Fraunhofer : diffraction à l’infini
1) Énoncé
2) Relation fondamentale
P(M) = O(M) + [P(M) – O(M)] = O(M) + (M)
a(M) = A. exp[– jP(M)].dS(P)Σ
t(P).
O(M) est l’origine des phases :
O(M) est la phase en M de l’onde envoyée par S passant par la source secondaire centrée sur O.
(M) est la différence de phase en M entre les deux ondes émises par S passant respectivement par O et par P.
O(M) = k0(SOM)
P(M) = k0(SPM)
(SPM) et (SOM) sont les chemins optiques mesurés le long des rayons lumineux passant par respectivement en P et en O
(M) = k0[(SPM) – (SOM)]
H0 HP
OS M
()(o)
u0 u
Diffraction : schéma fondamental
La diffraction II) L’approximation de Fraunhofer : diffraction à l’infini
1) Énoncé
2) Relation fondamentale
3) Diffraction par une pupille rectangulaire
a) Expression de l’intensité
Pupille rectangulaire
a
b
y
xO
P
f
S
F
u0
x
L
u
f’
M
Y
z
L
O1O2
y
Pupille Écran
X
Diffraction de Fraunhofer
Dépendances du phénomène de diffraction
Taille et formede la source
Dépendances du phénomène de diffraction
Longueurd’onde
La diffraction II) L’approximation de Fraunhofer : diffraction à l’infini
1) Énoncé
2) Relation fondamentale
3) Diffraction par une pupille rectangulaire
a) Expression de l’intensité
b) Étude de l’intensité
Diffraction par une ouverture rectangulaire
2
22
0 uusin
ucsin(u)F
u– 2– 2
– 2/a – /a /a 2/a
).a.
(csin)(F 21 λ
απα
X– 2f’/a – f’/a f’/a 2f’/a
)f.X.a.
(csin(X)F 22 'λ
π
– 2/a – /a
/a2/a
2/a/a
X– 2f’/a – f’/a f’/a 2f’/a
f’/a2f’/a
u
tanu = u
Basculer sur Diffraction Portrait
La diffraction II) L’approximation de Fraunhofer : diffraction à l’infini
1) Énoncé
2) Relation fondamentale
3) Diffraction par une pupille rectangulaire
a) Expression de l’intensité
b) Étude de l’intensité
c) Cas de la fente fine
Cas de la fente fine b >> a
a
b
y
xO
P
Diffraction par une pupille rectangulaire b = 5a
Diffraction par une pupille rectangulaire b >> a
0bf
2 'λ af
2'λ
af 'λ
La diffraction II) L’approximation de Fraunhofer : diffraction à l’infini
1) Énoncé
2) Relation fondamentale
3) Diffraction par une pupille rectangulaire
4) Généralisation à la pupille circulaire
Diffraction par une pupille circulaire
Diffraction par une pupille circulaire
Basculer sur Diffraction Portrait
La diffraction III) Diffraction par les deux fentes
d’Young1) Éclairage par une source ponctuelle
d
t(x)
2d
2a
2d
2a
2a
2d
2a
2d
a1
Diffraction par les fentes d’Young
f'
S
F
k0O2
F’
L
O1
Ok
f'
M
x
z
L
d
a
xÉcran
Dispositif expérimental
Modulation des interférences par la diffraction :
1
0
Modulation des interférences par la diffraction :
0
II
Modulation des interférences par la diffraction :0
II
0
La diffraction III) Diffraction par les deux fentes d’Young
1) Éclairage par une source ponctuelle
2) Éclairage par une source fente parallèle
La diffraction IV) Diffraction avec N fentes
Schématisation des N fentes
Oi Oi+1 Oi+2
d a
i [1, N – 1], i i 1O O = d
i i + 1 i + 2
Diffraction par N fentes
H02H2
O2
O1
S M
()(0)
u0 u
O4
O3
H03
H04
H3
H4
2 4
dλ
d2λ
0 = 0, N = 5
2
)2
N.sin(
)2
N.sin(
φΔ
φΔInterférences à N ondes :0II
1
0
Modulation des interférences par la diffraction :
0
II
Principe du réseau
L’intensité est maximum lorsque toutes les ondes issues des différentes fentes sont en phase, les interférences sont exactement constructives
Dans ces conditions, = 2K, K
La diffraction V) Notions sur le pouvoir séparateur
Critère de Rayleigh
Deux images issues de figures de diffraction différentes et incohérentes sont discernables si le maximum principal de chacune des figures (image géométrique) se trouve à l’extérieur du lobe central de l’autre figure .
Critère de Rayleigh Éléments séparés
Critère de Rayleigh Éléments non séparés
Critère de Rayleigh Éléments juste séparés