izvijanje
TRANSCRIPT
1
IZVIJANJE TLAČNO OPTEREĆENIH VITKIH ŠTAPOVA
Pri projektiranju konstrukcije potrebno je osigurati njenu:
čvrstoću
krutost
stabilnost
2
Pretpostavke kod analize naprezanja i deformacije aksijalno (tlačno) opterećenog pravocrtnog prizmatičnog štapa, prema linearnoj teoriji (teorija prvoga reda):
materijal je homogen i izotropan
veza između normalnog naprezanja zσ i duljinske deformacije zε je linearna, tj. vrijedi Hookeov zakon (linearno-elastičan materijal):
z zEσ ε= (a)
ravnotežne se jednadžbe uspostavlju na nedeformiranoj geometriji nosača
pravocrtni štap pri opterećenju ne mijenja oblik, tj. uzdužna se os štapa samo skraćuje i ostaje pravocrtna ⇒ pravocrtna ravnotežna deformacijska forma štapa je stabilna
z
F
3
Štap male vitkosti:
Duktilni materijal Krhki materijal
kr TF F A σ= = ⋅ kr MF F A σ= = ⋅
DIMENZIONIRANJE: Kriterij čvrstoće:
T Mz dop
T M
ili F
A f f
σ σσ σ= ≤ = (b)
Kriterij krutosti:
dop∆ ∆F l
l lA E
= ≤ (c)
4
Kod vitkih štapova aksijalna tlačna sila može uzrokovati i savijanje ⇒ IZVIJANJE
štapa (engl. buckling) ⇒ pravocrtna deformacijska ravnotežna forma štapa je nestabilna.
Kritična sila izvijanja ⇒ sila kod koje dolazi do pojave nestabilnih deformacijskih formi.
5
Vitki štap:
Elastično izvijanje
(elastic buckling)
2
minkr 2
0
π EIF F
l= =
Fkr → Eulerova kritična sila izvijanja
l0 → slobodna duljina izvijanja
6
Slobodna (efektivna) duljina izvijanja:
l0 = l l0 = 0,7l l0 = 0,5l l0 = 2l l0 = l l0 = 2l
7
Srednje vitki štap:
Plastično izvijanje
(plastic buckling)
( )kr krF F A A a bσ λ= = ⋅ = ⋅ −
Fkr → Tetmajerova kritična sila izvijanja
8
1. Stabilna, nestabilna i neutralna ravnoteža
Problem određivanja stabilnosti ravnotežnih formi deformabilnih tijela analogan je određivanju stabilne ravnoteže krutih tijela:
STABILNA RAVNOTEŽA
NESTABILNA RAVNOTEŽA
NEUTRALNA RAVNOTEŽA
9
Kod tlačno opterećenog štapa:
∆F
F
z
F = Fkr
z
F
z
∆F
F < Fkr
z
F > Fkr
∆F
F
z z
STABILNA RAVNOTEŽA
NESTABILNA RAVNOTEŽA
NEUTRALNA RAVNOTEŽA
10
LEONARD EULER (1744) – analiza elastične stabilnosti tlačno opterećenog konzolnog stupa
stup zglobno vezan na oba kraja ⇒ EULEROV STUP
Fkr ⇒ Eulerova kritična sila izvijanja
TEORIJA STABILNOSTI KONSTRUKCIJA
11
2. Izvijanje štapa u elastičnom području (Eulerova kritična sila izvijanja)
Pretpostavke:
materijal je homogen, izotropan i linearno elastičan
vrijedi Euler–Bernoulli–Navierova teorija savijanja
ravnotežne se jednadžbe uspostavljaju na deformiranoj geometriji štapa ⇒ nelinearna teorija (teorija drugog ili trećeg reda).
pomaci su mali → linearizacija zakrivljenosti elastične linije izvijena štapa:
2
2x
3 22x
d1 d
d1
d
M z
r EI
z
= = −
+
v
v
(teorija trećeg reda) (1)
↓ 2
x2
x
1 d
d
M
r EI z= ≅ −
v (teorija drugog reda) (2)
12
Metode rješavanja:
statičke
dinamičke
energijske
13
a) Štap zglobno vezan na oba kraja
Moment savijanja u presjeku z izvijena štapa prema nelinearnoj teoriji:
x kr , ( )M F z= =v v v (3)
Diferencijalna jednadžba elastične linije izvijena štapa prema teoriji drugoga reda:
2
x x kr2
d
dEI M F
z= − = −
vv
2
kr2
x
d0
d
F
z EI+ =
vv (4)
z
z
y
Fkr
Fkr
v l = l0
14
Zamjena:
2 kr
x
Fk
EI= (5)
Iz izraza (4):
2
22
d0
dk
z+ =
vv (6)
Opće rješenje izraza (6) – pretpostavka:
( ) sin cosz A k z B kz= ⋅ + ⋅v (7)
15
Rubni uvjeti:
0, (0) 0
, ( ) 0
z
z l l
= = =
= = =
v v
v v (8)
Na osnovi prvog rubnog uvjeta, iz izraza (7) slijedi:
(0) 0 1 0A B B= ⋅ + ⇒⋅ =v (9)
( ) sinz A kz= ⋅v (10)
Na osnovi drugog rubnog uvjeta, iz izraza (10) slijedi:
( ) sin 0l A kl= = ⇒v sin 0kl =
π, 0,1,2,...kl n n= = (11)
16
Izraz (11) → izrazi (5) i (10):
kritična sila izvijanja:
2
2 2 xkr x 2
π EIF k EI n
l= = (12)
elastična linija izvijana štapa:
π
( ) sinn z
z Al
= ⋅v (13)
17
Iz izraza (12) i (13):
Fkr 4Fkr 9Fkr Fkr = 0
n = 0 n = 1 n = 2 n = 3
Fkr = 0 Fkr 4Fkr 9Fkr
18
Od praktičnog značenja n = 1 i Ix = I2 = Imin:
πkl = ⇒2
minkr 02
π EIF l l
l⇒= = (14)
π
sinz
Al
= ⋅v (15)
l0 – slobodna (efektivna) duljina izvijanja
Izrazom (15) određena je deformacijska forma izvijanja.
Elastična linija prema približnom izrazu (2) ⇒ progib v i konstanta A neodređeni!
19
v
F
F Fkr=bifurkacija
idealništap
plastifikacije
realništap
v0
0
početak
z
y
Fkr
Fkr
v l
z
20
b) Štap zglobno vezan na jednom kraju, a ukliješten na drugom kraju
Moment savijanja u presjeku z izvijena štapa:
( )x krM F Q l z= − −v (16)
Diferencijalna jednadžba elastične linije izvijena štapa:
( )2
x x kr2
d
dEI M F Q l z
z= − = − + −
vv
( )2
kr2
x x
d
d
F Ql z
z EI EI+ = −
vv (17)
z
y
z
Fkr
Fkr
v
l
l0 = 0,7l
Q
Q
lQM =
21
Zamjena iz izraza (5):
2 kr
x
Fk
EI=
Iz izraza (17):
( )2
2 22
kr
d
d
Qk k l z
z F+ = −
vv (18)
Opće rješenje izraza (18):
( )kr
( ) sin cosQ
z A kz B kz l zF
= ⋅ + ⋅ + −v (19)
22
Rubni uvjeti:
0
d d0, (0) 0, 0
d d
, ( ) 0
z
zz z
z l l
=
= = = = =
= = =
v vv v
v v
(20)
Izraz (20) → izraz (19):
kr kr
(0) 0 1 0Ql Ql
A B BF F
⇒= ⋅ + ⋅ + = = −v (21)
0 kr kr
d1 0 0
d z
Q QAk B k A
z F kF=
= ⋅ − ⋅ − = = ⇒
v (22)
( ) sin cos 0l A kl B kl= ⋅ + ⋅ =v (23)
23
Vrijednosti iz izraza (21) i (22) → izraz (23):
kr kr
( ) sin cos 0 tanQ Ql
l kl kl kl klkF F
⇒= ⋅ − ⋅ = =v (24)
Grafičko rješenje transcedentne jednadžbe iz izraza (24):
y = kl
y
kl
1,5π 0,5π
kl = 4,493
π 2π
y = tan kl
0
24
4,493kl =
( )
2 22
22
4,493 π
0,7k
l l= ≈
Iz izraza (5):
( )
2min
kr 02
π0,7
0,7
EIF l l
l= ⇒ = (25)
25
c) Štap ukliješten na oba kraja
Moment savijanja u presjeku z izvijena štapa:
x krM F M= −v (26)
Diferencijalna jednadžba elastične linije izvijena štapa:
2
x x kr2
d
dEI M F M
z= − = − +
vv
2
kr2
x x
d
d
F M
z EI EI+ =
vv (27)
z
y
z
Fkr
Fkr
v l l0 = 0,5l
M
M
26
Zamjena iz izraza (5):
2 kr
x
Fk
EI=
Iz izraza (27):
2
2 22
kr
d
d
Mk k
z F+ =
vv (28)
Opće rješenje izraza (28):
kr
( ) sin cosM
z A k z B kzF
= ⋅ + ⋅ +v (29)
27
Rubni uvjet na donjem kraju:
0
d d0, (0) 0, 0
d d z
zz z =
= = = = =
v vv v (30)
Izraz (30) → izraz (29):
kr kr
(0) 0 1 0M M
A B BF F
⇒= ⋅ + ⋅ + = = −v (31)
0
d1 0 0 0
d z
Ak B k Az =
= ⋅ − ⋅ = =
⇒
v (32)
28
Vrijednosti iz izraza (31) i (32) → izraz (29):
( )kr
( ) 1 cosM
z kzF
= −v (33)
Rubni uvjet na gornjem kraju:
, ( ) 0z l l= = =v v (34)
Izraz (34) → izraz (33):
( )kr
( ) 1 cos 0 cos 1 0, 2π, 4π,...M
l kl kl klF
⇒ →= − = = =v (35)
Od praktičnog značenja samo slučaj kl = 2π.
29
π
2π0,5
kl = =
( )
22
2
π
0,5k
l=
Iz izraza (5):
( )
2min
kr 02
π0,5
0,5
EIF l l
l= =⇒ (25)
30
d) Štap na jednom kraju ukliješten, a na drugom kraju slobodan (konzolni stup)
Moment savijanja u presjeku z izvijena štapa:
( )x krM F δ= − − v (37)
Diferencijalna jednadžba elastične linije izvijena stupa:
( )2
x x kr2
d
dEI M F
zδ= − = −
vv
2
kr kr2
x x
d
d 2
F F
z EI EI
δ+ = ⋅
vv (38)
z
y
z Fkr
v
20ll =
Fkr δkrFM =
δ
31
Zamjena iz izraza (5):
2 kr
x
Fk
EI=
Iz izraza (38):
2
2 22
d
dk k
zδ+ =
vv (39)
Opće rješenje izraza (28):
( ) sin cosz A k z B kz δ= ⋅ + ⋅ +v (40)
32
Rubni uvjet na donjem kraju:
0
d d0, (0) 0, 0
d d z
zz z =
= = = = =
v vv v (41)
Izraz (41) → izraz (40):
(0) 0 1 0A B Bδ δ= ⋅ + ⋅ = ⇒+ = −v (42)
0
d1 0 0 0
d z
Ak B k Az =
= ⋅ − ⋅ = =
⇒
v (43)
Vrijednosti iz izraza (42) i (43) → izraz (40):
( )( ) 1 cosz kzδ= −v (44)
33
Rubni uvjet na gornjem kraju:
, ( )z l l δ= = =v v
Iz izraza (44) za z = l:
( )1 cos klδ δ= − (45)
Izraz (45) bit će zadovoljen samo onda ako je:
( )π
cos 0 2 1 , 0,1,2,...2
kl kl n n =⇒= = + (46)
Od praktičnog značenja samo slučaj n = 0.
34
π
2kl =
( )
22
2
π
2k
l=
Iz izraza (5):
( )
2min
kr 02
π2
2
EIF l l
l=⇒= (47)
35
e) Obostrano ukliješten štap s jednim pomičnim uklještenjem
Moment savijanja u presjeku z izvijena štapa:
x kr 2M F
δ = − −
v (48)
Diferencijalna jednadžba elastične linije izvijena stupa:
2
x x kr2
d
d 2EI M F
z
δ = − = −
vv
2
kr kr2
x x
d
d
F F
z EI EIδ+ =
vv (49)
z
y
z
v
0ll =
Fkr 2krδ
FM =
δ Fkr
2krδ
FM =
36
Zamjena iz izraza (5):
2 kr
x
Fk
EI=
Iz izraza (49):
2
2 22
d
d 2k k
z
δ+ =
vv (50)
Opće rješenje izraza (50):
( ) sin cos2
z A k z B kzδ
= ⋅ + ⋅ +v (51)
37
Rubni uvjet na donjem kraju:
0
d d0, (0) 0, 0
d d z
zz z =
= = = = =
v vv v (52)
Izraz (52) → izraz (51):
(0) 0 1 02 2
A B Bδ δ
= ⋅ + ⋅ + = = −⇒v (53)
0
d1 0 0 0
d z
Ak B k Az =
= ⋅ − ⋅ = =
⇒
v (54)
Vrijednosti iz izraza (53) i (54) → izraz (51):
( )( ) 1 cos2
z kzδ
= −v (55)
38
Rubni uvjet na gornjem kraju:
, ( )z l l δ= = =v v
Iz izraza (55) za z = l:
( )1 cos2
klδ
δ = − (56)
Izraz (56) bit će zadovoljen samo onda ako je:
cos 1 π, 1,3,5,...kl kl n n= = =⇒− (57)
Od praktičnog značenja samo slučaj n = 1.
39
πkl =
2
22
πk
l=
Iz izraza (5):
2
minkr 02
π EIF l l
l⇒= = (58)
40
f) Štap zglobno oslonjen na jednom kraju i učvršćen na drugom kraju s pomičnim uklještenjem
Moment savijanja u presjeku z izvijena štapa:
x krM F= v (59)
Diferencijalna jednadžba elastične linije izvijena stupa:
2
x x kr2
d
dEI M F
z= − = −
vv
2
kr2
x
d0
d
F
z EI+ =
vv (60)
z
y
z
v
20ll =
Fkr
δ Fkr
δkrFM =
41
Zamjena iz izraza (5):
2 kr
x
Fk
EI=
Iz izraza (49):
2
22
d0
dk
z+ =
vv (61)
Opće rješenje izraza (61):
( ) sin cosz A k z B kz= ⋅ + ⋅v (62)
42
Rubni uvjet na donjem kraju:
0, (0) 0z = = =v v (63)
Izraz (63) → izraz (62):
(0) 0 1 0 0A B B= ⋅ ⋅ = ⇒+ =v (64)
Vrijednosti iz izraza (64) → izraz (62):
( ) sinz A kz= ⋅v (65)
43
Rubni uvjet na gornjem kraju:
d d
, ( ) , 0d d z l
z l lz z
δ=
= = = = =
v vv v (66)
Izraz (66) → izraz (65):
( ) sinl A kl δ= =v (67)
d
cos 0d z l
Ak klz =
= ⋅ =
v (68)
Iz uvjeta (68):
( )π
cos 0 2 1 , 0,1,2,...2
kl kl n n =⇒= = + (69)
Od praktičnog značenja samo slučaj n = 0.
44
2πkl =
( )
22
2
π
2k
l=
Iz izraza (5):
( )
2min
kr 02
π2
2
EIF l l
l=⇒= (70)
45
g) Kritično naprezanje
Eulerova kritična sila izvijanja – opći oblik:
2
minkr 2
0
π EIF
l= (71)
Kritično naprezanje:
2
kr minkr 2
0
πF EI
A l Aσ = = (72)
Polumjer inercije:
2 minmin
Ii
A=
46
Izraz (72):
2 22 min
kr 20
ππ
i EE
lσ
λ
= =
(73)
λ → vitkost štapa:
0
min
l
iλ = (74)
47
Izraz (73) u dijagramu ( )krσ λ− možemo prikazati u obliku hiperbole (Eulerova
hiperbola)
kr P const.Eσ σ =→≤
Pσ
Eulerova hiperbola
krσ
Pλ λ
Pσ – naprezanje na granici
proporcionalnosti
48
Granična vitkost štapa:
kr P
PP min P
πEσ σ
λλ λ λ σ
= ⇒ =
= = (75)
Izrazi (71) – (73) vrijede samo za Pλ λ>
49
3. Izvijanje štapa u neelastičnom (plastičnom) području
P const.Eσ σ> ≠→
tE – tangentni modul elastičnosti
t
d
dE
σ
ε= (76)
1
1
E
Pσ
σ
ε
tE
50
Engesser (1889) je predložio da se i u plastičnom području ( Pλ λ< ) zadrži izraz (73)
za kritično naprezanje, stim da se modul elastičnosti zamijeni s tangentnim modulom elastičnosti:
2
tkr 2
π Eσ
λ= (77)
Engesserov postupak se rijetko primjenjuje u praksi zbog njegove složenosti, jer je za njega potrebno imati precizan dijagram σ ε− , a i analiza je tog dijagrama dosta složena.
Izraz (77) zanemaruje činjenicu da se plastifikacija poprečnog presjeka pri izvijanju odvija postupno, tj. postoji dio poprečnog presjeka koji je plastificiran i dio poprečnog presjeka koji se još uvijek ponaša elastično.
51
Stoga je Engesser uveo modificirani izraz (77):
2
rkr 2
π Eσ
λ= (78)
rE – reducirani modul elastičnosti
Vrijednost reduciranog modula elastičnosti ovisi o veličini kritičnog naprezanja krσ i obliku poprečnog presjeka.
Do izraza (78), neovisno o Engesseru, došao je i Theodore von Karman (1909), pa se reducirani modul često naziva i Engesser-Karmanov modul.
52
U praksi se vrlo često koriste empirijski obrasci za kritično naprezanje, a kod kojih
se krivulja ( )krσ λ− u plastičnome području aproksimira:
pravcem (Tetmajer, Jasinski)
parabolom (Tetmajer, Johnson)
hiperbolom (Rankine, Gordon)
53
Tetmajerov izraz za kritično naprezanje:
pravac:
krkr
Fa b
Aσ λ= = − (79)
parabola:
2krkr
Fa b c
Aσ λ λ= = − + (80)
a, b, c – koeficijenti dobiveni eksperimentalnim putem
54
Materijal Tetmajerov izraz
krσ (MPa)
Č.0360 310 1,14λ−
Č.0460 335 0,62λ−
Č.0560 470 2,3λ−
krom-molibden čelik
1000 5,4λ−
duraluminij 380 2,185λ−
sivi lijev 2776 12 0,053λ λ− +
drvo 40 0,203λ−
55
4. Dimenzioniranje
I. područje: Tλ λ<
Štapovi se proračunavaju na tlačnu čvrstoću, a izvijanje se ne uzima u obzir.
II. područje: T Pλ λ λ< <
Štapovi se proračunavaju na izvijanje s pomoću Tetmajerova izraza ili nekog drugog empirijskog izraza.
III. područje: Pλ λ>
Štapovi se proračunavaju na izvijanje s pomoću Eulerova izraza.
Temajerov pravac
I II III
Pσ
Eulerova hiperbola
krσ
Pλ λ
Tλ
Tσ
56
Pri tome mora biti zadovoljen uvjet:
krz kr, dop
kr
F
A f
σσ σ= ≤ = (81)
F – stvarno opterećenje štapa
krf – faktor sigurnosti protiv izvijanja (koeficijent stabilnosti)
čelik: 1,5 – 3 i više lijevano željezo: 4,5 – 5,5 i više drvo: 2,5 – 3,5 i više.
57
U praksi se često koristi i tzv. omega postupak, kod kojeg se proračun izvijanja štapa svodi na proračun tlačnog opterećenja prema kriteriju čvrstoće, uvođenjem faktora
( )M , 1ω ω σ λ= ≥ , tj.
T Mz dop
ν M
iliF
A f f
σ σωσ σ
⋅= ≤ = (82)
dopσ – dopušteno tlačno naprezanje
Tσ – granica tečenja (granica plastičnosti)
Mσ – granica čvrstoće (vlačna čvrstoća)
fν – faktor sigurnosti u odnosu na granicu tečenja
Mf – faktor sigurnosti u odnosu na granicu čvrstoće
58
λ Čelik σM= 370 MPa Čelik σM= 520 MPa Drvo Sivi lijev
0 1,00 1,00 1,00 1,00 10 1,01 1,01 1,09 1,01 20 1,02 1,03 1,20 1,05 30 1,05 1,07 1,33 1,11 40 1,10 1,13 1,47 1,22 50 1,17 1,22 1,65 1,39 60 1,26 1,35 1,87 1,67 70 1,39 1,54 2,14 2,21 80 1,59 1,85 2,49 3,50 90 1,88 2,39 2,95 4,43
100 2,36 3,55 3,60 5,45 110 2,86 4,29 4,43 - 120 3,40 5,11 5,36 - 130 4,00 5,99 6,39 140 4,63 6,95 7,53 - 150 5,32 7,98 8,78 - 160 6,05 9,08 - - 170 6,83 10,25 - - 180 7,66 11,49 - - 190 8,53 12,80 - - 200 9,46 14,18 - -