gamma-ray pulsars
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Gamma-ray pulsars. The sound of Crab. 29/May/2002 A.Asahara 研究室コロキウム. Today ’ s Talk. Contents. 1.Gamma-ray pulsars – observation summary – Major seven Candidate three EGRET unidentified source – Parks new catalog Pulsars at the highest energies 2.High-energy emission models - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Gamma-ray pulsars
29/May/2002 A.Asahara研究室コロキウム
The sound of Crab
Contents1.Gamma-ray pulsars – observation summary –
Major seven Candidate three EGRET unidentified source – Parks new catalog Pulsars at the highest energies
2.High-energy emission models Exercise! Goldreich & Julian density
Overview Problems
Build-up “GAP”. Overview Polar cap model Outer gap model
3.Models say… Spectral shape and cutoffs Luminosities Population study TeV γ emission ?
4.Future prospects Next generations -- GLAST, H.E.S.S, CANGAROO III, CheSS++ Atacama –γ
Today’s Talk
References
D.J.Tompson astro-ph/0101039
A.K.Harding astro-ph/0012268
Observation
Models and Predictions
Diego F.Torres et al. 2001, ApJ, 560,L155
§1. Observation summary
Multi wave length spectrum of Crab pulsar(Kuiper et al. 2001)
Example: Observation of Crab
1MeV – 30 MeV COMPTEL20MeV – 10GeV EGRET10GeV – 300GeV UnexploredUnexplored300GeV – 1TeV Whipple1TeV – 50TeV CANGAROO
1MeV – 30 MeV COMPTEL20MeV – 10GeV EGRET10GeV – 300GeV UnexploredUnexplored300GeV - Upper limit only
EGRET
COMPTEL
Whipple
CANGAROO
EGRET
COMPTEL
**
*
Number of pulsars
Radio
MeV-GeV Gamma(CGRO)
VHE Gamma(Air Cherenkov Telescope)
~ 1990 ~ presence
Over 1000(Camilo et al.2000)
0 6 ~ 10(Tompson 2000)
1(De Jager et al. 1988)
0(Weekes et al. 1998)
558(Taylor el al. 1993)
Q:“How many γ-ray pulsars are there?”A1: “At least six”
○ ○ ○ ○ ○ × ○ Radio
○ × ○ × × × × optical
Thompson astro-ph/0101039
Double peak with bridge
Q :“How many γ-ray pulsars are there?”
A2: “Ten pulsars”
Relatively Low significance
Major 7 > 10Candidate 3 ~ 10
-9-4
★Statistical Probability
(Optimist?)
Characteristics of 10 pulsars
★★High magnetic fieldHigh magnetic field# but not magnetar level ;-) 10 ~ 10 gauss (about 9)
★★Relatively young ageRelatively young age10 ~ 10 year (about 9)
★★High open field line voltageHigh open field line voltage~ 10 Volt (about ALL)
PSR0218+4232(msec pulsar)
13 14
2 5
14
Magnetars
V=μΩ/c2 2
Other candidates
Torres et al. astro-ph/0109228
GLAST expected
PSR0218+4232(msec pulsar)
GLAST detect500 ~ 1000 pulsarsModel dependent
★Population study
Radio quiet or loud ?Young or old ?…..
Pulsars at GeV region
Note:★Dominated by one of the two pulses.★Except PSR1706, dominated by the trailing pulse.
Cf. COMPTEL0.1KeV – 30MeV
Thompson
astro-ph/0101039
High energy spectrum
10counts(E>10GeV)
Sync IC
Asahara and Mori 2001
§2. γ 線放射モデル 練習問題 – T( 周期 ), T( ~の変化率 ) だけから、ここまで引き出せます --
観測量
星が安定であるためには、遠心力 << 重力
白色矮星なら
中性子星なら
パルサーは なので、中性子星なら OK 。
( 磁気双極子放射 )
( 同じ式を積分して Ω を求め、 T の時間変化を導く )
速度分散(dispersion measure) から距離がわかる。
などなど。詳しくは、 G.Lyne and Graham-Smith“Pulsar Astronomy”がわかりやすい。
パルサー磁気圏の様子 (1)
定性的な理解
パルサーのまわりは真空でなく、プラズマが存在
ρ = ------------- --------------------------------Ω ・ B
2πc
1
[1 – ( Ωr / c ) sin 0 ]2 2
Goldreich-Julian 密度
N.S e+ or e- or ion
1. 圧力 << 重力 << 電磁気力Charged particle は外に噴出す(中性プラズマは外にでれません )
2. 強磁場 -> particle は磁力線に凍結 E ・ B = 0
電荷密度 = G.J 密度
2001/10 月研究室コロキウムより
( 導体 )
詳しくは Goldreich and Julian ApJ,157,1969でも元ネタ論文より、” Black Holes, White Dwarfs, and Neutron Stars” (hear after B.W.N) の方がわかりやすい。
パルサー磁気圏の様子 (2)
Electron が分布
ion が分布
Null 面 (Ω ・ B = 0)
ρ = ------------- --------------------------------Ω ・ B
2πc1
[1 – ( Ωr / c ) sin 0 ]2 2
電荷密度 0
ー
+
共回転できる磁力線内部は中性子星と同じく、導体のようなモノ
開いた磁力線
E ⊥ B磁力線 = 等電位線
Note.★ 中性子星外部の電場を打ち消すよう( 導体内部は電場 =0) 、電荷密度分布が変化。( ただし微視的には分離していない )
★ 閉じた磁気圏 :同じく導体だが、この場合完全に荷電分離するはず。
疑問点もし、光円錐内部で完全な荷電分離がなされているとしたら、、、、
ー
ーーー
ーー
+ +
++ +
磁極付近に存在するのは全て負電荷
Outer-flow は全て負電荷
中性子星が帯電してしまう ??
J×B の力
光円錐内部磁場のエネルギーが卓越
パルサー風領域運動エネルギーが卓越
電流は無限遠まで届かず、十分遠方で閉じている。
電流が流れ込む。
OK。実際に観測ではパルサー風領域ではプラズマの運動エネルギー >> 磁場のエネルギー
しかし、これではパルスはつくれない
※ この仮説はある部分で真実かもしれない。しかし、利用できる静電ポテンシャルのうち、いくらかが光円錐内部で粒子加速に使われなければならない。
Gap の形成光円錐内部であっても、 ρ=ρ でない箇所があるはず。G.J
EX1. 磁極近く (polar cap) ★ 磁場構造から電流は磁力線に沿って流れる。電流密度は磁場の強さに比例。しかし、値は一定。
★G.J 電荷密度から完全に G.J をみたすような電荷密度分布の場合、一般には電流密度は一定にならない。( 回転軸と磁軸が平行でない時 )
ρ≠ρ G.J E ・ B ≠0
EX2. 光円錐近くの Null 面近傍 (Outer gap)
F.Curtis Michel“Theory of Neutron Star Magnetospheres”より
ρ≠ρ G.JGap 内では、もちろんっていうか、 ρ=0
E ・ B ≠0
Polar cap model歴史First version Ruderman & Sutherland(1975)
以来、様々なバージョンが存在する。
EX)N.S 表面から、 ion の放射を許す or 許さないカスケードを起こす Primary の粒子が Inverse Compton or Curvature photon放射に寄与するのが両極 or 一つの極
Space Charge Limited Flow (SCLF) model
IC induced Pair cascade (ICPC) model
CRPC model
★Electron – positron pair
Single polar cap (SPC) model
Double peak with bridge を実現するため
GAP で加速された electron が、 CRphoton(h が大きい時 ) 、または ICphoton(h が小さい時 )を出す。 カスケード
Electron の一部は星に帰る。
帯電の心配無用。
強磁場
γ
γ*
ee
-+
Outer Gap modelFirst Outer gap model(Chang, Ho & Ruderman 1986)
2つの GAP から放射を仮定スペクトルは OK 。 Light curve が合わない。
Romani and Yadigaroglu 19951 つの GAP から。 -> Light curve も OK 。
★Electron-positron pair
(Double peak with bridge)
磁場はそんなに強くない
Curvature photon +
Polar cap からの Thermal X-ray Vela-like
Non-thermal X-ray (synchrotron とか )Crab-like
γ
γ
e
e+
今日はここまでですが。。。
1.Spectral shape and cutoffs
強磁場 -> 数 GeV での one-photon pair production
スペクトルのカットオフは激しい。(Super-exponential)
★Polar cap の場合
★Outer gap の場合Curvature radiation reaction(Cheng, Ho & Ruderman 1986)によって制限される。
次回は 2 つのモデルの違いが観測データにどう反映されていくのか、みていきたいと思います。(スペクトル、ルミノシティ、ポピュレーション、 etc)
普通の exponential cut off
例
ここまでのまとめ
とりあえず、現在のところ γ 線パルサーは Major 7 つ、 Minor 3 つ である。
GLAST が無事あがれば、 γ 線パルサーの数は 10倍~ 100倍に増える。
10GeV – 300GeV は非常に重要であるにもかかわらず、未開拓である。
同じハード γ 領域でも、 5GeV 以上では、 light curve がかなり違う。
パルサー磁気圏はプラズマにみたされている。
G.J 電荷密度との不釣合いから、” GAP” が形成される。
“GAP” の発達する場所は、磁極付近 (polar cap) と、光円錐近傍の 電荷中性面 (outer gap) 、の2つが提唱されている。