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Esbozos matemáticos sobre teoría de control cuántico
Ignacio SolaUniversidad Complutense Madrid
25.06.10 Seminario CADEDIF
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“Organización” del seminario
• Introducción: ¿Qué es eso del Control Cuántico?
• Presentación del grupo de cóntrol cuántico (CCMM)
• Esbozos matemáticos sobre la teoría de control cuántico
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C = catalizador
Control macroscópico Control microscópicobasado en la estructura de C
¿Qué es el control cuántico?
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C = catalizador
Control macroscópico
Control microscópicobasado en la estructura de C
Control microscópicobasado en la dinámica de AB y (t)
¿Se puede controlar la dirección de la reacción? ¿Y en general de cualquier proceso fisicoquímico?
¿Cómo debe ser (t)?
¿Selectividad?
¿Qué es el control cuántico?
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¿Qué es el control cuántico?
Excitación selectivacon pulsos largos (h
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Excitación selectivacon pulsos largos (h
ruptura selectiva
¿Qué es el control cuántico?
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Relajación intra-molecular de energíavibracional, IVR
Excitación selectivacon pulsos largos (h
¿Qué es el control cuántico?
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El IVR ocurre en fs, por lo que un pulso láser largo excita toda la molécula, calentándola hasta que eventualmente el enlace más débil puede romper, independientemente de la excitación inicial
+
Excitación selectivacon pulsos largos (h
Hay que buscar el pulso láser (t) que ayude a obtener un mayor rendimiento en la reacción. El Control cuántico es el conjunto de técnicas
(matemáticas, numéricas, experimentales) que guían la búsqueda.
¿Qué es el control cuántico?
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• Aproximación de Born-Oppenheimer
• Obtención de los potenciales (estructura electrónica)
• Resolución de la ecuación de Schrödinger dependiente del tiempo ESDT (dinámica cuántica)
• Búsqueda del pulso láser adecuado (control cuántico)
)()(ˆ)( ttHtt
i
)(ˆˆˆ rVTHmol )(ˆˆˆ
int tHHH mol )()(ˆ
int rtH
j
jjjj tStt )()cos()( ,0
);()(),( xqxxq elecnuc
);()(ˆ);(ˆ xqxVxqH elec
Procedimiento teórico general
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• Aproximación de Born-Oppenheimer
• Obtención de los potenciales (estructura electrónica)
• Resolución de la ecuación de Schrödinger dependiente del tiempo ESDT (dinámica cuántica)
• Búsqueda del pulso láser adecuado (control cuántico)
)()(ˆ)( ttHtt
i
)(ˆˆˆ rVTHmol )(ˆˆˆ
int tHHH mol )()(ˆ
int rtH
j
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Procedimiento teórico general
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Formulación matemática del problema
• Problema prototipo:
Dinámica (ESDT):
vs Control:
en otras palabras, queremos encontrar c(t) tal que
Pero para descubrir c(t) primero necesitamos conocer H0 y saber resolver la ESDT
i
f
c(t) 0U( ,0; H - )) ( )( itTT
0U( ,0; H - ( ) )c i ftT
2
0fiU ( ,0; H - ( 1) )c tT
)()(ˆ)( ttHtt
i
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• Otros problemas de control– Control de la función de ondas
– Control de observables (valores medios de propiedades)
(de hecho el primer problema es un caso particular de este problema donde el operador “observable” es el operador de proyección Pf)
– Control del operador de evolución temporal (importante para computación cuántica)
0U( ,0; H - ( ) )c i ftT
f( ) ( Aˆ )AT T
0 0fˆU(0, ; H - )P U( ,0; H - 1( ) ( ) )c ci itTtT
ff
0U( ,0; H - )( R)cT t
Formulación matemática del problema
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• ¿Existe solución a la ecuación? Teoría de la controlabilidad
• ¿Cómo podemos encontrar las soluciones? Algoritmos de control óptimo
• ¿Qué propiedades generales tienen las soluciones? (¿qué mecanismo físico implica c(t)
en la dinámica del sistema?) Análisis de la dinámica: topología del paisaje de Ufi[]
Formulación matemática del problema
Tres cuestiones fundamentales:
0U( ,0; H - ( ) )c i ftT
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• Dos rutas:– Diseño a priori (motivado físicamente)
Conocemos como actúa c(t) en sistemas sencillos (ec. integradas). Generalizamos el método a sistemas más complejos que pueden describirse aproximadamente mediante el modelo sencillo, ajustando los parámetros del láser numéricamente.
– Quantum optimal control: (tª matemática)
Obtención de c(t) por un método variacional tal que es máximo
• Control Local: c(t) debe hacer que
0U( ,0; H - ( ) )c i ftT
2
0fiU ( ),0; H - ( )c tT
2
0fiU ( ,0; H - )) 0(c td
Tdt
Formulación matemática del problema
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Teoría de Control Óptimo
• Se trata de encontrar c(t) tal que
• Problema variacional: Obtener ecuaciones para c(t) tal que
• ¿Cómo calcular el gradiente? Si se “penaliza” la “fluencia” del pulso (energía) la ecuación del pulso óptimo es:
2
0fiU ( ,0;gradien ( )(
H)
- ) 0t cc
tTt
dd
0U( ,0; H - ( ) )c i ftT
20
0
[pulse f ( )] / (lu )ence c
T
td t t
0 if2 ( ) U U( ,0; ) U( ) ( (( , )) 0; ) ifc c ct I m T Tt t t
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Experimentos de control óptimo
• Ecuación de control:
• Ec. no lineal: Son necesarios métodos iterativos para resolverla (algoritmos de control óptimo). Hay que resolver la ESDT muchas veces numéricalmente difícil en sistemas de más de 1D
• Sensible a los valores de H0 y c(t) (modelos teóricos y precisión experimental)
• Idea: Usar información experimental en vez de resolver la ESDT. Si no podemos calcular el gradiente, medimos |Ufi[T;c(t)]|2.
• Se generan muchos pulsos c(t) sampleado del paisaje (fitness function) que se quiere optimizar Usar algortimos de aprendizaje (learning algorithms) para facilitar la búsqueda del pulso óptimo
0 if2 ( ) U U( ,0; ) U( ) ( (( , )) 0; ) ifc c ct I m T Tt t t
Judson and Rabitz PRL 68, 1500 (1992)
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New Pulse Shaper
Settings
FeedbackSignal
Sample
Algorithm
Pulse Shaper
Piezas del experimento y retroalimentación
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Piezas del experimento y retroalimentación
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Moduladores (pulse shapers)
Ventajas de pulsos láser: interacción fuerte y coherente con la materia, gran rango de variación de magnitudes físicas (intensidad hasta 1021 W/cm2; duración desde 1 fs.; anchura de banda ~30000 cm-1).Flexibilidad correlacionando el espectro y la secuencia temporal
Fourier transform Ei(t)→Ei()
Anti-transform:
Ef()→Ef(t)
Modulation: Ef()→ Ei()M()
128 Modulator pixels serve as optimization parameters
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Continuous (t): linear chirp
Phase jumps: sinusoidal phase modulation
Different ways of organizing how the spectra (resonances) will act on the system related to the mechanism that will guide the dynamics
The algorithm finds the most suited for the problem considered
FT: Ei(t)→Ei()
Modulation: Ei()→ Ef()M()
FT-1: Ef()→Ef(t)
Piezas del experimento y retroalimentación
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Algoritmos genéticos
Operaciones típicas (mimetizando la evolución): reproducción, mutación, cruce sexual y darwinismo (the survival of the fittest)
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Pulsos óptimos
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Control de reacciones químicas complejas
Fully automated control Science 282, 919 (1998)cited >500
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Control de reacciones químicas complejas
Herek et al., Nature 417, 533, 02’
Complejo fotosintético (antena) de una bacteria.
Con luz natural el 50% de la energía absorbida por los carotenos pasa a aceptores B’ (ET); el resto se disipa (IC)
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Jesús SantamaríaIgnacio SoláJesús González Vázquez
¿Quiénes somos?
Grupo de Control Cuántico
Dep. Química Física, Ciencias Químicas, UCM
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Grupo de Control Cuántico
Jesús SantamaríaIgnacio SoláJesús González Vázquez
Despachos: QB201, 202, 225, 226
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Jesús SantamaríaIgnacio SoláJesús González Vázquez
Despachos: QB201, 202, 225, 226
Segunda planta(encima de la cafeteria)
Se buscan estudiantes de doctorado.Financiación disponible
Grupo de Control Cuántico
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¿Qué hacemos?• Resolver la ESDT nuclear
• Proponer nuevas secuencias de pulsos para controlar la dinámica
• Resolver las ec. de control cuántico para obtener pulsos “óptimos”
Grupo de Control Cuántico
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Técnicas numéricas
• Códigos flexibles para Hamiltonianos de N-niveles o N potenciales
• Método Split-operator con FFT en malla (y otros)
• Dinámica en (1-3) dimensiones de muchos potenciales acoplados
• Algoritmos de control óptimo (locales y globales)
• Control local y “tracking”• Desarrollo de métodos “adiabáticos”
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Líneas de investigación
Grupo de Control Cuántico
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• Metodologías de control óptimo – Algoritmos para encontrar pulsos óptimos; métodos
para analizar su funcionamiento
• Búsqueda de secuencias de pulsos láser (con control adiabático y por interferencia de fases) en problemas de excitación molecular selectiva, identificación y diagnosis de la dinámica. Aplicaciones a información y computación cuántica
• Control de propiedades moleculares (estructura y reactividad, p.e. fotoquímica) mediante pulsos ultracortos (fs) y muy intensos (TW/cm2)
Grupo de Control Cuántico
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Un ejemplo
J. Chem. Phys. 125, 124315, 07’J. Phys. Chem. A 111, 2670, 07’
Grupo de Control Cuántico
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Control óptico de transición singlete-triplete
I.Sola et al, JCP 125, 124315 (2006)Íbid, CPL 431, 231 (2006)
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0 → v=0 eigenstate of S1
VSO = 75 cm-1 (Zhang et al, PRL 91, 173006, 2003)
Control óptico de transición singlete-triplete
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175 cm (*)
0 ó 1SOV
• Almost all electronic states coupled below ionization (50 potentials!)
• Implying all possible dipole couplings and singlet-triplet couplings
• The numerical simulation requires special techniques
* Lee et al., J. Molec. Spectr.,207, 129 (2003)
Computational model of Rb2
Control óptico de transición singlete-triplete
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Electric pulse with intensity 1.72 TW/cm2
Control óptico de transición singlete-triplete
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Electric pulse with intensity 1.72 TW/cm2
S and T must be different2 2
21( )
4S T
S T
Control óptico de transición singlete-triplete
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• ¿Existe solución a la ecuación? Teoría de la controlabilidad
• ¿Cómo podemos encontrar las soluciones? Algoritmos de control óptimo
• ¿Qué propiedades generales tienen las soluciones? (¿qué mecanismo físico implica c(t)
en la dinámica del sistema?) Análisis de la dinámica: topología del paisaje de Ufi[]
Bosquejos matemáticos
Tres cuestiones fundamentales:
0U( ,0; H - ( ) )c i ftT
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Bosquejos matemáticos…
Es recomendable seguir el trabajo de:
• Herschel Rabitz (Princeton University)• Navin Khaneja, Roger Brockett (Harvard University)• Gabriel Turinici (Université Paris VI)• Sonia Schirmer (Cambridge University)• Domenico D’Alessandro (Iowa State University)
“Introduction to Quantum Control and Dynamics” CRC 07’• Vadim F. Krotov