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© 2002 Büsching, F.: Hydromechanik 10.1
WehrformelnGrundlage: EnergiesatzArten des Abflusses:1. Ausfluss 2. Unterströmung 3. Überströmung
Torricelli (1608 - 1647)
Ausfluss aus kleiner kreisförmiger Öffnung mit Berücksichtigung eines Auslaufverlustes:Energiesatz:
( )ζ+⋅⋅
=⋅
⋅ζ+⋅
= 1g2
vg2
vg2
vh21
21
21
0
( ) ( ) 000
1 hg2hg211
1hg2
v ⋅⋅⋅µ=⋅⋅⋅ζ+
=ζ+
⋅⋅=
01 hg2AvAQ ⋅⋅⋅⋅µ=⋅=
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Näherung für den Fall, dasssich die Geschwindigkeit über der Höhe a einer Recht-ecköffnung wenig ändert.Anwendung für die Relation:
2,0ha
0
<
0hg2AQ ⋅⋅⋅⋅µ=
Verlustbeiwert µ infolge von Ablösungs-erscheinungen an scharfen Kanten:
a/b ≈ 0 0,5 1 1,5 2µ 0,673 0,64 0,582 0,504 0,438
n. Kaufmann, W.: Tech-nische Hydromechanik und Aerodynamik, 1963
Öffnung A = a . bb = Öffnungsweite senkrechtzur Tafelebeneµ = f(a/b; Öffnungsform)
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2,0ha
0
>
Hier ist die Anströmgeschwindig-keit und ihre Verteilung über der Öffnung zu berücksichtigen.
g2vh
2
ko ⋅=
Öffnung A = a . bb = Öffnungsweite senk-recht zur Tafelebeneµ = f(a/b; Öffnungsform)
Ansatz: ( )kohyg2dybdQ +⋅⋅⋅⋅⋅µ=Die Integration in den Grenzen h1u bis h1o liefert:
(wie vor ?)
( ) ( ) ⎥⎦⎤
⎢⎣⎡ +−+⋅⋅⋅⋅µ⋅= 2
3
koo123
kou1 hhhhg2b32Q
Als Alternative zu:0hg2AQ ⋅⋅⋅⋅µ=
Für vo = 0 ist:( ) ( ) ⎥⎦
⎤⎢⎣⎡ −⋅⋅⋅⋅µ⋅= 2
3
o123
u1 hhg2b32Q
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Ablösung des Schuss-strahles an scharfer Un-terkante.
ohg2baQ ⋅⋅⋅⋅⋅µ= b = Öffnungsweite senkrecht zur Tafel-ebene.
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=µ
ahf o
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Abflussbeiwerte für unterströmte Wehre n. Schmidt, M.: Gerinnehydraulik, 1957, Bauverlag GmbH.
geneigte Planschütze
senkrechte Schütze
Segment-schütze
System undBezeichnungen
Ablösung an scharfer Unterkantenach: Schröder, R.: Technische HydraulikSpringer-Verlag 1994
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ohg2bacQ ⋅⋅⋅⋅⋅⋅µ=
b = Öffnungsweite senk-recht zur Tafelebene.
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=µ
ahf o
Quelle: Schneider Bautabellen, 11. Auflage
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=
ah;
ahfc uo
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Vollkommene Unterströmung von Auslassschützen bei Talsperren u. Wehren:
Der Bezugshorizont wird auf der Höhe der Sohle des Auslassesoder in halber Höhe des Auslas-ses gewählt. Dementsprechend sind die experimentell ermittelten Einschnürungsbeiwerte (Aus-flussbeiwerte) µ nicht nur von der Form der Schützunterkante son-dern auch vom Formelansatz abhängig. Für kleine Öffnungs-weiten s ergeben sich jedoch nur geringe Unterschiede.
Torricelli:
hg2sbQ ⋅⋅⋅⋅⋅µ= (1)
Bei bekannter Anström-geschwindigkeit v0:
20vhg2sbQ +⋅⋅⋅⋅⋅µ= (2)
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Vollständige Abflussformel:Diese berücksichtigt die ungleichförmige Geschwindigkeitsvertei-lung über dem Ausflussquerschnitt.
Ansatz: dAvdQ ⋅=
20vyg2v
dybdA
+⋅⋅=
⋅=
dyvyg2bQ
vyg2dybdQ2
1
y
y
20
20
⋅+⋅⋅⋅⋅µ=
+⋅⋅⋅⋅⋅µ=
∫
Die Integration ergibt:⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅⋅⋅⋅µ⋅=23
20
1
23
20
2 g2vy
g2vyg2b
32Q
Wird die Anströmgeschwin-digkeit vernachlässigt, ist: ( ) ( ) ⎥⎦
⎤⎢⎣⎡ −⋅⋅⋅⋅µ⋅= 2
3
123
2 yyg2b32Q
(3)
(4)
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(1)
(4)
Vergleich Torricelli-Formel (1) undVollständige Abflussformel (4)
hg2sbQ ⋅⋅⋅⋅⋅µ=
( ) ( ) ⎥⎦⎤
⎢⎣⎡ −⋅⋅⋅⋅µ⋅= 2
3
123
2 yyg2b32Q
z.B. für s = 4m ist h = 8m und y1 = 6m: Q(1) = 60,14 m3/sQ(4) = 59,98 m3/s
(1)
(4)
(1) (4)
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Vollständige AbflussformelEinfluss der Zuström-geschwindigkeit
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅⋅⋅⋅µ⋅=23
20
1
23
20
2 g2vy
g2vyg2b
32Q
( ) ( ) ⎥⎦⎤
⎢⎣⎡ −⋅⋅⋅⋅µ⋅= 2
3
123
2 yyg2b32Q
(3)
(4)
(3) (4)
Wird v0 berücksichtigt, istauch Q = y2
. b . v0, d.h., Lösungmuss durch Iteration erfolgen!
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Beispiel: b = 2m, µ = 0,6 Für y2 = 10m und s = 4m ergibt sich y1 = 10 - 4 = 6m.
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅⋅⋅⋅µ⋅=⋅⋅=23
20
1
23
20
202 g2vy
g2vyg2b
32vbyQ
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅⋅⋅µ⋅=⋅==23
20
1
23
20
202 g2vy
g2vyg2
32vy
bQq
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅⋅⋅⋅=⋅==23
20
23
20
0 g2v6
g2v10g26,0
32v10
bQq
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+=⋅=⋅⋅⋅⋅
23
20
23
20
00 g2v6
g2v10v644,5v
g26,032
10
Für v0 = 3,09 m/s ergibt sich Q(3) = 61,74 m3/s > Q(4).Bei konstanter Gerinnebreite darf die Zuströmgeschwindigkeitmit zunehmender Öffnung s nicht vernachlässigt werden !
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Vollständige AbflussformelEinfluss der Zuströmgeschwin-digkeit bei größerem OW-Quer-schnitt (z. B.: b0 = 10m > b = 2m).
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅⋅⋅⋅µ⋅=⋅⋅=23
20
1
23
20
2002 g2v
yg2
vyg2b
32vbyQ
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅⋅⋅⋅⋅=⋅⋅23
20
23
20
0 g2v6
g2v10g226,0
32v1010
Für v0 = 0,6 m/s ergibt sich Q(3a) = 60,07 < Q(3) = 61,74 m3/s .
( ) ( )1a3 QQ ≈ (Torricelli)
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Näherungsformel n. Poleni:
23
ühg2b32Q ⋅⋅⋅⋅µ⋅=
Auch hierfür ist die Grund-lage die für den Fall des Ausflusses aus großer Öff-nung bzw. Unterströmung abgeleitete Formel:
( ) ( ) ⎥⎦⎤
⎢⎣⎡ +−+⋅⋅⋅⋅µ⋅= 2
3
koo123
kou1 hhhhg2b32Q
Hier ist: h1u = hü = Überfallhöhe und h1o = 0 = Wasserspiegel.( ) ( ) ( ) bwhvhhhg2b
32Q ü02
3
ko23
koü ⋅+⋅=⎥⎦⎤
⎢⎣⎡ −+⋅⋅⋅⋅µ⋅=
g2vh
2o
ko ⋅=
wird durch Näherungsrechnung , vergl. oben, gefunden.Für v0 = 0 wird die Poleni-Formel erhalten, s.o.
mit
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Überfallbeiwerte µ für Wehre:
nach Preß, H., Schröder, R.: Hydromechanik im Wasserbau, 1966Quelle: Schneider Bautabellen, 11. Auflage.
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(mit Rückstauwirkung des UW)
23
ühg2bc32Q ⋅⋅⋅⋅⋅µ⋅=
( )Wehrformf=µ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
ü
u
hh;Wehrformfc
b = Kronenbreite
(wie vor)
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C - Werte für unvollkommene Überfälle
nach Schmidt, M.: Die Berechnung unvollkommener Überfälle.Die Wasserwirtschaft 1954/55, H.4, S. 96-100.
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Grundaufgaben
Aufgabe 01a:
Gegeben: scharfkantige Ausflussöffnung in ebener vertikaler Wand mit Mittelpunkt h0 = 10 m unter dem Wasserspiegel;Höhe a = 1 m Breite b = 2 m0,2 .h = 2 m > a kleine Öffnung; a/b = 0,5 µ = 0,640
Q a b g h m s= ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ =µ 2 17 93 3,
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Aufgabe 01b:
Welche Breite b ist erforderlich für den Ausfluss Q = 10 m3/s
µ und b sind unbekannt.Lösung: Q für zwei geschätzte Werte z.B. b1 = 1 m und b2 = 2 m berechnen.
Q1 = 8,15 m3/s; Q2 = 17,93 m3/s; Q0 = 0Kurve Q = f(b); Für Q = 10 m3/s ist b ≈ 1,3 m
→ = ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅10 2µ a b g h
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Aufgabe 02a:
Rückstaufreier Abfluss unter einem Segmentschütz mit großem Krümmungsradius.gegeben: h = 6 m; a = 1 m; b = 1,5 mh/a = 6 µ = 0,592
Aufgabe 02b:
UW-Stand hu = 4 mhu /a = 4/1 = 4 c = 0,7 (0,69)h/a = 6/1 = 6µ = 0,592 (s.o)
Q a b g h m s= ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ =µ 2 9 63 3,
Q m s= ⋅ =0 7 9 63 6 74 3, , ,
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Aufgabe 03a:
Vollkommener Überfall über ein rundkroniges Wehrgegeben: Wehrhöhe w = 6 mKronenbreite b = 10 mÜberfallhöhe hü= 2 m
Lösung: µ = 0,74; w geht hier nicht in die Berechnung ein !!v0 = 0 Poleni-Formel
Q b g h m s= ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ =23
2 61813 2 3µ ,