elektromagnetické spektrum
DESCRIPTION
Elektromagnetické spektrum. Fre kvence ( ) Vlnová délka ( λ ) λ = c Rychlost světla (c = 2.997 x 10 8 m/s ). Spojité spektrum. Příklad čárového spektra (emisní spektrum vodíku). Elektromagnetické záření a atomová spektra. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Elektromagnetické spektrum
Frekvence ()
Vlnová délka (λ) λ = cRychlost světla (c = 2.997 x 108 m/s )
Spojité spektrum
Příklad čárového spektra (emisní spektrum vodíku)
Elektromagnetické záření a atomová spektra
• Spektrum: charakteristický vzor vlnových délek absorbovaných nebo emitovaných látkou
• Emisní spektrum: vzniká při spontánní emisi záření z excitovaného atomu nebo molekuly
• Čárové spektrum: spektrum obsahuje pouze jisté vlnové délky (čárové spektrum je typické pro plyny)
• Balmer (1885) pozoroval čárové spektrum vodíku ve viditelné oblasti při vlnových délkách 656.3 nm, 486.1 nm, 434.0 nm, 410.1 nm
• Balmerova rovnice: kde n = 3, 4...
• Rovnice byla navržena empiricky, R = Rydbergova konstanta = 1.097x107 m1
21
2211
nR
Emisní spektrum vodíkového atomu
• Postupně byla pozorována emisní spektra vodíku i v dalších spektrálních oblastech:
• Lymanova série ultrafialové• Paschenova, Brackettova, Pfundova infračervené• Balmerova-Rydbergova rovnice je rozšířením původního
Balmerova vztahu:
kde m = 1, 2, 3,… a n = 2, 3, …(nejméně m + 1)• Emisní čára při nejdelší vlnové délce odpovídá n = m + 1• Čáry při nejmenších vlnových délkách (emisní hrana) jsou
pozorovány když n = • Př.: Určete vlnovou délku první čáry v Paschenově sérii (m = 3,
n = 4).• Př.: Najděte nejkratší vlnovou délku v Paschenově sérii (m = 3,
n = ).
22111nm
R
Kvantování energie a fotoelektrický jev
• Planck (1900): energie může být vyměňována pouze po určitých nespojitých násobcích (energie je kvantována). Fotony mají energii kde h (Planckova konstanta) =
6.63x1034J.s• Vyšší frekvence tedy znamená vyšší energii fotonu (u vlnové
délky jde o nepřímou úměru) • Př.: Vypočtěte energii fotonu s vlnovou délkou 700 nm.
• Fotoelektrický jev: E = h h0 kde 0 = mezní frekvence
• Einstein (1905): energie emitovaného elektronu je přímo úměrná energii dopadajícího fotonu, pro emisi musí být překročena mezní hodnota frekvence (ta závisí na konkrétní látce)
• Celková energie proudu emitovaných fotonů o stejné frekvenci je tedy:
kde n = 1, 2, ...
λhc hνE
hnE
Bohrův model (vodíkového) atomu
• Bohr (1913) vycházel z Planckovy představy a postuloval, že elektrony se mohou pohybovat pouze po určitých kruhových drahách (orbity, orbitaly) kolem atomového jádra a při tomto pohybu nemění svoji energii. Energii mohou přijímat nebo uvolňovat pouze při přechodu mezi dvěma orbitaly – jejich energie je kvantována.
• Předpoklady vedly k následujícím závěrům:
– Poloměr orbitalu: rn = n2r1.
– Energie orbitalu: En = E1/n2 = 21.93x1019J/n2 kde E1 = energie nejstabilnějšího vodíkového orbitalu, E1<E2<E3.
– Nejstabilnější stav E1,r1 = základní stav.
– Vyšší energetické stavy = excitované stavy.
• Při přechodu elektronu mezi energetickými hladinami je emitován nebo absorbován foton, jehož energie odpovídá rozdílu energií příslušných dvou hladin.
Odvození pro Bohrův model atomu vodíku
2 em r nh v
2/h 022
0 4/ ee
20 1
n
e
n
v 2
20
2
nem
re
n
22 01
2 e
eE m
r v
22
40 1
2
1
n
emE e
n
2
40
1 2
1
em
E e
e F oF Rovnováha sil:
Kvantovací podmínka:
204
22
r
e
r
vem
Řešení pro rychlost a poloměr:
Celková energie:
Emisní čáry v Bohrově modelu vodíkového atomu
• Je-li Ei = výchozí energetický stav a Ef = konečný energetický stav, energie přechodu je: E = Ei Ef
• Teorie a experiment souhlasí v případě spekter vodíku, ale ne u víceelektronových prvků
• Hlavní potíž Bohrova modelu spočívá v tom, že kombinuje kvantové představy s klasickou mechanikou pohybu elektronu
22
221
221
21
21
11
111
11
if
if
fi
fi
nnR
nnhcE
nnEhc
n
E
n
EE
Vlnově-korpuskulární povaha světla a hmoty
• Světlo se chová analogicky jako hmota, protože může nabývat pouze jistých energií
• Světlo tedy vykazuje vlastnosti vlnění i hmoty totéž platí i pro hmotu
• Einsteinova rovnice zachycuje dualitu světla: • E = mc2 chování jako částice• E = h chování jako vlnění• duální chování jako částice a vlna zároveň
• Dualita hmoty je patrná po záměně rychlosti
světla (c) rychlostí částice (v):
kde se nazývá de Broglieho vlnová délka pohybující se částice• Př.: Určete de Broglieho vlnovou délku člověka o hmotnosti 90 kg,
který se pohybuje rychlostí 10 m/s.
chm
mchcmch
2
2
mvhλ
Kvantová mechanika
• Kvantová mechanika poskytuje univerzální popis elektronové distribuce v atomech
• Heisenbergův princip neurčitosti (1925) postuluje nemožnost stanovit zároveň s absolutní přesností polohu a hybnost:
• Schroedinger (1926) použil tento koncept k odvození rovnice, která popisuje částice vlnovou funkcí. Elektronům je dovoleno se pohybovat kdekoliv
• Řešením Schroedingerovy rovnice je vlnová funkce , fyzikální význam má její druhá mocnina (hustota pravděpodobnosti)
• Pro vodíkový elektron je nejvýhodnější energetický stav sféricky symetrický
4)( hmvx
Schroedingerova rovnice
Kvantová mechanika a atomové orbitaly
• Orbitaly mají charakteristický tvar a pozici, popsané 4 kvantovými čísly: n, l, ml, ms. Všechna kromě ms jsou celá čísla.
• Hlavní kvantové číslo (n): hodnoty 1... Udává energii orbitalu (energetické slupky).
• Vedlejší kvantové číslo (l): hodnoty l = 0 do n1. Udává tvar podslupky. – l = 0, 1, 2, 3, 4,… se běžně nahrazují symboly s, p, d, f, g,... – Podslupky se tedy zapisují 1s, 2s, 2p, atd.
• Magnetické kvantové číslo (ml): hodnoty od l do +l. Udává prostorovou orientaci podslupky.– Celkový možný počet orbitalů je tedy 2l+1. – Např. podslupka s má 1 orbital, podslupka p 3 orbitaly.
• Spinové kvantové číslo (ms): hodnoty 1/2. Je důsledkem magnetického pole indukovaného rotujícími elektrony.
• Pauliho vylučovací princip: žádné dva elektrony v atomu nemohou mít stejná všechna kvantová čísla.
Povolené kvantové stavy
Energie orbitalů ve vodíkovém atomu
Energie orbitalů ve víceelektronových atomech
• U vodíkového atomu mají orbitaly se stejným hlavním kvantovým číslem stejnou energii
• V jiných prvcích se energie orbitalů se stejným hlavním kvantovým číslem mírně liší v důsledku vzájemných interakcí elektronů
• Tyto odlišnosti postihuje výstavbový princip
Obsazování orbitalů ve víceelektronových atomech
Sternův-Gerlachův experiment
• Svazek vodíkových atomů se po průchodu magnetickým polem rozštěpí na dva paprsky, které korespondují se spinem na příslušných atomech.
Magnetické vlastnosti atomů
• Ačkoli pohybující se elektron indukuje magnetické pole, dva elektrony s opačným spinem se v magnetickém účinku ruší. Kladnou magnetickou susceptibilitu tedy vykazují pouze atomy s nespárovanými elektrony.– Paramagnetická látka je slabě
přitahována magnetickým polem, obvykle v důsledku nepárových elektronů.
– Diamagnetická látka není přitahována magnetickým polem.
Tvar 1s orbitalu
Tvary 2p orbitalů
Tvary 3d orbitalů
Emisní a absorpční atomová spektra
Emisní spektrum atomu síry
Molekulová spektra
1) Mohou se měnit elektronové stavy – přeskoky elektronů v molekulových orbitalech
2) Mohou se pohybovat atomová jádra v rámci jedné molekuly – mění se rotační a vibrační stavy
Příklady vibračních stupňů volnosti
Příklady rotačních stupňů volnosti