資料③ 屈折法地震探査の基礎 - oyo corporation...1 屈折法地震探査の基礎 •...
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1
屈折法地震探査の基礎
• 屈折法地震探査の原理
• 測定方法
• 屈折法の基礎理論
• 解析手順
• タイムターム法
資料③
2
屈折法地震探査の原理時間(t)
測定本部
増幅器
記録器
V2(V1<V2)
V1
屈折波反射波
直接波 受振器多芯ケーブル
振源
振源距離(x)
初動
屈折波の走時(V2)
直接波の走時(V1)
反射波の走時
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測定の概念図
McSEIS-SXシステム
McSEIS-SX
爆薬(ダイナマイト)
発火器
測定本部
受振器
テイクアウト・ケーブル
波線経路
発破孔
約1m
測定本部
トンネル施工基面
断層破砕帯など
測定本部
起振点
起振点
波線経路
4
測定器:McSeis-SX
5
測定器 : Geode
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屈折法の基礎理論
水平二層構造の場合
A
B C D E
F
V1
V2
hic ic
x
距離x
走時T走時曲線
V1
V2
折れ点
t2
t2=原点走時
7
屈折法の基礎理論
水平二層構造の場合
1212 V
DF
V
CD
V
ACT ++=
212
cos2
V
x
V
ihT c +=
A
B C D E
F
V1
V2
hic ic
x
2
1sinV
Vic =
スネルの法則
原点走時
8
1212 V
DF
V
CD
V
ACT ++=
112112
''''
V
FE
V
DE
V
CD
V
CB
V
ABT ++++=A
B C D E
F
V1
V2
hic ic
x
B’ E’
ciBCCB sin' =
cihFE cos' =cihAB cos' =
2
1sinV
Vic =
スネルの法則211
sin'
V
BC
V
iBC
V
CB c ==
211
sin'
V
DE
V
iDE
V
DE c ==
屈折法の基礎理論
水平二層構造の場合
9
A
B C D E
F
V1
V2
hic ic
x
B’ E’
112112
''''
V
FE
V
DE
V
CD
V
CB
V
ABT ++++=
cihFE cos' =cihAB cos' =
211
sin'V
BC
V
iBC
V
CB c ==
211
sin'V
DE
V
iDE
V
DE c ==
122212
cos2cos2
V
ih
V
DE
V
CD
V
BC
V
ihT cc ++++=
212
cos2
V
x
V
ihT c +=
屈折法の基礎理論
水平二層構造の場合
10
距離X
走時T走時曲線
V1
V2
折れ点
t2
t2=インタ-セプトタイム
212
cos2
V
x
V
ihT c +=
1
22
cos
2 V
iht c==τ
=2τ タイムターム
==2cos
21
ci
Vh
τ深度
屈折法の基礎理論
水平二層構造の場合
11
=−+
=12
120 2
VV
VVhx 折れ点
=+−
=12
1202
VV
VVxh 深度
21 TT =
11
0
2
0
12
cos2T
V
x
V
x
V
ihT c ==+=
折れ点 : x0
屈折法の基礎理論
水平二層構造の場合
距離X
走時T走時曲線
V1
V2
折れ点x0
t2
t2=インタ-セプトタイム
12
屈折法の基礎理論
水平構造でない場合(境界面の傾斜が一様でない場合)
距離x
走時T走時曲線
V1
V2?
13
屈折法の基礎理論
水平構造でない場合(境界面の傾斜が一様でない場合)
B
hB
A P
P’
hPhA
121
coscos
V
ih
V
AP
V
ihT cPcA
AP ++≅
121
coscos
V
ih
V
BP
V
ihT cPcB
BP ++≅
121
coscos
V
ih
V
AB
V
ihT cBcA
AB ++≅
10
cos2
V
ihTTTt cP
ABBPAP =−+=
t0はP点の第1層の厚さに関係する量
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屈折法の基礎理論
水平構造でない場合⇒T’の導入
(境界面の傾斜が一様でない場合)
B
hB
A P
P’
hPhA
( )21
0 cos
22 V
x
V
ihTTTT
tTTT cAABBPAP
APAPPAAP +≅−+
−=−==′ ′
T’APは第1層の厚さに関わらずV2の速度を持つ!
A点の深度走時
X
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屈折法の基礎理論
T‘という量
距離x
走時T走時曲線
V1
V2T‘
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( ) ( )222
BPAPABABBPAPAPAP
TTTTTTTT
−+=
−+−=′
屈折法の基礎理論T‘の計算方法
距離x
走時T
TAB
1/2TAB
距離x
走時T
TAB
1/2TAB
TAP-TBP
1/2(TAP-TBP)
①比例コンパスで1/2TABを求め線を引く。②比例コンパスTAP-TBPを求め、これを1/2とし、③1/2TABの線の下または上に点を打っていく。
④点を結ぶように直線を引いて速度を決定する。
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屈折法の基礎理論
dpという量(深度走時)
1
0 cos
2 V
ihTT
td cP
APAPp =′−==
距離x
走時T走時曲線
V1
V2T‘
T0/2
c
PP i
Vdh
cos1=
①T’の点ををつなぐように引いた線から、
②走時までの時間を求めて、③深度走時としてプロットしていく。
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初動の読み取り
19
初動の読み取り
20
走時曲線
21
走時曲線のチェック
• 走時の平行性
• 往復走時の一致
• 折れ点の一致
• 原点走時の一致
完成した走時曲線
22
走時曲線のチェック
走時の平行性走時差は増加しない
走時差
23
走時曲線のチェック
往復走時の一致往復走時は一致する
24
走時曲線のチェック
折れ点の一致
折れ点
往復走時の組み合わせで折れ点は一致している
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走時曲線のチェック原点走時の一致
走時曲線のチェック
同一起振点において両側の走時の原点走時は一致している
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萩原のはぎとり法
T‘曲線(T’AP)の計算①比例コンパスで1/2TABを求め線を引く。②比例コンパスTAP-TBPを求め、これを1/2とし、③1/2TABの線の下または上に点を打っていく。
④点を結ぶように直線を引いて速度を決定する。
1/2TAB
27
萩原のはぎとり法
深度走時の計算
dP
①T’の点ををつなぐように引いた線から、
②走時までの時間を求めて、③深度走時としてプロットしていく。
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萩原のはぎとり法T‘曲線(T’BP)の計算(速度の線の反転)
1/2TAB
1/2TABを基準に反
転する。
29
萩原のはぎとり法
深度走時の計算
dP
30
萩原のはぎとり法
速度構造の計算
31
パス計算と速度構造の修正
パス計算
理論走時と観測走時の比較
32
パス計算と速度構造の修正
萩原の方法によって求めたモデル
残差が少なくなるよう修正したモデル
33
パス計算と速度構造の修正
理論走時と観測走時の比較(速度構造の修正後)
34
タイムターム法(2層構造解析)
屈折波の波線
( ) 21 cos2 xszist += 22 xsczt +=
z and s2 : 未知数
起振点 受振点
iisin(i)=S2/S1
層境界に沿って伝播する波線
層境界に直行する方向に伝播する波線
x
z S1 =1/V1
S2 =1/V2
( )isc cos2 1=
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タイムターム法(2層構造解析)
22211 sxzczct ii ++=
Source Receiver
S2
S1z1
z2
x
水平成層でない場合
z1,z2 and s2 : 未知数( )iscc cos121 ==
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sxzct i
n
jjiji += ∑
=1
⋅
=
⋅
⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅
⋅⋅⋅⋅
m
n
mmnmmm
n
n
n
n
t
t
t
t
t
s
z
z
z
z
xcccc
xcccc
xcccc
xcccc
xcccc
4
3
2
1
2
3
2
1
321
44434241
33333231
22232221
11131211
( )iscij cos1=
m : 走時の数(データ)
n : 受振点+起振点の数 (未知数)
線形最小二乗法
タイムターム法(2層構造解析)
水平成層でない場合