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Girsanov
Changementde mesure
Th. Radon-Nikodym
Th Girsanov
Multidimensionnel
Références
Changement de mesure et théorème deGirsanov80-646-08
Calcul stochatique I
Geneviève Gauthier
HEC Montréal
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Changementde mesureExemple 1
Th. Radon-Nikodym
Th Girsanov
Multidimensionnel
Références
Un exemple I
Soit (Ω,F , fFt : 0 t Tg ,P) un espace probabiliséltré sur lequel estconstruit un mouvement brownien standardWP =
WPt : 0 t T
.
Le processus stochastique S = fSt : 0 t Tgreprésente lévolution du prix dun titre risqué et satisfaitléquation di¤érentielle stochastique
dSt = µSt dt + σSt dWPt .
Supposons aussi que le taux dintérêt r est constant. Lefacteur dactualisation est donc
β (t) = exp (rt)
ce qui implique que dβ (t) = r exp (rt) dt.
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Changementde mesureExemple 1
Th. Radon-Nikodym
Th Girsanov
Multidimensionnel
Références
Un exemple IIPosons, pour tout 0 t T ,
Yt = βtSt
cest-à-dire que Yt représente la valeur actualisée autemps t du titre risqué.
En utilisant le lemme dItô (plus particulièrement la règlede multiplication), nous obtenons
dYt = (µ r)Yt dt + σYt dWPt .
En e¤et,
dYt = dβtSt= βt dSt + St dβt + d hβ,Sit= βt
µSt dt + σSt dWP
t
+ St (rβt dt)
= (µ r) βtSt dt + σβtSt dWPt .
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Changementde mesureExemple 1
Th. Radon-Nikodym
Th Girsanov
Multidimensionnel
Références
Un exemple III
Sous sa forme intégrale, cette équation di¤érentiellestochastique devient
Yt = Y0 + (µ r)Z t
0Ys ds + σ
Z t
0Ys dWP
s .
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Changementde mesureExemple 1
Th. Radon-Nikodym
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Références
RappelProcessus dItô
Soit WP un (fFtg ,P)mouvement brownien.On appelle processus dItô, un processusX = fXt : 0 t Tg à valeurs dans R tel que:
Xt X0 +Z t
0Ks ds +
Z t
0Hs dWP
s
avec K = fKt : 0 t Tg et H = fHt : 0 t Tgsont des processus adaptés à la ltration fFtg,PhR T0 jKs j ds < ∞
i= 1
PhR T0 (Hs )
2 ds < ∞i= 1
Damien Lamberton et Bernard Lapeyre, Introduction au calculstochastique appliqué à la nance, Ellipses, page 53.
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Changementde mesureExemple 1
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Exemple (suite) I
Rappelons que WP est un (fFtg ,P)mouvementbrownien.
Dans un monde neutre au risque (Ω,F , fFt : t 0g ,Q),le processus stochastique Y = fYt : 0 t Tg devraitêtre une (fFtg ,Q)martingale.Ainsi, sous la mesure neutre au risque, la tendance de Ydevrait être nulle, cest-à-dire que nous voulons que lecoe¢ cient de dérive soit 0.
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Changementde mesureExemple 1
Th. Radon-Nikodym
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Exemple (suite) IIPosons
WQt = W
Pt +
Z t
0γsds
et notons que
1 WQ nest pas une Pmartingale (son espérance varie aucours du temps) et
2 dWQt = dW
Pt + γtdt. Par conséquent
Yt = Y0 + (µ r)Z t0Ys ds + σ
Z t0Ys dWP
s
Yt = Y0 +Z t0(µ r σγs )Ys ds + σ
Z t0Ys dWQ
s .
An de se débarasser du terme de dérive, il su¢ t de poser
µ r σγs = 0, γs =µ r
σ.
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Changementde mesureExemple 1
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Exemple (suite) III
Rappelons que
Yt = Y0 + σZ t
0Ys dWQ
s
Notons que sous la mesure P, le processus WQ nest pasun mouvement brownien standard puisque la loi de WQ
t
sous la mesure P est N
µrσ t, t
.
Le processus Y ne sera pas une (fFtg ,P)martingalepuisque lintégrale stochastique est construite par rapportà WQ qui nest pas une (fFtg ,P)martingale.En e¤et,
EPhWQt
i=
µ rσ
t
varie dans le temps.
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Changementde mesureExemple 1
Th. Radon-Nikodym
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Exemple (suite) IV
Rappelons que WP est un (fFtg ,P)mouvementbrownien,
Yt = Y0 + σZ t
0Ys dWQ
s
oùWQ (t) = WP (t) +
µ rσ
t.
Nous cherchons donc la mesure de probabilité Q à placersur lespace (Ω,F , fFtg) qui fera en sorte que WQ soitun Qmouvement brownien standard.Donc en changeant la probabilité sur lensemble Ω, noustransformons le coe¢ cient de dérive an que la tendancesoit nulle et nous intégrons par rapport à une(fFtg ,Q)martingale. Il en résultera que le processus Ysera une (fFtg ,Q)martingale.
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Théorème de Radon-Nikodym IUne façon de construire de nouvelles mesures deprobabilité sur lespace probabilisable (Ω,F ) lorsque nousavons déjà une mesure de probabilité P existant sur cetespace est la suivante:Soit Y , une variable aléatoire construite sur lespaceprobabilisé (Ω,F ,P) telle que
8ω 2 Ω, Y (ω) 0 et EP [Y ] = 1.
Pour tout événement A 2 F , δA dénote la fonctionindicatrice de lévénement:
δA (ω) =
1 si ω 2 A0 sinon.
Pour tout événement A 2 F , posons
Q (A) = EP [Y δA ] .
Alors Q est une mesure de probabilité sur (Ω,F ).
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Théorème de Radon-Nikodym II
Démonstration. Nous devons vérier que
(P1) Q (Ω) = 1,
(P2) 8A 2 F , 0 Q (A) 1,(P3) 8A1, A2, ...2 F tels que Ai \ Aj = ∅ si i 6= j ,
QS
i1 Ai= ∑i1 Q (Ai ) .
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Théorème de Radon-Nikodym III
Vérication de (P1). Or, puisque pour tout ω,δΩ (ω) = 1 et parce que nous avons supposé queEP [Y ] = 1,
Q (Ω) = EP [Y δΩ] = EP [Y ] = 1,
ce qui établit la condition (P1).
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Théorème de Radon-Nikodym IV
Vérication de (P2).. La deuxième condition est toutaussi aisée à démontrer car Y étant une variable aléatoirepositive, Y δA lest aussi et Q (A) = EP [Y δA ] 0.Dautre part,
Q (A) = EP [Y δA ]
EP [Y δΩ]
= EP [Y ]
= 1.
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Théorème de Radon-Nikodym VVérication de (P3).. Comme nous lavons établi aucours dun exercice du premier chapitre, 8A1, A2, ...2 Ftels que Ai \ Aj = ∅ si i 6= j ,
δSi1 Ai = ∑
i1δAi .
Par conséquent,
Q
[i1Ai
!= EP
hY δS
i1 Ai
i= EP
"Y ∑i1
δAi
#= ∑
i1EP [Y δAi ]
= ∑i1
Q (Ai ) .
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Théorème de Radon-Nikodym VI
DenitionDeux mesures de probabilité P et Q construites sur le mêmeespace probabilisable (Ω,F ) sont dites équivalentes si ellesont le même ensemble dévénements impossibles, cest-à-direque
P (A) = 0, Q (A) = 0, A 2 F .
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Théorème de Radon-Nikodym VII
Question. Étant donné deux mesures de probabilitééquivalentes P et Q, existe-t-il une variable aléatoire Y àvaleurs non-négatives telle que
Q (A) = EP [Y δA ] ?
Notons bien la di¤érence entre ce problème et le résultatque nous venons de démontrer.
Dans ce dernier, Y et P nous étaient données et nousavons construit Q.
Dans ce cas-ci, P et Q nous sont données et nouscherchons Y , ce qui est moins aisé.
Cest lexistence de cette variable qui est établie dans leprochain théorème qui est une version du fameuxthéorème de Radon-Nikodym.
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Théorème de Radon-Nikodym VIII
Theorem
Théorème de Radon-Nikodym. Étant donné deux mesuresde probabilité équivalentes P et Q construites sur lespaceprobabilisable (Ω,F ), il existe une variable aléatoire Y àvaleurs positives telle que
Q (A) = EP [Y δA ] .
Cette variable aléatoire Y est souvent notée dQdP.
Ce théorème ne nous indique toujours pas commenttrouver notre mesure neutre au risque. En fait, cest leprochain résultat qui nous fournira la recette pourconstruire notre mesure et il fait intervenir la dérivée deRadon-Nikodym.
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Théorème de Radon-Nikodym IX
Quelques réexions sur le cas discret
Supposons que Ω ne contienne quun nombre nidéléments. Soit Y = βTX la valeur actualisée du droitcontingent accessible X . Si F0 = fΩ,∅g, alors son prixau temps t = 0 est
EQ [Y ] = ∑ω2Ω
Y (ω)Q (ω)
= ∑ω2Ω
Y (ω)Q (ω)
P (ω)P (ω)
= EP
Y
Q
P
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Théorème de Radon-Nikodym X
Considérons le modèle de marché de type binomial : S (1)
représente lévolution de lactif sans risque et S (2)modélise un actif risqué. Lunique mesure neutre au risqueest notée Q, P étant la mesure réelle.
ω
S (1)0 (ω)
S (2)0 (ω)
! S (1)1 (ω)
S (2)1 (ω)
! S (1)2 (ω)
S (2)2 (ω)
!P Q
dQdP
ω1 (1; 2)0
(1, 1; 2)0
(1, 21; 1)0 1
4 0, 360 1, 44
ω2 (1; 2)0
(1, 1; 2)0
(1, 21; 3)0 1
4 0, 540 2.16
ω3 (1; 2)0
(1, 1; 4)0
(1, 21; 1)0 1
4 0, 015 0, 06
ω4 (1; 2)0
(1, 1; 4)0
(1, 21; 5)0. 1
4 0.085 0, 34
La dérivée de Radon-Nykodym est un peu la mémoire duchangement de mesure. Pour chacune des trajectoires, ellese souvient du changement de pondération que nous avonse¤ectué.
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Théorème de Girsanov I
Nous nous concentrons sur un intervalle de temps borné :t 2 [0,T ].Soit WP =
WPt : t 2 [0,T ]
représente un mouvement
brownien construit sur un espace probabilisé ltré(Ω,F , fFtg ,P) tel que la ltration fFtg est celleengendrée par le mouvement brownien, augmentée de tousles événements de probabilité nulle, cest-à-dire que pourtout t 0,
Ft = σN et WP
s : 0 s t.
Le prochain théorème nous permettra de construire nosmesures risque-neutre.
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Théorème de Girsanov II
TheoremThéorème de Cameron-Martin-Girsanov. Soitγ = fγt : t 2 [0,T ]g, un processus fFtgprévisible tel que
EP
exp
12
Z T
0γ2t dt
< ∞.
Il existe une mesure Q sur (Ω,F ) telle que
(CMG1) Q est équivalente à P
(CMG2) dQdP= exp
hR T0 γt dW
Pt 1
2
R T0 γ2t dt
i(CMG3) Le processus WQ =
nWQt : t 2 [0,T ]
odéni par
WQt = W
Pt +
R t0 γs ds est un (fFtg ,Q)mouvement
brownien.
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Références
Théorème de Girsanov III
(réf. Baxter et Rennie, page 74; Lamberton et Lapeyre, page 84)
La condition EPhexp
12
R T0 γ2t dt
i< ∞ est une
condition su¢ sante mais non nécessaire. Elle est connuesous lappellation de condition de Novikov.
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Références
Théorème de Girsanov IV
Considérons léquation di¤érentielle stochastique
dXt = b (Xt , t) dt + a (Xt , t) dWPt
où WP représente un mouvement brownien sur lespaceprobabilisé ltré (Ω,F , fFtg ,P).Nous supposons que les coe¢ cients de dérive et dedi¤usion sont tels quil existe une unique solution àléquation que nous notons X .
Nous cherchons une mesure de probabilité Q qui fasse ensorte que, sur lespace (Ω,F , fFtg ,Q), la dérive de Xsoit eb (Xt , t) au lieu de b (Xt , t) .
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Références
Théorème de Girsanov V
Allons-y!
dXt = b (Xt , t) dt + a (Xt , t) dW Pt
= eb (Xt , t) dt + a (Xt , t) b (Xt , t) eb (Xt , t)a (Xt , t)
!dt
+a (Xt , t) dW Pt
en autant que a (Xt , t) soit di¤érent de 0.
= eb (Xt , t) dt + a (Xt , t) d W Pt +
Z t
0
b (Xs , s) eb (Xs , s)a (Xs , s)
ds
!= eb (Xt , t) dt + a (Xt , t) dW Q
t
où
WQt = W
Pt +
Z t
0γs ds et γt =
b (Xt , t) eb (Xt , t)a (Xt , t)
.
![Page 25: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/25.jpg)
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Changementde mesure
Th. Radon-Nikodym
Th GirsanovExemple 1
Multidimensionnel
Références
Théorème de Girsanov VI
Si EPhexp
12
R T0 γ2t dt
i< ∞ alors par les théorèmes de
Radon-Nikodym et de Cameron-Martin-Girsanov,
Q (A) = EP
exp
Z T
0γt dW
Pt
12
Z T
0γ2t dt
δA
, A 2 F
et WQ =nWQt : t 2 [0,T ]
oest un (F,Q)mouvement
brownien.
En pratique, nous navons pas besoin de déterminer lamesure Q. Il nous su¢ t de savoir quelle existe et deconnaître léquation di¤érentielle stochastique duprocessus qui nous intéresse sur lespace (Ω,F , fFtg ,Q) .
![Page 26: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/26.jpg)
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Multidimensionnel
Références
Exemple 1 IThéorème de Girsanov
Reprenons le modèle de marché de Black et Scholes. Leprocessus stochastique Y = fYt : 0 t Tg construitsur lespace (Ω,F , fFtg ,P) ayant servi à la constructiondu mouvement brownien représente lévolution du prixactualisé dun titre risqué où
dYt = (µ r)Yt dt + σYt dWPt .
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Multidimensionnel
Références
Exemple 1 IIThéorème de Girsanov
Or, dans un monde neutre au risque (Ω,F , fFtg ,Q), latendance de Y devrait être nulle, cest-à-dire que nousvoulons que le coe¢ cient de dérive soit zéro. Ainsi
dYt = (µ r)Yt dt + σYt dWPt
= σYtµ r
σdt + σYt dWP
t
= σYt dWPt +
µ rσ
t= σYt dW
Qt
où
WQt WP
t +µ r
σt = WP
t +Z t
0
µ rσ
ds.
Dans ce cas-ci,
8s, γs =µ r
σ.
![Page 28: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/28.jpg)
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Multidimensionnel
Références
Exemple 1 IIIThéorème de Girsanov
Rappel du théorème de Cameron-Martin-Girsanov. Soitγ = fγt : t 2 [0,T ]g, un processus fFtgprévisible tel que
EP
exp
12
Z T
0γ2t dt
< ∞.
Il existe une mesure Q sur (Ω,F ) telle que(CMG1) Q est équivalente à P
(CMG2) dQdP= exp
hR T0 γt dW
Pt 1
2
R T0 γ2t dt
i(CMG3) Le processus WQ =
nWQt : t 2 [0,T ]
odéni par
WQt = W
Pt +
R t0 γs ds est un (fFtg ,Q)mouvement
brownien.
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Multidimensionnel
Références
Exemple 1 IVThéorème de Girsanov
Vérions que la condition concernant le processus γ estbien satisfaite :
EP
exp
12
Z T
0γ2t dt
= EP
"exp
12
Z T
0
µ r
σ
2dt
!#
= exp
12
µ r
σ
2T
!< ∞.
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Références
Exemple 1 VThéorème de Girsanov
Appliquons le théorème de Girsanov :
dQ
dP= exp
Z T
0γt dW
Pt
12
Z T
0γ2t dt
= exp
"Z T
0
µ rσ
dWPt
12
Z T
0
µ r
σ
2dt
#
= exp
"µ r
σWPT
12
µ r
σ
2T
#.
Ceci implique que
Q [A] = EP
"exp
µ r
σWPT
12
µ r
σ
2T
!δA
#, A 2 F .
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Références
Exemple 1 VIThéorème de Girsanov
De plus, sous la mesure Q, lévolution du prix actualisé dutitre risqué satisfait léquation
dYt = σYt dWQt
où WQ est un Qmouvement brownien.
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Références
Exemple 1 VIIThéorème de Girsanov
Nous pouvons aussi retrouver léquation di¤érentiellestochastique satisfaite par lévolution S du prix du titrerisqué :
dSt = µSt dt + σSt dWPt
= µSt dt + σSt dWQt
µ rσ
t
puisque WQt WP
t +µ r
σt
= µSt dt + σSt dWQt σSt
µ rσ
dt
= rSt dt + σSt dWQt .
![Page 33: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/33.jpg)
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Références
Exemple 1 VIIIThéorème de Girsanov
Notons que nous navons pas réellement besoin decalculer Q, nous avons simplement besoin de savoir quelleexiste puis détablir quelle est léquation satisfaite par leprocessus qui nous intéresse, à savoir lévolution du prixdun titre risqué. En e¤et, sur (Ω,F , fFtg ,Q),
dSt = rSt dt + σSt dWQt
où fW est un Qmouvement brownien.Or, lunique solution de cette équation est
St = S0 expr σ2
2
t + σWQ
t
.
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Références
Exemple 1 IXThéorème de Girsanov
Puisque le prix dune option dachat dont le prix dexercice estK et la maturité est T est donné par
EQ [exp (rT )max (ST K ; 0)]
= EQ
exp (rT )max
S0 exp
r σ2
2
T + σW Q
T
K ; 0
= EQ
max
S0 exp
σ2
2T + σW Q
T
K exp (rT ) ; 0
=
Z ∞
∞max
S0 exp
σ2
2T + σz
KerT ; 0
fZ (z) dz .
où fZ () représente la fonction de densité dune variablealéatoire normale despérance nulle et de variance égale à T .Le reste du calcul ne fait quintervenir des propriétés de la loinormale.
![Page 35: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/35.jpg)
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Références
Exemple 1 XThéorème de Girsanov
Comme
S0 expσ2
2T + σz
> KerT
, σ2
2T + σz > ln
KerT
S0= lnK rT lnS0
, z > lnS0 lnK +
r σ2
2
T
σ d2
pT
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Références
Exemple 1 XIThéorème de Girsanov
Z ∞
∞max
S0 exp
σ2
2T + σz
KerT ; 0
fZ (z) dz
=Z ∞
d2pT
S0 exp
σ2
2T + σz
KerT
fZ (z) dz
=Z ∞
d2pTS0 exp
σ2
2T + σz
fZ (z) dz
Z ∞
d2pTKerT fZ (z) dz
= S0Z ∞
d2pT
1p2π
1pTexp
z
2 2Tσz + σ2T 2
2T
dz
KerTZ ∞
d2pT
1p2π
1pTexp
z
2
2T
dz
![Page 37: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/37.jpg)
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Multidimensionnel
Références
Exemple 1 XIIThéorème de Girsanov
= S0Z ∞
d2pT
1p2π
1pTexp
(z σT )2
2T
!dz
KerTZ ∞
d2pT
1p2π
1pTexp
z
2
2T
dz
Posons u =z σTp
Tet v =
zpT
= S0Z ∞
d2σpT
1p2π
expu
2
2
du
KerTZ ∞
d2
1p2π
exp v
2
2
dv
= S01N
d2 σ
pTKerT (1N (d2))
où N () est la fonction de répartition dune variable aléatoirenormale centrée et réduite.
![Page 38: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/38.jpg)
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Multidimensionnel
Références
Exemple 1 XIIIThéorème de Girsanov
Mais la symétrie de N implique que 1N (x) = N (x) . Alors
S01N
d2 σ
pTKerT (1N (d2))
= S0Nd2 + σ
pTKerT (N (d2))
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 I
Supposons que WP et fWP représentent deux mouvementsbrowniens standards construits sur lespace probabiliséltré (Ω,F , fFtg ,P).Remarquons que
neBPt : t 0
ooù
eBPt ρWP
t +q1 ρ2fWP
t
est un mouvement brownien standard tel que
CorrPWPt , eBP
t
= ρ.
Exercice : démontrez-le.
![Page 40: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/40.jpg)
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 II
Le taux de change instantané
dCt = µCCt dt + σCCt dWPt
nous permet de modéliser le nombre de dollars canadienspar unité monétaire étrangère à chaque instant.
Supposons aussi que léquation di¤érentielle stochastique
dSt = µSSt dt + σSSt d eBPt
= µSSt dt + σSρSt dWPt + σS
q1 ρ2St dfWP
t
modélise lévolution du prix dun actif risqué étranger.
![Page 41: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/41.jpg)
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Th Girsanov
MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 III
Enn le taux dintérêt instantané canadien r et le tauxdintérêt instantané étranger v sont supposés constants.Par conséquent, le facteur dactualisation est
βt = exp (rt) .
et la valeur en devise étrangère dun investissement initialdune unité monétaire étrangère est Bt = exp (vt) .
![Page 42: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/42.jpg)
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 IV
Plaçons-nous dans la peau dun investisseur canadien.
CtSt nous donne la valeur en dollars canadiens de lactifrisqué au temps t,CtBt nous donne la valeur en dollars canadiens dunplacement dune unité de la devise étrangère dans uncompte bancaire étranger au temps t,Ut = βtCtSt nous donne la valeur actualisée en dollarscanadiens de lactif risqué au temps t.Vt = βtCtBt nous donne la valeur actualisée en dollarscanadiens dun placement dune unité de la deviseétrangère dans un compte bancaire étranger au temps t.
Nous cherchons la mesure Q qui rendra les processusstochastiques U et V des (fFtg ,Q)martingales.
![Page 43: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/43.jpg)
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 VRappel:
dCt = µCCt dt + σCCt dWPt ,
dBt = vBt dt
dβt = rβt dt
Premièrement, déterminons léquation di¤érentiellestochastique satisfaite par la valeur actualisée en dollarscanadiens dun placement dune unité de la deviseétrangère dans un compte bancaire étranger V = βCBsous la mesure P. Le lemme dItô nous permet décrire
dCtBt = Ct dBt + Bt dCt + d hB,C it= Ct (vBt dt) + Bt
µCCt dt + σCCt dW
Pt
= (v + µC )CtBt dt + σCCtBt dW
Pt .
![Page 44: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/44.jpg)
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Références
Exemple 2 VI
Ainsi,
dVt = dβtCtBt= βt dCtBt + CtBt dβt + d hβ,CBit= βt
(v + µC )CtBt dt + σCCtBt dW
Pt
+CtBt (rβt dt)
= (µC + v r) βtCtBt dt + σC βtCtBt dWPt
= (µC + v r)Vt dt + σCVt dWPt .
![Page 45: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/45.jpg)
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Références
Exemple 2 VII
Rappel:
dSt = µSSt dt + σSρSt dWPt + σS
q1 ρ2St dfWP
t ,
dCt = µCCt dt + σCCt dWPt ,
dBt = vBt dt,
dβt = rβt dt.
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Références
Exemple 2 VIII
Deuxièmement, déterminons léquation di¤érentiellestochastique satisfaite par U = βCS sous la mesure P. Lelemme dItô nous permet décrire
dCtSt= Ct dSt + St dCt + d hS ,C it= Ct
µSSt dt + σSρSt dWP
t + σS
q1 ρ2St dfWP
t
+St
µCCt dt + σCCt dW
Pt
+ σSρStσCCt dt
= (µS + µC + σSσC ρ)CtSt dt
+ (σSρ+ σC )CtSt dWPt + σ
q1 ρ2CtSt dfWP
t .
![Page 47: Changement de mesure et thØorŁme de Girsanovneumann.hec.ca/~p240/c8064604/theme_4/12Girsanov.pdf · 2020. 12. 21. · Girsanov Changement de mesure Exemple 1 Th. Radon-Nikodym Th](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081601/61269e8d140dd17e383cd81f/html5/thumbnails/47.jpg)
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Références
Exemple 2 IX
Réutilisant le lemme dItô, nous obtenons
dUt = dβtCtSt= βt dCtSt + CtSt dβt + d hβ,CSit
= βt
(µS + µC + σSσC ρ)CtSt dt
+ (σS ρ+ σC )CtSt dW Pt + σS
p1 ρ2CtSt dfW P
t
+CtSt (rβt dt)
= (µS + µC + σSσC ρ r ) βtCtSt dt
+ (σS ρ+ σC ) βtCtSt dWPt + σS
q1 ρ2βtCtSt dfW P
t
= (µS + µC + σSσC ρ r )Ut dt
+ (σS ρ+ σC )Ut dWPt + σS
q1 ρ2Ut dfW P
t .
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Changementde mesure
Th. Radon-Nikodym
Th Girsanov
MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 XNous avons
dVt = (µC + v r)Vt dt + σCVt dWPt ,
dUt = (µS + µC + σSσC ρ r)Ut dt
+ (σSρ+ σC )Ut dWPt + σS
q1 ρ2Ut dfWP
t
ce qui nous permet décrire
dVt = (µC + v r σC γt )Vt dt
+σCVt dW Pt +
Z t
0γsds
dUt =
µS + µC + σSσC ρ r
(σS ρ+ σC ) γt σSp1 ρ2eγt
Ut dt
+ (σS ρ+ σC )Ut dW Pt +
Z t
0γsds
+σS
q1 ρ2Ut d
fW Pt +
Z t
0eγsds .
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Th Girsanov
MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 XI
Nous voulons donc résoudre le système linéaire
µC + v r σC γt = 0
µS + µC + σSσC ρ r (σS ρ+ σC ) γt σS
q1 ρ2eγt = 0
dont les inconnues sont γt et eγt . Sous forme matricielle,nous écrivons
σC 0σS ρ+ σC σS
p1 ρ2
γteγt
=
µC + v r
µS + µC + σSσC ρ r
.
La solution est
γt =µC + v r
σCeγt =µS v + σSσC ρ
σSp1 ρ2
ρ (µC + v r)σCp1 ρ2
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 XII
Posons donc WQt = W
Pt +
R t0 γs ds etfWQ
t = fWPt +
R t0 eγs ds où
γs =µC + v r
σC
eγs =µS v + σSσC ρ
σSp1 ρ2
ρ (µC + v r )σCp1 ρ2
.
Nous pouvons alors écrire
dVt = σCVt dWQt
dUt = (σSρ+ σC )Ut dWQt + σS
q1 ρ2Ut dfWQ
t .
Est-il possible de trouver une mesure Q telle que WQ etfWQ sont des (fFtg ,Q)mouvements brownienssimultanément?
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Th Girsanov
MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Théorème de Girsanov I
Soit W =W (1), ...,W (n)
un mouvement brownien de
dimension n, cest-à-dire que ses composantes sont desmouvements browniens standards indépendants surlespace probabilisé ltré (Ω,F , fFtg ,P)
TheoremThéorème de Cameron-Martin-Girsanov. Pour touti 2 f1, ..., ng , γ(i ) =
γ(i )t : 0 t T
est un processus
fFtgprévisible tel que
EP
exp
12
Z T
0
γ(i )t
2dt
< ∞.
Il existe une mesure Q sur (Ω,F ) telle que
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Théorème de Girsanov II
(CMG1) Q est équivalente à P
(CMG2) dQdP=
exp∑n
i=1
R T0 γ
(i )t dW (i )
t 12
R T0 ∑n
i=1
γ(i )t
2dt
(CMG3) Pour tout i 2 f1, ..., ng , le processusfW (i ) =fW (i )
t : 0 t Tdéni parfW (i )
t = W (i )t +
R t0 γ
(i )s ds est un
(fFtg ,Q)mouvement brownien.(réf. Baxter et Rennie, page 186)
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 (suite) I
Comme les fonctions γ et eγ sont constantes, la conditionde Novikov est satisfaite et le théorème de Girsanov(version multidimensionnelle) nous permet de conclurequil existe une mesure martingale Q telle que WQ et fWQ
sont des (fFtg ,Q)mouvements browniens.
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Références
Exemple 2 (suite) II
Fait intéressant, sur lespace (Ω,F , fFtg ,Q), nous avonsléquation di¤érentielle stochastique satisfaite par le tauxde change instantané
dCt = µCCt dt + σCCt dWPt
= µCCt dt + σCCt dWQt
µC + v rσC
t
= (r v)Ct dt + σCCt dWQt .
On retrouve dans le coe¢ cient de dérive la di¤érence entreles taux dintérêt instantanés local et étranger.
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MultidimensionnelExemple 2GirsanovExemple 2(suite)Exemple 3
Références
Exemple 2 (suite) III
Toujours sur lespace (Ω,F , fFtg ,Q), léquationdi¤érentielle stochastique de lévolution du prix de lactifrisqué en dollars canadiens est
dCtSt= (µS + µC + σSσC ρ)CtSt dt
+ (σS ρ+ σC )CtSt dWPt + σS
q1 ρ2CtSt dfW P
t
= (µS + µC + σSσC ρ)CtSt dt
+ (σS ρ+ σC )CtSt dW Qt
µC + v rσC
t
+σS
q1 ρ2CtSt d
fW Qt
µS v + σSσC ρ
σSp1 ρ2
ρ (µC + v r )σCp1 ρ2
!t
!
= rCtSt dt + (σS ρ+ σC )CtSt dWQt + σS
q1 ρ2CtSt dfW Q
t
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Références
Exemple 2 (suite) IV
où la dernière égalité sobtient de la simplication ducoe¢ cient de dérive
(µS + µC + σSσC ρ) (σSρ+ σC )µC + v r
σC
σS
q1 ρ2
µS v + σSσC ρ
σSp1 ρ2
ρ (µC + v r)σCp1 ρ2
!.
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Références
Exemple 2 (suite) V
Toujours sous la mesure neutre au risque Q, la valeur endollars canadiens dun placement dune unité de la deviseétrangère dans un compte bancaire étranger satisfait
dCtBt= (v + µC )CtBt dt + σCCtBt dW
Pt
= (v + µC )CtBt dt + σCCtBt dW Qt
µC + v rσC
t
=
v + µC σC
µC + v rσC
CtBt dt + σCCtBt dW
Qt
= rCtBt dt + σCCtBt dWQt .
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Références
Exemple 2 (suite) VI
En résumé,
dCt = µCCt dt + σCCt dWPt
dCt = (r v )Ct dt + σCCt dWQt
dCtSt = (µS + µC + σSσC ρ)CtSt dt
+ (σS ρ+ σC )CtSt dWPt + σS
q1 ρ2CtSt dfW P
t
dCtSt = rCtSt dt
+ (σS ρ+ σC )CtSt dWQt + σS
q1 ρ2CtSt dfW Q
t
dCtBt = (v + µC )CtBt dt + σCCtBt dWPt
dCtBt = rCtBt dt + σCCtBt dWQt
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Exemple 2 (suite) VII
Pour ce qui est des titres en devise étrangère, nous avonsléquation, sous la probabilité Q, qui caractérise lévolutiondu prix de lactif risqué en devise étrangère:
dSt
= µSSt dt + σS ρSt dW Pt + σS
q1 ρ2St dfW P
t
= dSt = µSSt dt + σS ρSt dW Qt
µC + v rσC
t
+σS
q1 ρ2St d
fW Qt
µS v + σSσC ρ
σSp1 ρ2
ρ (µC + v r )σCp1 ρ2
!t
!
= (v σSσC ρ) St dt + σS ρSt dWQt + σS
q1 ρ2St dfW Q
t
et celle de lévolution dun compte bancaire en deviseétrangère
dBt = vBt dt.
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Références
Exemple 3 INon-unicité de la mesure martingale
Soit WP et fWP deux mouvements browniens standardsindépendants construits sur lespace probabilisé ltré(Ω,F , fFtg ,P).Supposons que le prix dun actif risqué évolue selon lÉDS
dSt = µSt dt + σSt dWPt + σSt dfWP
t
et que le taux dintérêt instantané r est constant.
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Exemple 3 IINon-unicité de la mesure martingale
Posons, pour tout 0 t T ,
Yt = βtSt
cest-à-dire que Yt représente la valeur actualisée autemps t du titre risqué. En utilisant le lemme dItô (plusparticulièrement la règle de multiplication), nous obtenons
dYt = (µ r)Yt dt + σYt dWPt + σYt dfWP
t .
En e¤et,
dYt= dβtSt= βt dSt + St dβt + d hβ,Sit= βt
µSt dt + σSt dWP
t + σSt dfWPt
+ St (rβt dt)
= (µ r) βtSt dt + σβtSt dWPt + σβtSt dfWP
t .
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Références
Exemple 3 IIINon-unicité de la mesure martingale
dYt= (µ r)Yt dt + σYt dWP
t + σYt dfWPt
= (µ r σγt σeγt )Yt dt+σYt d
WPt +
Z t
0γsds
+ σYt d
fWPt +
Z t
0eγsds .
Forçons le coe¢ cient de dérive à sannuler :
µ r σγt σeγt = 0, eγt = µ rσ
γt .
Il y a donc une innité de solutions.
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Références
Exemple 3 IVNon-unicité de la mesure martingale
Rappel : eγt = µ rσ
γt .
Si lon décide que le processus fγt : 0 t Tg nedépend pas du temps, alors il en sera de même pour eγ.Comme γ et eγ sont déterministes et constants, lacondition de Novikov est satisfaite. Par conséquent, pourtout γ 2 R, il existe une mesure martingale Qγ telle que
W γt = WP
t + γt
et fW γt = fWP
t + eγt = fWPt +
µ r
σ γ
t
sont des (fFtg ,Qγ)mouvements browniens.
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Références
Exemple 3 VNon-unicité de la mesure martingale
Pour tout γ 2 R, le processus Y ,
dYt = σYt dWγt + σYt dfW γ
t
est une (fFtg ,Qγ)martingale.
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Références
Exemple 3 VINon-unicité de la mesure martingale
Conséquences
Le marché est incompletCertains droits contingents ne pourront pas être répliqués.Dans ce cas, lespérance, sous une mesure neutre aurisque, de la valeur actualisée du droit contingent nousdonnera UN prix mais pas LE prix.Comment détermine-t-on si un droit contingent estaccessible ? La réponse se trouve dans la prochaine sériede diapositives!
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Références
Références
Martin Baxter et Andrew Rennie (1996). FinancialCalculus, an introduction to derivative pricing, Cambridgeuniversity press.
Christophe Bisière (1997). La structure par terme des tauxdintérêt, Presses universitaires de France.
Damien Lamberton et Bernard Lapeyre (1991).Introduction au calcul stochastique appliqué à la nance,Ellipses.