dİnamİk ders... · 2016-08-20 · behcet daĞhan behcet daĞhan behcet daĞhan behcet daĞhan...
TRANSCRIPT
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
MADDESEL NOKTALARIN DİNAMİĞİ
MÜHENDİSLİK MEKANİĞİ
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
DİNAMİK
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
İÇİNDEKİLER
1. GİRİŞ
- Konum, Hız ve İvme - Newton Kanunları
2. MADDESEL NOKTALARIN KİNEMATİĞİ
- Doğrusal Hareket - Düzlemde Eğrisel Hareket - Bağıl Hareket (Ötelenen Eksenlerde) - Birbirine Bağlı Maddesel Noktaların Hareketi
3. MADDESEL NOKTALARIN KİNETİĞİ
- Kuvvet, Kütle ve İvme - İş ve Enerji - İmpuls ve Momentum
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
MADDESEL NOKTALARIN DİNAMİĞİ
DİNAMİK
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
KİNETİK
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
MADDESEL NOKTALARIN DİNAMİĞİ
DİNAMİK
3
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
İmpuls ve Momentum
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
MADDESEL NOKTALARIN KİNETİĞİ
DİNAMİK
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
DinamikBehcet DAĞHAN
Lineer impuls ve lineer momentumLineer impuls ve lineer momentum
Maddesel Noktaların Kinetiği 3.3. İmpuls ve Momentum 1
→
Yörünge
F
tt1 t2
F = f(t)
mv
G = m v→ →
→
v→
G→
ΣF
1
2
t1
t2
ΣF = m a→ →
ΣF = m v→ →
m = sb. → ΣF = –––––––→ →d(m v )
dt
G = m v →→ →
ΣF = G→ →
ΣF = G = ––––→ → d G
dt
→
∫ ΣF dt = ∫ d G→ →
t1
t2
→}
ΔG = G2 − G1
G1 + ∫ ΣF dt = G2
→ →
t1
t2
Lineer momentum
∫ F dtt1
t2
Lineer impuls-momentum denklemi
m v1x + ∫ ΣFx dt = m v2x
m v1y + ∫ ΣFy dt = m v2y
→
t1
t2
t1
t2
G1 = m v1
→∫ ΣF dtt1
t2 →
→G2 = m v2
→ →F-t grafiğinin altında kalan alan,
herhangi bir kuvvetin lineer impulsum m m
→ →
ΣF = ––––→ d G
dt
→
www.makina.selcuk.edu.tr
G1
G2
v2
v1
t1t2
Lineer impuls
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Dinamik
www.makina.selcuk.edu.tr
Behcet DAĞHAN
Lineer momentumun korunumuLineer momentumun korunumu
Maddesel Noktaların Kinetiği 3.3. İmpuls ve Momentum 2
tt1 t2
∫ ΣF dt = 0t1
t2 →→
→ →ΔG = G2 − G1 = 0
→ → → →G1 = G2
→
| ΣF | = 0→
| ΣF |→
∫ ΣF dt = 0t1
t2 → →
G→
→
tt1t2
∫ ΣF dt = 0t1
t2 → →
İki maddesel noktadan oluşan bir sistem için
mA
mB
→G1 = G2
→
} →GA1 + GB1 = GA2 + GB2
→ → →
→mA vA1 + mB vB1 = mA vA2 + mB vB2
→ → →
Alan << 1
(sabit)
| ΣF |→
→
→
∫ ΣF dt = 0t1
t2 → →
mA vA1x + mB vB1x = mA vA2x + mB vB2x
mA vA1y + mB vB1y = mA vA2y + mB vB2y
Sistemin momentumu korunur.
→
→
Momentum korunur.
m v1 = m v2→ →
v1x = v2x
v1y = v2y
v1 = v2→ →
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/15Örnek Problem 3/15
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
Yatay olan x-y düzlemi içinde hareket eden 2.4 kg lık maddesel nokta t = 0 anında şekilde gösterilen hızasahiptir. y-yönündeki F = 2 + 3t2/4 kuvveti maddesel noktaya t = 0 iken uygulanmaya başlanmıştır. t nin birimisaniye iken F nin birimi newtondur. Maddesel noktanın, F uygulandıktan 4 saniye sonraki hızının şiddeti v yive hız vektörünün x-ekseninin pozitif tarafı ile saat yönüne ters yönde yaptığı açı θ yı bulunuz.
3.3. İmpuls ve Momentum 3
v1 = 5 m/s
m = 2.4 kg
t1 = 0
F = 2 + 3t2/4
F = Fy = ΣFy
v2 = v = ?
t2 = 4 s anında
θ2 = θ = ?
t, s
m v1x + ∫ ΣFx dt = m v2x m v1y + ∫ ΣFy dt = m v2yt1
t2
t1
t2
m v1x + ∫ ΣFx dt = m v2xt1
t20
v1x= v2x
v1x= v1 (4/5) = 4 m/s (sabit)
v2x = 4 m/s
m v1y + ∫ (2 + 3t2/4) dt = m v2yt1
t2
2.4 (− 3) + (2 t + t3/4 | = (2.4) v2y0
4
v2y = 7 m/s
v2 = vx2 + vy
2
v2 = v = 8.06 m/s
v1y= − v1 (3/5) = − 3 m/s
x
y
FF
F
v1
1
2
t1
t2
v2
θ
m
vcosθ = ––––
v2x
v2
θ = 60.3o
F, N
Üstten görünüş
x-doğrultusundamomentum korunur{
v2x
ΣFx = 0
34
5
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/16Örnek Problem 3/16
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
0.20 kg kütleli buz hokeyi topunun, hokey sopası ile vurulmadan önceki hızı 12 m/s dir. Çarpışmadansonra top, şekilde gösterilen yönde 18 m/s lik bir hız ile hareket etmektedir. Eğer sopa ile top, birbirine0.04 s süre ile temas etmiş ise temas esnasında sopanın topa uyguladığı F kuvvetinin ortalamaşiddetini hesaplayınız. Ayrıca F nin x-ekseninin pozitif tarafı ile yaptığı β açısını bulunuz.
3.3. İmpuls ve Momentum 4
v1 = 12 m/s
m = 0.2 kg
t1 = 0
v2 = 18 m/s
t2 = 0.04 s
θ2 = 20o
m v1x' + ∫ ΣFx' dt = m v2x'
m v1y' + ∫ ΣFy' dt = m v2y't1
t2
t1
t2
0
x
y
Fv1
v2
m
Üstten görünüş
F = ? (sabit)
20o − β
βx'
m v1x' + Fx' ∫ dt = m v2x't1
t2
}
Δt = 0.04 s
m (−v1 cosβ) + F Δt = m [v2 cos(20o − β)]
y'βm v1y' + ∫ ΣFy' dt = m v2y't1
t2
v1 sinβ = v2 sin(20o − β)
12 sinβ = 18 (sin20ocosβ − sinβcos20o)
12 tanβ = 18 (sin20o − tanβcos20o) → β = 12o
→ F = 148 N0.2 (−12 cos12o) + F (0.04) = 0.2 (18) cos(20o − 12o) →
Fx' = F
v1y' = v 2y'
y'-doğrultusundamomentum korunur.{
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/17Örnek Problem 3/17
ÇözümÇözüm
Verilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
Durmakta olan 10 kg lık bloğa uygulanan P kuvveti şekilde gösterildiği gibi zamanla doğrusal olarakdeğişmektedir. Blok ile yatay olan yüzey arasındaki statik ve kinetik sürtünme katsayıları sırası ile0.6 ve 0.4 ise bloğun t = 4 s anındaki hızını bulunuz.
3.3. İmpuls ve Momentum 5
m = 10 kg
μs = 0.6
μk = 0.4
v1 = 0
t1 = ?
t2 = 4 s anında
v2 = ?
WP
N
μk N
y
xm
t, s
F, N
100
00 4
P > μs N olunca hareket başlar.
v
N = m g
μs N = 58.9 N
Hareket başladıktan sonrakisürtünme kuvveti:
μk N = 39.2 N
58.9
39.2
t1
Momentumundeğişmeye
başladığı an
P
μk N∫ ΣFx dt = (–––––––––– − 39.2) (4 − 2.35)t1
t2
t1–––– = ––––58.9
4
100
t1 = 2.35 s
100 + 58.9
2
= 66.1 N·s
m v1x + ∫ ΣFx dt = m v2xt1
t2
m v1x + ∫ ΣFx dt = m v2xt1
t2
0
66.1 = 10 v2
v2 = 6.6 m/s
}
ΣFx = 0
t, s
ΣFx, N
60.76
00 4
19.62
t1
ΣF xΣFx = 0
Momentumkorunur.
W = m g
m v1y + ∫ ΣFy dt = m v2yt1
t2
0 + (N − W) Δt = 0
∫ ΣFx dtt1
t2
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/18Örnek Problem 3/18
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
Bir tenis oyuncusu elindeki raket ile tenis topuna, top kendi yörüngesinde yükselmekte iken, vuruyor.Topun çarpışmadan hemen önceki hızının şiddeti v1 = 15 m/s ve hemen sonraki ise v2 = 22 m/s dir veyönleri şekildeki gibidir. 60 g kütleli top, raket ile 0.05 s süre ile temas etmiş ise raketin topa uyguladığıkuvvetin ortalama şiddeti R yi bulunuz. Ayrıca R nin yatay doğrultu ile yaptığı açı β yı bulunuz.
3.3. İmpuls ve Momentum 6
mv1
R
v2
20o
10oβ x
y
m v1x + ∫ ΣFx dt = m v2xt1
t2
m (−v1 cos10o) + Rx Δt = m (v2 cos20o)
m = 60 g
Δt = 0.05 s
v1 = 15 m/s
v2 = 22 m/s
R = ?
β = ?
0.06 (−15) cos10o + Rx (0.05) = 0.06 (22) cos20o
Rx = 42.5 N
m v1y + ∫ ΣFy dt = m v2yt1
t2
m (v1 sin10o) + (Ry − W) Δt = m (v2 sin20o)
0.06 (15) sin10o + [Ry − 0.06 (9.81)] (0.05) = 0.06 (22) sin20o
Ry = 6.5 N
W
W = m g
R2 = Rx2 + Ry
2
R = 43 N
tanβ = –––Ry
Rx
β = 8.7o
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Dinamik
www.makina.selcuk.edu.tr
Behcet DAĞHAN
Açısal impuls ve açısal momentumAçısal impuls ve açısal momentum
Maddesel Noktaların Kinetiği 3.3. İmpuls ve Momentum 7
Yörünge
G = m v→ →
O
r
x
y
Lineer momentumun bir noktaya göre momentine açısal momentum denir.
HO = r x m v→ → →
HO
→
d
HO = m v d
HO = r m v sinθ
θ
θ r→
d = r sinθ
m
O x
y
ΣMO
→
r→
→ΣF ΣMO = r x ΣF
→ → →
ΣF = m a = m v→→→ } ΣMO = r x m v → → →
HO = r x m v + r x m v→ → → →→ = v x m v + r x m v→ → →→}
= 0→
} ΣMO = HO
→ →
v // m v→ →
}
m
HO = m v d
vektörel çarpım
Açısal momentum
v→
HO
→
Yörünge
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Dinamik
www.makina.selcuk.edu.tr
Behcet DAĞHAN
Maddesel Noktaların Kinetiği 3.3. İmpuls ve Momentum 8
Yörünge
m
O x
y
ΣMO
→ΣF
ΣMO = HO = –––––→ → d HO
→
dt
∫ ΣMO dt = ∫ d HO
→
}
ΔHO = HO2 − HO1
HO1 + ∫ ΣMO dt = HO2
→ →
t1
t2 →
→ →
t1
t2 → →
m v1→
t1
t2
m v2→
d1
d2
HO1 = m v1 d1 HO2 = m v2 d2
HO1z + ∫ ΣMOz dt = HO2zt1
t2
HO1 + ∫ ΣMO dt = HO2t1
t2
m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
Açısal momentumun korunumuAçısal momentumun korunumu
∫ ΣMO dt = 0t1
t2→ HO1 = HO2
m v1 d1 = m v2 d2
Düzlemde eğrisel hareket yapaniki maddesel noktadan oluşan bir sistem için
mA mB}
→ → →
Hareket düzlemde eğrisel hareket ise
Açısal impuls-momentum denklemi
v1 d1 = v2 d2mA vA1 dA1 + mB vB1 dB1 = mA vA2 dA2 + mB vB2 dB2
HO1 + ∫ ΣMO dt = HO2
→ →
t1
t2 →
Hareket düzlemde eğrisel hareket ise
HO1 = HO2
→ →→ → →
Açısal impuls
→
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/19Örnek Problem 3/19
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
Kütlesi 0.02 kg olan bir maddesel nokta şekilde gösterilen yörünge üzerinde hareket etmektedirve A ve B konumlarında şekilde gösterilen hızlara sahiptir. Maddesel noktanın A dan B ye kadargitmesi için gerekli olan süre 0.5 saniye ise bu esnada maddesel noktaya etki edenbileşke kuvvet P nin O ya göre momentinin ortalama değerini hesaplayınız.
3.3. İmpuls ve Momentum 9
m = 0.02 kg
Δt = 0.5 s
v1 = vA = 4 m/s
v2 = vB = 6 m/s
Yörünge
m
O x
y
ΣMO
→P = ΣF
m v1→
t1
t2
m v2→
d1
d2
→60o
r B = r 2
Br A
= r 1
30o
r1 = rA = 90 mm
r2 = rB = 180 mm
(ΣMO)ort = ?
A
m v1 d1 + (ΣMO)ort Δt = m v2 d2
d1 = r1 sin30o
d2 = r2 sin60o } (Σ MO)ort = 30.2 N·mm
m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
HO1 = m v1 d1
HO2 = m v2 d2
(sabit)
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/20Örnek Problem 3/20
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
İlk hızsız olarak harekete başlayan şekildeki sistem, ipe uygulanan 20 N luk T kuvvetinin etkisi ile t saniyede150 rev/min lik bir açısal hıza ulaşmıştır. t yi bulunuz. Sürtünmeyi ve 3 kg lık dört kürenin kütleleri dışındakibütün kütleleri ihmal ediniz.
3.3. İmpuls ve Momentum 10
m = 3 kg
v1 = 0
d1 = d2= R = 400 mm
r = 100 mm
T = 20 N
Δt = t = ?
N2 = 150 rev/min
N1 = 0
T
O
RO
W W
WW
m
m
m
m
m v
m v
m v
m v
r
R
Karşılıklı ağırlıklarınO noktasına göre momentleri
daima birbirini götürür.
T (r) Δt = 4 (m v2 R)
0m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
v2 = R ω2
N
ω
ω2 = N2 (π/30) } 20 (0.1) t = 4 (3) (0.4) (150) (π/30) (0.4)
t = 15.08 s
ΣMO
HO = m v d
m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/21Örnek Problem 3/21
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
Kütlesi m olan bir maddesel nokta ihmal edilebilir sürtünme ile yatay bir yüzey üzerinde hareketetmektedir. Maddesel nokta şekilde görüldüğü gibi bir ucu O ya takılmış olan hafif bir yaya bağlıdır.A konumundaki hızı vA = 4 m/s olan maddesel noktanın B konumundan geçerkenki hızı vB yi bulunuz.
3.3. İmpuls ve Momentum 11
m
v1 = vA = 4 m/s
v2 = vB = ?
r1 = rA = 350 mm
r2 = rB = 230 mm
v1 d1 = v2 d2
μ = 0
m
m vA
O
A
B
r1 = rA
r2 = rBm
m vB
Fyay
Fyay
Fyay
54o
65o
Üstten görünüş
t1
t2
m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
0
d1 = r1 sin54o
d1
m
m v
d2
54o
d2 = r2 sin65o } v2 = vB = 5.4 m/s
HO1 = m v1 d1
HO2 = m v2 d2
Açısal momentumkorunur. }
m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/22Örnek Problem 3/22
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
Dünyanın bir uydusuna etki eden çekim kuvvetinin, dünyanın merkezi O ya göre momenti yoktur.Asal eksenleri şekildeki gibi olan belirli bir eliptik yörünge için bir uydunun 390 km yüksekliktekiP noktasındaki hızının şiddeti 33 880 km/h ise uydunun A ve B noktalarındaki hızlarınınşiddetlerini bulunuz. Dünyanın yarıçapı 6371 km dir.
3.3. İmpuls ve Momentum 12
v2 = vA = ?
v2 = vB = ?
vP = 33 880 km/h
O PW' m
m
m
W'
W'
m vP
m vB
B
A
m vA
v1 d1 = v2 d2
m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
0
vP dP = vB dB
t1
dP = 6371 + 390 = 6761 km
}
C
dB = OC = 11 720 kmvB = 19 545 km/h
dA = OA
vP dP = vA dA
dP = OP } vA = 11 296 km/h
dA = 2 (13 520) − 6761 = 20 279 km
t2
t2
v1 = vP
HO1HO2
Açısal momentumkorunur. }
m v1 d1 + ∫ ΣMO dt = m v2 d2t1
t2
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Dinamik
www.makina.selcuk.edu.tr
Behcet DAĞHAN
Maddesel Noktaların Kinetiği 3.3. İmpuls ve Momentum 13
Direk merkezi çarpışmaDirek merkezi çarpışma
mA vA1+ mB vB1 = mA vA2 + mB vB2
mA mB
GA1 = mA vA1 GB1 = mB vB1
vA1 > vB1
mA mB
mA mB
vA2 < vB2
Çarpışmadanhemen önce, t1{
Çarpışmaesnasındamaksimumdeformasyon
{
Çarpışmadanhemen sonra, t2{
GA2 = mA vA2 GB2 = mB vB2
Çarpışma esnasında,iki maddesel noktadan oluşan sisteme etki edendış kuvvetlerin verdiği impuls ihmal edilerek:
vA = vB = v0
G1 = G2
→ →
GA1 + GB1 = GA2 + GB2
→ → → →
GA1 + GB1 = GA2 + GB2
Üstten görünüş
Sistemin momentumu korunur.
Çarpışmadoğrultusu
G = (mA+mB) v0
Çarpışma katsayısıBehcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
www.makina.selcuk.edu.tr
Behcet DAĞHAN
Maddesel Noktaların Kinetiği 3.3. İmpuls ve Momentum 14
Çarpışma katsayısı
Fd
Fr
mA mB
F
vA1 > vB1
vA = v0 = vB
vA2 < vB2
Deformayonperiyodu{
Restorasyonperiyodu{mA mB
mA mB
t1 = 0
t0
t2 = t
mA vA1 + ∫ −Fd dt = mA v0
mB vB1 + ∫ Fd dt = mB v0
{{ mA v0 + ∫ −Fr dt = mA vA2
mB v0 + ∫ Fr dt = mB vB2
pozitiftaraf
negatiftaraf
mA için:
∫ Fd dt0
t0 vA1 − v0
∫ Fr dtt0
t
e = –––––––––– = –––––––v0 − vA2
mB için:
∫ Fd dt0
t0 v0 − vB1
∫ Fr dtt0
t
e = –––––––––– = –––––––vB2 − v0
{ e = ––––––––vB2 − vA2
vA1 − vB1
e = ––––––––––––––––––––| uzaklaşma bağıl hızı |
| yaklaşma bağıl hızı |
çarpışmakatsayısı
0
t0
t0
t
t0
t
0
t0
00
1Tam elastik
Tam plastikBağıl
çarpışma hızı
Çarpışmakatsayısı, e
Cam ile cam
Çelik ile çelik
Kurşun ile kurşun
e = 1 → Kinetik enerji kaybı yok
e = 0 → Kinetik enerji kaybı maksimum
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
www.makina.selcuk.edu.tr
Behcet DAĞHAN
Maddesel Noktaların Kinetiği 3.3. İmpuls ve Momentum 15
Eğik merkezi çarpışmaEğik merkezi çarpışma
mA
mBx
y
vA1
vB1
vA2
vB2
θA2
θB2
θA1
θB1
vA1x = vA1 cosθA1
vB1x = vB1 cosθB1
vA2x = vA2 cosθA2
vB2x = vB2 cosθB2
mA vA1y + mB vB1y = mA vA2y + mB vB2y
mA
mB
x
y
F
vA1y = −vA1 sinθA1
vB1y = vB1 sinθB1
vA2y = vA2 sinθA2
vB2y = −vB2 sinθB2
Sistemin momentumu korunur.
Her bir maddesel noktanın momentumuçarpışma doğrultusuna dik doğrultuda korunur.
vA1x = vA2x
vB1x = vB2x
Çarpışmadoğrultusu
e = –––––––––––––––––––– = ––––––––––––| uzaklaşma bağıl hızı |
| yaklaşma bağıl hızı |
| vB2y − vA2y |
| vA1y − vB1y |
F
t00
tt0
t1 t2
t1 t2
mA vA1x + mB vB1x = (mA + mB) v2x
mA vA1y + mB vB1y = (mA + mB) v2y
Çarpışmadan sonra ayrı ayrı hareket ederler ise:
Çarpışmadan sonra birlikte hareket ederler ise:
Üstten görünüş
Üstten görünüş
Çarpışmadoğrultusu
Behcet DAĞHAN
Sistemin momentumu korunur.
mA vA1x + mB vB1x = mA vA2x + mB vB2x
→
→
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/23Örnek Problem 3/23
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
Şekildeki arabalar birbirine dik doğrultuda hareket ederken buzlu bir yolun kavşağında çarpışmışlardır.A arabasının kütlesi 1200 kg ve B arabasının kütlesi 1600 kg dır. Arabalar çarpıştıktan sonra şekildegösterilen yönde birlikte v hızı ile hareket etmişlerdir. Eğer A arabasının çarpışma esnasındaki hızı50 km/h ise B arabasının çarpışmadan hemen önceki hızını hesaplayınız.
3.3. İmpuls ve Momentum 16
mA = 1200 kg
mB = 1600 kg
vA1 = 50 km/h
vA2 = vB2 = v2 = v
vB1 = vB = ?
x
y
vB1
vA1 = vA
vA2 = vB2 = v2 = v
30o
mA
mB
Üstten görünüş
mA vA1x + mB vB1x = (mA + mB) v2x
mA vA1y + mB vB1y = (mA + mB) v2y
mA vA1x + mB vB1 = (mA + mB) vx
0
1600 vB= (1200+ 1600) v sin30o
mA vA1 + mB vB1y = (mA + mB) vy
0
1200 (50) = (1200+ 1600) v cos30o
1600 vB
1200 (50)–––––––––– = ––––––––––––––––––––
(1200+ 1600) v sin30o
(1200+ 1600) v cos30o→ → vB = 21.7 km/h
↓
Sistemin momentumu korunur.
Sistemin momentumu korunur.
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/24Örnek Problem 3/24
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
İki özdeş hokey topu vA ve vB hızı ile hareket ederlerken şekildeki gibi çarpışmışlardır. Çarpışmakatsayısı e = 0.75 ise her bir topun çarpışmadan sonraki hızının yönünü ve şiddetini bulunuz.Ayrıca sistemin kinetik enerjisindeki kaybın orijinal enerjiye oranı n yi hesaplayınız.
3.3. İmpuls ve Momentum 17
mA = mB = m
vA1 = vA = 6 m/s
vA2 = ?
x
y
vB1 = vB
vB2
60o
mA mB
Üstten görünüş
vB1 = vB = 10 m/s
e = 0.75
vB2 = ?
θA2 = ?
θB2 = ?
n = ?
vA1 = vA
θB2 Çarpışmadoğrultusu
mA vA1x + mB vB1x = mA vA2x + mB vB2x
vB1y = vB2y
| uzaklaşma bağıl hızı |
| yaklaşma bağıl hızı |e = ––––––––––––––––––––
vA1y = vA2y = 0
θA1 = 90o
θA2 = 90o
θA1
θA2
vA2
10 cos60o = vB2 cosθB2
vA1x + vB1x = vA2x + vB2xmA = mB = m →
6 − 10 sin60o = − v A2 + vB2 sinθB2
0.75 = ––––––––––––––vA2 + vB2 sinθB2
6 + 10 sin60o
vA2 = 6.83 m/s vB2 = 6.51 m/s θB2 = 39.8o
Sistemin momentumu korunur.
Her bir maddesel noktanın momentumuçarpışma doğrultusuna dik doğrultuda korunur.
1
2
3
1, 2 ve 3 çözülerek:
n = –––––––T2 − T1
T1
T1 = –– m vA2 + –– m vB
212
12
T2 = –– m vA22 + –– m vB2
212
12
} n = 0.345 n = % 34.5
θB1
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/25Örnek Problem 3/25
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
A küresi, B küresi ile şekildeki gibi çarpışmıştır. Çarpışma katsayısı e = 0.5 ise çarpışmadan hemen sonraher bir kürenin hızının x- ve y-bileşenlerini bulunuz. Hareket x-y düzleminde sınırlandırılmıştır.
3.3. İmpuls ve Momentum 18
mA = 10 kg
vA1 = vA = 3 m/s
vA2x = ?
vB1 = vB = 12 m/s
e = 0.5
vB2x = ?
θB1 = 30o
θA1 = 45o
mB = 2 kg
vA2y = ?
vB2y = ?
x
y
vB1 = vB
20omA
mB
vA1 = vA
θB1Çarpışma
doğrultusu
θA1
| uzaklaşma bağıl hızı |
| yaklaşma bağıl hızı |e = ––––––––––––––––––––
0.5 = ––––––––––––––––––vB2n − vA2n
3 cos45o + 12 cos30o
Üstten görünüş
nt
mA vA1n + mB vB1n = mA vA2n + mB vB2n
vB1t = vB2tvA1t = vA2t
Sistemin momentumu korunur.
Her bir maddesel noktanın momentumuçarpışma doğrultusuna dik doğrultuda korunur.
3 sin45o = vA2t
vA2t = 2.12 m/s
− 12 sin30o = vB2t
vB2t = − 6 m/s
10 (3 cos45o) + 2 (−12 cos30o) = 10 vA2n + 2 vB2n
vA2n = − 1.01 m/s
vB2n = 5.25 m/s
→
→
x
y
vB2t
20o
vA2t n
t
vA2n
vB2n
vA2x = − (1.01 cos20o + 2.12 sin20o) → vA2x = − 1.67 m/s
vA2y = − 1.01 sin20o + 2.12 cos20o → vA2y = 1.65 m/s
vB2x = 5.25 cos20o + 6 sin20o → vB2x = 6.99 m/s
vB2y = 5.25 sin20o − 6 cos20o → vB2y = − 3.84 m/s
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Behcet DAĞHAN
Dinamik
Örnek Problem 3/26Örnek Problem 3/26
ÇözümÇözümVerilenler:Verilenler:
İstenenler:İstenenler:
Behcet DAĞHAN
www.makina.selcuk.edu.tr
Maddesel Noktaların Kinetiği
3 kg lık A bloğu, şekilde gösterilen 60o lik pozisyondan ilk hızsız olarak serbest bırakılmış veardından 1 kg lık B arabasına çarpmıştır. Eğer çarpışma katsayısı e = 0.7 ise B arabasının,C noktasından sonra ulaşabileceği maksimum uzaklık s yi bulunuz. Sürtünmeleri ihmal ediniz.
3.3. İmpuls ve Momentum 19
mA = 3 kg
vB1 = 0
e = 0.7
mB = 1 kg
s = ?
mA
mB
1
2
R1 60o
h
Enerji korunur:
mgh1 = –– mv22
h1 = R1 − R1 cos60o
R1
v2 = 4.2 m/s
R1 = 1.8 m
mA
| uzaklaşma bağıl hızı |
| yaklaşma bağıl hızı |e = –––––––––––––––––––– 0.7 = –––––––– = ––––––––
vA1 − vB1
vB2 − vA2
4.2 − 0
vB2 − vA2
Çarpışmadoğrultusu
Sistemin momentumu korunur.
mA vA1 + mB vB1 = mA vA2 + mB vB2 3 (4.2) + 0 = 3 vA2 + vB2
vB2 = 5.355 m/s
1
2
30o
h
mB
30o
s
mA
mB
R2
R2 = 2.4 m
Enerji korunur:
–– mv12 = mgh2
h2 = R2 − R2 cos30o + s sin30o
s = 2.28 m
R2
v2 = 0
v1 = 5.355 m/s
v1 = 0
v2
vA1 = 4.2 m/s
vB1 = 0
}12
12
→
→