cap ii 2011 i estructural
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UNIVERSIDAD NACIONAL DE CAJAMARCAFACULTAD DE INGENIERÍAESCUELA ACADÉMICO PROFESIONAL DE INGENIERÍA GEOLÓGICA
GEOLOGIA ESTRUCTURALDEFORMACION DE LAS ROCAS
DocenteIng. REINALDO RODRIGUEZ CRUZADO
Cajamarca, Marzo 2011
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DEFORMACION DE LAS ROCAS
Propiedades Físicas de las RocasIntroducción a la Teoría de la Elasticidad
Esfuerzos y DeformacionesEstado Tensional Monoaxial
Estado Tensional BiaxialEstado Tensional Triaxial
ResistenciaRuptura
CizallamientoFluencia Plástica y Elástica
Los Sedimentos No Consolidados (SNC)Propiedades Mecánicas de SNC
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Objetivo.
Determinar la relación que existe entre contenido de aire, agua y sólidos de una roca.
Entre las propiedades físicas, se tienen las siguientes:
Densidad
)/( 3cmGrDensidad VolumennaturalPeso
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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Gravedad especifica (G)
La gravedad especifica de un material se define como la relación entre el peso de un material y el peso de un volumen igual de agua. Así, G es una cantidad que expresa cuantas veces un material es mas pesado que la misma cantidad de agua.
La gravedad especifica absoluta (G) de una roca es la gravedad especifica de los granos sólidos.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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Donde:
WS = Peso de las partículas de roca
VS = Volumen de las partículas de roca
W = Peso especifico del agua
W
S
WS
S
VW
G
La gravedad especifica es usada en el calculo de las propiedades de suelos y rocas, como por ejemplo:
La porosidad y la relación de vacíos.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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6
Peso especifico ()
El peso especifico total o aparente () de un macizo rocoso arriba del nivel freático es expresado como el peso total de la roca y el volumen total de la misma.
VW
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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7
Las rocas que contienen minerales con valores elevados de gravedad especifica G, tienen pesos específicos mas elevados.
Usualmente, las rocas ígneas y metamórficas tienen mayor peso especifico que las rocas sedimentarias.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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8
El peso especifico seco d
Es el peso seco de las partículas minerales dividido por el volumen total del elemento.
weG
VW
Wd
d
11
Donde:
Wd = Peso seco de la muestra de roca.
V = Volumen total de la muestra
G = Gravedad especifica promedio de la roca.
e = Relación de vacíos
= Peso especifico total
W = Peso especifico del agua (9,8 KN/m3)
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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9
El peso especifico saturado de la roca es:
Donde:
n = Porosidad de la roca
G = Gravedad especifica
W = Peso especifico del agua
WWsat nGn 1
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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Tipo de rocaPeso especifico seco Porosidad (n)
(tf/m3) (KN/m3) (%)
Ígneas
Basalto 2,21 – 2,77 21,66 – 27,15 0,22 – 22,06
Diabasa 2,82 – 2,95 27,64 – 28,91 0,17 – 1,00
Gabro 2,72 – 3,0 26,66 – 29,40 0,00 – 3,57
Granito 2,53 – 2,62 24,79 – 25,68 1,02 – 2,87
Metamórficas
Cuarcita 2,61 – 2,67 25,58 – 26,17 0,40 – 0,65
Esquisto 2,6 – 2,85 25,48 – 27,93 10,00 – 30,00
Gneis 2,61 – 3,12 25,58 – 30,58 0,32 – 1,16
Marmol 2,51 – 2,86 24,60 – 28,03 0,65 – 0,81
Pizarra 2,71 – 2,78 26,56 – 27,24 1,84 – 3,61
Sedimentarias
Arenisca 1,91 – 2,58 18,72 – 25,28 1,62 – 26,40
Caliza 2,67 – 2,72 26,17 – 26,66 0,27 – 4,10
Dolomita 2,67 – 2,72 26,17 – 26,66 0,27 – 4,10
Lutita 2,0 – 2,40 19,60 – 23,52 20,00 – 50,00
Valores de pesos específicos y porosidades típicos para algunas rocas.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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Porosidad (n)
La presencia de poros o espacios vacíos afecta negativamente las propiedades de resistencia, ya que la cantidad de porosidad también puede estar representada en la forma de una fractura. Todos los materiales policristalinos, entre ellos, las rocas, son relativamente porosas dependiendo del tipo, composición mineral y modo de deformación.
La porosidad es el resultado de los cambios en el estado tensional y de temperatura de la roca.
La cantidad de vacíos en un suelo o una roca puede ser expresada en términos de porosidad (n) y la relación de vacíos (e)
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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nn
econV
G
WV
ee
V
Vn W
S
V
1,
1
Donde:
VV = Volumen de vacíos.
WS = Peso seco de los sólidos de roca
G = Gravedad especifica de la roca
W = Peso especifico del agua
V = Volumen total (VS + VV)
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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La porosidad suele ser multiplicada por 100 y expresada entonces en términos de porcentaje.
La relación de vacíos (e) es el cociente del volumen de vacios (VV) y el volumen de sólidos (VS); la cual se expresa en forma decimal.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
VsVv
1
,
enn
eVV
n V
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Contenido de Humedad (w)El contenido de humedad expresa el peso del agua WW presente en la roca por el peso de las partículas sólidas.
100100 xWWW
xWW
wS
S
S
W
Donde:
W = Peso total del espécimen de roca, incluyendo la humedad.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
La mayoría de las rocas contienen porcentajes de humedad que oscilan entre valores inferiores al 1% y mayores al 35%.
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El grado de saturación S indica el porcentaje de volumen de vacíos que están lleno de agua. Un valor S = 0%, quiere decir que la roca esta no saturada; en tanto que S = 100% corresponde a una roca saturada.
WV
W
WnW
VV
S
)1(
√ Propiedades Físicas de las Rocas
Grado de Saturación (S)
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Permeabilidad
La permeabilidad se define como la propiedad de un material poroso, que permite el paso o filtración de fluidos como el agua a través de los vacíos presentes en el material.
La resistencia a fluir depende del tipo de roca, de la geometría de los poros y de la tensión superficial del agua. En teoría, todas las rocas son permeables es decir que los materiales son lo suficientemente porosos.
Con excepción de algunas rocas que son impermeables por su naturaleza.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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En caso de materiales tipo suelo, el agua fluye a velocidades por debajo del nivel critico.
La descarga o caudal de agua a través de una sección transversal (A), durante un tiempo (t); esta dada por la Ley de Darcy.
Donde:
Q = Caudal o descarga de agua
k = Coeficiente de permeabilidad
i = Gradiente hidráulico
A = Área de la sección transversal
))()((. AikAVQ
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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√ Propiedades Físicas de las Rocas
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√ Propiedades Físicas de las Rocas
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Tipo de Roca Coeficiente de permeabilidad (cm/s)
Porosidad (n) (%)
Ígneas
Basalto 10-4 a 10-5 1 - 3
Diabasa 10-5 a 10-7 0,1 – 0,5
Gabro 10-5 a 10-7 0,1 – 0,5
Granito 10-3 a 10-5 1 - 4
Metamórficas
Cuarcita 10-5 a 10-7 0,2 – 0,6
Esquisto 10-4 -
Gneis 10-3 a 10-4 -
Marmol 10-4 a 10-5 2 – 4
Pizarra 10-4 a 10-7 0,1 - 1
Sedimentarias
Arenisca 10-2 a 10-4 4 – 20
Caliza 10-2 a 10-4 5 – 15
Dolomita 4,6 * 10-9 - 1,2 * 10-8 -
Lutita 10-3 a 10-4 5 - 20
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GrupoCódigo muestra
Diametro Cm.
Longit. Cm.
Volumen Cm3
Peso natural
Gr.
Peso seco Gr.
Peso saturado
Gr.
Densidad Gr/cm3
P.E a KN/m3
P.A % Absorción %
Caliza 4075-E(6) 3.47 1.80 17.02 45.45 45.39 45.47 2.67 26.16 0.47 0.18
Monzonita
3985-n(3) 3.47 1.73 16.36 42.32 42.08 42.35 2.58 25.23 1.65 0.64
Skarn 3965-NE 3.47 1.58 14.94 50.54 50.41 50.56 3.38 33.10 1.00 0.30
Resultados típicos de algunos ensayos de propiedades físicas de las rocas.
√ Propiedades Físicas de las Rocas
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INTRODUCCION A LA TEORIA ELASTICA
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√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
ELASTICIDAD
Si las fuerzas externas que producen deformación no excedieran un cierto límite, la deformación desaparece cuando las fuerzas cesan de actuar, es decir el material vuelve a su estado original.
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PROPIEDADES ELASTICAS
La deformación elástica es aquella que desaparece cuando desparece la carga que ha producido la deformación
La elasticidad ideal es aquella en que la carga y la descarga ocurren instantáneamente
Como ésta relación nunca ocurre, ya que siempre existe un retraso en la descarga, éste lapso se denomina HISTERESIS
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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DEFORMACION PURAMENTE ELASTICA
El alargamiento es función lineal de la fuerza (Ley de Hooke o de Proporcionalidad)
La expresión matemática se encuentra en la relación de una barra de longitud l , Φ 1 cm2, cargada con una fuerza actuando en la dirección de la barra
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
)1(
E
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26
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
)1(
E
Donde:
E = Constante conocida ”modulo de elasticidad o modulo de Young”, y representa desde un punto de vista de la mecánica la deformabilidad del macizo rocoso.
σ = Esfuerzo
= Deformación.
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√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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28
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
DEFORMACION DE CORTE
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La ecuación 1 representa la deformación en una sola dirección (Elasticidad lineal).
La ley de Hooke, también se puede adaptar para cálculos hidrostáticos y deformaciones de corte en la siguiente forma:
)2(, GKVP
Donde:δP = El cambio unitario de la presión hidrostática, causando
un cambio unitario en el volumen (δV).K = Modulo de bulk o compresibilidad = Esfuerzo de corte = Deformación de corte o angularG = modulo de rigidez
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30
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
Otro parámetro importante en la teoría de la elasticidad es la relación de Poisson , la cual representa la relación inversa entre la deformación en la dirección del esfuerzo aplicado y la deformación inducida en una dirección perpendicular.
Si analizamos en el eje z
Entonces:
)3(z
x
)4( Ez
x
Donde:
El signo negativo representa una elongación (x y z deben ser de diferente signo).
E
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)(1
xzz E
)( zyy E
)(1
zxx E
(7)
RELACION ENTRE LA DEFORMACION – M. ELASTICIDAD - COEFICIENTE POISSON
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32
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
También, por el principio de superposición, las deformaciones normales resultantes en el cubo, sujeto a esfuerzos σx , σy y σz uniformemente distribuidas en cada uno de los lados del cubo, serán:
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33
)(1
zyxx E
)(1
xzyy E
)(1
yxzz E
(8)
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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Por orto lado, si el cubo estuviera sometido a los tres esfuerzos compresivos principales σ1, σ2 y σ3; las deformaciones principales 1, 2 y 3 aplicando la teoría de la elasticidad se escribiría con la siguiente expresión matemática: )9()(
13211
E
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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Constante de Lame
Las ecuaciones (8) también, pueden ser escritas en términos de deformaciones utilizando la constante de Lame, y se tendrá lo siguiente:
xx
Ee
E
)1()21)(1(
yy
Ee
E
)1()21)(1(
zz
Ee
E
)1()21)(1(
(20)
e : DILATACIÓN O EXPANSION VOLUMETRICA
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
211 E
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36
Usando λ y G, las ecuaciones (20) se convierten en las siguientes expresiones matemáticas:
yxyxyy GGe ,2
xyxyxx GGe ,2
zxzxzz GGe ,2
(21)
xy =
Deformación de corte
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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37
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
DILATACIÓN O EXPANSION VOLUMETRICA
)19()21(3 p
Ee
)1.18( zyxe
)2.18(21 E
e
)18( ZYX
Con las invariantes de los esfuerzos y de las deformaciones, y la suma de las tensiones normales, se obtiene una nueva relación matemática
pZYX -p presion hidrostática
e : DILATACIÓN O EXPANSION VOLUMETRICA
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38
Constantes Elásticas
Las deformaciones lineales elásticas de rocas isotrópicas, pueden ser calculadas por los incrementos conocidos de los esfuerzos, si solamente dos constantes del material rocoso son conocidos.
Anteriormente se ha mencionado que estas constantes son el Modulo de Elasticidad de Young (E) y la Relación Poisson ().
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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39
Por lo tanto, se puede afirmar que, para un material isotrópico, hay solo 2 constantes elásticas independientes. Si cualquiera de las dos son conocidas, las otras pueden ser calculadas.
El coeficiente de Poisson (relación entre la deformación directa e inducida), puede también ser expresada en términos de la constante de Lame (λ) y el modulo de rigidez (G) de la siguiente forma:
)23()(2
Gz
x
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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40
La relación entre las dos constantes se pueden expresar de la siguiente manera:
)1(2 E
G
)21)(1(
Ey
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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Otra constante que es muy útil es el modulo de Bulk o Compresibilidad (K), el cual expresa la relación entre la presión hidrostática P y la deformación volumétrica ∆V/V.
Por lo tanto, se puede escribir lo siguiente:
)21(3
EK
VV
KP
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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42
√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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ESFUERZOS Y DEFORMACIONES
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44
√ Esfuerzos y Deformaciones
FUERZA
Es una magnitud vectorial que tiende a producir un cambio en el movimiento de un cuerpo o en su estructura interna, es decir tiende a producir una deformación
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45
FUERZAS DE CUERPO O MASICAS (FC o FM)Están en relación directa con la masa del cuerpo al cual se aplican. Ejm. La gravedad, Fuerza Centrífuga, campos magnéticosFUERZAS DE SUPERFICIE (FS)
Dependen siempre de causas externas al cuerpo y no guardan ninguna relación con la masa del cuerpo.Son aplicadas a una superficie del cuerpo
Se subdividen en :
√ Esfuerzos y Deformaciones
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FUERZAS DE SUPERFICIE Simple
FUERZAS DE SUPERFICIE Compuesta
Producen movimiento
Producen distorsión
* Si son divergentes se consideran tensionales* Si son convergentes se consideran compresionales* Dos fuerzas actuando en sentidos contrarios
según dos rectas paralelas constituyen un par de fuerzas o cupla
* Las fuerzas compuestas pueden ser aun mas complicadas, cuando dos pares de fuerzas tienden a producir torsión
√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Esfuerzos y Deformaciones
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ESFUERZO
Es la Fuerza por unidad de superficie que soporta un plano cualquiera de un cuerpo
Es la relación entre la Fuerza aplicada y la superficie soportante
√ Esfuerzos y Deformaciones
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PRESION LITOSTATICA ( PL )
* Producido por la gravedad y es un esfuerzo en cualquier punto de la corteza debido al peso de la columna de rocas
* La PL se calcula como :
√ Esfuerzos y Deformaciones
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50
FUERZAS DE SUPERFICIE SOBRE PLANOS
√ Esfuerzos y Deformaciones
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COMPONENTES DEL ESFUERZO
√ Esfuerzos y Deformaciones
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52
COMPONENTES DEL ESFUERZO
√ Esfuerzos y Deformaciones
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ESTADO DE ESFUERZO
√ Esfuerzos y Deformaciones
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TENSORES DE ESFUERZO
√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Esfuerzos y Deformaciones
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El TENSOR DE ESFUERZOS SE EXPRESA COMO
√ Esfuerzos y Deformaciones
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ELIPSOIDE DE ESFUERZO
Un estado de esfuerzos puede ser representado por una figura geométrica, que es la superficie tridimensional que se obtendría uniendo todos los extremos de los vectores esfuerzo que actúan sobre un punto en un instante dado.
√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Esfuerzos y Deformaciones
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59
√ Esfuerzos y Deformaciones
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CIRCULO DE MOHR
√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Introducción a la Teoría de la Elasticidad
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√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Esfuerzos y Deformaciones
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CONSTRUCCION DEL CIRCULO DE MOHR
√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Esfuerzos y Deformaciones
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ESFUERZO MEDIO
√ Esfuerzos y Deformaciones
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ESFUERZO DESVIATORIO
√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Esfuerzos y Deformaciones
EL ESFUERZO MEDIO = PRESION CONFINANTE
A cualquier profundidad de la tierra es siempre positivo y tiende a reducir el volumen de la roca.
El esfuerzo medio es igual en cualquier dirección, dado que es hidrostático.
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69
√ Esfuerzos y Deformaciones
EL ESFUERZO DESVIATORIO
Es NO hidrostático y siempre varía
Lo que determina si en una direccion dada tenderá a producirse acortamiento o alargamiento es el esfuerzo desviatorio en esa direccion.
Si el esfuerzo desviatorio es negativo en una direccion, las rocas tenderán a estirarse en esa direccion, aun cuando el esfuerzo total es esa direccion sea compresivo
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DEFORMACION
Es cualquier cambio en la posición o en las relaciones geométricas internas sufridas por un cuerpo como consecuencia de la aplicación de un campo de esfuerzos.
La deformación consta de cuatro componentes :* Translación* Rotación* Dilatación* Distorsión
√ Esfuerzos y Deformaciones
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√ Esfuerzos y Deformaciones
Las deformaciones son causadas por esfuerzos, de forma que ambos conceptos están ligados por una relación de causa-efecto.
Los esfuerzos se definen y se analizan para un instante dado, mientras que las deformaciones miden cambios producidos en un intervalo de tiempo y se analizan comparando un estado final con uno inicial
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√ Esfuerzos y Deformaciones
La translación y rotación, producen cambios de posición del cuerpo, y se denominan DEFORMACIONES DE CUERPO RIGIDO o MOVIMIENTOS RIGIDOS.
La Dilatación no cambia la FORMA, pero aproxima o aleja unas partículas de otras.
La Distorsión cambia la forma general del cuerpo y sus relaciones internas.
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√ Esfuerzos y Deformaciones
CLASIFICACION DE LAS DEFORMACIONES POR CONTINUIDAD
* CONTINUA O AFINCuando la deformación interna NO SEPARA NINGUN PAR DE PUNTOS
* DISCONTINUA O NO AFINImplica la intervención de discontinuidades, que pueden haber sido creadas por la deformación o porque ya existían y fueron utilizadas por el proceso de deformación
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√ Esfuerzos y Deformaciones
![Page 75: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/75.jpg)
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√ Esfuerzos y Deformaciones
CLASIFICACION DE LAS DEFORMACIONES POR RESULTADOS FISICOS
* DEFORMACION FRAGIL (Brittle)Produce roturaEs discontinua
* DEFORMACION DUCTIL (Ductile)El cuerpo no se fracturaEs continua
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√ Esfuerzos y Deformaciones
La Deformación Dúctil se divide en dos tipos de deformaciones
* DEFORMACION ELASTICAProduce deformación por aplicación de un campo de esfuerzos pero si se retiran los esfuerzos la deformación se pierde, recuperando el cuerpo su forma original
* DEFORMACION PERMANENTE Son deformaciones continuas, plásticas o viscosas y las deformaciones permanecen aun cuando son retirados los esfuerzos
DEFORMACION DUCTIL
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√ Esfuerzos y Deformaciones
CLASIFICACION DE LAS DEFORMACIONES POR EL RESULTADO GEOMETRICO
* DEFORMACION HOMOGENEALas líneas que eran rectas antes de la deformación siguen siendo rectas y las paralelas siguen siendo paralelas
* DEFORMACION INHOMOGENEAPresenta cambios profundos
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78
√ Esfuerzos y Deformaciones
![Page 79: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/79.jpg)
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√ Modos de Deformación
DEFORMACION DISCONTINUA
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80
√ Esfuerzos y Deformaciones
![Page 81: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/81.jpg)
81
![Page 82: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/82.jpg)
82
√ Estado tensional Monoaxial o Lineal
Este estado tensional no se produce en los cuerpos reales.
Se puede considerar con cierta aproximación en placas muy finas, muy estrechas y sometida a tracción.
ESTADO TENSIONAL MONOAXIAL
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√ Estado Tensional Monoaxial o Lineal
![Page 84: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/84.jpg)
84
√ Estado Tensional Monoaxial o Lineal
![Page 85: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/85.jpg)
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√ Estado Tensional Biaxial o Plano
ESTADO TENSIONAL BIAXIAL
![Page 86: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/86.jpg)
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√ Estado Tensional Triaxial o Volumétrico
ESTADO TENSIONAL TRIAXIAL
![Page 87: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/87.jpg)
87
√ Deformación Plástica
![Page 88: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/88.jpg)
88
√ Deformación Plástica
![Page 89: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/89.jpg)
89
√ Fluencia Plástica
La FLUENCIA PLASTICA, significa dependencia entre el LIMITE ELASTICO y el TIEMPO
![Page 90: Cap II 2011 i Estructural](https://reader036.vdocuments.site/reader036/viewer/2022062420/55cf9ab5550346d033a3025f/html5/thumbnails/90.jpg)
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√ Fluencia Plástica y Elástica
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91
√ Fluencia Plástica y Elástica