bab-2. distribusi berkas cahaya laser
TRANSCRIPT
![Page 1: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/1.jpg)
DISTRIBUSI BERKAS CAHAYA LASER
DISTRIBUSI GAUSS, HERMITE-GAUSS, LAGUERRE-GAUSS, BESSEL
![Page 2: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/2.jpg)
GELOMBANG HARMONIK
Bentuk gelombang harmonik bergantung waktu :
( ) ( ) ( )[ ] ( )( ){ } ( ) ( )[ ]trtrtr
tirirAtr
,,2
1,Re
2expexp,
* rrr
rrr
ψψψ
πνϕψ
+=
=
0tc
12
2
22 =
∂ψ∂−ψ∇
Persamaan diatas memenuhi pers. Gelombang :
LaplaceOperator=∇2
Bentuk gelombang dapat ditulis :
( ) ( ) ( )( ) ( ) ( )[ ]rirAr
tirtrrrr
rr
ϕψπνψψ
exp
2exp,
==
![Page 3: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/3.jpg)
Substitusi ke persamaan gelombang :
( ) ( ) 022 =+∇ rkrψ Pers. Helmholtz
cc
2k
ω=πν= Bilangan gelombang (konstanta perambatan)
( ) ( )r.kiexpArrrr −=ψ
( ) ( )r.kiexpr
Ar
rrr −=ψ
Solusinya :
a. Gelombang datar (bidang):
b. Gelombang bola (speris):
![Page 4: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/4.jpg)
GELOMBANG PARAKSIAL
( )rAr
( ) ( ) ( )ikzexprAr −=ψ rr
π=λ<<
∂∂
λ
∂∂=∆
∂∂=∆
2
kAA
z
A
z
Az.
z
AA
Akz
A;kA
z
A 22
2
<<∂∂<<
∂∂
0z
Ak2iA2
T =∂∂=∇ 2
2
2
22T
yx ∂∂+
∂∂=∇
Gelombang paraksial adalah gelombang datar yang dimodulasi oleh amplitudo yang berubah terhadap posisi
Agar tetap berlaku sebagai gelombang datar, maka perubahan amplitudo terhadap jarak harus kecil :
Maka pers. Helmholtz menjadi:
Op. Laplacetransversal
Pers. Helmholtz paraksial (slowly varying envelope approximation of Helmholtz equation).
![Page 5: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/5.jpg)
( ) 2222
yx;z2
ikexpz
ArA +=ρ
ρ−=r
0z
Ak2iA2
T =∂∂=∇
Solusi sederhana adalah pers. Gelombang parabola
BERKAS GAUSS (GAUSSIAN BEAM)
Jika disubstitusikan ke pers. Gel. Parabola, denganξ adalah suatu konstanta, maka :
( ) ξ−= zqz
( ) ( ) ( )
ρ−=zq2
ikexpzq
ArA
2r
juga persamaan gelombang parabola, namun mempunyai pusat di
ξ=z , bukan di z = 0.
![Page 6: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/6.jpg)
riilz
izkompleks
0
0
=−==ξJika :
Maka :
( ) ( ) ( ) ( ) )1....(izzzq;zq2
ikexpzq
ArA 0
2
+=
ρ−=r
Fungsi envelope kompleks
Untuk memisahkan amplitudo dan fasa dari envelope kompleks, makadidefinisikan :
)2(..........)z(W
i)z(R
1
izz
1
)z(q
12
0 πλ−=
+=
dimana:W(z) = lebar berkas GaussR(z) = jarak muka gelombang dari kurvatur.
![Page 7: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/7.jpg)
Substitusi pers. (1) dan (2) kedalam bentuk gelombang paraksial, diperoleh :
( )
ξ+ρ−−
ρ−=ψ )z(i)z(R2
ikikzexp)z(W
exp)z(W
WAr
2
2
20
0r
Pers. Berkas Gauss (Gaussian Beam)
00
2/1
00
0
1
2
0
2/12
00
iz
AA;
zW;
z
ztan)z(
z
z1z)z(R
z
z1W)z(W
=
πλ==ξ
+=
+=
−
![Page 8: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/8.jpg)
SIFAT-SIFAT BERKAS GAUSS1. INTENSITAS
2)r(A)r(Irr =
( )
ρ−
=ρ)z(W
2exp
)z(W
WIz,I
2
220
0
200 AI =
Fungsi Gauss, yang mempunyai intensitas puncak pada ρ = 0 dan berkurang secara eksponensial terhadap ρ.
Pada ρ = 0, intensitas menjadi:
( )2
0
02
00
zz1
I
)z(W
WIz,0I
+
=
=
![Page 9: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/9.jpg)
(a). z = 0, (b) z = z0, dan (c) z = 2z0.
![Page 10: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/10.jpg)
2. DAYA
( )20
0
0 WI2
1d2)z,(IP π=ρπρρ= ∫
∞
∫ρ
ρ−−=ρπρρ0
02
20
)z(W
2exp1d2)z,(I
P
1
)z(W0 =ρ
)z(W5,10 =ρ
Merupakan integral dari intensitas di sepanjang bidang transversal:
Perbandingan daya pada radius ρ0 dengan daya total diberikan oleh:
Jika berarti perbandingannya adalah 86% .
Jika berarti perbandingannya adalah 99% .
![Page 11: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/11.jpg)
3. BEAM WAIST
( ) )2exp()z(W
WIz,I
20
0 −
=ρ
2/12
00 z
z1W)z(W
+=
0W2)z(W =
Intensitas maksimum pada z=0 dan berkurang 1/e2 dengan ρ = W(z)
Pada z = 0, W(z) bernilai maksimum yaitu W0, sehingga W0 disebut
dengan beam waist.
Diameter waist 2W0 disebut dengan spot size.
Pada z = z0, maka
Pada ρ ≤ W(z), intensitasnya 86%, maka W(z) disebut jari-jari berkas.
![Page 12: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/12.jpg)
zzz
W)z(W 0
0
0 θ=≈
00
00 Wz
W
πλ==θ
Untuk z >> z0, maka:
.
Pada z >> z0, jari-jari berkas bertambah secara linier dengan z.
Sekitar 86% daya berkas terfokus pada sudut θ0, sehingga θ0 disebut
sudut berkas.
![Page 13: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/13.jpg)
4. PARAMETER KONVOKAL
2
λπ==
20
0W2
z2b
Jika jari-jari berkas merupakan dari nilai minimumnya (2z0), makadisebut kedalaman fokus (depth of focus) atau parameter konvokal(convocal parameter):
Contoh: Laser He-Ne, dengan panjang gelombang 633 nm, mempunyai 2W0 = 2 cm. maka kedalaman fokusnya adalah 1 km.
![Page 14: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/14.jpg)
Bagaimana jika berkas Laser melewati lensa ?
![Page 15: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/15.jpg)
θ0θ0
W0
z0
z
'0z
z’
'0W
'0θ z
W
R R’
W’θ0θ0
W0
z0z0
z
'0z
z’
'0W
'0θ z
W
R R’
W’
0'0 MWW =
( ) )fz(Mf'z 2 −=−
)z2(Mz2 02'
0 =
M
22 0'
0θ=θ
( ) 2/12
r
r1
MM
+=
fz
fM;
fz
zr r
0
−=
−=
a. Beam waist
b. Posisi waist
c. Kedalaman fokus
d. Sudut divergensi
e. Penguatan
Maka :
![Page 16: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/16.jpg)
Bagaimana cara memfokuskanberkas Laser ?
![Page 17: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/17.jpg)
( )[ ] ( )[ ]20
2/120
0'0
zf1
f'z;
fz1
WW
+=
+=
f'z;fWz
fW 00
0
'0 =θ=≈
Bila lensa diletakkan pada posisi beam waist dari berkas Gauss, maka :
Jika kedalaman fokus berkas cahaya datang (2z0) jauh lebih besar daripada folus dari lensa (f), maka:
Pemfokusan (focusing) berkas digunakan pada berbagai aplikasi, seperti scanning laser, printer laser dan fusi laser. Dalam aplikasi-aplikasi tersebut, spot size diusahakan sekecil mungkin, maka:
a. Panjang gelombang berkas (λ) diusahakan sependek mungkinb. Fokus lensa (f) sekecil mungkinc. Beam waist berkas cahaya datang (W0) sebesar mungkin.
![Page 18: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/18.jpg)
Bagaimana cara memperbesarberkas Laser ?
![Page 19: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/19.jpg)
Dalam aplikasi, seringkali kita memerlukan berkas cahaya laser dengan spot size yang besar. Caranya adalah menggunakan teleskop, yaitu kombinasi dua buah lensa dengan panjang fokus yang berbeda.
2W0f1
z
'0W2
z1
f2
"0W2
d z’
2W0f1
z
'0W2
z1
f2
"0W2
d z’
Sebagai latihan: Hitung berapa fokus lensa f1 dan f2, agar berkas Gauss menjadi 4 kali beam waist berkas cahaya datang.(Lihat di Buku Saleh and Teich)
![Page 20: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/20.jpg)
BERKAS HERMITE-GAUSS
Solusi persamaan paraksial Helmholtz, bukan hanya berkas Gauss, namun juga berkas-berkas non-Gauss. Pandang envelope kompleks :
( )
0
22
G
izz)z(q
)z(q2
yxikexp
)z(q
Az,y,xA
+=
+−=
[ ] )z,y,x(A)z(iexp)z(W
y2
)z(W
x2)z,y,x(A GΖ
Υ
Χ=
( ) 0z
ZzkW
Y2
Y
Y
1
u
Xu2
u
X1 22
2
2
2
=∂∂+
ν∂∂ν−
ν∂∂+
∂∂−
∂∂
Χ
.)z(W
y2dan
)z(W
x2u =ν=
Suatu gelombang yang dimodulasi oleh berkas Gauss dengan bentuk:
X, Y dan Z adalah fungsi-fungsi riil. Bila persamaan tersebut disubstitusikan ke dalam persamaan paraksial Helmholtz, diperoleh:
![Page 21: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/21.jpg)
Dengan menggunakan teknik pemisahan variabel, diperoleh:
21
2
00
22
2
12
2
dz
dZ
z
z1z
Yd
dY
d
Yd
2
1
Xdu
dXu
du
Xd
2
1
µ+µ=
+
µ=ν
ν+ν
−
µ=+−Persamaan eigen dengan nilai eigen :
,...2,1,0;1 ==µ ll
dan fungsinya adalah Polinom Hermit.
)u(H)u(Xl
=
2u4)u(H
u2)u(H
1)u(H
)u(H2)u(uH2)u(H
22
1
0
11
−=
==
−= −+ llll
dimana:
![Page 22: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/22.jpg)
)(H)(
m
m
2
ν=νΥ=µ
m, 21 =µ=µ l
( ) ( ) ( ) ( )
=ξξ+= −
0
1
z
ztanz;zmzZ l
Dengan cara yang sama, maka:
Substitusi kedalam persamaan eigen dan
Kemudian integralkan, maka :
( ) ( )
ξ++++−−
= z1mi)z(R2
yxikikzexp
)z(W
y2G
)z(W
x2G
)z(W
WA)z,y,x(U
22
m0
m,m, llll
−=
2
uexp)u(H)u(G
2
ll
Sehingga persamaan gelombangnya menjadi:
Persamaan berkas Hermite-Gauss
fungsi Hermite-Gauss.
![Page 23: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/23.jpg)
( ) 1uH0 =
−=
2
uexpu2)u(G
2
1
−−=
2
uexp)2u4()u(G
22
2
Karena
Maka orde-0 dari persamaan berkas Hermite-Gauss adalah fungsi Gauss. Fungsi Hermite-Gauss mempunyai karakteristik selang-seling fungsi ganjil dan fungsi genap:
� Fungsi ganjil
� Fungsi genap
![Page 24: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/24.jpg)
DISTRIBUSI INTENSITAS
=)z(W
y2G
)z(W
x2G
)z(W
WA)y,x(I 2
m2
202
m,m, lll
Intensitas berkas Hermite-Gauss diberikan oleh:
![Page 25: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/25.jpg)
BERKAS LAGUERRE-GAUSS
Berkas Laguerre-Gauss merupakan solusi persamaan paraksial Helmholtz dalam koordinat silinder
( )z,,r φρ=Orde terendah dari berkas Laguerre-Gauss adalah Gauss.
![Page 26: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/26.jpg)
BERKAS BESSELPandang suatu fungsi gelombang dengan amplitudo kompleks yang memenuhi persamaan Helmholtz :
( ) )ziexp()y,x(ArU β−=r
A(x,y) memenuhi persamaan Helmholz orde kedua :
222T
2T
2T
kk
0AkA
=β+
=+∇
φρ=φρ= sinydancosx
( ) ( ) ,...2,1,0m;imexpkJA)y,x(A Tmm ±±=φρ=
Substitusi , maka diperoleh:
dimana Jm adalah fungsi Bessel dan Am adalah konstanta.
![Page 27: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/27.jpg)
Untuk m = 0, maka diperoleh fungsi Bessel:
( ) ( )ziexpkJA)r(U T00 β−ρ=r
Intensitas berkas Bessel diungkapkan oleh:
( )ρ=φρ T20
20 kJA)z,,(I
Intensitas tidak bergantung pada arah perambatan-z, sehingga tidak terjadi pelebaran daya optik. Gelombang ini disebut berkas Bessel. Berkas cahaya Bessel ini banyak digunakan dalam penelitian untukkomunikasi optik dengan menggunakan hollow fibers, sehingga tidak terjadi pengurangan intensitas pulsa dengan pertambahan jarak.
![Page 28: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/28.jpg)
Distribusi intensitas dari berkas Bessel dalam bidang transverse tidak bergantung pada jarak perambatan z; sehingga berkas tidak mengalami disversi
Bentuk fungsi berkas Bessel sebagai fungsi dari z (arah rambat)
![Page 29: Bab-2. Distribusi Berkas Cahaya Laser](https://reader035.vdocuments.site/reader035/viewer/2022081417/588c52fc1a28abcf208b4c97/html5/thumbnails/29.jpg)
Perbandingan Berkas Bessel dengan Gauss
[ ])z(W/2exp~I 22ρ−
π−ρρ
≅ρ4
kcosk
2)k(J T
2
TT
20
1. Amplitudo kompleks berkas Bessel adalah solusi eksak pers. Helmholtz, sedangkan berkas Gauss adalah solusi aproksimasi persamaan paraksial Helmholtz.
2. Intensitas berkas Gauss berkurang secara eksponensial
Intensitas berkas Bessel sebanding dengan :fungsi osilator yang meluruh secara lambat (slowly decay).
3. Berkas Bessel dibangkitkan dengan skema khusus, sedangkanberkas Gauss dapat diperoleh pada resonator speris yang umumpada laser.