6 . Трехмерные гидродинамические модели атмосфер звезд
DESCRIPTION
6 . Трехмерные гидродинамические модели атмосфер звезд. Уравнения 3 D моделей атмосфер. σ - тензор вязких напряжений. ●. Искомые функции : T(z,x,y,t), P(z ,x,y,t), v (z,x,y,t), I (z,x,y,t, , ). Диссипация энергии при преодолении вязкости. ●. ●. Радиативный нагрев - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
6. Трехмерные гидродинамические модели атмосфер звезд
Уравнения 3D моделей атмосфер
Искомые функции: T(z,x,y,t), P(z ,x,y,t), v(z,x,y,t), I (z,x,y,t,,)
dI λ
dτ λ
= I λ−S λ
вдоль направления (, )
σ - тензор вязких
напряжений
Уравнение состояния
lnln ,
t
v v
1
lnvvv
PP
gt
,rad vis
e Pe Q Q
t
v v
●
●
●
●
●
2
,
ivis
i k k
vQ
x
, .radQ I S d d
Диссипация энергии припреодолении вязкости
Радиативный нагреви охлаждение
Вычислительный бокс
Диаметр гранул: 1500 - 4000 км; высота фотосферы ~ 500 км
Примеры (для солнечной атмосферы): Stein & Nordlund (1998): x y z = 6000 6000 3800 км z от -2800 до 1000 км Дискретизация: 200 200 82
Wedemeyer et al. (2004): 5600 5600 3110 км z от -1400 до 1710 км Дискретизация: 140 140 200
Временное разрешение: 0.1 - 0.2 с.z
x
y
xy-plane
z = 0 для 5000 = 1
Лучистый перенос
• ЛТР, S = B(T),
• непрозрачности: а) Росселандово среднее (Wedemeyer et al. 2004); б) частоты группируются в зависимости от величины
коэффициента поглощения. Например, 4 группы = «частоты» (Stein & Nordlund, 1998): континуум; слабые линии; линии умеренной силы; сильные линии. В недавних работах (Ludwig et al. 2008, 2009) — до 15 «частот».
Результаты вычислений для солнечной атмосферы: отклонение давления от гидростат. и скорости в xz-плоскости
Stein & Nordlund (1998)
z
xЗдесь z растет вглубь
грануламеждугранулами
Результаты вычислений: распределение температуры
Stein & Nordlund 1998
T(z) для разных (x,z) Поверхность 5000 = 1.Чем светлее, тем выше T
Результаты вычислений: распределение температуры
Stein & Nordlund 1998
T() для разных (x,z)
Сравнение T(): 3D (усредненная) (синяя линия),
1D (черная),HM74 (красная)
Asplund et al. 2004
Результаты вычислений: распределение температуры
z-x плоскости для y = 1540 km (a) и 2820 km (b).Конвективная зона: -1400 km < z < 0, Фотосфера: 0 < z < 500 km, средняя хромосфера: 500 km < z < 1710 km
τ Ross= 1
Chromo-spherePhoto-sphereconvectionzone
Пунктирные линии – изотермы. Сплошная линия -
Wedemeyer et al. 2004
Горизонтальная неоднородность температуры в фотосфере и хромосфере
z = 0 (a) z = 250 km (b)
x
x
Wedemeyer et al. 2004
y
y
y
z = 750 km (d)
z = 1250 km (f)
Тепловая бифуркация в хромосфере:T ~ 1800 K и T ~ 6000 – 7000 K
Интенсивность выходящего излучения
Stein & Nordlund 1998
18000 км6000 км
Swedish Vacuum Solar telescope
3 изображения с интервалом 1 мин.
Сглаженные в соответствиис пространств.разрешениемтелескопа
HM model● = 1 km/s + RT
Solar disk center profile
FeI 6082 log gf = -3.573log ε(Fe) = 7.47
1D● = 1 km/s● RT = 2.7 km/s
Solar flux profileSolar disk center profile
3D, усредненныйпо боксу и времени (50 мин.) без введения , RT !
Asplund et al. 2000 Профили линий в солнечном спектре
Теоретические профили для разных (x,y) точек вычислительного бокса
7. Звездный ветер
наблюдатель
Формирование линии в движущейся оболочке
Звезда P Cyg– первые наблюдения (конец 19 в.) расширяющейся оболочки, V = 200 км/с
Наблюдения О-В звезд в УФ
C III 1175, N V 1240,
Si IV 1402, C IV 1550 Å:
профили типа P Cyg
a) эмиссия на 0;
b) абсорбция смещена в синюю область
Терминальные скорости:
v = 1500 – 3000 km/s
ГП: vesc = 1000-1500 km/s
OB I: 600 – 900 km/s
v > vesc
истечение = звездный ветер
C III 1175.7
N V 1238.8, 1242.8
Ly 1215.7
a
ab
b
Snow & Morton, 1976: наблюдения Copernicus
C III 1175.7
Ly 1215.7
N V 1238.8, 1242.8
Уравнения стационарного звездного ветра
)/1( PddePdVdedQ
0)v(1
)v(2
2
r
r
r
constMr v4 2
)(11v
v Rg FFr
P
r
0
dvBJkQ vvvrad
Radiation source
/t = 0
Искомые функции: T(r), P(r), v(r), I (r,)
Скорость потери массы
)(),()(1
2
rrIrr
I
r
I
Уравнения СР, состояния
Механизм поддержания ветра
Радиативное ускорение при томсоновском рассеянии:
α Cam: log L/LSun = 5.79; M/MSun = 31 → gR/g = 0.6
vesc = 770 km/s, но v = 1550 km/s !
Почему атмосфера α Cam нестабильна?
Одно только поглощение в континууме не способно создавать силу, которая бы превосходила силу
тяжести.
Lucy & Solomon (1970): ветер поддерживается давлением
излучения в резонансных линиях.
Sun
SunR
MM
LL
g
g
/
/10 51.4
Ветер, порождаемый поглощением в линиях
Оценка для одной линии: C IV 1550, Teff = 25000 K, log g ≈ 3.
Предположим:
Log gR (C IV 1550) = 5.47 + log N(C IV) / NC
Допплеровское смещение линии
вдоль радиуса
Helel
r
r
ieffijeff
totiR N
N
N
N
n
cTBf
mc
eTB
c
ng
1
)()(2
gR > g в 300 раз!
)( effc TBF
повышение темпа передачи импульсапросветление глубоких слоев
Движение может начаться в глубоких слоях
ri Nn
Скорость потери массы:
Какой поток массы может поддерживаться излучением звезды?
Поток импульса вещества:
▪ Одна линия вблизи max излучения (Fmax max F),
= 1 и ширина
Поток импульса излучения:
▪ Все фотоны отдают свой импульс: L/c
v4 2rM
vM
;/4 max2 cFr
c/vmax
yearML
L
c
LM Sun
Sun
/10 7 14-2
yearML
L
c
LM Sun
Sun
/v
300010 7
v12-
нижний предел
верхний предел
Модели стационарного ветра
предсказывают профили типа P Cyg.
Из сравнения с наблюдениями:
OriyearMM sun ,,/10)21( 6
PupyearMM sun /107 6