1 Óptica geomÉtrica sistemas de lentes delgadas. 2 f f f f s s y y formaciÓn de imagen. lente...
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ÓPTICA GEOMÉTRICASISTEMAS DE LENTES DELGADAS
2
F
F’
f ’ f
s s’
y y’
FORMACIÓN DE IMAGEN. LENTE CONVERGENTE
'1
'11
fss
ss
yy
m''
ECUACIÓN DE GAUSS Aumento lateral
'
1
fP
(Si f ’ en metros, P en dioptrías)
Potencia lente
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TRAYECTORIA DE UN RAYO. LENTE CONVERGENTE
F
F’
f ’ f
Plano focal imagen
Rayo incidente
Rayo auxiliarPasa por el centro
y no se desvía
Todos los rayos paralelos que inciden sobre una lente convergente con un mismo ángulo, se refractan de manera que concurren en el mismo punto del plano focal imagen.
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FORMACIÓN DE IMAGEN. LENTE DIVERGENTE
'1
'11
fss
ss
yy
m''
ECUACIÓN DE GAUSS Aumento lateral
s
s’
F’
F
f f ’
y’ y
'
1
fP
(Si f ’ en metros, P en dioptrías)
Potencia lente
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f f ’
Plano focal imagen
Rayo incidente
F’
FRayo auxiliarPasa por el centro
y no se desvía
TRAYECTORIA DE UN RAYO. LENTE DIVERGENTE
Todos los rayos paralelos que inciden sobre una lente divergente con un mismo ángulo, se refractan de manera que sus prolongaciones concurren en el mismo punto del plano focal imagen.
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’
h’
x h
f 2’
F2’
TELESCOPIO DE GALILEO. AUMENTO ANGULAR
M
f 1’ f 2’
F1
F1’
F2F2’
h
'2
'1 ffL
’
Sistema telescópico: el foco imagen de la primera lente coincide con el foco objeto de la segunda
Aumento angular:
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TELESCOPIO DE GALILEO. AUMENTO ANGULAR (2)
'2
'2
'1
tgf
h
ff
h
xh
xf
h
'2
tg
’
h’
x h
f 2’
F2’
'2
'2
'1
f
ff
hh
x
xf
hh
'2
x
xf
f
ff
'2
'2
'2
'1
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TELESCOPIO DE GALILEO. AUMENTO ANGULAR (3)
1'
2'
2
'2
'2
'1
x
f
x
xf
f
ff'
2
'1
'2
'2
'2
'1
'2
'2
'1
'2
1f
f
f
fff
f
ff
x
f
'
1
2'2
f
fx
Aumento angular:
M Zona paraxial tg
tg
'2f
h
2'2
'1
f
fhxh
'2
'1
'2
2'2
'1
f
f
f
h
f
fh
M
'2
'1
f
fM
x
xf
f
ff
'2
'2
'2
'1
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TELESCOPIO DE GALILEO. AUMENTO ANGULAR (4)
Ejemplo. Un telescopio de Galileo está formado por dos lentes delgadas, la primera convergente de focal cm (objetivo), y la segunda divergente, de focal cm (ocular). El conjunto se monta de forma que el foco imagen del objetivo coincida con el foco objeto del ocular.Este instrumento se usa para observar un edificio distante 5 km, que se ve con un ángulo de 3.82º a traves del telescopio. ¿Cuál es su altura?
100'1 f 15'
1 f
y
L = 5 km
667.615
100'
2
'1
f
fM
rad01.0667.6
0667.0
M
Lytg 50500001.0 Ly m
0667.018082.3
º82.3 rad
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PROBLEMAS ÓPTICA GEOMÉTRICA. EJEMPLOS.
1. Un sistema óptico consta de una lente convergente L1 y 41 cm a su derecha hay una lente divergente L2.Calcular la imagen de un objeto situado a 32 cm a la izquierda de la lente convergente, así como el aumento lateral del sistema.Distancias focales de las lentes: cm 22'
1 f cm 57'2 f
Lente L1
111
111
fss
Imagen de L1: se encontrará a 70-49 = 29 cm a la derecha de L2, es decir
32
1
22
1111
111
sfs
cm 701 s
cm 292 s
Lente L2
222
111
fss
)29(
1
)57(
1111
222
sfscm 592 s
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Aumento lateral
PROBLEMAS ÓPTICA GEOMÉTRICA. EJEMPLOS (Continuación).
19.232
70
1
11
s
sm 03.2
)29(
59
2
22
s
sm
46.403.219.221 mmm
Imagen real, invertida y de mayor tamaño que el objeto.
(Hágase la construcción gráfica correspondiente sobre papel milimetrado)
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PROBLEMAS ÓPTICA GEOMÉTRICA. EJEMPLOS (Continuación).
2. Un astrónomo aficionado que acaba de adquirir un telescopio refractor cuyo objetivo esuna lente convergente de focal mm 1000'
1 f y que utiliza un ocular también
convergente de focal mm 80'2 f se encuentra observando la Luna, y a través del
instrumento mide el ángulo subtendido por el satélite, que resulta ser de 6 27’ 30’’. Sepide:a) Determínese el aumento angular del telescopio, teniendo en cuenta que el foco objeto
del ocular coincide con el foco imagen del objetivo.b) Si la Luna se encuentra a 385000 km de la Tierra, determínese el radio del satélite.
a) Seguimos el camino de un rayo que incide sobre el centro del objetivo L1 formando unángulo .
L1 L2
'1f '
2f2f
’
h
h’ x
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PROBLEMAS ÓPTICA GEOMÉTRICA. EJEMPLOS (Continuación).
'2
'2
'1
'tg
f
h
ff
h
x
h
fx
h 'tg '
2
'
'2
'2
'1 '
' f
ff
h
h
x
fx
h
h '2
'
'1
2'2
f
fx
x
f
fh
xh
M'
2
'2
'
'
'
Teniendo en cuenta que para ángulos pequeños el seno tiene al ángulo, el aumento angular (cociente de ángulo de salida ’ y ángulo de entrada es:
5.1280
1000'
2
'1
'
f
fM
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PROBLEMAS ÓPTICA GEOMÉTRICA. EJEMPLOS (Continuación).
El esquema de la observación a través del telescopio puede resumirse como sigue: b)
donde L = 385000 km es la distancia Tierra-Luna y R el radio (a determinar) de la Luna, y2’ es el ángulo observado de 6 27’ 30’’. Conociendo el aumento angular del telescopiopuede determinarse :
''30'155.122
''30'276
2
2 '
M
Véase en la figura que tg = R/L, de donde obtenemos para el radio de la Luna el valor:
km 17360045.0385000tg LR
R 2 2’
L
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Ojo emétrope (visión normal)
ACOMODACIÓN: Variación de la potencia del cristalino
Fuente: http://retina.umh.es/Webvision/spanish/anatomia.html
EL OJO HUMANO
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Ojo emétrope (visión normal)
Ojo miope (imagen formada delante de la retina)
Ojo hipermétrope (imagen formada detrás de la retina)
DEFECTOS VISUALES: MIOPÍA e HIPERMETROPÍA
Corrección: lente divergente Corrección: lente convergente
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DEFECTOS VISUALES: ASTIGMATISMO
-Astigmatismo simple: es el que aparece en un solo eje.-Astigmatismo compuesto: es aquel que además de afectar a un eje se asocia a miopía o hipermetropía.-Astigmatismo mixto: cuando un eje se enfoca delante de la retina (miópico) y otro detrás de la retina (hipermetrópico).
El astigmatismo aparece como consecuencia de una curvatura desigual de la córnea. Si se pasan dos planos que contengan al eje óptico a través del ojo, la potencia es diferente en uno y en otro. El resultado es que las imágenes verticales y horizontales se enfocan en distintos puntos, y esto origina una distorsión de las mismas.Por ejemplo, las columnas de un tablero de ajedrez se ven bien, y las filas se ven borrosas o distorsionadas.
Fuente: www.cristaloptica.com/astigmatismo.htm
Corrección: lente cilíndrica
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ABERRACIONES ÓPTICAS. ABERRACIONES MONOCROMÁTICAS
...!7!5!3
sen753
Conservando los DOS primeros términos del desarrollo en serie:
Teoría de tercer orden
Teoría paraxial
Cinco aberraciones primarias (aberraciones de Seidel)
Aberración esférica
Coma
Astigmatismo
Curvatura de campo
Distorsión
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Foco paraxial
ABERRACIÓN ESFÉRICA
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COMA
“Plano” principal
Se originan por el hecho de que las superficies principales sólo son planos en la zona paraxial, y esto deforma las imágenes de objetos apartados del eje óptico del sistema.
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CURVATURA DE CAMPO
Aún en ausencia de otras aberraciones anteriores, la imagen de un objeto plano normal al eje será un objeto plano sólo en la zona paraxial.
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DISTORSIÓN
Aparece cuando el aumento lateral m es una función de la distancia al eje de los puntos objeto
Distorsión en cojín: Aumento en el eje óptico menor que el aumento fuera del eje
Distorsión en barril: Aumento en el eje óptico mayor que el aumento fuera del eje