ЛФВЭ ОИЯИ litvin@moonhe.jinr.ru

Измерения спектров и зависимость от атомной массы ядра мишени для реакции рождения пионов под нулевыми

углами в дважды кумулятивной области.

Анатолий Литвиненко

ПЛАН:

Кумулятивная, дважды кумулятивная области; Модели рождения кумулятивных частиц; Импульсное приближение; Зависимости от массового числа сталкивающихся

ядер; Схема постановки эксперимента; Оценки скорости набора статистики.

начало 70-ых -- Эксперименты с неполяризованными пучкамисередина 80-ых: --Эксперименты с поляризованными дейтронами.

XcAB

Xcpp

|YY||YY|cBcA

2|YY|AB

GeV54Tb

Кумулятивное число (Кумулятивная переменная)

)N/GeV(PB

)N/GeV(PXAc

CP

} XP

minP2

X

2Nttb

2b

Cm)PP()PP(

2/m)PP(X

2Nbtb

2t

Cm)PP()PP(

2/m)PP(X

Кумулятивное число (Кумулятивная переменная)

c/GeV9.8Pb

c/GeV30Pb

Кумулятивная область

Кумулятивные частицы

Большие внутренние импульсы Малые расстояния

c/GeV 2.0k fm; 1 l

)c/GeV(0.2/k )fm(l

intNN

intNN

Для связи кинематики реакциис внутренним импульсом

нужна модель

Горячий флуктон

Источник возникновения кумулятивных частиц

Холодный флуктон

CC

Независимость от пучка, кумулятив из дейтрона, А-зависимости .......

Импульсное приближение для рождения пионав дейтрон протонном рассеянии

2intNND |pd(...)f|d

Область интегрирования по внутренним импульсам

kp int

Дважды кумулятивная область

Импульсы пионов, рождённых под нулевыми углами,отвечающие различным кинематическим областям

Импульсное приближение для рождения пионав дейтрон дейтронном рассеянии

221NN2D1D |kdkd(...)f)k()k(|d

докумулятивная область

кумулятивная область

дважды кумулятивная область

21.04.23 A.Litvinenko 16

Экспериментальные данные для кумулятивной области

Зависимость от атомной массы сталкивающихся ядер

θ),f(XAA~dσ cαf

nnf

27A 1; α f 3/1~;nAA nff

Фрагментирующее ядроЯдро, на котором происходит фрагментация

)π)(0(p,Pb)Cu,(C,AHe Ot

4

21.04.23 A.Litvinenko 17

Экспериментальные данные

)π(0Pb)Cu,(C,AC)He,D,( Ot

4

Pb Cu, C,A ; AC pd

dσE t

nt3

L.Anderson et al., Phys.Rev.C, C28, 1224, (1983).

)p(0Pb)Cu,(C,AC)He,D,( Ot

4

E.Moeller et al., Phys.Rev.C, C28, 1246, (1983).

21.04.23 A.Litvinenko 18

Экспериментальные данные PbCu,C,H,A ; pd

dσE t3

Ю.С.Анисимов и др., ЯФ, 60, 1070, (1997). )π(0Pb)Cu,C,(H,AD Ot

tA

CX

Моделирование зависимости от атомной массы ядра, на котором происходит фрагментация

Моделирование зависимости от атомной массы ядра, на котором происходит фрагментация.

Отличие кумулятивной и дважды кумулятивной областей.

dbb)b(W)b()Wn( ~ d DNc

dbb)b(W)b()Wn( ~ d DFc

Кумулятивные ~ плотность нуклонов Nn

Кумулятивные ~ плотность флуктонов Fn

Вывод – Зависимость от атомной массы ядра мишени определяется распределением флуктонов

Для моделирования нужна модель флуктона

Дальнейшее моделирование для объёмной модели флуктонасм. например,

А.М. Балдин, ЭЧАЯ, 8(3), 429, (1977) 2ctt2

ct1

))r(pV)(2/)1A(A(C p

)r(pVCAp

Зависимость от ядра мишени в кумулятивной и дважды кумулятивной областях

(объёмный флуктон)

)0(AD t

МоделированиеТреугольники вершиной вниз

дважды кумулятивная область Треугольники вершиной вверх

кумулятивная область

Открытые зелёные кружкиЭкспериментальные данные для кумулятивной области

Идентификация – времени пролёта достаточно

Скорость набора

Аксептанс

)c/GeV(p

-5102)p/p(Acs

Эмпирические оценки сечения

A.G.Litvinenko, A.I.Malakhov,P.I.Zarubin,JINR Rapid Communication №1(58) ,27,(1993)

Скорость набора

Скорость набора

E/p)mb(dAcsIA

)cm/g(l106N 3

0t

24-

int

)1010)(cm/g(l)1/burst(N 1/burst; 10I -2-12int

10

Мишень 10 г/(см х см), 10 часов набора, точность 2 % - 5 %

Выводы

Предложена программа изучения зависимости сечений от ядра мишени при фрагментации дейтронов в дважды кумулятивные пионы

Показано, что такая зависимость определяется выбором модели флуктона.

Приведены оценки скорости набора статистики.

Спасибо за терпеливое внимание

Если понравилось, то до скорых встреч

Backup Slides

Экспериментальные данные

)π(0Pb)Cu,(C,AC)He,D,( Ot

4

Pb Cu, C,A ; AC pd

dσE t

nt3

L.Anderson et al., Phys.Rev.C, C28, 1224, (1983).

)p(0Pb)Cu,(C,AC)He,D,( Ot

4

E.Moeller et al., Phys.Rev.C, C28, 1246, (1983).

GeV/c 9pb

GeV/c 30pb

)T/Texp(d0

GeV54Tb

Протоны. Кумулятивные и испарительные (подпороговые)

Независимость от типа кумулятивной частицы

p

+π

+K

K

Независимость от типа налетающей частицы

Независимость от типа кумулятивной частицы

p

+π

+K

K

Независимость от типа кумулятивной частицы

p

+π

+K

K

Независимость от начальной энергии.

Точность ~ 30-40 %