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Pichler Christof

Untersuchung von jungen Sternen inSternentstehungsgebieten

Bachelorarbeit

zur Erlangung des akademischen Grades einesBachelors

an der Naturwissenschaftlichen Fakultat derKarl-Franzens-Universitat Graz

Begutachter: Dipl.-Phys. Dr.rer.nat. Ratzka ThorstenInstitut fur Physik

Institutsbereich Geophysik, Astrophysik und Meteorologie

Betreuer: Mag. Dr.rer.nat. Leitzinger Martin

Juni 2017

Inhaltsverzeichnis

1. Motivation 1

2. Grundlagen und Kenntnisse 32.1. Sterne . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3

2.1.1. Grundlegendes zu Sternen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 32.1.2. Sternentstehung und Entwicklung . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3

2.2. Flares und koronale Massenauswurfe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6

3. Datenerfassung 83.1. Sternhaufenauswahl . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 93.2. Daten Sternhaufen M35 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11

3.2.1. Analyse des Sternhaufens M35 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17

4. Auswertung der FIT-Files 194.1. Rohdatenkorrektur . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 194.2. Koordinatenzuweisung und Helligkeitsextraktion . . . . . . . . . . . . . . 194.3. Lichtkurvenerstellung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 204.4. Flaredetektion und Ergebnisse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23

5. Diskussion und Ausblick 24

A. Anhang 27A.1. Verwendete Programme und Webseiten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27A.2. Geschriebene Python-Programme zur Datenauswertung . . . . . . . . . . 27A.3. Sterndaten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27

B. Literaturverzeichnis 33

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1. Motivation

Die Sonne ist, wie wir heute wissen, Mittelpunkt unseres Sonnensystems und unver-zichtbar fur das Leben auf der Erde. Deshalb ist die Erforschung der Sonne ein zentralerPunkt in der heutigen Astrophysik.

Seit jeher wurde die Sonne von den Menschen verehrt, jedoch wurde sie lange nichtals Zentrum unseres Sonnensystems angesehen. Es galt das geozentrische Weltsystem.Im antiken Griechenland um 265v. Chr. stellte Aristarch von Samos erstmals die Son-ne in den Mittelpunkt unseres Systems. Ebenfalls versuchte er mittels Trigonometriedie Entfernung von der Erde zur Sonne zu bestimmen. Von hier an entwickelte sich dieAstronomie, jedoch wurde das heliozentrische Weltbild erst im 18. Jahrhundert endgultigakzeptirt. Durch die Veroffentlichung des Gravitationsgesetzes und der Infinitesimalrech-nung von Sir Isaac Newton konnten die Bewegungen der Himmelskorper nun berechnetwerden und die Richtigkeit des heliozentrischen Weltbildes wurde bestatigt.

Mit der Entwicklung von Teleskopen, angefangen vom Galileifernrohr bis zu den heu-tigen hoch modernen Teleskopanlagen, wurden die Vorgange auf der Sonne immer besserbeobachtbar. Phanomene wie Sonnenflecken, Flares oder koronale Massenauswurfe las-sen sich heute sehr gut detektieren. Das heißt, wir konnen viel uber die Sonne in ihremheutigen Stadium ihrer Entwicklung erfahren. Sehr interessant ware es jedoch zu wissen,wie sich die Sonne seit iherer Entstehung hin zu ihrem heutigen Zustand entwickelt hat.Deshalb ist die Untersuchung von jungen Sternen und deren Entwicklung von sehr großerBedeutung. Mit diesen Untersuchungen konnen Ruckschlusse auf die Entwicklung derSonne gezogen werden. [1] Die Verwendung junger sonnenahnlicher Sterne als Model furdie junge Sonne bedingt jedoch, dass man das Alter der zu untersuchenden Sterne kennt.Eine gangige Methode hierzu ist es Mitglieder von offenen Sternhaufen als Zielobjektezu verwenden, da sich das Alter von Haufen sehr gut bestimmen lasst und angenommenwerden kann, dass Mitglieder von Sternhaufen zur gleichen Zeit enstanden sind.

Da man Informationen von Sternen nur durch Strahlung ubermittelt bekommt, spielt diePhotometrie bei der Untersuchung von Sternen eine wichtige Rolle. Deshalb nimmt manviele Bilder eines Sterns nacheinander auf und erstellt damit eine Lichtkurve. Um diegewunschten Informationen zu bekommen, studiert man dann diese Lichtkurven. Eventsbei denen die Lichtkurve schnell ansteigt und dann langsam abfallt, konnen Aufschlussuber die Aktivitat eines Sternes liefern. Solch ein Event wird Flare genannt.

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Abbildung 1.1.: Beispiel einer Lichtkurve mit detektierten Flares [2].Flares sind hier alsSpitzen erkennbar die der Lichtkurve des Sterns aufgepragt sind. Dieperiodische Veranderlichkeit der Lichtkurve stammt meistens von lang-lebigen Sternflecken.

Ein Flare ist durch einen raschen Anstieg gefolgt von einem langsameren Abstieg in ei-ner Lichtkurve charakterisiert. In Abb. 1.1 sind mehrere Flares hintereinander detektiertworden. Ziel dieser Arbeit ist es, solche Flares bei jungen Sternen zu detektieren.

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2. Grundlagen und Kenntnisse

2.1. Sterne

2.1.1. Grundlegendes zu Sternen

Sterne bestehen hauptsachlich aus gasformigen Wasserstoff und Helium und sind selbst-leuchtende Himmelskorper. Ihre Energie beziehen sie aus der Kernfusion im Inneren desSternes. Durch die Fusion und den daraus resultierenden Massendefekt (Masse der fusio-nierten Kerne leichter als Masse der ursprunglichen Kerne) wird laut Einstein Energieerzeugt.

∆E = m · c2 (2.1)

Die Temperaturen im Zentrum eines Sternes sind nicht hoch genug, um die Kern-fusion klassisch erklaren zu konnen. Abhilfe schafft hier der so genannte Tunneleffekt(Quantenmechanik). Einfach erklart lauft folgende Reaktion im Sterninneren ab:

4p→ 4He+ 2e+ + 2νe (2.2)

Es fusionieren vier Protonen zu einem Helium Atom und als Nebenprodukt entstehenzwei Positronen und zwei Elektronneutrinos. Die durch Kernfusion entstehende Energiewird in Form von Gammastrahlung emittiert. Dabei ist der Energietransport prinzipielldurch Strahlung, Warmeleitung und Konvektion moglich. Hauptreihensterne sind wieunsere Sonne im Gleichgewicht zwischen Strahlungs- und Gasdruck sowie der Gravita-tionskraft und behalten dadurch ihre Form bei. [1]

2.1.2. Sternentstehung und Entwicklung

Der Raum zwischen Sternen im Weltall ist keinesfalls leer. Es existieren dort riesigeGas- und Materiewolken. Sie konnen als Dunkelwolken, welche das Licht dahinterliegen-der Sterne absorbieren und nicht durchlassen, oder als Reflexions- oder Emissionsnebel,welche sichtbar sind, vorkommen. Diese interstellaren Wolken findet man hauptsachlichin Spiralarmen einer Galaxie und sie sind Sternentstehungsgebiete.

Eine Voraussetzung, dass Sterne in solchen Gebieten entstehen, ist das Abkuhlen derinterstellaren Wolke. Klingt im ersten Augenblick verbluffend, doch denkt man darubernach, dass die thermische Bewegung der Teilchen in der Wolke einer Kontraktion entge-genwirkt, ist diese Bedingung durchaus nachvollziehbar.

Bildet sich nun ein Stern durch Kontraktion von Materie in solch einer Wolke gilt derVirialsatz. Er besagt, dass eine Halfte der bei der Kontraktion frei werdenden potentiel-len Energie in thermische Energie umgewandelt wird und damit den entstehenden Stern

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erhitzt. Die andere Halfte wird in Strahlungsenergie umgewandelt. Eine solche Wolkewird nur dann kontrahieren, wenn die Gravitationsenergie die thermische Bewegungs-energie ubersteigt (Jeans- Kriterium).

Betrachten wir dazu eine Wolke mit der Masse M, dem Radius R der Temperatur T,der Teilchenanzahl N und deren mittlere Teilchenmasse m lassen sich kinetische undpotentielle Energie wie folgt schreiben.

U = −const · GMNm

R(2.3)

Die Konstante hangt dabei von der inneren Materieverteilung ab. Die kinetische Energiepro Teilchen betragt:

Ekin =3

2kT (2.4)

Die Bedingung zur Kontraktion (Virialsatz) lautet wie oben bereits erwahnt:

U = 2Ekin (2.5)

Aus diesem Kriterium lasst sich dann die Jeans-Masse folgendermaßen ausdrucken:

MJ α3kT

GmR (2.6)

Die Masse der Wolke muss also großer gleich der Jeans-Masse sein, um zu kontrahie-ren. Daraus erkennt man, dass nur aus kuhlen Gebieten Sterne entstehen konnen.

Im ersten Stadium der Sternentstehung spricht man von prastellaren Objekten. Ist dieTemperatur im inneren des Sterns noch zu gering um eine Kernreaktion hervorzurufen,spricht man von Protosternen. Man kann diese Entwicklung in vier lang andauerndeStufen aufteilen:

• Kollaps im freien Fall: der innere Druck ist gleich Null, da die Teilchen wahrenddes freien Falls nicht miteinander kollidieren.

• Die Kernregion kollabiert rascher als die außeren Teile.

• Sobald sich der Kern gebildet hat, kommt es zu einer Akkretion der Hulle.

• Der Stern wird erst sichtbar, wenn der Strahlungsdruck das den Kern umgebendeMaterial weggeblasen hat.

Ist nun die Masse groß genug und hat die richtige Temperatur, so tritt ein Kollaps auf.Wahrend dieser Phase kommt es zur Kollision von Molekulen, wodurch der Staub imIR-Bereich abstrahlt. Auch die

”einstrahlende” Gravitationsenergie tragt dazu bei. Die

Wolke bleibt zunachst kuhl, da die Strahlung entweichen kann. Nun verdichtet sich derKern so lange, bis dieser undurchsichtig wird. Dadurch verlangsamt sich der Kollaps und

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es stellt sich ein hydrostatisches Gleichgewicht ein. Dann kommt es zu einem zweitenKollaps, der durch das Dissoziieren der Wasserstoffmolekule beginnt und durch die dannspater ionisierten Wasserstoffatome zum Stillstand kommt.

Ein Protostern ist entstanden, dessen Leuchtkraft wie folgt beschrieben werden kann:

L = 4πR2σT 4eff (2.7)

σ = 5.67 · 10−8W

m−2K−4... Stefan−Boltzmann−Konstante

Dabei wird der Stern als schwarzer Strahler angenommen.

Protosterne sind noch Vorhauptreihensterne, das heißt sie liegen noch nicht auf derHauptreihe (siehe Abb. 2.1).

Mit der Zeit erhoht sich die Temperatur nur sehr langsam und die Leuchtkraft sinktaufgrund des abnehmenden Radius. Durch die Erwarmung des Kerns kommt es dannzur Zundung der Kernfusion und das Wasserstoffbrennen setzt ein. Ab diesem Zeitpunktspricht man von einem Nullalter-Hauptreihenstern. In dieser Phase ist der Stern sehraktiv und deshalb sehr interessant fur Beobachtungen. Der Stern bleibt einen Großteilseiner Lebensdauer auf der Hauptreihe. Durch die Kernfusion nimmt der Wasserstoffge-halt ab und die Temperatur und die Dichte des Sternes nehmen zu und er entwickelt sichvon der Hauptreihe weg nach oben. Was schlussendlich mit dem Stern weiter passiert,hangt von seiner Masse ab. [1] Dies ist jedoch nicht Teil dieser Arbeit.

Abbildung 2.1.: Hertzsprung-Russell-Diagramm. Die Spektralklassen konnen uber denFarbindex identifiziert werden (siehe Kapitel Datenerfassung auf Seite8)[1]

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2.2. Flares und koronale Massenauswurfe

Flares sind Strahlungsausbruche, bei denen ein plotzlicher Helligkeitsanstieg stattfindet.Dadurch konnen sie mittels Lichtkurven detektiert werden. Flares treten prinzipiell beifast allen Hauptreihensternen auf. Weiters sind Flares auch von Vor-Hauptreihensternen(T-Tauri) bekannt. Die Flare-Aktivitat beginnt schon sehr fruh in der Sternentwicklungs-phase. Besonders hohe Aktivitat wird bei jungen Sternen detektiert. [3] Die Haufigkeitdes Auftretens von Flares und deren Starke hangt vom Magnetfeld ab. Das starkere Ma-gnetfeld von jungen Sternen ist durch den Dynamoeffekt erklarbar. Junge Sterne drehensich im Allgemeinen schneller als alte und haben daher auch ein starkeres Magnetfeld. [2]

Durch die differentielle Rotation der Sterne kommt es zur Feldlinienaufwicklung amAquator. Aus solch einem Vorgang kann sich eine bipolare Gruppe bilden. Eine differen-tielle Rotation bei Sternen bedeutet, dass sich die Pole mit einer anderen Geschwindigkeitdrehen, als die Aquatorregion. Diese bipolaren Gruppen spielen eine wichtige Rolle beider Flareentstehung(siehe Abb.2.2)[1]

Prinzipiell ist ein Flare eine Freisetzung von magnetischer Energie. Dies fuhrt zur Aus-sendung von elektromagnetischer Strahlung und zur Beschleunigung von Partikeln. DieFreisetzung und Umwandlung der magnetischen Energie wurde noch nie direkt beobach-tet. Es gibt noch kein Modell, welches alle Details eines Flares genau beschreiben kann.Fur mehr Details wird auf die Arbeit von Haish (1991) verwiesen.[4]

Der koronale Masseauswurf (Coronal Mass Ejection - CME) ist ein Phanomen aufder Sonne, das zum Teil eine sehr hohe zeitliche und raumliche Korrelation mit Fla-res aufweist. Besonders im Fall von energetischen Events.[5] Die Entstehung beider Ak-tivitatsphanomene wird erst durch das solare Magnetfeld moglich. Wenn magnetischeFeldlinien sich beruhren kann es zur Ausbildung einer sogenannten Rekonnexionsregionkommen, hierbei werden Magnetfeldlinien getrennt und neu konfiguriert. Dieser Prozeßdient als Energielieferant fur Flares und CMEs. Wahrend Flares Strahlungsausbruchesind, wird bei einem CME Materie mit sehr hoher Geschwindigkeit freigesetzt. Um Mas-se (CMEs) zu beschleunigen ist viel Energie notwendig, die aus dem Magnetfeld stammt.Ein sichtbares Merkmal in der Erdatmosphare von CMEs sind Polarlichter. Polarlichterentstehen durch die Wechselwirkung der von der Sonne kommenden Teilchen mit demErdmagnetfeld.[1]

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Abbildung 2.2.: Flarentstehungsmodell. Die Feldlinien der bipolaren Gruppe sind zu Be-ginn in der Korona nicht miteinander verbunden. Dann tritt die magne-tische Rekonnexion der Feldlinien ein und es kommt zu einem Stromflusszu den Fußpunkten. Wahrend dieses Prozesses beginnt der Flare. [1]

Flares konnen im gesamten elektromagnetischen Spektrum beobachtet werden. Hoch-energetische Flares dauern langer als weniger energiereiche Flares. Neben dem Dynamo-effekt konnte festgestellt werden, dass sich die Aktivitat mit zunehmendem Volumen derKonvektionszone des Sterns erhoht. [2]

Auf der Sonne sind Flares seit dem 19. Jahrhundert, als Carrington (1859)[6] einenstarken Weißlichtflare entdeckte, bekannt. Stellare Flares sind seit dem letzten Jahrhun-dert bekannt. In den 1940er Jahren entdeckte man auf dem Zwergstern UV Ceti einenenormen Anstieg (>4mag) von stellarem Fluß, der einem Flare zugeordent wurde (Joy &Humason, 1949)[7]. Seit diesem Event wurde der Begriff

”Flarestern“ eingefuhrt, der bis

heute erhalten geblieben ist. Tatsachlich ist der Begriff etwas irrefuhrend, da es keinentypischen Flarestern gibt. Heute wissen wir, dass jeder Stern, der eine Korona besitzt,auch Flares zeigt. Stellare Flares wurden auch in verschiedensten Wellenlangen detek-tiert. In einer kurzlich erschienene Studie (Davenport, 2016)[2] wurde das kompletteDatenarchiv des Kepler-Satelliten in Hinblick auf Flares untersucht. Hierbei wurden un-ter 200000 Sternen ca. 4000 Stern mit Flares gefunden. Da Kepler in einem sehr breitenBand von einigen hundert Nanometern beobachtet, sind dies alle Weißlichtflares, bei de-nen eine Erhohung des stellaren Kontinuums zu sehen ist. Die statistische Analyse zeigte,dass die spaten M Hauptreihensterne haufiger Flares zeigen als z.B. sonnenahnliche GHauptreihensterne. Weiters konnte gezeigt werden, dass junge Sterne ofter Flares zeigenals altere (siehe oben). Die tatsachlichen Flareraten der untersuchten Sterne sind mit Si-cherheit hoher als in dieser Studie gefunden, da man mit Kepler alle schwacheren Flaresnicht detektieren kann. Je sensitiver die Beobachtungen sind, desto schwachere Flareskonnen beobachtet werden.

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3. Datenerfassung

Die Bilder fur diese Arbeit wurden mit dem 50cm ASA (Astro Systeme Austria) Cas-segrain Reflector Teleskop (siehe Abb.3.1) am Observatorium Lustbuhel aufgenommen.Dieses Teleskop ist unter anderem mit einer CCD-Kamera ausgerustet.

Tabelle 3.1.: Daten zum Teleskop und zur CCD Kamera.Tesleskop

Brennweite Abbildungsverhaltnis d/f Bauart Durchmesser

4.5m 9 Cassegrain Spiegelteleskop 0.5m

CCD Kamera

Modell Chip Pixelgroße Chipgroße

SBIG1STF-8300 M Kodak KAF-8300 3326x2504 pix 5.4µm 17.96 x 13.52mm

Die genauen Koordinaten dieses Standortes sind 47 4′ 2′′ N, 15 29′ 37′′ O.

Abbildung 3.1.: 50cm ASA (Astro Systeme Austria) Cassegrain Reflector Teleskop mitSBIG STF-8300 M Kamera (Quelle: R. Greimel)

1SBIG (Santa Brabara Group Instruments)

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3.1. Sternhaufenauswahl

Es wurden Referenzbilder der Sternhaufen M34, M35 und M39 gemacht. Mit dem Pro-gramm astrometry1 wurden diesen Referenzbildern aquatoriale Koordinaten zugeordnet.Im Onlineatlas Vizier2 (Kataloge: Bouy (2015)[8], Thompson et al. (2014)[9]) wurdenjeweils Daten der Sterne, welche im Blickfeld liegen und eine Mitgliedwahrscheinlichkeitvon mindestens 66% des jeweiligen Sternhaufens haben, heruntergeladen. Bei diesen Da-ten handelt es sich um die Koordinaten und die B-, V- und J-Magnitude. Diese Wertestehen fur Helligkeiten in verschiedenen Wellenlangenbereichen. Dabei ist die Differenzzweier solcher Helligkeiten der Farbindex. Dies ist in der Astrophysik eine sehr wichtigeGroße. Die Spektralklassen konnen mit dem sogenannten Farbindex bestimmt werden.Der Farbindex zur Spektralklassenbestimmung lasst sich z.B. aus der Differenz der B-und V-Magnitude berechnen. Statt der Spektralklasse im HRD kann man also auch denFarbindex auf der Abszisse auftragen. Man kann dann erkennen, dass spate Sterne (abG0, rechts unten in der Hauptreihe) einen Farbindex von B-V > 0.6 haben. Deshalbwurde von allen im Onlineatlas gefundenen Sternen, dieser Farbindex berechnet undausgewertet. Dadurch erhalt man eine Abschatzung, wie viele spate Sterne im jeweiligenReferenzbild der Sternhaufen sind. Dafur wurde mittels Python ein Programm geschrie-ben3, welches die heruntergeladenen Daten einliest, berechnet und auswertet. Das Ergeb-nis ist in Abb.3.2 abgebildet. Weiters konnen mit diesen Daten, die Sternhelligkeiten beiverschiedenen Wellenlangen verglichen werden. Zur Messung dieser verschiedenen Hellig-keiten werden verschiedene Filter verwendet, die nur fur die jeweilige Bander durchlassigsind. Aus dem Farbindex kann man auch die Temperatur des Sternes bestimmen, dies istebenfalls aus dem HRD ersichtlich, da auf der Abszisse auch die Temperatur aufgetragenwerden kann. Jedoch steigt die Temperatur im HRD von rechts nach links an.

1http://astrometry.net/2http://vizier.u-strasbg.fr/viz-bin/VizieR3speklbest.py A.2

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Abbildung 3.2.: Untersuchung der Sternhaufen M34, M35 und M39 auf spate Mitglieds-sterne anhand der Bouy Studie[8]. Der Farbindex ist dabei die Differenzder B- und der V-Magnitude. Alle Sterne, die uber der eingezeichne-ten roten Linie bei 0.6 liegen, sind fur die weitere Betrachtung relevant.Anhand dieser Grafik ist klar, dass der Sternhaufen M35 weiter unter-sucht wird, da er die großte Anzahl an (spaten) Haufenmitgliedern imReferenzbild aufweist.

Anhand der Abb.3.2 sieht man, dass der Sternhaufen M35 die großte Anzahl an Mit-gliedersternen im Gesichtsfeld des 50cm Teleskops aufweist. Deshalb wurde auch dieserSternhaufen zur weiteren Auswertung herangezogen. Das heißt, es wurde eine Bilder-reihe des Sternhaufens M35 am Observatorium Lustbuhel aufgenommen (siehe KapitelAuswertung der FIT-Files auf Seite19).

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3.2. Daten Sternhaufen M35

Allgemeine Daten zum Sternhaufen M35 sind in Tab.3.2 eingetragen. Diese sollen einengroben Uberblick uber den Sternhaufen liefern.

Tabelle 3.2.: Allgemeine Daten des M35 Sternhaufens (auch NGC2168 genannt).

Zentrum Entfernung Alter Metallizitat Helligkeit Sterne

α = 06h09m07, 5s

δ = +24 20′ 28′′ 805± 40pc2 150± 25Myr −0, 18± 0, 05 5,1 mag ∼ 2000

Diese Daten wurden aus der Arbeit von Leiner et al. (2015) [10] entnommen. Furdie Anzahl der Mitgliedssterne wurde hingegen die Arbeit von Bouy (2015)[8] heran-gezogen. Da unser Blickfeld naturlich nicht den gesamten Sternhaufen M35 beinhaltet(siehe Abb.3.3), konnen wir dementsprechend weniger Mitgliedsterne untersuchen. ImReferenzbild wurden rund 600 Sterne gefunden, von denen jedoch nur wenige zum Stern-haufen M35 gehoren.In Tab.A.1 und Tab.A.2, im Kapitel A.3 sind alle Mitgliedersterne (Bouy 2015, Mit-gliedswahrscheinlichkerit > 66%) im Gesichtsfeld des 50cm Teleskops angefuhrt. Da inder Bouy (2015) Studie keine B, V Helligkeiten enthalten sind verwenden wir hierzu dieStudie von Thompson et al. (2014).

In Tab.3.3 sind die in den Aufnahmen des 50cm Teleskops am haufigsten gefundenenSterne und deren Daten angefuhrt. Die Daten wurden aus der Arbeit von Thompson et.al. (2014)[9] und der Arbeit von Bouy (2015)[8] entnommen. Dabei kann man erkennen,dass nur sehr wenige Sterne, die aufgenommen wurden, auch Mitgliedssterne des HaufensM35 sind.

2Parsec ist ein astronomisches Langenmaß (3, 09 · 1013 km)

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Tabelle 3.3.: Koordinaten (Spalte 1,2) der in den Aufnahmen des 50cm Teleskops amhaufigsten gefundenen Sterne der M35 Zeitserie. Dies sind jene Sterne diein mehr als 90% der Aufnahmen zu sehen sind. In Spalten 3-9 sind diedazugehorigen g,r,i und z Magnituden, sowie die Mitgliedswahrscheinklich-keiten der Sterne aus der Bouy (2015) Studie[8] angefuhrt. In den restlichenSpalten sind die dazugehorigen B, V Magnituden sowie der BV Index ausder Thompson et al. (2014)[9] Studie angefuhrt.

RA DEC RA DEC GMAG RMAG IMAG ZMAG Mitgliedschaft RA DEC VMAG BMAG BV Index

92.2329 24.4025 92.2330 24.4025 - 11.4240 11.3060 - 0.00000 92.2330 24.4025 11.2170 11.4050 0.188000 188.000

92.2405 24.2300 92.2406 24.2300 - - - 12.5700 0.00000 92.2406 24.2300 12.7440 13.1290 0.384999 189.000

92.2459 24.4459 92.2458 24.4460 - 15.2150 14.9570 14.8140 0.00000 92.2457 24.4460 15.4530 16.2120 0.759000 190.000

92.2325 24.2947 92.2326 24.2946 - - - 13.2150 0.00000 92.2326 24.2947 13.5690 13.9860 0.417000 191.000

92.2305 24.2305 92.2304 24.2304 15.2720 15.0660 14.7940 14.6770 0.00000 92.2304 24.2304 14.9870 15.4990 0.511999 192.000

92.2407 24.3960 92.2407 24.3960 - 10.8290 10.5660 - 0.00000 92.2407 24.3960 10.4740 10.6430 0.169000 193.000

92.2506 24.3040 92.2504 24.3041 15.7330 15.0160 14.7310 14.5450 0.570000 92.2504 24.3041 15.3070 16.1590 0.852000 194.000

92.2295 24.2859 92.2293 24.2859 15.2050 14.5630 14.3070 14.1820 0.220000 92.2293 24.2859 14.8020 15.5710 0.769000 195.000

92.2433 24.3865 92.2431 24.3866 - 14.6670 13.9860 13.6270 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 196.000

92.2424 24.3287 92.2423 24.3287 15.5170 15.1050 14.9650 14.8170 0.00000 92.2424 24.3288 15.2310 15.7730 0.542000 197.000

92.2438 24.2373 92.2439 24.2373 - - - 13.1330 0.00000 92.2439 24.2373 13.5320 14.1310 0.599000 198.000

92.2356 24.3530 92.2354 24.3530 15.8520 15.2490 15.0880 14.9750 0.00000 92.2355 24.3530 15.5200 16.1760 0.656000 199.000

92.2417 24.2985 92.2416 24.2986 15.8410 15.1760 14.9030 14.8120 0.0200000 92.2417 24.2986 15.4980 16.2180 0.720000 200.000

92.2520 24.2364 92.2518 24.2363 - 13.9270 13.7360 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 201.000

92.2468 24.3328 92.2467 24.3329 15.2100 14.6790 14.4640 14.3110 0.0400000 92.2467 24.3329 14.9120 15.6070 0.695001 202.000

92.2462 24.3500 92.2462 24.3500 15.4500 14.8470 14.5880 14.3900 0.0300000 92.2462 24.3500 15.1090 15.8660 0.757000 203.000

92.2477 24.3101 92.2478 24.3101 - 13.1320 12.7080 - 0.00000 92.2478 24.3101 13.2020 13.9140 0.712000 204.000

92.2453 24.3380 92.2453 24.3380 15.2530 14.5570 14.3030 14.1970 0.520000 92.2453 24.3380 14.8360 15.6070 0.771000 205.000

Aufnahme Bouy Thompson

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RA DEC RA DEC GMAG RMAG IMAG ZMAG Mitgliedschaft RA DEC VMAG BMAG BV Index

92.3937 24.3395 92.3937 24.3395 - - 10.5790 - 0.00000 92.3937 24.3395 10.5760 10.7760 0.200000 0.00000

92.3939 24.3932 92.3942 24.3935 15.2730 15.0460 14.9640 14.8850 0.00000 92.3941 24.3935 15.1040 15.5340 0.430000 1.00000

92.3931 24.3263 92.3933 24.3265 - 12.8350 12.6320 12.6290 0.0100000 92.3933 24.3265 12.7430 13.1410 0.398000 2.00000

92.3843 24.3909 92.3842 24.3909 - 11.3040 11.1440 - 0.00000 92.3842 24.3909 11.1040 11.3490 0.245000 3.00000

92.3854 24.3707 92.3854 24.3707 15.0620 14.4740 14.2050 14.1000 0.0400000 92.3853 24.3707 14.6860 15.4650 0.779000 4.00000

92.3776 24.3642 92.3776 24.3642 14.5360 14.2940 14.1540 14.1530 0.00000 92.3776 24.3642 - - - 5.00000

92.3817 24.3323 92.3817 24.3324 - 11.7390 11.6020 - 0.00000 92.3817 24.3324 11.6260 11.8410 0.214999 6.00000

92.3845 24.3524 92.3848 24.3526 14.2000 13.9390 13.6040 13.5310 0.0200000 92.3847 24.3526 13.9410 14.5150 0.574000 7.00000

92.3818 24.4365 92.3819 24.4367 - 15.1450 14.6660 14.5690 0.00000 92.3818 24.4366 15.0010 15.6050 0.603999 8.00000

92.3800 24.4144 92.3799 24.4145 - 13.6190 13.2960 - 0.00000 92.3799 24.4145 13.7100 14.2780 0.568000 9.00000

92.3781 24.2432 92.3778 24.2432 - 13.5190 13.1410 13.0500 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 10.0000

92.3745 24.2816 92.3742 24.2815 - 12.9890 12.6340 12.5900 0.00000 92.3742 24.2816 13.0030 13.6420 0.639000 11.0000

92.3644 24.2435 92.3644 24.2435 - - - - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 12.0000

92.3750 24.2251 92.3748 24.2251 - 12.9810 12.7370 12.7060 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 13.0000

92.3735 24.4173 92.3734 24.4174 - 13.7080 13.2550 13.2310 0.0100000 92.3734 24.4174 13.5790 14.1590 0.580000 14.0000

92.3723 24.3994 92.3723 24.3994 - 13.3710 13.1080 13.0640 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 15.0000

92.3734 24.2962 92.3731 24.2961 15.6100 14.2340 13.4630 13.1430 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 16.0000

92.3720 24.4259 92.3720 24.4259 - 13.1980 12.4930 12.4860 0.00000 92.3719 24.4258 12.8150 13.3810 0.566000 17.0000

92.3727 24.3507 92.3729 24.3509 15.0700 14.5830 14.1520 14.0770 0.210000 92.3729 24.3509 14.6760 15.4440 0.768001 18.0000

92.3697 24.4086 92.3697 24.4086 - 15.3390 15.1820 15.0890 0.00000 92.3697 24.4086 15.4520 15.9220 0.470000 19.0000

92.3690 24.2586 92.3688 24.2587 15.7240 14.9620 14.6900 14.5280 0.800000 92.3688 24.2587 15.2540 16.1060 0.852001 20.0000

92.3602 24.3804 92.3601 24.3804 - - 9.81300 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 21.0000

92.3638 24.3679 92.3638 24.3679 - 11.7870 11.6730 11.7190 0.00000 92.3637 24.3679 11.5980 11.7990 0.201000 22.0000

92.3655 24.3092 92.3657 24.3094 - 12.7870 12.5640 12.5600 0.00000 92.3657 24.3094 12.7030 13.0930 0.390000 23.0000

92.3657 24.2281 92.3655 24.2281 - 13.5910 13.2520 13.1360 0.00000 92.3654 24.2281 13.5810 14.1510 0.570000 24.0000

92.3546 24.3084 92.3546 24.3084 - - 9.49800 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 25.0000

92.3631 24.2293 92.3629 24.2292 - 13.7750 13.3570 13.2670 0.0600000 92.3628 24.2292 13.8060 14.5290 0.723001 26.0000

92.3585 24.4301 92.3585 24.4301 - 12.3450 11.6780 - 0.00000 92.3585 24.4301 11.6710 11.9190 0.248000 27.0000

92.3616 24.3018 92.3613 24.3017 15.1080 14.5040 14.2440 14.1430 0.360000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 28.0000

92.3569 24.4057 92.3569 24.4057 - 11.6440 11.5340 - 0.00000 92.3568 24.4057 11.4310 11.5820 0.151000 29.0000

92.3606 24.2498 92.3604 24.2498 - 13.9520 13.5990 13.5050 0.290000 92.3604 24.2498 13.9240 14.5440 0.620000 30.0000

92.3579 24.3587 92.3579 24.3587 - 12.5730 12.4100 12.4330 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 31.0000

92.3563 24.3245 92.3563 24.3245 - 12.4250 12.2490 12.2540 0.00000 92.3563 24.3245 12.3260 12.6420 0.316000 32.0000

92.3558 24.3254 92.3558 24.3254 - 11.9820 11.8330 11.8650 0.00000 92.3557 24.3255 11.8490 12.1090 0.260000 33.0000

92.3562 24.3668 92.3562 24.3669 - 12.5490 12.2680 12.2660 0.00000 92.3561 24.3669 12.5200 13.0450 0.525000 34.0000

92.3553 24.3386 92.3551 24.3386 15.0830 14.6180 14.1950 14.1210 0.210000 92.3550 24.3386 14.6990 15.4720 0.773000 35.0000

92.3544 24.3549 92.3545 24.3550 15.4450 14.5350 14.1350 13.9400 0.0100000 92.3544 24.3550 14.8840 16.0070 1.12300 36.0000

92.3509 24.4243 92.3509 24.4243 - 12.7560 12.2370 12.2540 0.00000 92.3508 24.4242 12.3760 12.7850 0.408999 37.0000

92.3490 24.4042 92.3490 24.4042 - 12.6680 12.5010 12.5320 0.00000 92.3489 24.4042 12.5170 12.8220 0.304999 38.0000

92.3496 24.3886 92.3496 24.3886 15.1500 14.5490 14.2560 14.1850 0.290000 92.3495 24.3886 14.7830 15.5520 0.769000 39.0000

92.3509 24.2312 92.3507 24.2312 - 13.2160 12.7640 12.6110 0.00000 92.3506 24.2311 13.2930 14.2340 0.941000 40.0000

92.3429 24.2732 92.3426 24.2732 - 12.8610 12.4400 12.3220 0.00000 92.3426 24.2732 12.9130 13.7020 0.789000 41.0000

92.3449 24.3406 92.3449 24.3406 - 11.6160 11.4700 - 0.00000 92.3449 24.3406 11.4560 11.6580 0.202000 42.0000

92.3473 24.3269 92.3472 24.3269 14.9700 14.3550 14.1200 14.0100 0.220000 92.3472 24.3269 14.5920 15.3320 0.740000 43.0000

92.3459 24.2965 92.3457 24.2965 - 13.4750 13.0280 12.8930 0.00000 92.3456 24.2966 13.5430 14.2840 0.741000 44.0000

92.3452 24.3967 92.3452 24.3967 15.3730 14.7660 14.4640 14.3840 0.760000 92.3452 24.3967 14.9850 15.7860 0.801001 45.0000

92.3406 24.2844 92.3404 24.2845 - - - 13.8050 0.140000 92.3404 24.2845 14.2730 14.9370 0.664001 46.0000

Bouy ThompsonAufnahme

13

RA DEC RA DEC GMAG RMAG IMAG ZMAG Mitgliedschaft RA DEC VMAG BMAG BV Index

92.3435 24.2337 92.3433 24.2337 - 13.4670 13.1200 13.0010 0.00000 92.3433 24.2337 13.4570 14.0380 0.581000 47.0000

92.3411 24.4363 92.3412 24.4365 - - - 12.8680 0.00000 92.3412 24.4365 13.0590 13.4910 0.432000 48.0000

92.3363 24.3692 92.3363 24.3692 - 10.9710 10.8100 - 0.00000 92.3363 24.3692 10.6780 10.7810 0.103000 49.0000

92.3400 24.4307 92.3398 24.4308 - 14.8990 14.7200 14.6070 0.00000 92.3398 24.4307 15.0690 15.6390 0.570000 50.0000

92.3358 24.3933 92.3358 24.3933 - 11.3310 11.1530 - 0.00000 92.3356 24.3933 11.4330 11.6470 0.214001 51.0000

92.3363 24.3210 92.3361 24.3210 - - 10.8120 - 0.00000 92.3361 24.3210 10.8270 11.0800 0.253000 52.0000

92.3402 24.2572 92.3400 24.2572 15.1090 14.4100 - 13.9730 0.140000 92.3399 24.2572 14.6560 15.5230 0.867000 53.0000

92.3165 24.4279 92.3164 24.4279 - - - - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 54.0000

92.3359 24.3208 92.3361 24.3210 - - 10.8120 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 55.0000

92.3270 24.3683 92.3270 24.3683 - 10.6480 9.94200 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 56.0000

92.3336 24.3789 92.3336 24.3789 14.7840 14.2140 13.9340 13.8500 0.360000 92.3335 24.3789 14.4310 15.1590 0.728001 57.0000

92.3328 24.3617 92.3326 24.3618 15.7860 15.0330 14.6610 14.4660 0.100000 92.3326 24.3618 - - - 58.0000

92.3295 24.4266 92.3295 24.4267 - 13.0430 12.5860 12.6170 0.00000 92.3295 24.4266 12.6690 13.0510 0.382000 59.0000

92.3308 24.3189 92.3306 24.3189 15.1980 14.5560 14.2700 14.1580 0.320000 92.3306 24.3189 14.7700 15.5720 0.801999 60.0000

92.3316 24.2930 92.3314 24.2930 15.9690 15.6430 15.6040 15.5550 0.00000 92.3313 24.2930 15.7330 16.0650 0.332001 61.0000

92.3302 24.3380 92.3299 24.3380 14.9520 13.9710 13.4570 13.2040 0.00000 92.3299 24.3380 14.3590 15.5890 1.23000 62.0000

92.3213 24.3380 92.3213 24.3380 - - 9.61300 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 63.0000

92.3270 24.2954 92.3270 24.2954 - 12.1930 11.9660 - 0.00000 92.3270 24.2954 12.1090 12.4890 0.380000 64.0000

92.3291 24.3399 92.3290 24.3399 15.8280 15.4380 15.3520 15.2590 0.00000 92.3289 24.3399 15.5570 15.9870 0.430000 65.0000

92.3250 24.2975 92.3249 24.2976 - 12.3020 12.1550 - 0.00000 92.3248 24.2976 12.1640 12.4270 0.263000 66.0000

92.3273 24.2219 92.3271 24.2220 - 13.5570 13.2000 13.1210 0.0100000 92.3270 24.2220 13.5630 14.2130 0.650001 67.0000

92.3150 24.4194 92.3150 24.4194 - - - - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 68.0000

92.3265 24.2235 92.3263 24.2235 15.7390 15.2770 15.1250 15.0340 0.00000 92.3262 24.2235 15.4330 15.9490 0.516001 69.0000

92.3221 24.2898 92.3221 24.2898 - 12.2040 12.0940 12.1400 0.00000 92.3221 24.2898 12.0310 12.2430 0.212000 70.0000

92.3240 24.3032 92.3238 24.3032 14.6750 14.3330 13.9000 13.8020 0.0900000 92.3237 24.3032 14.3540 15.0460 0.691999 71.0000

92.3170 24.2928 92.3170 24.2928 - - 10.6760 - 0.00000 92.3170 24.2928 10.6040 10.7650 0.161000 72.0000

92.3220 24.4212 92.3220 24.4212 - 13.6380 12.8270 12.5930 0.00000 92.3220 24.4212 13.7270 14.9350 1.20800 73.0000

92.3221 24.3532 92.3220 24.3532 - 14.3220 13.8730 13.7670 0.400000 92.3219 24.3532 14.4060 15.1870 0.781000 74.0000

92.3213 24.2867 92.3211 24.2868 - 13.3640 13.0810 - 0.00000 92.3211 24.2868 13.3510 13.8540 0.503000 75.0000

92.3204 24.2596 92.3202 24.2596 - 11.6750 11.3650 - 0.00000 92.3202 24.2596 11.6650 12.2350 0.570000 76.0000

92.3196 24.3730 92.3196 24.3730 - 12.9750 12.6790 12.6450 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 77.0000

92.3208 24.4051 92.3209 24.4053 - 15.0640 14.7930 14.6080 0.260000 92.3208 24.4053 15.3050 16.0750 0.770000 78.0000

92.3143 24.2581 92.3144 24.2581 - - 10.4380 - 0.00000 92.3143 24.2581 10.2660 10.2800 0.0139999 79.0000

92.3200 24.4020 92.3199 24.4020 - 15.1770 15.0710 14.9770 0.00000 92.3198 24.4020 15.2820 15.7520 0.470000 80.0000

92.3189 24.3716 92.3189 24.3716 - 12.9950 12.1950 11.8760 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 81.0000

92.3157 24.3788 92.3157 24.3788 14.2200 13.8060 13.3950 13.3320 0.150000 92.3157 24.3788 13.8800 14.6150 0.735000 82.0000

92.3155 24.3468 92.3155 24.3468 15.8890 15.0140 14.7120 14.5020 0.820000 92.3154 24.3468 15.3680 16.3560 0.988001 83.0000

92.3138 24.4226 92.3138 24.4226 - 14.6380 12.3970 13.9680 0.00000 92.3138 24.4226 14.4630 15.0520 0.589000 84.0000

92.3124 24.2505 92.3123 24.2506 - 12.2040 12.0980 12.1090 0.00000 92.3122 24.2505 12.0180 12.2240 0.206000 85.0000

92.3147 24.2853 92.3145 24.2852 15.9100 15.4090 15.2660 15.1840 0.00000 92.3145 24.2852 15.5820 16.1450 0.563001 86.0000

92.3090 24.2441 92.3091 24.2441 - - 10.8460 - 0.00000 92.3091 24.2443 11.4560 11.5320 0.0759993 87.0000

92.3133 24.4117 92.3132 24.4120 - 14.7480 14.4380 14.2890 0.310000 92.3131 24.4119 15.1310 16.1780 1.04700 88.0000

92.3107 24.3492 92.3108 24.3492 - 13.4220 13.0960 13.0630 0.0400000 92.3107 24.3492 13.4320 13.9910 0.559000 89.0000

92.3038 24.4061 92.3038 24.4061 - - - - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 90.0000

92.3110 24.3305 92.3108 24.3306 15.3230 14.6690 14.4170 14.2800 0.580000 92.3107 24.3305 14.9110 15.7060 0.795000 91.0000

92.3062 24.2909 92.3061 24.2909 - 13.1690 12.9710 - 0.00000 92.3060 24.2909 13.0520 13.3600 0.308000 92.0000

92.3066 24.2239 92.3064 24.2239 - 13.4130 13.1120 13.0430 0.0300000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 93.0000

Aufnahme Bouy Thompson

14

RA DEC RA DEC GMAG RMAG IMAG ZMAG Mitgliedschaft RA DEC VMAG BMAG BV Index

92.3038 24.4240 92.3038 24.4240 - 12.3160 12.2020 12.2640 0.00000 92.3037 24.4240 12.1370 12.3610 0.224000 94.0000

92.3055 24.2948 92.3054 24.2949 - 13.4070 13.1700 13.1060 0.00000 92.3053 24.2949 13.3270 13.7000 0.373000 95.0000

92.3058 24.2911 92.3061 24.2909 - - - 12.9480 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 96.0000

92.3041 24.2517 92.3040 24.2517 - 14.8310 14.4860 14.5570 0.00000 92.3039 24.2517 14.8120 15.2930 0.481000 97.0000

92.3019 24.4145 92.3018 24.4146 - 14.5310 14.1290 13.9900 0.810000 92.3018 24.4146 14.6000 15.3740 0.773999 98.0000

92.2989 24.3091 92.2989 24.3091 - - 11.3880 - 0.00000 92.2989 24.3091 11.2980 11.4140 0.115999 99.0000

92.2977 24.3165 92.2976 24.3165 14.2320 13.9350 13.5800 13.5020 0.230000 92.2976 24.3165 13.9550 14.5820 0.627000 100.000

92.2995 24.4376 92.2994 24.4378 - 14.7670 14.5500 14.4290 0.250000 92.2994 24.4378 15.0100 15.7750 0.764999 101.000

92.2934 24.3903 92.2934 24.3903 - 11.2060 11.1000 - 0.00000 92.2933 24.3902 10.9720 11.0900 0.118000 102.000

92.2958 24.3643 92.2958 24.3643 - 13.6300 13.2650 13.1930 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 103.000

92.2958 24.3805 92.2958 24.3805 - 13.4790 13.1650 13.1170 0.0200000 92.2957 24.3805 13.4510 13.9870 0.536000 104.000

92.2950 24.3518 92.2950 24.3518 - 13.2810 12.9840 12.9470 0.0300000 92.2950 24.3518 13.2550 13.7670 0.512000 105.000

92.2916 24.3946 92.2916 24.3946 - 11.4010 11.3140 - 0.00000 92.2915 24.3946 11.1610 11.2850 0.124000 106.000

92.2958 24.3068 92.2956 24.3068 14.9460 14.4140 14.2190 14.1010 0.0400000 92.2955 24.3068 14.6350 15.2590 0.624000 107.000

92.2954 24.3292 92.2952 24.3293 15.9580 15.2250 14.9760 14.8330 0.340000 92.2952 24.3293 15.5300 16.3380 0.808000 108.000

92.2902 24.3781 92.2901 24.3782 - 13.7880 13.4250 13.3590 0.0900000 92.2900 24.3782 13.8300 14.4410 0.611000 109.000

92.2939 24.3819 92.2938 24.3820 - 15.4080 15.2630 15.1270 0.00000 92.2937 24.3820 15.5180 15.9900 0.472000 110.000

92.2894 24.2239 92.2891 24.2239 - - 10.8190 - - 92.2891 24.2239 10.6790 10.7410 0.0620003 111.000

92.2927 24.2893 92.2925 24.2893 15.3350 14.6990 14.4420 14.3000 0.560000 92.2925 24.2893 14.9460 15.7160 0.770000 112.000

92.2918 24.3008 92.2916 24.3008 14.7830 14.2400 - 13.9230 0.0400000 92.2916 24.3008 14.4520 15.1740 0.722000 113.000

92.2911 24.4126 92.2910 24.4127 - 14.6950 14.2820 14.1160 0.780000 92.2909 24.4127 14.8550 15.7560 0.901000 114.000

92.2917 24.3149 92.2916 24.3149 15.5360 14.9090 14.6280 14.4890 0.0800000 92.2916 24.3150 15.1490 15.8960 0.747000 115.000

92.2887 24.3881 92.2887 24.3881 - 12.5170 12.3580 12.3910 0.00000 92.2886 24.3881 12.3780 12.6820 0.304000 116.000

92.2824 24.3755 92.2824 24.3755 - 10.6630 10.3110 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 117.000

92.2869 24.3820 92.2868 24.3821 15.0570 14.4550 14.2370 14.1220 0.370000 92.2867 24.3821 14.6890 15.4560 0.767000 118.000

92.2850 24.4039 92.2850 24.4039 - 14.3090 14.1500 13.9750 0.00000 92.2849 24.4038 14.5540 15.0190 0.465000 119.000

92.2828 24.3053 92.2828 24.3053 - 11.9830 11.8840 11.9100 0.00000 92.2828 24.3053 11.7840 11.9520 0.167999 120.000

92.2810 24.2223 92.2808 24.2222 - - 10.7120 - 0.00000 92.2808 24.2222 10.5770 10.6940 0.117001 121.000

92.2806 24.2480 92.2806 24.2480 - - - - 0.00000 92.2806 24.2480 11.1560 11.2520 0.0959997 122.000

92.2818 24.2382 92.2816 24.2382 - 12.5830 12.3480 12.2560 0.00000 92.2815 24.2382 12.4780 12.8660 0.388000 123.000

92.2819 24.3887 92.2819 24.3887 - - 14.0480 13.9330 0.0100000 92.2819 24.3887 14.3870 14.9870 0.600000 124.000

92.2814 24.3970 92.2813 24.3971 - 15.2400 15.0020 14.7950 0.00000 92.2813 24.3971 - - - 125.000

92.2765 24.2655 92.2764 24.2656 - 11.0820 10.9650 - 0.00000 92.2764 24.2656 10.8460 10.9530 0.107000 126.000

92.2772 24.2602 92.2771 24.2602 - 12.7100 12.5660 - 0.00000 92.2771 24.2602 12.5770 12.8560 0.279000 127.000

92.2772 24.2984 92.2773 24.2984 14.6720 14.2200 14.0280 13.9100 0.0300000 92.2772 24.2984 14.4060 15.0260 0.620000 128.000

92.2773 24.2305 92.2771 24.2305 15.0200 14.5990 14.1740 14.0640 0.260000 92.2771 24.2305 14.6340 15.3660 0.732000 129.000

92.2355 24.3599 92.2356 24.3599 - - 9.02300 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 130.000

92.2332 24.3929 92.2332 24.3929 - 13.9070 13.6260 13.5870 0.0100000 92.2332 24.3929 13.9030 14.3990 0.496000 131.000

92.2341 24.2501 92.2341 24.2501 14.5930 14.0120 13.7640 13.6400 0.590000 92.2342 24.2501 14.2590 14.9940 0.735001 132.000

92.2445 24.2675 92.2444 24.2675 - 14.6770 14.1950 14.0890 0.120000 92.2444 24.2675 14.7890 15.7180 0.929001 133.000

92.2471 24.2530 92.2470 24.2531 - 14.8930 14.4310 14.3140 0.0500000 92.2470 24.2531 14.9740 15.7270 0.753000 134.000

92.2604 24.2737 92.2602 24.2737 14.6970 14.0490 13.7960 13.7010 0.690000 92.2602 24.2737 14.3430 15.1740 0.830999 135.000

92.2483 24.3665 92.2484 24.3665 - 10.9520 10.8170 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 136.000

92.2479 24.4360 92.2479 24.4360 - 14.7700 14.6860 14.5860 0.00000 92.2479 24.4360 14.8500 15.2800 0.429999 137.000

92.2485 24.3876 92.2485 24.3878 - 15.2360 15.1580 15.0720 0.00000 92.2485 24.3877 15.3310 15.7200 0.389000 138.000

92.2614 24.3187 92.2612 24.3187 15.8230 14.9800 - 14.4660 0.0900000 92.2611 24.3187 15.3230 16.2940 0.971001 139.000

92.2500 24.3738 92.2501 24.3739 - 13.4530 12.7700 12.5010 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 140.000

Aufnahme Bouy Thompson

15

RA DEC RA DEC GMAG RMAG IMAG ZMAG Mitgliedschaft RA DEC VMAG BMAG BV Index

92.2520 24.4041 92.2520 24.4041 - 11.8680 11.7660 - 0.00000 92.2520 24.4041 11.6580 11.8480 0.190000 141.000

92.2531 24.2711 92.2529 24.2711 15.9260 15.2950 14.7860 14.6710 0.420000 92.2529 24.2711 - - - 142.000

92.2546 24.2866 92.2545 24.2866 - - - 12.0630 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 143.000

92.2590 24.2677 92.2589 24.2677 15.7760 15.1030 14.7940 - 0.660000 92.2589 24.2677 15.3590 16.2290 0.870000 144.000

92.2561 24.2635 92.2559 24.2635 - 13.3460 12.9950 12.8200 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 145.000

92.2592 24.3005 92.2590 24.3006 15.7510 14.9530 14.6320 14.4520 0.0800000 92.2590 24.3006 15.2540 16.2520 0.998001 146.000

92.2591 24.3743 92.2591 24.3743 - 10.8730 10.7280 - 0.00000 92.2590 24.3743 10.5740 10.6460 0.0719995 147.000

92.2582 24.3175 92.2582 24.3176 - - - 13.6710 0.0800000 92.2581 24.3176 14.2900 15.0280 0.738000 148.000

92.2596 24.3242 92.2595 24.3243 - 13.4280 13.1260 13.0740 0.0100000 92.2595 24.3243 13.4090 13.9080 0.499000 149.000

92.2607 24.3458 92.2608 24.3458 - 13.6130 13.2500 13.1930 0.00000 92.2607 24.3458 13.6700 14.2620 0.592000 150.000

92.2621 24.3648 92.2622 24.3648 - 11.9130 11.7850 11.8250 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 151.000

92.2628 24.3359 92.2628 24.3360 15.4330 14.7340 14.4190 14.2540 0.670000 92.2628 24.3360 15.0050 15.8430 0.838000 152.000

92.2636 24.2818 92.2635 24.2818 15.9300 15.4340 15.2750 15.1850 0.00000 92.2635 24.2818 15.6060 16.1580 0.552001 153.000

92.2668 24.3968 92.2668 24.3968 - 13.2940 12.9290 12.8740 0.0500000 92.2668 24.3967 13.3200 13.9200 0.600000 154.000

92.2646 24.3597 92.2646 24.3597 - 12.4580 12.3050 12.3450 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 155.000

92.2712 24.2977 92.2710 24.2977 - 14.6720 14.2400 14.1960 0.0500000 92.2710 24.2977 14.7690 15.5520 0.783000 156.000

92.2537 24.2655 92.2534 24.2656 - - - - - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 157.000

92.2686 24.3651 92.2686 24.3652 - 13.1450 12.7590 12.7090 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 158.000

92.2693 24.4200 92.2693 24.4200 - 14.0820 13.6700 13.5960 0.00000 92.2692 24.4200 13.8230 14.2220 0.399000 159.000

92.2678 24.4482 92.2678 24.4484 - 13.8930 13.2570 13.2330 0.0100000 92.2678 24.4484 13.5790 14.1340 0.554999 160.000

92.2682 24.2934 92.2681 24.2933 - 15.5550 15.0260 14.9130 0.100000 92.2681 24.2933 15.6630 16.4790 0.816000 161.000

92.2722 24.4265 92.2722 24.4265 - 13.7530 13.1810 - 0.0100000 92.2721 24.4265 13.4870 14.0280 0.540999 162.000

92.2718 24.3252 92.2717 24.3253 - - - 12.9030 0.00000 92.2717 24.3253 13.3370 13.9320 0.595000 163.000

92.2720 24.2310 92.2718 24.2310 14.7640 13.7640 13.0590 12.7300 0.00000 92.2717 24.2310 14.0240 15.4500 1.42600 164.000

92.2711 24.3442 92.2712 24.3442 - 11.5630 11.3960 - 0.00000 92.2711 24.3442 11.4370 11.7050 0.268000 165.000

92.2720 24.3876 92.2720 24.3876 - 12.4360 12.2530 12.2640 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 166.000

92.2313 24.3130 92.2312 24.3130 15.1730 14.5100 14.2160 14.0800 0.460000 92.2312 24.3130 14.7650 15.5580 0.792999 167.000

92.2535 24.3649 92.2535 24.3649 - 10.6970 10.2280 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 168.000

92.2221 24.3301 92.2221 24.3302 - - - 13.5600 0.00000 92.2221 24.3302 13.8640 14.3630 0.499000 169.000

92.2207 24.2889 92.2206 24.2890 14.8990 14.2860 14.0560 13.9350 0.350000 92.2206 24.2890 14.5390 15.2730 0.734000 170.000

92.2202 24.4109 92.2204 24.4112 - - 13.8290 13.6780 0.00000 92.2204 24.4111 14.3900 15.2400 0.849999 171.000

92.2342 24.2325 92.2343 24.2325 - 13.4860 13.1480 13.0670 0.0100000 92.2343 24.2325 13.4830 14.0670 0.584001 172.000

92.2313 24.3547 92.2311 24.3547 15.8890 15.3900 15.1630 15.1550 0.00000 92.2311 24.3547 15.5870 16.1530 0.566000 173.000

92.2302 24.3020 92.2303 24.3020 - 12.3870 12.2310 12.2490 0.00000 92.2303 24.3020 12.2420 12.5120 0.270000 174.000

92.2312 24.2610 92.2311 24.2610 - 14.5850 14.3290 14.2920 0.00000 92.2311 24.2610 14.5050 14.9200 0.415000 175.000

92.2202 24.3290 92.2203 24.3290 - 12.0850 11.9540 11.9680 0.00000 92.2203 24.3290 11.9410 12.1820 0.241000 176.000

92.2225 24.3846 92.2225 24.3846 - - - 12.6680 0.00000 92.2225 24.3846 12.9560 13.4750 0.519000 177.000

92.2241 24.2219 92.2242 24.2219 - - 10.5750 - - 92.2242 24.2219 10.4360 10.5610 0.125000 178.000

92.2253 24.2554 92.2254 24.2554 - 11.7610 11.6170 - 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 179.000

92.2229 24.4313 92.2228 24.4314 - 15.4620 15.3070 15.2200 0.00000 92.2228 24.4314 15.6110 16.1660 0.555000 180.000

92.2409 24.3442 92.2408 24.3442 15.9100 15.3360 15.1780 - 0.00000 92.2408 24.3442 15.5770 16.2230 0.646000 181.000

92.2256 24.3693 92.2257 24.3693 - - 11.0460 - 0.00000 92.2257 24.3693 10.9090 11.0280 0.118999 182.000

92.2217 24.2518 92.2215 24.2518 15.8980 15.4100 15.2570 15.1790 0.00000 92.2216 24.2518 15.5870 16.1360 0.549000 183.000

92.2237 24.2367 92.2236 24.2368 - 13.3530 13.1110 12.9890 0.00000 92.2236 24.2368 13.2580 13.6580 0.400000 184.000

92.2246 24.2884 92.2247 24.2884 - 11.6770 11.4670 11.5050 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 185.000

92.2594 24.3426 92.2593 24.3427 15.5580 14.5980 14.2540 14.1050 0.0800000 92.2593 24.3427 15.0110 16.1350 1.12400 186.000

92.2245 24.3814 92.2244 24.3815 - 14.6350 14.3620 14.2090 0.130000 92.2244 24.3815 14.9000 15.6450 0.745001 187.000

Aufnahme ThompsonBouy

16

3.2.1. Analyse des Sternhaufens M35

Im Gesichtsfeld des 50cm Teleskops wurden rund 1000 Sterne aus der Bouy (2015) Stu-die gefunden wurden. Die Anzahl der Sterne mit denen die Auswertung vorgenommenwurde, ist aber deutlich kleiner. Dies liegt daran, dass nicht alle Sterne im GesichtsfeldMitgliedssterne des M35 Haufens sind und es wurden auch nur jene Sterne berucksichtigt,bei denen die oben genannten Parameter im Onlineatlas vorhanden waren. Ebenso wurdein der Bouy (2015) Studie ein großeres Teleskop verwendet und eine langere Belichtungs-zeit ausgewahlt, so dass auch viel mehr Sterne aufgenommen wurden.

Aus Abb.3.3 kann man sehen, welcher Ausschnitt des Sternhaufens beobachtet wurde.Information bezuglich Haufen-Mitgliedschaft wurden aus der Studie von Bouy (2015)extrahiert[8]. Die Daten dieser Studie sind ebenfalls im Onlineatlas Vizier zuganglich.Von hier wurden auch die Werte fur die r- und i-Magnitude, der im Gesichtsfeld sichtba-ren Mitgliedssterne heruntergeladen. Ebenfalls wurden die r- und i-Magnitude aller beider Studie untersuchten Sterne heruntergeladen. Es sei zu erwahnen, dass in der Bouy(2015) Studie nicht nur Mitglieder des Sternhaufens M35 erfasst wurden.

Abbildung 3.3.: Das Gesichtsfeld des ASA 50cm Teleskop ist hier gelblich gekennzeich-net. Diese Grafik wurde mit Hilfe des Programms Aladin3erstellt. DerSternhaufen M35 ist sehr gut ersichtlich. Er geht etwas uber die Randerdes Gesichtsfeldes hinaus.

Das oben genannte Python Programm liest auch diese Daten ein und erstellt einDiagramm bei dem die r- minus die i-Magnitude auf der Abszisse und die i-Magnitude aufder Ordinate aufgetragen wird. Dies ist ein Farben-Helligkeits Diagramm (siehe Abb.3.4).

3http://aladin.u-strasbg.fr/

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Abbildung 3.4.: Hier kann man den Verlauf der Hauptreihe der Mitgliedsterne sehr schonerkennen (hier rot eingezeichnet), welche im Gesichtsfeld des 50cm-Teleskops liegen. Alle Sterne aus der Bouy (2015) Studie sind breiter ge-streut, weil auch sehr viele Nicht-Mitglieder (Vorder-Hintergrundsterne)in den Aufnahmen enthalten sind (hier schwarz eingezeichnet). Die inden Aufnahmen des 50cm Teleskops sichtbaren Sterne sind ebenso ein-gezeichnet (hier gelb eingezeichnet).

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4. Auswertung der FIT-Files

Mittels des 50cm ASA Cassegrain Reflector Teleskops (fur genauere Daten siehe Tab.3.1)am Observatorium Lustbuhel wurden am 14.02.2017 152 Aufnahmen, mit einer Belich-tungszeit von jeweils 2 Minuten, des Bildausschnittes, wie in Abb.3.3 gezeigt, gemacht.Diese Daten sind die Rohdaten zur Erstellung der Lichtkurven. Grob beschrieben wer-den aus diesen Files die Helligkeiten aller erkannten Sterne extrahiert und daraus werdendann Lichtkurven fur jeden Stern erstellt.

4.1. Rohdatenkorrektur

Fur die Rohdaten muss eine Bias- und Flatkorrektur vorgenommen werden. Dies ge-schieht mithilfe eines Python Programmes1.

Dazu wurden zuerst zehn Weißbild (Flatfield) Aufnahmen gemacht. Nach Untergehender Sonne werden sogenannte

”skyflats“ gemacht. Hierzu wird das Teleskop in Richtung

Zenit ausgerichtet und Aufnahmen des mehr oder weniger gleichformig hellen Zwielicht-himmels gemacht. Diese Aufnahmen wurden dann gemittelt und alle Aufnahmen desSternhaufens M35 (Rohdaten) wurden durch diesen Mittelwert dividiert. Dies wird ge-macht, um den Einfluss von Bildfehlern durch Staubpartikel im Strahlengang, Reflexeu.a. zu minimieren.

Wie bereits erwahnt, wurde auch eine Biaskorrektur vorgenommen. Dafur wurden zehnBilder bei geschlossenem Verschluss gemacht, so dass kein Licht auf den CCD-Sensortrifft. Diese zehn Aufnahmen wurden ebenfalls gemittelt und der Mittelwert wurde vonden Rohdaten abgezogen. Dies wird gemacht, um Pixelfehler und systematische Fehleram AD-Wandler zu vermindern. Durch diese Methodik laßt sich das Ausleserauschender CCD Kamera bestimmen, deswegen wird ein Bias auch von den Science-Bildernabgezogen.

4.2. Koordinatenzuweisung und Helligkeitsextraktion

Nach der Rohbearbeitung muss man allen FIT-Files astronomische Koordinaten zuwei-sen. Diese sind wie beim Referenzbild noch nicht vorhanden. Wie beim Referenzbild,wurde dies mittels dem Programm astrometry erledigt. Das Programm astrometry istein Terminalprogramm. Um nicht fur jede Datei einzeln den Bearbeitungsbefehl eintip-pen zu mussen, wurde ein Shell-Skript verwendet, dass die automatische Bearbeitungaller Files bewerkstelligt.

1biasflatmean.py A.2

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Um die Helligkeiten der einzelnen Sterne zu extrahieren, wurde das Programm Sextrac-tor2 verwendet. Da dies auch ein Terminalprogramm ist, wurde auch hier ein Shell-Skriptverwendet, um die Daten nacheinander zu bearbeiten. Als Ausgabedatei erhalt man hierein Text-File, welches die Daten, wie Koordinaten, Helligkeiten u.a. der Sterne in einerTabelle vermerkt hat.

4.3. Lichtkurvenerstellung

Diese Textfiles werden mit einem weiteren Python Programm3 eingelesen und darauswerden die Lichtkurven erstellt. Die Lichtkurven werden von allen gefundenen Sternenerstellt. Die Lichtkurven der interessanten Sterne (siehe Abb.4.2) wurden dabei miteinem anderen Dateinamenkurzel gespeichert, um sie von den Lichtkurven der restlichenSterne zu unterscheiden. Die Lichtkurven der ubrigen Sterne wurden ebenso erstellt, daauch bei diesen Sternen Flares auftreten konnen. In Abb.4.1 sind die in Abb.4.2 gezeigtenLichtkurven blau und die Sterne des Referenzfiles rot markiert.

Abbildung 4.1.: Referenzbild dieser Arbeit. rot: gefundene Sterne mittels sextractor imBlickfeld; blau: Sterne deren Lichtkurve in Abb.4.2 geplottet sind

2https://www.astromatic.net/software/sextractor3lightcurvepc.py A.2

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Nach der Erstellung dieser Lichtkurven, wurde ein Vergleichsstern ausgewahlt. DieLichtkurve dieses Sterns wurde von allen anderen abgezogen, um globale Trends, wieWolkenbedeckung etc., aus den Lichtkurven zu entfernen. Ebenfalls wurde der Mittel-wert der einzelnen Lichtkurven gebildet und abgezogen, um zu sehen ob sich diese Metho-de von der Verwendung eines einzelnen Vergleichssterns unterscheidet. Beide Methodenliefern das gleiche Ergebnis. Die so bearbeiteten Lichtkurven wurden ebenfalls mit ver-schiedenen Dateikurzeln gespeichert, um sie voneinander unterscheiden zu konnen. InAbb.4.2 sind nur zwei Lichtkurven von interessanten Sternen (Mitgliedswahrscheinlich-keit > 66%) zu sehen, da fur diese Abbildung die acht Sterne mit den anschaulichstenLichtkurven gewahlt wurden.

21

Abbildung 4.2.: Lichtkurven nach Subtraktion des Vergleichsterns der in Abb.4.1 blaumarkierten Sterne.

22

4.4. Flaredetektion und Ergebnisse

Die Auswertung der Lichtkurven wurde visuell vorgenommen. Das heißt, dass alle Licht-kurven durchgeschaut und auf markante Verlaufe untersucht worden sind. Dabei wurdenur in einer Lichtkurve ein moglicher Event festgestellt. Er ist sehr kurzlebig, jedochunterscheidet er sich deutlich vom ubrigen verrauschten Verlauf der Lichtkurve (sieheAbb.4.3).

Abbildung 4.3.: Moglicher detektierter Flare. Links: Lichtkurve mit moglichem Event;Rechts: Bildausschnitt des Events mit Fehlerbalken.

Man erkennt den schnellen charakteristischen Anstieg und einen langsameren Abfallder Kurve. Der Abfall dieser Kurve in Abb.4.3 ist nur wenig langsamer als der Anstieg.Jedoch ist der Verlauf im Gegensatz zum restlichen doch sehr auffallend.

Abbildung 4.4.: Bildausschnitt des Sternes mit der auffalligen Lichtkurve. Der Stern istmit einem roten Kreis gekennzeichnet.

23

5. Diskussion und Ausblick

Es wurde in allen erstellten Lichtkurven leider nur ein moglicher Event detektiert (sieheAbb.4.3). Dies lasst sich einerseits auf die kurze Belichtungszeit von 2 min und ande-rerseits auf die zu kurze Beobachtungsdauer zuruckfuhren (304 min). Ein Indiz dafur,dass die Belichtungszeit zu kurz gewahlt wurde, ist, dass nur sehr wenige von den zuvoridentifizierten jungen Sternen (Thompson 2014) auf unseren Aufnahmen zu finden sind.Einige junge Sterne in dieser Entfernung sind nicht hell genug, um sie mit einer Belich-tungszeit von 2 min aufnehmen zu konnen. Hierfur ist das 50cm Teleskop zu klein undder Standort des Observatoriums am Rande von Graz leidet unter Lichtverschmutzungder hellen Nachtbeleuchtung der Stadt (siehe Abb.5.1).

Abbildung 5.1.: rot: mittels sextractor gefundene Sterne im Gesichtseld; blau: Sterneaus der Arbeit von Bouy (2015)[8] deren Mitgliedswahrscheinlichkeitgroßer als 66% ist. Die meisten Sterne aus Bouy (2015) bleiben fur dieBeobachtungen unsichtbar, weil sie fur die in dieser Arbeit gewahlteBelichtungszeit zu wenig Fluß zeigen.

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Die Wahrscheinlichkeit einer Flaredetektion in diesem Gebiet in nur einer Nacht istsehr gering. Aus der Arbeit von Gondoin (2013)[11] und der Arbeit von Audard etal. (2000)[12] wurde eine Abschatzung der mittleren Anzahl an energiereichen Flareseines Sterns des M35 Haufens pro Tag berechnet. Dabei wurden die Ergebnisse fur dieRontgenhelligkeit der Gondoin (2013) Arbeit gemittelt und in Glg.5.1 [11] eingesetzt.Glg.5.1 gibt die Anzahl der Flares pro Tag an, die großer einer Flareenergie 1032 ergsind. Dieses Power-law wurde aus tasachlichen Flarebobachtungen abgeleitet und ist nureine Funktion der Rontgenhelligkeit (Lx) des Sterns.

N(> E = 1032ergs) = 1.9 · 10−27 · L0.95x (5.1)

Fur die mittlere Rontgenhelligkeit wurde Lx = (103±2)·1028erg s−1 verwendet. Damitkommt man auf einen Wert von N = 62Tag−1. Enstprechend dieser Flarerate hatten inder Beobachtungszeit von ca. 5 Stunden ca. 13 Flares pro Mitgliedsstern detektiert wer-den mussen. In Tab.3.3 sieht man, dass lediglich 7 Haufenmitglieder beobachtet wurden,aus Grunden die weiter oben erlautert wurden. Von der Sonne wissen wir, dass jeder Fla-re der im Rontgenbereich detektiert wird auch ein Hα Gegenstuck besitzt. Ob dies beisonnenahnlichen Hauptreihensternen auch so ist, ist bis dato unbestimmt. Selbst wennes der Fall ware, dann musste ein Hα Flare so stark sein, dass er im integrierten Fluss(von Sternen sehen wir immer nur den uber die Sternscheibe integrierten Fluß) zu sehenist. Deswegen ist zu bezweifeln, dass es eine detektierbare 1:1 Rontgen-Hα Flarerategibt. In dieser Arbeit wurden nur Aufnahmen mit Breitbandfiltern im visuellen Bereichgemacht. Das heißt es wird viel Hα-Fluss benotigt, um einen Anstieg der Lichtkurve beieinem Flareausbruch zu sehen. Es ist daher nicht verwunderlich, dass bei ca. 5 Stundenan Beobachtungszeit kein eindeutiger Flare detektiert wurde.

Es sei nochmals zu erwahnen, dass nur sehr wenige Mitgliedssterne mit dem verwen-deten Setup detektiert wurden (siehe Abb.5.1). Dies lasst sich auch in Abb.3.4 erkennen.Ebenso wurde bei der Auswertung festgestellt, dass der Sternhaufen wahrend den Auf-nahmen langsam aus dem Blickfeld geglitten ist. Das heißt, das Teleskop wurde nichtperfekt mit dem Sternhaufen uber die Beobachtungsdauer mitgefuhrt, da bei diesenAufnahmen keine Guidekamera verwendet wurde.

Trotz alledem sei nicht außer Acht zu lassen, dass die obige Lichtkurve (Abb.4.3) aufeine flareahnlichen Event hindeutet.

Folgend sind die wichtigsten Daten des Sterns mit der auffalligen Lichtkurve angege-ben.

Tabelle 5.1.: Daten des Sterns

RAJ2000 [deg] RAJ2000 [deg] Mitgliedschaft BV [mag]

92.3734540 +24.4173397 0.01 0.58

In Tab.5.1 sieht man, dass der Stern kein Mitglied des Haufens M35 ist. Entsprechenddes BV Index des Sterns handelt es sich hier um einen spaten F oder fruhen G Stern.

Um nun den Sternhaufen M35 genauer zu untersuchen, muss dies uber einen langeren

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Beobachtungszeitraum geschehen. Die Belichtungszeit sollte auch langer gewahlt werden.Da Flares Lebensdauern von bis zu einigen Stunden (in seltenen Fallen auch langer) ha-ben, konnte die Belichtungszeit der CCD Kamera am 50cm Teleskop des OLG bis zueinem Fakor 5 hinaufgesetzt werden.

26

A. Anhang

A.1. Verwendete Programme und Webseiten

• Astrometry, Link: http://astrometry.net/

• Vizier, Link: http://vizier.u-strasbg.fr/viz-bin/VizieR

• Sextractor, Link: https://www.astromatic.net/software/sextractor

• Aladin, Link: http://aladin.u-strasbg.fr/

• Python, Link: https://www.python.org/

A.2. Geschriebene Python-Programme zur Datenauswertung

• spekklbest.py

• biasflatmean.py

• lightcurvepc.py

A.3. Sterndaten

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Tabelle A.1.: Sterndaten von M35 aus der Thompson (2014) Studie [9]

RAJ200 / deg DEJ2000 / deg Bmag / mag Vmag / mag Jmag / mag RAJ200 / deg DEJ2000 / deg Bmag / mag Vmag / mag Jmag / mag

092.33902 +24.25401 18.634 17.133 14.390 092.31124 +24.30236 18.591 17.299 14.872

092.31409 +24.23330 19.897 18.862 16.786 092.31052 +24.23396 17.750 16.527 14.261

092.31052 +24.23396 17.750 16.527 14.261 092.34835 +24.43851 18.802 17.507 15.072

092.33342 +24.34115 18.352 17.401 15.395 092.34698 +24.43964 19.150 18.034 15.757

092.35972 +24.38874 17.539 16.444 14.290 092.29996 +24.38742 18.208 17.446 15.743

092.33411 +24.24996 18.813 17.818 15.670 092.24567 +24.24488 17.405 16.231 13.972

092.39388 +24.39805 18.313 17.029 14.668 092.24359 +24.24669 17.055 16.030 14.027

092.39412 +24.39346 15.534 15.104 14.122 092.28090 +24.25676 18.052 16.802 14.294

092.36842 +24.25205 19.845 18.297 15.328 092.27996 +24.25430 18.433 17.580 15.610

092.23592 +24.30346 18.958 17.554 14.793 092.31792 +24.31012 17.897 16.740 14.614

092.27099 +24.29767 15.552 14.769 13.180 092.40662 +24.24958 18.129 16.909 14.538

092.27197 +24.30094 18.645 17.867 15.907 092.26690 +24.32812 17.373 16.453 14.571

092.34196 +24.39540 19.861 18.462 15.487 092.26927 +24.32941 17.980 17.097 15.170

092.31333 +24.22445 19.119 18.244 16.229 092.24129 +24.41649 17.312 16.473 14.693

092.36317 +24.44611 19.584 18.102 15.342 092.34624 +24.41042 18.960 17.770 15.457

092.36992 +24.42583 16.679 15.730 13.824 092.33206 +24.42644 19.683 18.258 14.925

092.27699 +24.35839 17.432 16.374 14.320 092.22732 +24.33249 17.468 16.731 15.087

092.35000 +24.31443 16.473 15.711 14.195 092.29247 +24.28929 15.716 14.946 13.343

092.36644 +24.37406 17.336 16.285 14.332 092.30861 +24.22686 17.081 16.066 14.216

092.39856 +24.36926 19.288 18.163 16.028 092.30875 +24.22496 19.985 18.885 16.657

092.39828 +24.36751 19.506 18.358 16.102 092.40930 +24.27604 18.702 17.342 14.716

092.26600 +24.22187 19.994 18.550 16.012 092.26048 +24.33108 17.303 16.231 13.932

092.34084 +24.41859 20.420 19.402 17.280 092.30854 +24.29937 19.042 18.165 16.114

092.22800 +24.24867 19.238 17.931 15.305 092.34769 +24.26664 19.063 17.749 15.102

092.30705 +24.31207 19.956 18.631 16.139 092.41251 +24.27896 16.512 15.582 13.877

092.28194 +24.44015 17.799 16.952 15.110 092.28852 +24.24989 17.480 16.859 15.409

092.26449 +24.40264 17.398 16.747 14.969 092.31544 +24.34683 16.356 15.368 13.470

092.35146 +24.43888 16.191 15.328 13.668 092.30089 +24.41331 17.726 16.936 15.133

092.24083 +24.33388 19.534 18.424 15.974 092.25103 +24.38842 19.097 18.271 16.353

092.33104 +24.22644 19.841 18.197 14.448 092.28823 +24.44739 17.603 16.911 15.331

092.32481 +24.40483 19.329 18.604 16.789 092.36122 +24.31833 19.447 18.466 16.248

092.30761 +24.28770 19.158 18.095 15.960 092.36285 +24.31856 20.203 18.905 16.362

092.40058 +24.27283 17.380 16.487 14.707 092.36878 +24.25868 16.106 15.254 13.645

092.36349 +24.39586 19.961 19.144 17.146 092.37024 +24.25676 20.121 19.228 17.064

092.35972 +24.38874 17.539 16.444 14.290 092.28530 +24.41410 18.937 17.599 14.970

092.38950 +24.41293 18.916 18.081 16.212 092.25024 +24.44538 19.020 18.005 15.639

092.27528 +24.43069 17.172 16.599 15.134 092.24574 +24.44599 16.212 15.453 13.858

092.28668 +24.33487 17.966 16.843 14.566 092.38841 +24.23601 19.748 18.582 16.470

092.28825 +24.33368 17.938 17.171 15.360 092.38959 +24.23615 19.726 18.652 16.668

092.24594 +24.25446 19.059 17.714 15.033 092.36751 +24.34953 17.451 16.088 13.500

092.24698 +24.25306 15.727 14.974 13.297 092.29774 +24.42332 18.648 17.374 14.871

092.24435 +24.25321 19.315 18.388 16.318 092.29536 +24.42439 18.962 18.178 16.316

092.24460 +24.25596 20.133 19.040 16.612 092.23043 +24.23043 15.499 14.987 13.769

092.25143 +24.38742 16.730 15.894 14.104 092.37605 +24.38737 18.070 16.910 14.624

092.25103 +24.38842 19.097 18.271 16.353 092.36030 +24.25378 16.408 15.516 13.865

092.36040 +24.34425 18.314 17.095 14.754 092.23846 +24.26480 19.275 17.887 15.051

092.36035 +24.34619 16.943 16.087 14.152 092.24314 +24.23932 17.875 16.705 14.586

092.23846 +24.26480 19.275 17.887 15.051 092.24184 +24.24071 19.486 18.267 15.900

092.22884 +24.42885 18.754 17.858 15.840 092.38597 +24.28971 18.718 17.256 14.379

28

RAJ200 / deg DEJ2000 / deg Bmag / mag Vmag / mag Jmag / mag RAJ200 / deg DEJ2000 / deg Bmag / mag Vmag / mag Jmag / mag

092.41525 +24.32257 18.073 17.317 15.551 092.34516 +24.39665 15.786 14.985 13.440

092.41217 +24.31877 19.154 18.146 16.039 092.34954 +24.38862 15.552 14.783 13.274

092.26277 +24.32673 16.741 15.763 13.790 092.30705 +24.31207 19.956 18.631 16.139

092.26364 +24.25588 18.529 17.542 15.581 092.34196 +24.39540 19.861 18.462 15.487

092.37526 +24.41581 19.519 18.565 16.620 092.27326 +24.43016 19.887 18.336 15.364

092.22988 +24.32820 19.507 18.626 16.605 092.27528 +24.43069 17.172 16.599 15.134

092.34122 +24.28805 16.366 15.479 13.723 092.26767 +24.37611 19.190 18.235 16.102

092.24028 +24.41036 18.458 17.658 15.872 092.26998 +24.37281 18.711 17.923 16.111

092.23515 +24.32787 19.930 19.219 17.139 092.27756 +24.40163 18.069 17.120 15.041

092.26277 +24.32673 16.741 15.763 13.790 092.39852 +24.40686 19.469 18.777 16.835

092.36644 +24.37406 17.336 16.285 14.332 092.35934 +24.28906 19.231 18.095 15.917

092.41214 +24.23340 16.211 15.337 13.750 092.40792 +24.41000 19.956 18.880 16.645

092.36347 +24.27288 19.162 18.198 16.169 092.23652 +24.30168 17.301 16.404 14.430

092.35972 +24.38874 17.539 16.444 14.290 092.24892 +24.39792 19.516 18.213 15.435

092.39223 +24.30253 16.596 15.620 13.681 092.31143 +24.27005 18.704 17.289 14.646

092.29247 +24.28929 15.716 14.946 13.343 092.31858 +24.37756 18.688 17.805 15.797

092.35342 +24.24047 18.864 17.499 15.099 092.39825 +24.30143 19.733 18.762 16.681

092.39092 +24.24973 16.399 15.480 13.793 092.27702 +24.39146 19.091 18.167 16.292

092.34464 +24.44165 19.400 17.977 15.189 092.26091 +24.27462 17.022 15.864 13.746

092.32019 +24.23975 18.746 17.453 14.994 092.23243 +24.21665 19.591 18.482 16.086

092.31705 +24.30092 18.572 17.267 14.915 092.23119 +24.21471 18.386 17.554 15.638

092.31931 +24.30062 20.001 18.967 16.615 092.22860 +24.21517 18.897 17.524 14.788

092.38335 +24.25281 17.492 16.393 14.421 092.23119 +24.21471 18.386 17.554 15.638

092.34122 +24.28805 16.366 15.479 13.723 092.33183 +24.35721 19.871 18.950 16.898

092.35342 +24.24047 18.864 17.499 15.099 092.30198 +24.35786 18.985 18.039 16.047

092.38962 +24.33419 18.368 17.354 15.289 092.30046 +24.35771 18.120 16.674 13.809

092.29646 +24.33075 18.823 17.990 16.152 092.29282 +24.24830 18.764 17.859 15.825

092.31592 +24.23251 19.405 17.882 15.308 092.31447 +24.28523 16.145 15.582 14.266

092.31409 +24.23330 19.897 18.862 16.786 092.26276 +24.33599 15.843 15.005 13.240

092.30710 +24.33319 16.943 15.923 13.993

29

Tabelle A.2.: Sterndaten von M35 aus der Bouy (2015) Studie [8]

RAJ2000 / deg DEJ2000 / deg r-mag / mag i-mag / mag RAJ2000 / deg DEJ2000 / deg r-mag / mag i-mag / mag

092.338095 +24.252803 22.327 20.041 092.390958 +24.249734 15.167 14.898

092.409685 +24.389803 21.609 19.395 092.344676 +24.441674 17.430 16.821

092.268972 +24.393330 23.005 20.665 092.320231 +24.239752 16.918 16.506

092.312672 +24.234728 21.174 19.530 092.261139 +24.303278 23.205 21.373

092.310565 +24.233966 16.053 15.673 092.346813 +24.385712 21.111 18.939

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30

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31

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092.228701 +24.324897 22.451 20.578 092.407465 +24.411268 22.065 20.278

092.229582 +24.323222 19.150 18.141 092.320643 +24.248416 21.553 20.011

092.339709 +24.289334 21.760 20.089 092.319571 +24.324553 22.752 21.152

092.341258 +24.288055 15.146 14.890 092.238555 +24.299350 22.081 20.395

092.371123 +24.214118 18.416 17.613 092.311470 +24.270053 16.743 16.190

092.337026 +24.411260 22.142 20.455 092.317480 +24.377521 20.680 19.098

092.265014 +24.419350 18.860 17.738 092.396498 +24.299460 20.360 19.083

092.234287 +24.325791 19.551 18.443 092.410078 +24.386618 20.186 18.963

092.262786 +24.326729 15.405 15.102 092.303035 +24.344709 19.829 18.563

092.262590 +24.328568 20.689 19.079 092.403606 +24.358699 16.890 16.419

092.366491 +24.374073 15.933 15.553 092.367711 +24.355263 18.242 17.515

092.367121 +24.371600 20.671 19.187 092.354541 +24.347799 23.485 21.213

092.315537 +24.306542 19.338 18.245 092.274893 +24.392865 21.295 19.306

092.397729 +24.279185 22.251 20.488 092.387747 +24.381721 21.772 20.297

092.412174 +24.233397 15.292 14.811 092.260203 +24.273704 14.049 13.796

092.362059 +24.274842 21.826 20.113 092.337808 +24.249928 22.748 21.012

092.350834 +24.227073 18.814 17.939 092.337590 +24.248753 21.784 20.112

092.359774 +24.388773 16.104 15.644 092.228591 +24.215164 17.204 16.484

092.358080 +24.390386 22.457 21.327 092.289417 +24.240510 22.814 21.123

092.358974 +24.391235 22.499 21.237 092.273911 +24.331556 23.038 21.398

092.340651 +24.230632 18.632 17.724 092.305035 +24.349839 20.701 19.380

092.392270 +24.302534 15.232 14.934 092.302789 +24.356299 22.942 21.108

092.294485 +24.287757 19.843 18.612 092.270041 +24.243207 20.011 18.908

092.296074 +24.286645 18.980 18.058 092.261997 +24.306252 23.071 21.373

092.353457 +24.240466 17.061 16.622 092.293441 +24.250361 20.594 19.080

092.352597 +24.242403 21.302 19.764 092.262790 +24.335993 14.734 14.419

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B. Literaturverzeichnis

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